Кинетическая пара системы

Кинетической парой системы иногда называется всякая пара с моментом К (ср. т. I, гл. I, п. 48). [c.236]

Теорему об изменении кинетической энергии системы материальных точек следует применять в тех случаях, когда в число данных и искомых величин входят инерционные характеристики системы (массы и моменты инерции), скорости (линейные и угловые), силы и моменты пар сил, перемещения (линейные и угловые). [c.305]

ТЕОРЕМА зацепления основная ( нормаль в точке касания элементов высшей пары качения и скольжения делит линию центров на части, обратно пропорциональные угловым скоростям сопряженные поверхности должны быть выбраны так, чтобы в любой точке их контакта общая нормаль к ним была перпендикулярна вектору скорости точки контакта в заданном относительном движении поверхностей ) об изменении [кинетической энергии (системы изменение кинетической энергии системы при некотором ее перемещении равно сумме работ на этом перемещении всех приложенных к системе внешних и внутренних сил точки изменение кинетической энергии точки при некотором ее перемещении равно алгебраической сумме работ всех действующих на точку сил на том же перемещении затвердевшей точки [c.282]

Доказать, что при определенных условиях (которые следует установить) сила и пара импульса (Р, Ь) и кинетическая энергия системы вихрей даются выражениями [c.529]

Механическая система, состоящая из тела I массой m = 20 кг и цилиндра 2 с моментом инерции относительно оси вращения Iq = = 2 кг м , имеет кинетическую энергию Т = = 35х . Определить ускорение тела 1, если момент пары сил М = 20 Н м, радиус г = 0,2 м. (0,470) [c.334]

Пример. Сжатие галактик. Предположим, что какая-то туманность состоит из частиц, между каждой парой которых действуют силы тяготения, я что эта система обладает значительной кинетической энергией, как-то распределенной между частицами. При каких условиях туманность будет расширяться или сжиматься или сохранять те же средние размеры [c.303]

Для бинарной системы при фазовых переходах выражения для уточненных граничных условий пока не получены. Кинетический анализ этого процесса более сложный. Можно думать, что в этом случае, кроме скачка температуры, на поверхности будут наблюдаться отклонения концентраций пара от равновесных значений. [c.77]

При малых скоростях легкой фазы, составляющих, например, для системы вода — воздух при комнатной температуре п атмосферном давлении менее 1 м/с, основная доля транспортируемых капель генерируется за счет разрыва оболочек. Относительно крупные капли, генерируемые за счет дробления жидкости струями пара, кольцевых волн и выбрасываемых ими столбиков жидкости и другими процессами того же типа, подскакивают относительно невысоко. Вместе с тем небольшая кинетическая энергия пара приводит к малой вероятности генерирования за ее счет мелких капель, скорость витания которых была бы близка к невысоким скоростям газового, потока. Поэтому можно считать, что в этой зоне скоростей основное количество транспортируемых капель действительно генерируется за счет разрыва оболочек. [c.286]

Я называю движение системы обратимым в том случае, если ряд положений, которые система занимала при прямом движении, может быть пройден в обратном порядке без приложения других сил и за те же промежутки времени, соответствующие каждой паре одних и тех же положений. Обращение возможно, если значение кинетического потенциала не меняется при изменении знака у всех Но если в выражение кинетического потенциала входят произведения или степени нечетного измерения, как это, например, бывает при наличии скрытых движений ( 1), то движение будет обратимым только в том случае, если возможно с механической точки зрения сделать отрицательными также и часть постоянных (скорости скрытого движения) так, чтобы при одновременном изменении знака у этих постоянных и у всех д, величина Н не меняла своего значения. Этот результат легко получается из рассмотрения уравнений движения (4), если принять во внимание, что при обращении движения и сК меняет знак на противоположный. [c.455]

Для изучения движения машины с учетом действующих сил (рассматривая машину как систему материальных точек) можно воспользоваться законами движения материальной системы, устанавливаемыми теоретической механикой в дифференциальной или интегральной форме. В этих законах элементы движения (скорости, ускорения, перемещения) сопоставляются с силовыми факторами (силами и парами) и материальными (движущимися массами). Для изучения движения машины наиболее удобным и плодотворным законом движения (по причинам, которые будут вскрываться при самом изложении данного раздела курса) является закон изменения кинетической энергии, который в применении к машине носит название уравнения движения машины. В теоретической механике этот закон движения записывается в такой форме [c.22]

Практические приемы определения сил и в стержневых шарнирных механизмах остаются те же, что и рассмотренные выше для сил Р и Q, — способ непосредственного разложения и способ проф. Жуковского, основанный на применении плана скоростей. Нужно только в число действующих сил ввести силы инерции. Однако чтобы не иметь дело с бесчисленным множеством сил инерции, возникающих в каждом отдельном звене машины и равных 67,- = —(где б/п — элементарная масса звена, а — соответствующее ускорение), эти силы должны быть предварительно объединены в равнодействующие или эквивалентные системы сил и пар, сводящиеся в каждом отдельном звене к немногим силам или парам. Как находятся эти равнодействующие силы инерции, подробно будет выяснено в гл. V. В примере же, разбираемом ниже, силы инерции определены, исходя из условия о том, что их работа численно равна изменению кинетической энергии, а мощность — производной от кинетической энергии по времени. [c.71]

Узлы трения являются диссипативными системами. При внешнем трении рассеивание суммы кинетической и потенциальной энергии системы с частичным переходом в тепловую происходит в тонких слоях сопряженных тел. В нижележащих слоях температура увеличивается в результате теплопередачи и вследствие рассеяния механической энергии волн напряжений. На характер изменения температуры в поверхностных слоях пластмассовых подшипников можно эффективно влиять, подбирая соответствующий смазочный материал и регулируя интенсивность смазки. Проявление гистерезисных явлений в пластмассах значительно сильнее, чем в металлах, поэтому интенсивность и глубина температурных полей в полимерных телах трущихся пар определяется внешними силовыми условиями, преимущественно нагрузкой и скоростью относительного скольжения. Способность пластмасс поглощать механическую энергию влечет за собой быстрый рост температуры и тем самым отрицательно влияет на работоспособность подшипника — Прим. ред. [c.231]

В качестве критериев динамически оптимального движения часто принимаются экстремальные или среднеинтегральные значения. скорости и ускорений ведомого звена, кинетической мощности, давления в кинематических парах, динамического коэффициента полезного действия системы и т. д. При учете упругих и диссипативных свойств системы, что становится необходимым для быстроходных производственных машин, приходится также учитывать специфические критерии, связанные с требованиями минимизации динамических отклонений дви-. жения ведомого звена от движений, определяемых исходными идеальными законами движения. [c.6]

Действительная скорость потока на выходе из камеры смешения Сп1 может очень сильно отличаться от из-за следующих явлений, приводящих к изменению кинетической энергии фаз. При встрече струй на срезе парового сопла в сверхзвуковом потоке пара при определенных условиях возникает система волн сжатия или даже косой скачок уплотнения, скорость потока пара за которым зависит от угла скачка Pi, [c.141]

Принцип работы эжектора следующий (рис. 4-7). Из сопла с большой скоростью вытекает струя рабочего тела (пара или воды). Эта струя захватывает находящуюся в приемной камере паровоздушную смесь и увлекает ее в камеру смешения, где оба потока перемешиваются. Далее расположен диффузор, представляющий собой расширяющийся конус, в котором скорость движения смеси падает, а кинетическая энергия пре-врап[ается в потенциальную, благодаря чему повышается давление смеси. Если это одноступенчатый эжектор, то давление на выходе из диффузора должно быть несколько выше атмосферного, чтобы обеспечить выброс смеси наружу. Одноступенчатыми являются паровые пусковые эжекторы и эжекторы циркуляционной системы, а также все водяные эжекторы. [c.66]

Ограничение однокомпонентные двухфазные системы пар—конденсированная фаза. Уточнение квазиравновесных специальных условий (3.318) согласно молекулярно-кинетической теории [70, 56] определяется зависимостями [c.275]

Различают конвективный теплообмен в однофазной среде и в двухфазной среде, в частности при изменении агрегатного состояния жидкости (или пара). По другому признаку различают конвективный теплообмен при вынужденном движении жидкости или газа (вынужденная конвекция) и свободном движении (свободная конвекция). Движение жидкости внутри данной системы называется вынужденным, если оно осуществляется за счет кинетической энергии, которой обладает жидкость вне системы, либо за счет работы, совершаемой поверхностными силами на границах системы или однородным полем внешних массовых сил внутри системы. Движение жид- [c.156]

Гк И для диэтилового эфира [97] и бензола [101] при 20 °С. При этой температуре вследствие низкой плотности пара критический пузырек оказывается практически пустым,— случай неблагоприятный для кинетической теории зародышеобразования. По теории зародышеобразования значениям о = 0ц отвечают намного большие перегревы жидкости, чем наблюдаемые в опыте. Для эфира разрывное напряжение должно бы составлять 170 бар, а для бензола — 386 бар. Причину расхождения таких оценок с величиной максимально достигнутых растяжений видят обычно в несовершенстве контакта жидкости со стеклом. Но в то же время опыты на пузырьковой камере при более высоких температурах свидетельствуют о хорошем смачивании стекла диэтиловым эфиром и бензолом. Другой возможной причиной отмеченного расхождения является понижение эффективного поверхностного натяжения на границе очень маленьких зародышевых пузырьков. Б опытах по кавитации важно добиться получения воспроизводимых результатов, обеспечить условия, когда подавлено действие готовых центров и слабых мест в системе. Сама постановка задачи предполагает статистическую обработку [c.149]

Рабочее давление в гидроприводе тормозов достигает 10 МПа и более. Развиваемое давление передается на поршни колесных цилиндров, которые прижимают тормозные накладки к тормозным дискам или барабанам. При торможении кинетическая энергия при трении превращается в тепловую. При этом освобождается большое количество теплоты, которое зависит от массы и скорости автомобиля. При экстренных торможениях автомобиля температура тормозных колодок может достигать 600 °С, а тормозная жидкость — нагреваться до 150 °С и выше. Высокие температуры в тормозах и гигроскопичность жидкости приводят к ее обводнению и преждевременному старению. В этих условиях жидкость может отрицательно влиять на резиновые манжетные уплотнения тормозных цилиндров, вызывать коррозию металлических деталей. Но наибольшую опасность для работы тормозов представляет возможность образования в жидкости пузырьков газа и пара, образующихся при высоких температурных режимах эксплуатации из-за низкой температуры кипения самой жидкости, а также при наличии в ней воды. При нажатии на педаль тормоза пузырьки газа сжимаются, и так как объем главного тормозного цилиндра невелик (5—15 мл), даже сильное нажатие на педаль может не привести к росту необходимого тормозного давления, т. е. тормоз не работает из-за наличия в системе паровых пробок. [c.68]

Так как в данном случае равномерному движению груза будет соответствовать равномерное поступательное и вращательное движение всех подвижных звеньев механизма, то кинетическая энергия системы изменяться не будет и мы вправе применить для решения задачи закон передачи сил в той форме, в какой он был установлен в предыдущем пара- onsi графе. Обозначим через А точку сбегания троса с неподвижного блока и через В — ось подвижного блока, лежащую на линии действия силы Q и имеющую скорость груза Уь = Угр. Учитывая, что в данном случае РI = Р к Qt = Q, так как сила Р совпадает с направлением скорости Уд, а у силы Q с направлением скорости Уд совпадает ее линия действия, будем иметь закон передачи сил в следующем виде [c.42]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

ТЕОРЕМА [Остроградского — Карно кинетическая энергия, теряемая системой при ударе, равна доле кинетической энергии системы, соответствующей потерянным скоростям о параллельном переносе силы силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно, не изменяя оказываемого действия, переносить параллельно ей самой в любую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится о проекции производной вектора проекция производной от вектора на какую-нибудь неподвижную ось равна производной от проекции дифференцируемого вектора на ту же ось о проекциях скоростей двух точек тела проекции скоростей двух точек твердого тела на прямую, соединяющую эти точки, равны друг другу Пуансо при движении твердого тела вокруг неподвижной точки подвижный аксоид катится по неподвижному аксоиду без скольжения Ривальса ускорение точек твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, равно векторной сумме вращательного и осестремительного ускорений Робертса одна и та же шатунная кривая шарнирного четырехзвенника может быть воспроизведена тремя различными шарнирными четырехзвенниками [c.284]

Проблема адсорбции пара на твердых поверхностях играет важную роль в процессах хроматографического разделения, ионного обмена и химического катализа. В этой системе представляет интерес соотношение между количеством адсорбированного вещества и давлением в системе при данной температуре в условиях равновесия. Такое соотношение впервые вывел Лангмюр на основании кинетического анализа скоростей адсорбции и десорбции. Условия равновесия были установлены путем приравнивания скоростей двух противоположных процессов. Однако полученные Лангмюром изотермы адсорбции не зависят от скоростей и механизма процесса и могут быть целиком получены на основе критерия равновесия, выраженного уравнением (8-17), или с помощью положения, что химический потенциал компонента должен быть один и тот же в обеих фазах. [c.269]

Для правильного выбора компонентов необходимо располагать сведениями не только об элементном химическом составе-системы и веществах, из которых она образована, но и об условиях, в которых находится. Так, смесь молекул кислорода, водорода и воды при невысоких температурах в отсутствие катализатора содержит три составляющих вещества О2, Нг, Н2О, являющихся одновременно и компонентами, поскольку их химические превращения при заданных условиях невозможны (такие состояния смеси веществ называют кинетически заторможенными состояниями). Состав той же системы в присутствии катализатора или при повышенных температурах в общем случае описывается двумя независимыми переменными (возможна одна независимая химическая реакция). Но в частном случае, если смесь газов образовалась в результате диссоциации паров воды, система должна рассматриваться как однокомпонентная, так как на нее наложено дополнительное условие — число молекул Нг должно вдвое превышать число молекул О2. Единственным компонентом такой системы является Н2О, несмотря на то, что относительное содержание молекул воды в смеси может быть незначительным по сравнению с продуктами диссоциации. [c.17]

Энергия покоя протонно-антипротонной пары составляет 2jMp , так как массы покоя антипротона и протона одинаковы. В системе центра масс кинетическая энергия должна быть поэтому по меньшей мере равна 2М с , что составляет МрС на каждый из исходных протонов. К этому надо прибавить энергию покоя МрС каждого из исходных протонов, так что минимальная полная энергия в системе центра масс должна составлять [c.407]

Химическая термодинамика занимается изучением химических процессов с термодинамической точки зрения и в отличие от технической рассматривает явления, в которых происходят знутрп-молекулярные изменения рабочего тела при сохранении гтомами молекул своей индивидуальности. Образование новых веществ (рабочего тела) или разложение веществ осуществляется в результате химической реакции. Для химического процесса характерно изменение числа и расположения атомов в молекуле реагирующих веществ. В ходе реакции разрушаются старые и возникают новые связи между атомами. В результате действия сил связей шэоисхо-дит выделение или поглощение энергии. Энергия, которая может проявляться только в результате химической реакции, называется химической энергией. Химическая энергия представляет собой часть внутренней энергии системы, рассматриваемой в момент химического превращения, ибо в запас внутренней энергии входит не только кинетическая и потенциальная энергия молекул, но и ншергия электронов, энергия, содержащаяся в атомных ядрах, лучистая энергия. Отличительным признаком химической реакции является изменение состава системы в результате перераспределения массы между реагирующими веществами в изолированной системе. Если же система не изолирована от окружающей среды, то свойства ее должны зависеть также от количества вещества, введенного в систему или выведенного из нее. Если, например, в калориметрическую бомбу поместить смесь из двух объемов водорода и одного объема кислорода (гремучий газ), то, несмотря на отсутствие теплообмена, происходит реакция с образованием водяного пара [c.191]

Если несущая фаза является паром вещества капель или частиц, то следует учитывать условие нормировки (1.3.74) для 1ю — izo-Вычитая из уравнения иолиои энергии смеси уравнения кинетических энергий фаз, следующие из уравнений импульсов в виде (1.3.45) или (1.3.48), уравнение притока тепла второй (несжимаемой) фазы и учитывая уравнение притока тепла на межфазиоп границе, получим уравнение притока тепла газовой фазы, соответствующее принятой системе уравнений и близкое к (1.1.45) или (1.3.66) [c.91]

С другой стороны, хотя температура первого тела и выше температуры второго, по закону Максвелла в первом имеются и молекулы с малыми скоростями, а во втором—молекулы с большими скоростями. Следовательно, в первом теле имеются и молекулы со значениями кинетической энергии, меньшими, чем у некоторых молекул второго тела. При столкновении пары таких молекул энергия передается в обратном направлении, т. е. от второго rasa к первому. Так как движение молекул хаотическое, принципиально можно допустить, что в какой-либо момент у перегородки со стороны более нагретого газа окажутся преимущественно молекулы с малыми скоростями, со стороны менее нлгретого газа— молекулы со скоростями выше средней. В этом случае произошел бы переход тепла от холодного тела к горячему и энтропия такой системы уменьшилгсь бы. Однако мы этого никогда [c.103]

Эжекторами называют аппараты, предназначенные для получения газа или пара повышенного давления путем смешения двух потоков. Сжимаемый газ или нар с давлением р , поступает в камеру смешения 4 через патрубок 2 (рис. 74). Для увеличения давления вещества используется энергия высоконапорного потока газа или пара с давлением pj, подаваемого в камеру смешения через патрубок /. За счет турбулегпного смешения высоко- и низкоскоростных потоков в камс ре смешения 4 происходит увеличение скорости сжимаемого газа при одновременном уменьшении скорости высоконапорного потока. В диффузоре 3 кинетическая энергия движения потока переходит в энергию давления так, что давление потока получает значение р, причем P >p>Pi. Эжектор может использоваться и в качестве эксгаустера для создания пониженного давления в некотором объеме, например в конденсационных системах паросиловых установок. [c.248]

Влияние давления паров воды на скорость роста усталостной трещины было продемонстрировано, например, на алюминиевом сплаве 7075 системы Al- u-Mg [6], Независимость скорости роста усталостной трещины от давления паров жидкости была зафиксирована в области от 10 до 10 торр. Далее происходило резкое возрастание скорости роста трещины от 1,5-10 до 1,5-10 м/цикл в интервале давлений 0,2-0,3 торр, и в последующем возрастание скорости было едва заметным вплоть до давления паров 20 торр. Более сложная зависимость скорости роста трещин от частоты нагружения была получена для алюминиевых сплавов 7050-Т651, 7050-Т7451 и 7075-Т651 с пределом текучести 561, 456 и 469 МПа соответственно [7]. Испытания при асимметрии цикла 0,1 были выполнены с частотой нагружения 5 Гц компактных образцов толщиной 25,4 мм (сплав 7050) и 12,5 мм (сплав 7075). В интервале КИН 11,0-16,5 МПа-м имело место эквидистантное смещение кинетических кривых. Рассматриваемый интервал КИН отвечает области СРТ на первой стадии роста трещин и непосредственно прилегает ко второй стадии разрушения. Оказалось, что при снижении давления паров жидкости имеются переходы в изменении скорости роста трещины (рис. 7.3). Существенно, что в широком диапазоне изменения дав- [c.345]

Г координат (фиг. 112). Тогда кинетический мо-мент G системы представится диагональю парал-- лелограмма, построенного на векторах О, и 0 . [c.310]

Система S для полюса О (начала координат) характеризуется своим главнум вектором К, т. е. количеством движения твёрдого тела, и своим главным моментом Gq, т. е. главным моментом количеств движения, или кинетическим моментом относительно полюса О. Система S для того же полюса характеризуется своим главным вектором F, или результирующею силою и главным моментом Z.Q, или моментом результирующей пары. Так как полюс О неподвижен, то равенство (45.43) равносильно следующим двум (. 32) [c.501]

В конденсирующих инжекторах используются сопла Лаваля. Расчетный режим работы такого сопла предусматривает равенство давлений на срезе сопла и в окружающей среде, куда происходит истечение. В конденсирующем инжекторе за срезом парового сопла продолжается дальнейшее расширение парового потока, обусловленное конденсацией пара на жидкости, т. е. паровое сопло конденсирующего инжектора работает в режиме недорасширения. Однако на выходных кромках сопла в месте встречи струй пара и жидкости возможно появление не только волн разрежения, но и скачка уплотнения или, по крайней мере, системы волн сжатия. В работе [2 ] указывается, что при определенных соотношениях кинетической энергии жидкостного и парового потоков в сечении встречи струй в сверхзвуковом потоке пара возникает скачок уплотнения. Тем не менее, в непосредственной близости от среза сопла наблюдается понижение давления пара до минимального значения в камере смешения Рктш- Оно зависит, прежде всего, от коэффициента инжекции и и температуры охлаждающей жидкости. 0 объясняется изменением температуры межфазной поверхности, определяющей статическое давление насыщения. При уменьшении и и увеличении температуры охлаждающей жидкости величина тш увеличивается, а соответствующее сечение сдвигается вверх по потоку. [c.125]

В системах регулирования давления регулирующее воздействие в большинстве случаев осуществляется дросселированием потока рабочей среды. этим процессом связано многократное преобразование энергии, а именно [рабочая среда приобретает в дросселирующем сечении высокие скорости, а затем соотвеггствующая кинетическая энергия в турбулентном движении преобразуется в тепло. При больших расходах пара и глубоких изменениях давления эти явления становятся ощутимыми (например, в питательных клапанах котлов высокого давления и в байпасных клапанах турбин). И при регулировании давления в промышленных сетях приходится встречаться с подобными явлениями. [c.293]

Величина критического зародыша может быть определена из условия равновесия системы, состоящей из пара и капель жидкости = = 2a ( RiT) 1/(1прн/Рнос), где рн — давление насыщения при Т и радиусе капли г , j3soo — давление насыщения при Т и радиусе капли — оо. Скорость образования критических зародышей, способных к дальнейшему росту, может быть получена из решения основного кинетического уравнения, частное решение которого согласно теории Френкеля — Зельдовича имеет следующий вид [c.53]

При решении проблемы создания жаростойких покрытий еще в значительной мере преобладает эмпиризм, обусловленный недостатком термодинамических и кинетических данных для высоких и сверхвысоких температур. Нет достаточного количества диаграмм состояния металл (сплав)—покрытие — кислород, данных но термодинамическим активностям компонентов в сложных системах, давлению паров, диффузионным подвижностям компонентов в тройных, а также более сложных системах и т. д. Кроме того Сложность изучаемой системы подложка—покрытие — коррозионная среда, включающей большое число изменяющихся параметров, создает значителыные трудности для изучения механизма протекающих процессов. Этим отчасти можно объяснить тот факт, что-несмотря на важность задачи и значительные научно-техниче-ские силы, занятые ее решением, до сих нор не созданы покрытия, удовлетворяющие разнообразные запросы современной техники. К настоящему времени, например, разработаны покрытия на вольфраме, работающие лишь 20 час. при 1800° С, что же касается температур > 2000° С, то> срок службы покрытий здесь ошаничийается несколькими десятками минут [c.216]

После столкновения каждая из четырех частиц движется в среднем с кинетической энергией порядка 1 Гэв. Пороговая энергия для рождения пары (р, р) при столкновении двух свободных нуклонов в лабораторной системе координат (принимается, что один из нуклонов до соударения покоился) равна 5,6 Гэ Если соударение происходит с нуклоном, связанным в ядре Си, то пороговая энергия уменьшается за счет внутриядерного движения нукло- [c.235]

Реакционная диффузия в системах W—Si и Мо—Si изучена в работах [14, с. 195 252]. Для исследования системы W—Si применяли [14, с. 195] диффузионный вакуумный отжиг в интервале температур 1200—1350° С пришлифованных одна к другой пластинок монокристального кремния и вольфрама чистотой 99,95%. Для обеспечения надежного контакта к диффузионной паре прикладывали нагрузку, которая в пределах от 0,2 до 2,0 кПмм не влияет на кинетику роста диффузионного слоя. Металлографический и рентгеноструктурный анализы показали, что при всех температурах слой состоял из WSi2, был плотным и равномерным по толщине. Отсутствие низшей фазы объясняется тем, что доставка кремния к внешней поверхности и скорость диффузии его через слой таковы, что на внутренней границе обеспечивается необходимое соотношение компонентов для образования WSI2- Кинетические кривые представляют квадратичные параболы, а специальные исследования показали, что при образовании слоя доминирующую роль играет диффузия кремния. [c.236]

Метод кинетических уравнений относится к существенно неравновесному движению статистической системы 5л , в первую очередь макроскопически однородному в объеме У- оо физического пространства. Для простоты рассмотрим систему состоящую из М оо частиц одного сорта плотности Л /У=и = сопз1 с совершенно одинаковыми потенциалами парного взаимодействия иш — и(р1 т), т. е. систему неразличимых частиц, каждая из которых может занимать любое положение внутри объема. Физически такая система является классическим приближением одноатомного нейтрального газа. Функция распределения м(р, 7 будет симметричной, т. е. не будет изменяться от перестановки пар (Ч/, р/) и (я , р .) для любых к, /=1, 2,. .., N. Область Г изменения импульсов и координат всех точек системы бесконечна и состоит из объединения бесконечного числа одинаковых для лю- [c.31]

Как видно, эти результаты находятся в противоречии с масс-спектрометрическими и оптическими исследованиями. Как показано в работе [41], занижение степени диссоциации HgЗe объясняется возможным отсутствием равновесия в системе либо какими-то устойчивыми кинетическими препятствиями, возникающими при взаимодействии водорода с HgSe или паром селена. В недавней работе [77] для исследования молекулярного состава пара HgSe проводились измерения давления его ненасыщенного пара с помощью кварцевого манометра в интервале 640—800° С, откуда рассчитывались значения среднего молекулярного веса пара. Эти данные убедительно доказывают, что во всем интервале температур селенид ртути полностью диссоциирует на газообразные компоненты (табл. 62) [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...