Скачок температуры

Из (5.5.22) и (5.5.25) следует соотношение для скачка температуры [Л а = Л а - (Г,, - Т, (Р,,)). (5.5.26) [c.272]

Как показывают оценки по этой формуле,- для многих веществ можно пренебречь скачком температуры фаз на межфазной границе по сравнению с неравновесностью или отклонением температуры жидкости от температуры насыщения [c.272]

Здесь пренебрегается скачком температур на межфазной границе (см. (5.5.27)), а граничное условие при г) = оо для рассматриваемой системы реализует приток или отток тепла Q o на бесконечности и подвод пли отвод механической энергии Ах за счет работы поверхностных сил, которые равны [c.286]

Из сравнения данных, приведенных на рис. 6.2 и 6.3, видно, как повышение интенсивности нагрева приводит к все более резкому (рис 6.2) и, наконец, скачкообразному (рис. 6.3) увеличению температуры поверхности при углублении фронта зоны испарения внутрь пористой стенки. При этом для результатов, приведенных на рис. 6.2, дальнейшее возрастание температуры внешней поверхности пористой стенки происходит скачкообразно. Величина скачка температуры определяется условием теплообмена между пористой стенкой и газовым потоком. [c.130]

Рис. 6.3. Экспериментальные данные (точки) для температуры Tj горячей поверхности в зависимости от удельного расхода охладителя (воды) при пористом испарительном охлаждении конвективно обогреваемой стенки (t = 3200 К, Р = 1 10 Па, = = 2,43) и сравнение экспериментального скачка температуры с расчетным 1 - расчет по формуле (6.58) 2 -расчет по формуле (6.56)

Теперь рассмотрим парожидкостный режим пористого испарительного охлаждения стенки. Определению подлежит величина скачка температуры горячей поверхности стенки, соприкасающейся с газовым потоком. [c.157]

Однако определить скачок температуры горячей поверхности стенки при переходе на паровой режим пористого испарительного охлаждения из этого уравнения мы не можем. Вместе с тем, можно сделать предположение о неустойчивости границы раздела пар-жидкость. Действительно, при достижении критического расхода охладителя Скр определяемого уравнением (6.48), поверхность раздела фаз будет точно находиться на внешней поверхности стенки. Предположим, что под действием малых возмущений граница раздела сместилась внутрь стенки на величину dZ. К поверхности раздела (6 -dZ) подходит охладитель с расходом С р. При данном давлении подачи и>за повьпиения сопротивления то же количество пара не может пройти через поверхность стенки 5, в результате чего в объеме dZ происходит прирост массы во времени. В этом случае граница раздела перемещается на внутреннюю поверхность стенки. Одновременно с перемещением поверхности раздела возрастает давление подачи, в результате чего жидкая пленка вновь появляется на внешней границе раздела. Этим можно объяснить наличие скачка температуры при критическом расходе охладителя. Полагая в уравнении Г6.55) Z = 1 и / =0, получим максимальное значение температуры на [c.158]

Для случая, когда а = О и Ь = О, т. е. когда коэффициент теплопроводности материала и теплоемкость пара не меняются от температуры, можно получить более простое выражение для определения величины скачка температуры [c.159]

Работа подшипников с пластичным смазочным материалом может быть связана с периодическими скачками температуры, вызываемыми его расходом на дорожках качения. При этом в результате повышения температуры выплавляется некоторое новое количество смазочного материала и смазочный режим восстанавливается. [c.368]

Отношение Гз/Г] неограниченно растет вместе с Р2/Р1, т. е. скачок температуры, как и скачок давления, в ударной волне может быть сколь угодно большим. Отношение же плотностей стремится к постоянному пределу так, для одноатомного газа предельное значение р2 = 4рь для двухатомного p2 = 6pi. Скорости распространения ударной волны большой интенсивности равны [c.471]

Остановимся теперь на вопросе о скачке температуры у стенки при режиме течения со скольжением. [c.137]

Определим скачок температуры у стенки в течении со скольжением. Эта задача сложнее, чем определение скачка скорости, так как на изменение температуры в направлении нормали к [c.138]

Мы рассмотрим сравнительно простой вариант расчета скачков температуры у стенки, причем ограничимся случаем скорости потока малой по сравнению со скоростью хаотического движения молекул. [c.139]

Вебер ) вывел из других соображений следующую формулу для скачка температуры при течении со скольжением [c.140]

Числовые значения ф, полученные в опытах, показывают, что при течении газа со скольжением дополнительное тепловое сопротивление создается не только вследствие температурного скачка, но и вследствие изменения условий теплообмена в пограничном слое. В самом деле, величине ф = 2,3 соответствует коэф )ициент аккомодации о = 0,573, тогда как непосредственно измеренные для воздуха величины коэффициентов аккомодации а = 0,87 — 0,97. Следовательно, дополнительное тепловое сопротивление при течении газа со скольжением больше теплового сопротивления, обусловленного скачком температур. [c.403]

В этом случае сохраняются условия отсутствия скачков температур и касательных компонент скорости [c.57]

При отсутствии переноса массы (непроницаемая граница) вблизи поверхности раздела фаз перенос тепла осуществляется теплопроводностью. Неравновесная линейная кинетическая теория для таких условий приводит к заключению, что температура газа на поверхности Г"(0) не равна температуре конденсированной фазы на поверхности Г (0) (Г на рис. 1.21). Скачок температур Г"(0) - Г (0) оказывается пропорциональным тепловому потоку у поверхности в газовой фазе [c.64]

Итоговое соотношение кинетической теории для скачка температур содержит также коэффициент энергетической аккомодации а, который отражает эффективность энергообмена при соударении и отражении молекул газа от поверхности конденсированной фазы. [c.64]

При фиксированном потоке тепла q скачок температур Г"(0) - [c.66]

Г (0) растет по мере снижения давления газа, так как при этом уменьшается q. Обычно при атмосферном давлении скачок температур в большинстве практических задач несуществен. [c.66]

При обтекании поверхности газовым потоком высокой скорости (аэродинамика) роль скачка температур на поверхности зависит от скорости обтекания (числа Маха), что легко показать, проведя следующие оценки. [c.66]

Из проведенной оценки видно, что роль скачка температур возрастает по мере роста числа М. Абсолютные давления в этой ситуации несущественны. [c.67]

Данные таблицы хорошо согласуются с результатами, полученными в двух других научных группах (см. [18]) при использовании иных методов анализа. Как следует из этих данных, при высокой интенсивности испарения скачки температуры и плотности пара у межфазной границы становятся соизмеримыми с абсолютными значениями температуры и плотности. При (5 = 1 (данные табл. 1.3 приводятся для этого значения коэффициента испарения-конденсации) степень пересыщения пара столь высока, что вблизи межфазной поверхности еще прежде достижения предельной интенсивности испарения неизбежна объемная конденсация пара (так называемые скачки конденсации). Степень пересыщения пара очень сильно зависит [c.74]

Для бинарной системы при фазовых переходах выражения для уточненных граничных условий пока не получены. Кинетический анализ этого процесса более сложный. Можно думать, что в этом случае, кроме скачка температуры, на поверхности будут наблюдаться отклонения концентраций пара от равновесных значений. [c.77]

Скачок температур и скорость скольжения на непроницаемой поверхности были обнаружены довольно давно (конец XIX — начало XX веков), и имеется множество экспериментальных работ в этой области. Приведенные выше соотношения для этих условий получены путем строгого теоретического анализа и имеют более поздний срок (1960—1970 гг.). До этого в литературе использовались упрощенные соотношения оценочного характера. [c.77]

Существование скачка температур Г"(0) - Г (0) при фазовых переходах установлено экспериментально достаточно достоверно в ряде прямых и косвенных опытов. В частности, соотношение [c.77]

Тогда для скачка температуры имеем [c.182]

Наконец, скачок температуры находится из уравнения энергии [c.154]

Скачок температур определится выражением k- г, /к , 2 1 2 [c.154]

Как показали дальнейшие эксперименты (рис. 6.4), увеличение внешнего давления в системе приводит к следующим изменениям возрастает температура внешней поверхности, при которой завершается испарение жидкостной пленки и происходит скачок температуры снижается величина скачка температуры внешней поверхности при переходе от пленочного к паровому режиму истечения охладителя уменьшается диапазон расходов охладителя, соответствующий паровому режиму истечения вследствие снижения теплоты парообразования при сверхкрити-ческом давлении скачок температуры отсутствует. [c.131]

При этом надо учесть, что полученная расчетная температура скачка Гг max имеет постоянное значение на всем интервале расходов парожидкостного режима охлаждения. Минимальный удельный расход охладителя, при котором сохраняется постоянство температуры внешней поверхности Ti, можно определить по известному скачку температуры 2max. решая совместно уравнения (6.44) и (6.45) с уравнением баланса теплоты [c.159]

Можно ожидать также влияния разреженности в случае мелких частиц в газе. Неполная акко.модация и скачок температуры снижают теплоотдачу. В работах [173, 407] приближения Озеена исиользоваиы при оценке в.лияния скачка те.мпературы на поле течения при сверхзвуковых и дозвуковых скоростях. Эти соотношения приведены к виду [677] [c.38]

Течение под действием термомехапического давления осуществлялось при закрытом верхнем конце сосуда, внутри которого помещалась нагревательная спираль. При нагревании уровень внутри сосуда поднимался из-за переноса жидкости термомеханической разностью давлений. Уровень же в измерительной трубке опять-таки оставался па уровне внешне ванны. Этот опыт показал, что при течении в зазоре пе может возникать ни термо-механпчсского, ни гидростатического перепада давления. Поскольку в последнем эксперименте разность давлений в сосуде и ванне соиропоягдалась и разностью температур, то поведение уровня в трубке указывало, что и при сверхтекучем течении, вызванном термомеханическим давлением, в зазоре нет температурного градиента и весь скачок температуры сосредоточивается у входа в зазор. [c.831]

Скачок температуры вследствие граничного сопротисления Капицы в Не II 848 [c.931]

Имеющиеся теоретические и экспериментальные данные свидетельствуют о том, что при очень малых значениях числа Кнудсена (К < 0,01) газ ведет себя как сплошная среда. В интервале значений числа Кнудсена 0,01 < К < 0,1 можно также пользоваться уравнениями газовой динамики сплошной среды, однако при этом, как будет показано ниже, следует в граничные условия на твердой поверхности вводить поправку на так называемые скольжение и скачок температуры . [c.133]

Контактное термическое сопротивление приводит к резкому изменению температуры на поверхности раздела двух слоев, которое схематично можно рассматривать как скачок температур. Из( юр-мулы (3.7) следует, что величина этого скачка пропорциональна тепловой нагрузке и контактному термическому сопротивлению. Так, при обработке поверхности по 6-му классу чистоты, q = = 580 ООО вт1м и р = 20—400 бар для стали марки Сталь 30 температурный скачок на поверхности контакта составляет от 400 до 100° С, для пары Сталь 30 — дюраль — примерно от 290 до 70° С, для пары Сталь 30 — медь — от 190 до 60° С. [c.284]

Первая глава дает теоретическую основу для всего последующего изложения — общие принципы составления математического описания многофазных систем. При выводе уравнений сохранения массы, импульса, энергии и массы компонента в бинарной смеси, выражающих соответствующие фундаментальные законы сохранения, используется универсальность содержания и формы этих законов при эйлеровом методе описания. Тот же подход использован при формулировке условий на межфазных границах (поверхностях сильных разрывов) универсальные условия совместности в общей форме выводятся из интегрального уравнения сохранения произвольного свойства сплощной среды, а конкретные соотнощения для потоков массы, импульса, энергии и массы компонента смеси на границах раздела получаются из общего как частные случаи. В настоящем издании, по-видимому, впервые в учебной литературе показано, что в реальных (необратимых) процессах конечной интенсивности на поверхности, разделяющей конденсированную и газовую фазы, всегда возникает неравновес-ность, приводящая к появлению конечной скорости скольжения газа относительно обтекаемой поверхности и к неравенству температур соприкасающихся фаз ( скачок температур ). При анализе неравновесности на межфазной поверхности в книге используются новые научные результаты, полученные, в частности, Д.А. Лабунцовым и А.П. Крюковым (см. [18]). [c.6]

Для практики достаточно иметь значение экстраполированного скачка температур Г"(0) - Г, ибо по нему может быть построено правильное распределение температур во всем объеме газа (за исключением несущественного в приложениях тонкого слоя Кнудсе-на) на основе обычных уравнений сплошной среды. Поэтому для приложений важны значения экстраполированных параметров газа на поверхности. Действительные значения представляют лишь теоретический интерес. [c.64]

В правой части (1.23) выражение и / JlR T = j следовательно, соотношение (1.18а) для скачка температур при малоинтенсивном испарении (линейная теория) практически совпадает с результатом аппроксимации численных расчетов (1.23) для высокоинтенсивного испарения (здесь надо иметь в виду, что j>0, Т = Т (0), а температура пара в газодинамической области не изменяется, т.е. Г"(0) = Т"). [c.76]

Здесь пренебрегается скачком температур на мея фазноя границе (см. (2.4.26)), а граничное условие при т] = о° для рассматриваемой системы реализует приток пли отток тепла () из бесконечности п подвод или отвод механической эпергни А за счет работы поверхностных сил, которые равны [c.191]

Распределение температуры газа Ti и массы капель или их потока Ма может быть немонотонным, что более четко может проявиться в сверхзвуковых по газу волнах со скачком, если содержание коиденсированной фазы достаточно велико. Дело в том, что за скачком температура газа повышается, причем это повышение не зависит от содержания капель или частиц и может быть, что Tj>Te (см. рпс. 4.4.3, б). Далее, несмотря па продолжающееся сжатие газа в зоне релаксации, температура газа при замедлении этого сжатия будет падать из-за охлаждения его дисперсной фазой. [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...