Температура абсолютно черного тела

Осуществив практически описанную модель абсолютно черного тела, можно исследовать излучение, выходящее из отверстия в полости. Направляя это излучение па чувствительный приемник (термопара, болометр и др.), можно измерить интегральное излучение г- Если предварительно разложить излучение с помощью подходящего спектрального прибора в спектр, то можно детально изучить спектральный состав теплового излучения и найти на опыте функцию е, т- Результаты таких измерений приведены на рис. 24.3. Разные кривые относятся к различным температурам абсолютно черного тела. Площадь, охватываемая кривой, дает испускательную способность абсолютно черного тела при соответствующей температуре. [c.135]

Если предварительно шкалу прибора проградуировать по излучению абсолютно черного тела, т. е. установить зависимость силы тока от температуры абсолютно черного тела, при которой нить исчезает, то по показаниям измерительного прибора можно судить, какой температуре абсолютно черного тела соответствует излучение исследуемого объекта. Если бы источник был также абсолютно черным телом, то найденная температура была бы его истинной температурой. В противном случае измеренная температура характеризует температуру аб- [c.149]

Цветовая температура Тцв есть приближенно температура абсолютно черного тела, для которого отношение испускательных способностей для двух длин волн равно такому же отношению для исследуемого тела, истинная температура которого равна Т, т. е. [c.152]

Знакомство с основными законами теплового излучения может на первый взгляд привести к выводу, что абсолютно черное тело или близкие к нему по свойствам тела должны быть наилучшими источниками света. Действительно, при данной температуре абсолютно черное тело и в видимой области спектра отдает с излучением больше энергии, чем любое другое. Далее, выгодно, казалось бы, стремиться к достижению наибольших воз- [c.152]

Однако следует иметь в виду, что абсолютно черное тело и близкие к нему по свойствам тела отдают энергию с излучением всех возможных частот, причем на долю видимого излучения приходится относительно небольшая часть энергии. Она оказывается наибольшей, когда максимум планковской кривой в шкале длин волн падает на излучение с длиной волны около 5500 А (желто-зеленая часть спектра). Согласно закону смещения Вина та-ко-му положению максимума отвечает температура 5200 К- В этой же области спектра лежит максимум чувствительности человеческого глаза, что не случайно, так как именно такой характер имеет солнечный спектр после прохождения через атмосферу, в которой он частично поглощается и рассеивается. В соответствии с тем, что цветовая температура солнечного излучения у поверхности Земли равна 5200 К, в светотехнике принято называть излучение абсолютно черного тела при этой температуре белым светом. При дальнейшем повышении температуры абсолютно черного тела излучение, приходящееся на полезную для освещения часть спектра, естественно, увеличивается, но доля его в общей излучаемой энергии уменьшается, так что с точки зрения светотехники чрезмерное повышение температуры является невыгодным. [c.153]

Цветовой температурой источника называется такая температура абсолютно черного тела, при которой распределение энергии в его спектре совпадает с распределением энергии в спектре источника. [c.206]

Яркостная температура тела равна температуре абсолютно черного тела, при которой их яркости излучения при заданной длине волны одинаковы. [c.254]

Из уравнения (1.31) следует, что чем больше тело поглощает, тем больше оно излучает, поэтому для конкретной температуры абсолютно черное тело имеет наибольшую поверхностную плотность потока собственного излучения. [c.254]

Цветовые пирометры измеряют условную цветовую температуру. Цветовая температура реального тела Тц представляет собой такую температуру абсолютно черного тела, при которой отношение интенсивностей его излучения для двух длин волн Д ,// равно отношению Д,/Д, реального тела, имеющего действительную температуру Тд, для тех же длин волн, т. е. [c.189]

Радиационные пирометры измеряют не действительную температуру тела 7 д. а условную, так называемую радиационную температуру Гр. Она представляет собой такую температуру абсолютно черного тела Гр, при которой его плотность потока интегрального излучения во всем диапазоне длин волн от 0 до оо равна плотности потока интегрального излучения реального тела при действительной температуре Гд. Согласно этому определению [c.191]

Закон Стефана — Больцмана устанавливает зависимость плотности интегрального полусферического излучения от температуры абсолютно черного тела и может быть получен из формулы Планка. Интегрируя выражение (16.3) во всем интервале длин волн, получим [c.407]

Под цветовой температурой образца понимают такую температуру абсолютно черного тела, при которой оно на длинах волн Рц и Х2 имеет отношение спектральных яркостей (В° 1В ) такое же, как и образец [c.331]

Температура абсолютно черного тела 1 — 673°К 2 — 1273°К, [c.67]

Температура абсолютна черного тела I — [c.69]

Температура абсолютно черного тела J—673 К 2—1073°К Л—1473°К. [c.70]

Воспользовавшись установленной из опыта зависимостью ki от X, можно на основании формулы (3-7) определить для каждого заданного фракционного состава частиц и вида топлива значение эффективных коэффициентов ослабления лучей к при определенной температуре абсолютно черного тела. Зная последние и воспользовавшись данными по средним удельным поверхностям частиц, несложно установить для каждой заданной концентрации пыли л эффективную величину оптической толщины запыленного потока т и его суммарную ослабляющую способность 1 — t. [c.77]

Поэтому для характеристики спектрального распределения интенсивности в падающем излучении при заданной температуре абсолютно черного тела и установления зависимости эффективного интегрального коэффициента ослабления к от этого распределения удобно в качестве определяющего масштаба подобия выбрать величину длины волны Хо, однозначно определяемую спектральным составом падающего черного излучения при заданной температуре источника. [c.77]

Переходя от Яо к температуре абсолютно черного тела Т, окончательно получаем [c.81]

Вместо двух температур иногда можно рассматривать зависимость поглощательной способности тела от одной условной эффективной температуры. Например, для чистых металлов при температуре поверхности Т такая условная эффективная температура пропорциональна где Го — температура абсолютно черного тела, являющегося источником падающего излучения. При этом поглощательная способность металлической поверхности при температуре Т численно совпадает с ее степенью черноты при эффективной температуре т = VTj . [c.90]

В работах [Л. 71, 72, 73] было показано, что переход от спектральных коэффициентов ослабления лучей кх к интегральным к может быть осуществлен не только путем интегрирования /ся по кривой излучения абсолютно черного тела, но также путем замены действительной длины волны падающего излучения Я некоторой эффективной длиной волны А. Эта длина волны Я принимается равной тому значению X, которое делит площадь под кривой Планка на две равновеликие части. Естественно, что длина волны зависит от температуры абсолютно черного тела и уменьшается с ростом Т. [c.151]

Несложно показать, что независимо от температуры абсолютно черного тела соотношение между X и остается постоянным и равным [c.151]

Месторасположение максимума зависит от температуры абсолютно черного тела и с повышением ее смещается в сторону коротковолновой области спектра. [c.12]

Из представленных на рис. 1-2 кривых спектрального распределения интенсивности излучения абсолютно черного тела, видно, что всякое изменение температуры абсолютно черного тела ведет не только к изменению абсолютных значений спектральной интенсивности излучения [c.23]

Если проследить за изменением месторасположения максимумов кривых спектральной интенсивности излучения (пунктирная кривая рис. 1-2), легко заметить, что с повышением температуры абсолютно черного тела они смещаются в сторону меньших длин волн. Это перемещение максимумов спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при изменении его температуры описывается известным законом смещения Вина. [c.24]

Согласно этому закону произведение из температуры абсолютно черного тела Т и длины волны отвечаю- [c.24]

Спектральный состав падающего излучения, исходящего от абсолютно черного тела, является, как известно, функцией только его температуры. Поэтому при заданной температуре абсолютно черного тела, используемого в ка-46 [c.46]

Однако при изменении температуры абсолютно черного источника излучения поглощательная способность тел, облучаемых этим источником, будет также изменяться. Если, например, тело обладает повышенной поглощательной способностью в области коротких длин волн, то его коэффициент поглощения будет заметно расти по мере увеличения температуры абсолютно черного тела вследствие обогащения падающего черного излучения коротковолновыми компонентами. [c.47]

Как было показано в этих опытах, поглощательная способность газа растет с уменьшением температуры абсолютно черного тела Т . Характер зависимости поглощательной способности газа от его температуры Тр различен в области больших и малых значений р1. В области малых значений р1 поглощательная способность газа уменьшается с ростом температуры газа Т , причем это [c.192]

Определенные таким образом яркостные, или черные, температуры ц и д представляют собой температуру абсолютно черного тела, которую оно должно было бы иметь, чтобы при заданной длине волны обладать такой же спектральной яркостью излучения какой [c.226]

Для определения цветовой температуры можно воспользоваться методом отношения яркостей. Если для двух определенных длин волн и отношение спектральных яркостей излучения пламени равно такому же отношению соответствуюш их спектральных яркостей абсолютно черного тела, то говорят, что в этом случае температура абсолютно черного тела является цветовой температурой пламени. [c.230]

Под температурой обращения пламени понимают такую температуру абсолютно черного тела Тц, при которой это тело видно сквозь пламя таким же ярким, как и при отсутствии пламени, т. е. когда [c.234]

На рис. 7-7 приведены зависимости интегрального коэффициента отражения от температуры абсолютно черного тела для золоченого, никелевого и стального зеркал по данным А. И. Рудной [Л. 57]. Как видно из представленных графиков, наименьшей селективностью отражения обладает золоченое зеркало. [c.273]

Рис. 7-7. Зависимость коэффициента отражения металлических зеркал г от температуры абсолютно черного тела.

Температура абсолютно черного тела, при которой происходит такое выравнивание яркостей, является температурой обращения пламени Тц п может быть определена из уравнения (5-43), а поглощательная способность пламени при длине волны из уравнения (7-35). [c.283]

Температура абсолютно черного тела К Коэффициент поглощения [c.308]

Температура абсолютно черного тела °К [c.309]

Определенная таким образом температура нечерного тела называется его радиационной температурой. Очевидно, что радиационная температура нечерного тела есть такая температура абсолютно черного тела, при которой его интегральная излучательная способность е(Т) равна интегральной излучательной способности Е Т) данного нечерного тела. [c.334]

Яркостная температура. Кроме услов го принятых цветовой и радиационной температур тел используется также понятие яркост-иой температуры. Под яркостной температурой понимается такая температура абсолютно черного тела, при которой его излучательная способность для определенной длины волны равна излучательной способности рассматриваемого тела, т. е. [c.335]

Цветовой метод. Если известно распределение энергии в спектре абсолютно черного тела, то по положению максимума кривой на основании закона смещения Вина (24.10) можно определить температуру. В тех случаях, когда излучающее тело не является абсолютно черным, применение формулы Планка не имеет смысла, так как для таких тел распределение энергии по частотам отличается от планковского. Исключение составляют так называемые серые тела, у которых коэффициент поглощения остается приблизительно постоянным в щироком интервале частот. Такими серыми телами являются уголь, некоторые металлы, оксиды. Если тело не является серьги, но его спектр излучения не слишком отличается от спектра абсолютно черного тела при некоторой температуре, то по максимуму излучения определяют его температуру, которую называют цветовой. Таким образом, цветовая температура есть температура абсолютно черного тела, максимум излучения которого совпадает с максиму.мом излучения исследуемого тела. Так, сопоставление графиков распределения энергии в спектре абсолютно черного тела при температуре 6000 и 6500 К II распределения энергии в солнечном спектре (рис. 25.3) показывает, что Солнцу можно приписать температуру, равную при.мерно 6500 К. [c.151]

Яркостпая температура образца есть температура абсолютно черного тела, имеющего при длине волны X такую же спектральную яркость, как и изучаемый образец. Отсюда ясно, что Г будет отличаться от истинной температуры Т в силу закона Планка (см. 1-4) [c.330]

Рнс. 3-1. ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ В СРЕДЕ, ЗАПЫЛЕННОЙ ЭОЛОВЫМИ ЧАСТИЦАМИ КАМЕННОГО УГЛЯ РАЗЛИЧНЫХ ФРАКЦИОННЫХ СОСТАВОВ а —ПРИ ЗНАЧЕНИИ F< < 0,2 J V3 б — ПРИ ЗНАЧЕНИИ F>0,2jwVa. Температура абсолютно черного тела 1 — 673 К [c.66]

Рне. 3-е. ВЛИЯНИЕ ПРОИЗВЕДЕНИЯ til и СРЕДНЕЙ УДЕЛЬНОЙ ПОВЕРХНОСТИ пыли F НА ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ В СРЕДЕ, ЗАПЫЛЕННОЙ ЧАСТИЦАИН ЗОЛЫ КАМЕННОГО УГЛЯ ПРИ ТЕМПЕРАТУРЕ АБСОЛЮТНО ЧЕРНОГО ТЕЛА 1473 К. [c.71]

Рис. 3-7. ВЛИЯНИЕ ПРСИЗВЕДЕНИЯ д/ И СРЕДНЕЙ УДЕЛЬНОЙ ПОВЕРХНОСТИ ПЫЛИ F НА ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ В СРЕДЕ, ЗАПЫЛЕННОЙ ЧАСТИЦАМИ ЗОЛЫ КАМЕННОГО УГЛЯ ПРИ ТЕМПЕРАТУРЕ АБСОЛЮТНО ЧЕРНОГО ТЕЛА 673°К.

Рис. 3-8. ВЛИЯНИЕ РОДА ТОПЛИВА НА ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ ЗОЛОВЫИН ЧАСТИЦАМИ ПРИ ТЕМПЕРАТУРЕ АБСОЛЮТНО ЧЕРНОГО ТЕЛА 673°К.

Ю 12 t4 iS 18 г нг Phg. 3-1. ОПТИЧЕСКАЯ ТОЛЩИНА t В ЗАВИСИМОСТИ ОТ И F ДЛЯ ЭОЛОВЫХ ЧАСТИЦ КАНЕНИОГО УГЛЯ. ТЕМПЕРАТУРА АБСОЛЮТНО ЧЕРНОГО ТЕЛА [c.74]

Закон Кирхгофа (7-4) и (7-6) целесообразно представить еще в другой форме. Назовем спепенью черноты излучения отношение фактически испускаемой телом энергии к энергии, испускаемой при той же температуре абсолютно черным телом. Согласно данному определению степень черноты абсолютно черного тела равна единице. Введем обозначения [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...