Кварк-глюонная плазма

Кварк-глюонная плазма [c.339]

Адронная (сильно взаимодействующая) компонента вещества при столь высоких темп-рах также находится в своеобразном плазменном состоянии, наз. кварк-глюонной плазмой. Здесь взаимодействие между кварками осуществляется также безмассовыми глюонными полями. При плотностях горячей кварк-глюонной плазмы со ср. расстоянием между элементар- [c.471]

Лямбда-член формируется в космологических фазовых переходах, сильно меняясь в процессах самих переходов и выходя на константу после каждого из них. Сегодняшнее А сформировалось в последнем переходе кварк-глюонная плазма-адроны . Соответствующий энергетический масштаб Тс 100 МэВ отвечает массе [c.378]

При повышении давления или плотности энергии) может происходить фазовый переход этого вещества в состояние кварк-глюонной плазмы. [c.139]

Есть основания полагать, что кварк-глюонная плазма может возникать в результате соударения тяжелых ядер при достаточно высоких энергиях. Как показывают [c.139]

Одной из важнейших задач LH будет поиск образования кварк-глюонной плазмы в столкновениях ядро-ядро. [c.240]

Кварк 78, 121-138, 148, 199, 258 Кварк-глюонная плазма 138-140 Коллаборация 259 Коллайдеры 51, 265 Комптон-эффект 18 Константы связи 208 Конфайнмент 121 Космические лучи 21-47, 259 Космология 216-230 [c.270]

Б. Переходя к рассмотрению второго, плазменного варианта задачи, необходимо учесть, что, как и в случае равновесного газа фотонов (см. том 1, 5, п.д)), химический потенциал равновесного газа безмассовых глюонов равен нулю, поэтому условие химического равновесия в трехкомпонентной кварк-антикварк-глюонной плазме запишется в том же виде, что и в предыдушей задаче об электрон-позитрон-фотонной плазме, [c.244]

Рис. 100. Температурная зависимость химического потенциала кварковой системы от вырожденного состояния до состояния кварк-антикварк-глюонной плазмы. 00 — 159 MeV

Каца—Уленбека одномерная модель 406 Квазисреднее, понятие о 324, 325, 335 Кварк-антикварк, глюонная плазма 242, 244 Кирквуда уравнение 386-388 Конденсация идеальной бозе-системы 168, 249 [c.428]

КВАРК-ГЛЮОННАЯ ПЛАЗМА (хромоплазма) — ги-потетич, состояние сильно взаимодействующей материи, характеризующееся отсутствием удержания цвета. В этом состоянии цветные кварки и глюоны, пленённые адронами в адронной материи, освобожда- [c.339]

Фигурирующие в КХД асимптотически свободная (на малых расстояниях) и удерживающая (на больших расстояниях) фазы кварк-глюонной материи должны проявляться не только тогда, когда исследуется отклик системы на малых и больших масштабах, но и как её возможные макроскопич. состояния предполагается, что при достаточно большой плотности барионов или при достаточно высокой темп-ре происходит образование кварк-глюонной плазмы, в к-рой кварки и глюоны взаимодействуют сравнительно слабо (так что вычисления можно проводить по теории возмущений). Ожидается, что необходимая для этого плотность энергии всего в неск. раз превышает ядерную плотность, что примерно соответствует плотности энергии внутри типичного адрона. Помимо ранней Вселенной в первые 10- —10- с её эволюции (см. Космология) и, возможно, внутр. части нейтронных звёзд новое состояние материи могло бы образоваться при соударении тяжёлых ультрареля-тивистских ионов. Ведутся соответствующие эксперименты с целью получения и идентификации кварк-глюонной плазмы в лаб. условиях. [c.501]

Этот красивый механизм У. ц. остаётся пока гипотезой. Аналитич. проверка Этой гипотезы (как и мн. других, см. обзоры [3, 4]) крайне затруднена, -т. к. сильная связь препятствует применению традиц. методов теоретич. физики. В теории сильных взаимодействий используются (с 1980) методы прямого численного моделирования теории поля, в частности для исследования проблемы У. ц. [4]. Разумеется, численный метод, учитывающий большое, но всё же конечное число степеней свободы, не может доказать рост кварк-антикваркового потенциала до асимптотически больших расстояний. Однако даже обнаруженный в компьютерных измерениях рост потенциала на промежуточных расстояниях (область проведённых измерений примерно до 1,5 Ф) факт нетривиальный. (На рост кварк-антикваркового потенциала на таких расстояниях указывает и анализ в рамках потенциальных моделей реально существующих в природе связанных состояний тяжёлых кварков.) Имеются также компьютерные свидетельства того, что при высокой темп-ре (ок 200 МэВ) в КХД происходит фазовый переход к деконфайнменту —состоянию вещества, в к-ром нет У. ц., а ядерная материя существует в форме кварк-глюонной плазмы. Так.ой фазовый переход может иметь важные последствия для космологии горячей стадии Вселенной. Однако физ. механизм этого фазового перехода остаётся неясным, если не считать нек-рых данных о причастности к нему конфигураций глюонного поля типа описанных выше цветных монополей. [c.214]

В физике Э. с. в. принимается наиб, широкое толкование понятия вещества как субстанЕщи, играющей роль строительного материала физ. тела протяжённая (и потому не чувствительная к форме и размерам) система частиц и полей, составляющих основу внутр. структуры тела. Такое определение охватывает наряду с обычным, состоящим из электронов и атомных ядер веществом элек-тронно-дырочную жидкость s полупроводниках, адронные системы (нейтронное вещество, пионный конденсат, кварк-глюонная плазма), системы фотонов (излучение) и элек-трон-позитроиных пар и др. С нек-рыми оговорками сюда же относится материал микроскопич. систем типа тяжёлого ядра ядерная материя) или сгустка вторичных частиц, порождённых соударением частиц высоких энергий. Особым типом вещества нужно считать вакуум (вакуумное состояние)—сложную систему виртуальных частиц. [c.506]

Новая область Я. ф. возникла в связи с созданием ускорителей тяжёлых ионов—физика ядро-ядерных взаимодействий, При изучении столкновений ядер низких и ср. энергий i jA< 10—20 МэВ) были обнаружены слияние и квазйделеиие ядер, мультифрагментация. Последнюю связывают с фазовым переходом жидкость — газ, происходящим при нагревании ядерной материи. При взаимодействии ядер ультрарелятивистских энергий ищут проявления др. гипотетич. фазовых переходов в ядерйом веществе л-конденсатный фазовый переход, переход адронной материи в кварк-глюонную плазму и др. [c.660]

В обычных условиях отклонения от протонно-нейтронной модели, связанные с составной природой нуклонов и кварк-глюонной структурой Я. а., невелики и заключаются в следующем. 1) В результате взаимодействия между нуклонами последние могут существовать в Я. а. не только в основном, но и в возбуждённых состояниях, наз. нуклонными изобарами. Низшим из них по энергии является т. н. А-изобара (см. Резонансы). Часть времени ( 1 %) нуклоны в ядре могут пребывать в виде нуклонных изобар. 2) Запирание кварков в нуклонах не является абсолютным, в ядре могут на короткое время образовываться сгустки кварк-глюонной материи флуктоны), состоящие из 6, 9 и т. д. кварков (см. Кварк-глюонная плазма). [c.685]

Этот переход заключается в деконфайнменте, в результате которого цветные объекты, кварки и глюоны, перестают быть заключенными внутри адронов и свободно перемещаются и взаимодействуют друг с другом по всему объему плазмы. Поэтому кварк-глюонная плазма должна обладать цветонроводпмостью , подобно тому как обычная плазма — электропроводимостью. [c.139]

Ожидаемые внешние признаки появления кварк-глюонной плазмы — увеличение выхода странных частиц, лептоппых пар и прямых фотонов, а [c.139]

На коллайдере RHI главная задача — поиск образования кварк-глюонной плазмы в столкновениях ядро-ядро, на что были получены указания в ЦЕРНе. [c.235]

Предполагается помимо столкновений РЬ-РЬ исследовать для сравнения столкновения более легких ядер (Са-Са), а также протонов с ядрами и протонами. Среди ожидаемых признаков образования кварк-глюонной плазмы отметим подавление выхода тяжелых кварконпев (J/ф, ф, Т, Т, Т"), различное для основных и возбужденных состояний и зависящее от их энергии связи прямые фотопы, которые могут являться свидетельством теплового излучения нлазмы повышенный выход странных и очарованных частиц. [c.243]

Б. Предполагдя, что состояние внутри мешка реализуется как высокотемпературная кварк-глюонная плазма, оценить ее температуру, химический потенциал газа кварков и плотность их числа частиц, сопоставив ее с плотностью числа глюонов в системе. [c.241]

Наконец, о модели кварковых мешков. Развивая феноменологическую теорию путем введения упрощенных моделей и не имея определенных надежд точно описать динамику взаимодействия кварков, мы предполагаем, удовлетворяя идее асимптотической свободы, что внутри области, именуемой мешком и имеющей размер адронов (т.е. измеряемой в единицах fm = 10 см), кварки при полном присутствии глюонного газа (т.е. поля взаимодействия кварков) не асимптотически, а вообше свободны. Чтобы эта смесь идеальных ферми- и бозе-газов не разлеталась во все стороны, разрушая идею конфайнмента, стенки мешка создают длвление (точнее, его создает физический вакуум , окружающий мешок), уравновешивающее внутреннее давление идеальной кварк-глюонной плазмы. Так как мешок моделирует адронное состояние, то он заполнен скомпенсированной по цветам смесью и поэтому считается в целом белым. При очень высоких плотностях ядерной материи и температурах мешки могут перекрываться, поэтому кварк-глюонная плазма может находиться в мешках значительно больших размеров, чем 10 см, как это, возможно, было в первые моменты после Большого Взрыва Вселенной (см. том 1, 5, реликтовое излучение) и, может быть, реализуется внутри гигантских квазаров и тяжелых нейтронных звезд. В этих случаях термодинамическое рассмотрение становится более адекватным хотя бы потому, что для больших мешков, содержащих много ядерного материала, начинает реализовываться принцип термодинамической адди-тивиости (мешок же, соответствующий одному нейтрону или протону, на равновесные части не делится), без которого (см. том 1, 4) невозможно введение такого основного термодинамического понятия, как температура системы (а следовательно, и других термодинамических величин, характеризующих равновесное состояние многочастичной системы). [c.242]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

Так как плотность энергии мешка и = гпрс п д, являясь параметром системы, не зависит от температурного состояния кварк-глюонной системы, то мы, подставляя рассчитанное в пункте А значение величины и, получаем возможность оценить температуру этой плазмы. После извлечения корня 4-й степени, получим [c.247]

При сверхвысоких температурах ядерная материя напоминает плазму. Адроны теряют свою индивидуальность, и ядерное вещество превращается в смесь кварков и глюонов. Такое состояние ядерного вещества называется квагмой . В принципе можно также обезличить кварки нуклонов, сидящих в ядре, и реализовать состояние квагмы, сжимая ядерное вещество до плотностей, сравнимых с плотностью вещества адронов. Для этого нужны объемные плотности сжатой ядерной материи, в 4—8 раз превышающие объемные плотности ядерной материи в нормальном состоянии. В настоящее время они представляются недостижимыми. [c.248]

Замечая, что коэффициент при во внутренней скобке равен 0,0217 < 1 и учитывая физически осмысленное условие а < I, мы можем, даже не располагая еше оценкой для температуры плазмы, с полным правом пренебречь влиянием нескомпенсированности плотностей кварков и антикварков на значение полной плотности энергии системы. В задаче 22 мы сделали это Сразу, положив п+ = п и /i = О, и получили, что плотность энергии электрон-позитронного газа в 1,75 раза больше плотности электромагнитного излучения. В данном случае мы получили практически тот же заранее ожидаемый результат с той только разницей, что плотность энергии кварк-антикваркового ультрарелятивистского идеального ферми-газа + к — 2мк за счет оговоренных нами значений 7 = 16 и 7 = 12 в 1,312 раза превосходит плотность энергии равновесного газа глюонов щ (соотношение соответственно 56,8 % и 43,2 %, то же относится и к сопоставлению парциальных давлений). В результате для искомой температурной оценки сдерживающего мешок давления получаем (Г — в градусах Кельвина) [c.247]

А. п. может протекать обратимо (см. Обратимый процесс) и необратимо. В случае обратимого А. п, энтропия системы остаётся постоянной, в необратимых — возрастает. Поэтому обратимый А. п. наз. также изоэнтро-нийным процессом. АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАЗМАГНИЧИВАНИЕ (адиабатное размагничивание), метод охлаждения, применяемый гл. обр. для получения темп-р ниже 1К. См. Магнитное охлаждение. АДИАБАТНАЯ ОБОЛОЧКА, оболочка, не допускающая теплообмена между рассматриваемой системой (физ. телом) и внеш. средой. Абсолютной А. о., полностью теплоизолирующей тела, не существует. Для теплоизоляции применяют обычно в-ва с низкой теплопроводностью (асбест, пеностекло и др.), сосуды Дьюара или пользуются спец. методами (напр., в плазм, установках контакту высокотемпературной плазмы со стенками установки препятствует сильное магн. поле). АДРОННЫЕ СТРУИ, направленные пучки адронов, образующиеся при соударении ч-ц высокой энергии (напр., при аннигиляции пары е+ е в адроны) в глубоко неупругих процессах или при столкновении двух адронов характеризуются малыми (<500 МэВ/с) перпендикулярными (к оси пучка) составляющими импульсов входящих в струю ч-ц и большими (>1 ГэВ/с) продольными составляющими импульсов. А. с. возникают в процессе превращения в бесцветные адроны цветных кварков и глюонов путём рождения из вакуума большого числа виртуальных пар кварк-антикварк. См. Квантовая хромодинамика. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...