Энергия пороговая

Рис. 7.10. Сдвиг энергии порогового максимума в энергетическом спектре электронов при многофотонной ионизации атома ксенона как функция интенсивности излучения согласно экспериментальным данным [7.46

При энергиях начальных нейтронов, превышающих несколько мегаэлектронвольт, открываются новые каналы взаимодействия, из которых реакция (п, 2п) представляет определенный практический интерес. Она осуществляется с помощью нейтронов, получаемых от ускорителей низкой энергии. Пороговая энергия реакции определяется энергией связи нейтрона в ядре мишени она изменяется от [c.269]

Используя характеристики обнаружения, можно при заданных значениях Ь и Р найти энергию порогового -сигнала Q, который еще может быть обнаружен на фоне случайных помех и шумов, имеющих спектральную плотность Фщ. Так как параметр обнаружения [c.30]

Рассмотрим положение А (рис. VI.]). Это положение соответствует минимуму потенциальной энергии, и любое движение, начавшееся вблизи точки Л, происходит вблизи нее. Если материальная точка первоначально была далеко от А, но двигалась по показанному на рис. VI.I рельефу и попала в окрестность А с малой скоростью, то она уже не выйдет из этой окрестности. С другой стороны, для того чтобы материальная точка, попавшая в окрестность А, могла выйти из нее, точке должна быть придана энергия, превышаюш,ая некоторое пороговое значение. Если с этой целью повышается потенциальная энергия материальной точки при нулевой ее скорости, то материальная точка выйдет из окрестности Л только при условии, что ее потенциальная энергия будет доведена до значения, соответствующего ближайшему к ней максимуму потенциального рельефа (точка В). В этом смысле существует потенциальный порог или барьер, который надо преодолеть, чтобы вырвать материальную точку из окрестности точки А. Того же можно достигнуть, увеличивая кинетическую энергию материальной точки, но и в этом случае должен быть [c.228]

Средней величиной плотности потока быстрых нейтронов с энергиями более нескольких мегаэлектронвольт удобно пользоваться при расчете активации в результате пороговых реакции типа (п, р). При этом сечение активации усредняется [c.89]

Здесь 7 0 — энергия а-частиц — пороговая энергия (а, )-реакции /-го элемента , 1(л )—табулированная функция Плачека. [c.225]

На ускорителях электронов предусматривается радиационная защита непосредственно от ускоренных электронов, тормозного излучения и, если энергия квантов тормозного излучения выше некоторых пороговых значений, — от фотонейтронов. [c.230]

Неупругие взаимодействия — это внутриядерные взаимодействия с нуклонами ядра. В результате этого взаимодействия из ядра могут вылетать нуклоны большой энергии, а-частицы и более тяжелые ядра, а если энергия взаимодействующего нуклона больше порогового значения, из ядра вылетают также мезоны. Ядро, испустив некоторое число частиц, оказывается в возбужденном состоянии. Снятие возбуждения и переход ядра в основное состояние сопровождаются испусканием частиц и у-квантов. [c.240]

Образование п-мезонов происходит, когда энергия первичной частицы больше порогового значения (- 300 Мэе). Число я-мезонов, образованных на одно неупругое взаимодействие, сильно зависит от начальной энергии и возрастает с увеличением энергии. При энергиях, больших 30 Гэв, выход я-мезонов составляет около 80% общей множественности (табл. 15.11). В результате неупругого взаимодействия образуются я+-, я -и я°-мезоны. Время жизни нейтрального я°-мезона очень мало (т=2,1-10 сек). Практически он сразу же распадается на два у-кванта. Поэтому при расчете защиты я°-мезоны не рассматриваются, однако распадные у-кванты инициируют электронно-фотонный каскад в защитных средах, и в некоторых случаях необходимо учитывать дозу фотонного излучения. я -Мезоны теряют свою энергию на ионизацию атомов среды кроме того, они могут испытывать неупругие взаимодействия с ядрами среды и, в [c.247]

Вид предельного состояния, связанного с необратимостью разрушения или нестабильностью пластической деформации, зависит от соотношения энергий, идущих на изменение объема и формы. Основной предпосылкой в теории Г,К. Си является предположение о том, что накопление повреждения в материале можно однозначно связать с величиной энергии, которая рассеивается единицей объема материала. Это позволило выделить пороговые стационарные значения функции плотности энергии деформации. [c.283]

Рисунок 4.32 - Параметрическая диаграмма длительной прочности [36] Точка С, отвечающая изменению ведущего механизма разрушения (при достижении ее начальная энергия активации разрушения скачкообразно изменяется с L до L2), характеризует точку бифуркации. В этой связи следует придать фундаментальное значение параметрам Lj и Lj и пороговому напряжению Ос, отвечающему точке С. Такой тип зависимости подтвержден массовыми экспериментами на стали различного уровня прочности, сплавах никеля, титана, алюминия, магния и др. Это позволило разработать систему критериального

Соответствующие пороговые значения эффективной энергии активации [c.320]

Найти пороговую энергию фотона для рождения пары электрон — позитрон в поле покоящегося протона, если массы покоя электрона и позитрона равны то, а протона — Мо. [c.235]

Пороговая энергия для реакции релятивистской частицы гораздо выше при наблюдении в лабораторной системе отсчета, чем в системе центра масс. Этот эффект является одним из главных факторов, сужающих границы исследования в физике элементарных частиц. [c.398]

Система центра масс и пороговая энергия [c.403]

Рассматривается ядерная реакция, в которой налетающий протон с кинетической энергией Кр расщепляет неподвижный дейтрон по схеме р + -f- d р + р + п. Вблизи порогового значения энергии оба протона и нейтрон движутся в виде скопления несцепленных частиц, имеющих приблизительно одинаковую скорость. Напишите нерелятивистские выражения для количества движения и энергии, а также покажите, что пороговое значение кинетической энергии налетающего протона составляет /С = (3/2) где св( 2 МэВ) — энергия связи свободных нейтрона и протона в дейтроне. [c.409]

При выводе выражения пороговой энергии для взаимодействия частиц высоких энергий мы видели, что удобно рассматривать условия в системе центра масс. Рассмотрим реакцию у + р- -р + л , где гамма-фотон налетает на неподвижный протон и образует я -мезон. [c.410]

Величина Q в реакции называется энергией ядерной реакции и численно равняется разности энергий конечной и исходной пар в реакции. Ядерные реакции, протекающие с выделением энергии (Q > 0), называются экзотермическими. Реакции, которые могут осуществляться только с поглощением энергии (Q < 0), называются эндотермическими. Эндотермическая ядерная реакция становится возможной лишь при некоторой минимальной энергии налетающей частицы, измеренной в л. с. к. и С-системе. Эта энергия и называется пороговой энергией данной эндотермической реакции. [c.263]

При достаточно высокой энергии Лучей E > Eq) становится возможен (в кулоновском поле ядра или электрона) процесс образования (е+ — е ) пар. Пороговая энергия для этого процесса в поле ядра равна Во 2т с , а сечение (для энергий БШдС < Ef < 50mg 2) передается законом Рпар In ,. При Е-, > 50 гПеС рост сечения замедляется и в пределе не зависит от энергии. Пороговая энергия процесса образования ("6+ — е )-пар в поле электрона равна Ео А теС . Образование (е+ — е )-пар у-квантом в вакууме невозможно. [c.256]

В выражении (21) знаменатель представляет собой площадь, через которую проходит акустическая энергия пороговое значение площади ир1П[ято равным 1 jh . [c.12]

Класс Уровень неравно- весности Лидер-дефект Механизм диссипации энергии Пороговые значения запасенной энергии (рис. 145) [c.240]

Считая распределение энергии, излучаемой солнцем, близким распределению энергии черного тела при температуре 6000 К, можно теоретически определить при разных температурах оптимальные пороговые длины волн Хопт для идеальной селективной поглощающей поверхности, имеющей а(Х)=е(Х) 1 в области длины волн КЯпор и а(7,)=е(А,) 0 при А,пор- [c.218]

Гамма-излучение при неупругом рассеянии нейтронов. Составное ядро в возбужденном состоянии, образующееся при поглощении нейтрона, может избавиться от энергии возбул<-дения не только высвечиванием у-кванта (радиационный захват), но и испусканием нейтрона с последующим выходом одного или нескольких у-квантов. Этот процессе пороговый, поскольку кинетическая энергия нейтрона (в системе центра инерции) должна быть достаточной для возбуж.дения ядра по меньшей мере до первого уровня выше основного состояния. Отсюда также следует, что максимальная энергия у-кванта меньше или равна энергии нейтрона, претерпевшего неупругое рассеяние. Как только энергия нейтрона становится больше энергии нескольких уровней возбуждения, переход в основное состояние часто происходит через каскадный процесс, при этом энергия одного у-кванта не равна энергии, потерянной нейтроном. [c.30]

В табл. 9.6 приведены сечения образования у-квантов различных энергий Огп.у при неупругом рассеянии нейтронов спектра деления с энергией выше Дцор, 1 Де пop — пороговая энергия для выхода у-квантов данной энергии Еу [23]. В этой [c.30]

Пороговое значение энергии нейтрона в образовании смещенного атома для железа составляет 360 эв. Однако привести к образованию смещенных атомов могут и нейтроны меньших энергий в результате их радиационного захвата [46, 47]. При п, у)-реакции энергия, получаемая ядром отдачи после испускания у-кванта, может превысить энергию смещения атома ( 25 эв). Учитывая спектр захватных у-квантов для ядер железа, можно получить, что средняя энергия ядра отдачи составляет примерно 390 эв [48]. Таким образом, в результате п, у)-реакции в железе может появиться свыше 15 смещенных атомов. Поскольку наибольшим сечением радиационного захвата обладают тепловые нейтроны, то самый большой вклад в образование элементарных дефектов в результате ( , у)-реакции вносят именно эти нейтроны. Доля тепловых нейтронов в полном числе образованных элементарных дефектов сильно зависит от доли этих нейтронов в спектре и может быть заметной, если поток тепловых нейтронов на порядок превышает поток надтепловых и быстрых нейтронов. Например, в водо-водяном реакторе она составляет 2—3%, а в графитовом—25—30% [47]. Это верхняя оценка эффекта тепловых нейтронов, поскольку имеются экспериментальные данные [48, 50] о том, что дефекты, создаваемые тепловыми нейтронами, отжигаются несколько [c.70]

Кванты тормозного излучения с энергией выще пороговой будут образовывать фотонейтроны. Для расчета выхода фотонейтронов необходимо знать сечения образования нейтронов и спектры у-излучения по всей толщине мищени. На рис. 15.6 [c.235]

Ю.Л. Климонтович [ 18] доказал S - теорему и показал, что принцип минимума производства энтропии справедлив и в нелинейной области. Теорема позволяет оценить относительную степень упорядоченности неравновесного состояния системы и предсказать направление, в котором под влиянием внешнего воздействия изменяется термодинамический процесс, протекающий в открытой системе. В соответствии с S - теоремой принцип минимума производства энтропии утверждает, что при критических фазовых переходах через пороговые значения управляющих параметров происходит скачкообразное уменьшение энтропии (оно нормировано на постоянное значение средней кинетической энергии). [c.28]

Это и есть та пороговая кинетическая энергия налетающей частицы, начиная с которой данный эндоэыергетический процесс становится энергетически возможным. [c.122]

Найти для второго случая пороговую кинетическую энергию Tinop налетающей частицы в К-системе отсчета. [c.234]

Пороговая энергия. Релятивистская частица с массой покоя то налетает на покоящуюся частицу с массой покоя Мц. В результате столкновения возникают частицы с массами покоя rtii, Ш2,... по схеме [c.234]

Найти пороговую (минимальную) кинетическую энергию Тпор налетающей частицы, необходимую для осуществления данного процесса. [c.234]

Решение. Прежде всего ясно, что о пороговой энергии может идти речь только в том случае, когда сумма масс покоя возникших частиц превышает сумму масс покоя первичных частиц. Чтобы найти Тпор, воспользуемся инвариантностью величины Е —р . Запишем эту величину до столкновения при Т = Тпор в системе отсчета, где частица Мо покоилась, и после столкновения — в Д-системе —р = Е , или [c.235]

Решение. Воспользуемся инвариатностью величины Е —и запишем ее до взаимодействия в системе отсчета, где протон покоится, а после взаимодействия — в Д-системе. При пороговом значении энергии е налетающего фотона [c.235]

Если налетающий протон сталкивается с протоном, связанным в ядре, то пороговая энергия понижается, так как протон-мишень связан. Ясно ли, почему это так Экспериментально наблюдаемая пороговая энергия образования антипротона составляет 4,4 ГэВ, что на 1,2 ГэВ меньше вычисленной для свободнога покоящегося протона-мишени. Этот порог в лабораторной системе отсчета представляет собой минимальную кинетическую-энергию, которой должен обладать налетающий протон, чтобы вызвать рассматриваемую реакцию. [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...