Силы поверхностные

Чувствительность ртутных термометров растет с уменьшением диаметра капилляра. Однако существует предел, при достижении которого ртутный столбик начинает двигаться не равномерно, а серией прыжков, как показано на рис. 8.3. Это явление связано с тем, что при уменьшении диаметра капилляра силы поверхностного натяжения становятся достаточно большими и вызывают существенное изменение объема резервуара, которое зависит от кривизны ртутной поверхности. Например, [c.404]

Давление, представляющее полное напряжение сжат 1я от действия всех внешних сил (поверхностных и массовых), приложенных к жидкости, называется абсолютным давлением. [c.7]

Устойчивость сферических меж-фазных границ. Процесс разрушения капель и пузырьков чрезвычайно сложный и характеризуется взаимодействием сил поверхностного натяжения, вязкости и сил инерции. Условия для начала дробления можно получить, анализируя устойчивость жидкой сферы в потоке другой жидкости. Решение этой задачи даже в рамках малых возмущений очень сложно. Поэтому рассмотрим устойчивость первоначально плоской границы раздела двух идеальных жидкостей (т. е. эффекты вязкости отбрасываются) с плотностями р°, р2 и поверхностным натяжением S, движущихся с относительной скоростью V вдоль этой границы и с ускорением g в направлении. перпендикулярном к границе, причем g > О, если направлено от первой ко второй фазе. [c.256]

Как известно, увеличение площади межфазной поверхности позволяет существенно повысить скорости тепло- и массообменных процессов. В системах газ—жидкость этого увеличения добиваются за счет интенсификации процессов дробления дисперсной фазы. Дробление пузырьков газа в жидкости может осуществляться как в ламинарном, так и в турбулентном потоке жидкости за счет взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами [45]. Вязкие напряжения в первом случае или инерционные силы— во втором стремятся деформировать и разрушить пузырек газа. Капиллярные силы поверхностного натяжения полностью или частично компенсируют эти воздействия на пузырьки газа со стороны жидкости. Таким образом, дробление пузырька происходит пли не происходит в зависимости от соотношения между силами вязкого трения и поверхностного натяжения (в ламинарном потоке) либо между инерционными и поверхностными силами (в турбулентном потоке). [c.123]

В разд. 4.2 отмечалось, что в турбулентном потоке жидкости на поверхность пузырька действуют два типа сил — силы поверхностного натяжения, стремящиеся сохранить форму поверхности пузырька, и инерционные силы, связанные с турбулентными пульсациями жидкости II стремящиеся разрушить межфазную поверхность. Энергия сил поверхностного натяжения для газового пузырька с радиусом Я и коэффициентом поверхностного натяжения о будет определяться величиной А-кЯ о, а энергия, необходимая для дробления пузырька газа турбулентным потоком жид-4 [c.135]

Главными силами, формирующими и удерживающими каплю на конце электрода, являются силы поверхностного натяжения, возникающие на поверхности капли и направленные внутрь ее. [c.21]

Формирование сварочной ванны происходит под действием силы тяжести расплавленного металла давления источника теплоты (например, давления дуги) и сил поверхностного натяжения действующих на поверхности металла (рис. 16). Характер действия этих сил зависит от положения сварки. [c.23]

При сварке в нижнем положении при сквозном проплавлении жидкая ванна удерживается на весу силами поверхностного натя- [c.23]

Выполнение швов в потолочном положении осложняется не только опасностью стекания ванны. Возникает необходимость переноса присадочного металла в ванну в направлении, противоположном действию силы тяжести. При сварке в потолочном положении ванна удерживается силами поверхностного натяжения и давлением дуги. Для удержания ванны в потолочном положении также необходимо ограничивать ее объем. [c.24]

На расплавленный металл в дуге действуют следующие главные силы силы тяжести силы поверхностного натяжения электродинамические силы в жидком проводнике реактивные силы электростатические силы силы давления плазменных потоков и др. [c.88]

Силы поверхностного натяжения придают каплям жидкости сфероидальную форму, удерживают капли на потолке , втягивают капли металла в жидкую сварочную ванну. [c.88]

Силы поверхностного натяжения создают внутри капли жидкости радиуса R избыточное давление [c.88]

Степень миграции границ зерен определяется движущимися силами миграции, подвижностью границ и временем пребывания металла в области температур высокой диффузионной подвижности атомов. Движущая сила миграции определяется разницей свободных энергий границ в данном неравновесном и равновесном (после полного завершения миграции) состояниях. При прочих равных условиях движущая сила зависит главным образом от конфигурации граничных поверхностей, характеризуемой числом участков с повышенной кривизной в макро- и микроскопическом плане. Движущая сила на отдельных участках границы пропорциональна их суммарной кривизне l// i + l// 2, где 1 и / 2 — радиусы кривизны в двух взаимо перпендикулярных направлениях. Мигрирующая граница движется обычно к центру максимальной кривизны (рис. 13.12,6). Чем меньше число граней у зерна, тем больше их кривизна при заданном размере и тем интенсивнее идет миграция границ. На стыках границ зерна (для двумерной системы трех зерен) движущая сила миграции пропорциональна отклонению соотношения смежных углов от равновесного. Последнему соответствует равенство углов между тремя границами, составляющих 120° (рис. 13.12,а). В этом случае уравновешиваются силы поверхностного натяжения на стыкующихся участках границ, что соответствует наименьшему значению свободной энергии. Смещение стыка границ О в положение О приведет к искривлению границ. Это вызовет перемещение границ в направлении к центру их кривизны до спрямления, т. е. зерно А будет расти за счет зерен В и С. [c.504]

Таким образом, под действием сил поверхностного натяжения, стремящегося сделать поверхность минимальной и энергии теплового движения, обусловливающего отклонение от этого равновесного состояния, возникают мелкие неоднородности на поверхности жидкости. Эти неоднородности на поверхности представляют собой молекулярные шероховатости поверхности, нарушающие правильное зеркальное отражение, тем самым приводящие к рассеянию света на поверхности. Если соприкосновение двух несмешивающихся жидкостей приводит к уменьшению поверхностного натяжения на границе их раздела, то из-за уменьшения противодействия (поверхностного натяжения) флуктуации поверхности должны усиливаться тем самым должна увеличиваться интенсивность рассеянного света. Опыты, проведенные Мандельштамом на смеси из метилового спирта [c.321]

Возможность свободного перемещения молекул относительно друг друга обусловливает свойство текучести жидкости. Тело в жидком состоянии, как и в газообразном, не имеет постоянной формы. Форма жидкого тела определяется формой сосуда, в котором находится жидкость, действием внешних сил и сил поверхностного натяжения. Большая свобода движения молекул в жидкости приводит к большей скорости диффузии в жидкостях по сравнению с твердыми телами, обеспечивает возможность растворения твердых веществ в жидкостях. [c.83]

Поверхностное натяжение. С силами притяжения между молекулами и подвижностью молекул в жидкостях связано проявление сил поверхностного натяжения. [c.83]

Если взять проволоку со стороной АВ, вдвое большей длины, то значение силы поверхностного натяжения оказывается вдвое большим. Опыты с проволоками разной длины показывают, что отношение модуля силы поверхностного натяжения, действующей на границу поверхностного слоя длиной I, к этой длине есть величина постоянная, не зависящая от длины I. Эту величину называют коэффициентом поверхностного натяжения и обозначают греческой буквой сигма [c.84]

При полном смачивании жидкостью поверхности твердого тела силу поверхностного натяжения можно считать направленной вдоль поверхности твердого тела перпендикулярно к границе соприкосновения твердого тела и жидкости. В этом случае подъем жидкости вдоль смачиваемой поверхности продолжается до тех [c.84]

Решение При полном смачивании модуль силы поверхностного натяжения, действующей по линии соприкосновения жидкости со стенкой капилляра, равен модулю силы тяжести поднявшегося столба жидкости [c.121]

J[a поверхности раздела жидкости и газа действуют силы поверхностного натяжения, стрелгящиеся придать объему жидкости сферическую форму и вызывающие некоторое дополнительное давление. Одпако это давление заметно сказывается лишь при малых объемах жидкости и для сферических объемов (капель) определяется [c.10]

В силу малости целесообразно эти силы относить к длине соответствующего граничного контура, вводя при П 2 п силу поверхностного натяжения S, зависящую в каждой точке от ориентации т12илитг> которые в свою очередь однозначно определяются [c.55]

К первой группе относятся газовые пузырьки сферической формы, т. е. пузырьки, для которых отношение минимального диаметра к максп.мальному не превыпкшт 0.1. Форма пузырька может быть сферической в то.м случае, если силы поверхностного натяжения велики по сравнению с си.лами инерции, т. е. при малых значениях критерия Вебера о [c.16]

Экспериментально было установлено [7], что в об.ластп значений 3 <7 Ке <7 110 за пузырем образуется тороидальный вихрь, а при Ке 7>110 течение в кормовой области становится нестационарным. Получение аналитического решения задач обтекания пузырьков жидкостью возможно пока для сферических газовых пузырей в двух преде.льных случаях при малых и больших значениях критерия Ке. Однако при Ке > 600 форма газового пузыря си.льно отличается от сферической. Если силы поверхностного натяжения на границе раздела фаз велики, то пузыри могут сохранять сферическую форму и при умеренно больших значениях Ке (см. рис. 3). [c.18]

Капли ( юрмируются на конце электрода и переносятся под воздействием сил поверхностного натяжения, тяжести, давления газов, образующихся внутри расплавленного металла, давления газо- [c.20]

В случаях, когда силы поверхностного натяжения не могут уравновесить разрушающие силы, необходил применять специальные меры — ограничивать объем сварочной ванны, применять сварку на подкладках, использовать удерживающие приспособления. Удержание ванны от стекания имеет особенно важное значение при сварке в вертикальном и потолочном положениях. При сварке в вертикальном положении процесс можно, вести сверху вниз (на спуск) и снизу вверх (на подъем). В обоих случаях сила тяжести ванны направлена вниз по продольной оси шва. При сварке на спуск удержанию ванны от стекания способствует давление дуги и силы поверхностного натяжения. При сварке на подъем ванна удерживается [c.23]

Силой поверхностного натяжения называют силу, которая действует вдоль поверхности жидкости перпендикулярно к лииип, ограничивающей эту поверхность, и стремится сократить ее до минимума. [c.83]

Продольные волны могут воз-никач ь н газах, исидкостях и твердых телах поперечные волны распространяются в твердых телах, в которых возникают силы упругости при деформации сдвига или под действием сил поверхностного натяжения и силы тяжести. [c.222]

Изменение формы капли при ее движении можно не рассматривать, так как оно представляет собой эффект высшего порядка малости. Но для того чтобы движущаяся капля фактически была шарообразной, силы поверхностного натяжения на ее границе должны пре1зышать силы, происходящие от иеравпомернссти давления и стремящиеся иарушнть шаровую <[)орму. йто значит, что должно быть циЩ < a/R (а — коэффициент поверхностного натяжения) или, подставляя и R gp/ц [c.100]

Смотреть страницы где упоминается термин Силы поверхностные : [c.25] [c.55] [c.63] [c.62] [c.355] [c.104] [c.61] [c.62] [c.112] [c.198] [c.335] [c.34] [c.24] [c.119] [c.444] [c.23] [c.24] [c.55] [c.83] [c.84] [c.85] [c.173] [c.294]

Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей (1978) -- [ c.12 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.45 , c.234 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.52 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.105 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.62 ]

Теоретическая механика (1986) -- [ c.150 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.23 ]

Метод конечных элементов в задачах строительной механики летательных аппаратов (1985) -- [ c.13 ]

Гидравлика, водоснабжение и канализация Издание 3 (1980) -- [ c.7 ]

Трехмерные задачи математической теории упругости и термоупругости Изд2 (1976) -- [ c.12 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.69 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.40 ]

Метод конечных элементов Основы (1984) -- [ c.43 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.398 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...