Теорема о параллельном переносе силы

ТЕОРЕМА О ПАРАЛЛЕЛЬНОМ ПЕРЕНОСЕ СИЛЫ [c.37]

Доказанная теорема о параллельном переносе силы кладется в основу при решении задачи о приведении произвольной плоской системы сил к простейшей ей эквивалентной системе. [c.80]

Пользуясь теоремой о параллельном переносе силы (см. 17), можно силу N перенести параллельно самой себе в точку А (рис. 93), приложив при этом к цилиндру пару с моментом, равным моменту трения качения m=Nd. Тогда результат, полученный на рис. 92, б, можно условно изобразить в виде рис. 93. Такое изображение удобно применять при решении задач, так как при этом нет никакой необходимости изображать на чертеже деформацию тел в месте их соприкосновения. [c.131]

Задача о приведении произвольной пространственной системы сил к силе и паре, аналогичная задаче, рассмотренной в 18, решается с помощью теоремы о параллельном переносе силы. Предположим, что к твердому телу приложена произвольная пространственная система сил Р , р2...(рис. 124, а). Выберем произвольную точку О, при- [c.173]

Выберем в теле произвольную точку О, которую назовем центром приведения. Пользуясь только что доказанной теоремой о параллельном переносе силы, перенесем в точку О параллельно самим себе все силы системы, добавляя каждый раз пару сил с [c.164]

Приведение произвольной системы сил к данному центру Теорема о параллельном переносе силы. [c.59]

Теорема о параллельном переносе силы. Равнодействующая системы сходящихся сил непосредственно находится с помощью аксиомы параллелограмма сил. Для двух параллельных сил эта задача [c.58]

Приведение пространственной системы сил к данному центру. Полученные выше результаты позволяют решить задачу о приведении любой системы сил к данному центру. Эта задача, аналогичная задаче, рассмотренной в 22, решается с помощью теоремы о параллельном переносе силы. Для переноса действующей на абсолютно твердое тело силы F из точки А (рис. ПО, а) в точку О прикладываем в точке О силы F — F и F" ==—F. Тогда сила F F окажется приложенной в точке О и к ней будет присоединена пара (F, F") с моментом т, что можно показать еше так, как на рис. 110, б. Прй этом [c.113]

Приведение произвольной системы сил к данному центру. Теорема о параллельном переносе силы. Основная теорема статики о приведении системы сил к данному центру. Главный вектор и главный момент системы сил. [c.5]

Теорема Пуансо ) о параллельном переносе силы [c.78]

В качестве примера использования теоремы о параллельном переносе осей определим центробежный момент инерции прямоугольника относительно осей, начало которых совпадает с одним из углов (рис. А. 17). Поскольку известно, что в силу симметрии центробежный момент инерции относительно центральных осей Хс> Ус равен нулю, центробежный момент инерции относительно осей х у можно найти так [c.604]

Рассмотрим теперь прямоугольный треугольник с основанием Ь и высотой к (рис. А. 18) и выделим в нем малый элемент, заштрихованный на рисунке. Этот элемент представляет собой узкий прямоугольник высоты йу и ширины (к—у)Ь/Н. В силу симметрии центробежный момент инерции такого элемента относительно его собственного центра тяжести равен нулю. Тогда, согласно теореме о параллельном переносе осей, получим следующее значение центробежного момента инерции [c.604]

Теперь переходим к доказательству основной теоремы статики (теоремы Пуансо), которая гласит всякую пространственную систему сил в общем случае можно заменить эквивалентной системой, состоящей из одной силы, приложенной в какой-либо точке тела (центре приведения) и равной главному вектору данной системы сил, и одной пары сил, момент которой равен главному моменту исходной системы сил относительно выбранного центра приведения. Эту теорему докажем с использованием леммы о параллельном переносе силы. [c.30]

Таким образом, лемма о параллельном переносе силы доказана. 4.2. Основная теорема статики [c.50]

ТЕОРЕМА О ПЕРЕНОСЕ ПАРЫ СИЛ В ПАРАЛЛЕЛЬНУЮ ПЛОСКОСТЬ [c.33]

Теорема о переносе пары сил в параллельную плоскость [c.30]

Доказанные теоремы о парах сил показывают нам, что количественной характеристикой механического действия пары сил является изображающий ее вектор-момент. Мы можем произвольно изменять силы и плечо пары, перемещать пару произвольным образом в плоскости ее действия, параллельно переносить плоскость действия пары, но так, чтобы при всех этих преобразованиях вектор-момент пары оставался неизменным. Вектор-момент пары полностью определяет механическое действие пары сил на данное тело. [c.314]

В приемной генерального директора Вас встретит элегантная сетфетарь, со времен Варшьона и Пуансо ( французских ученых 19 века, считающихся основными создателями логики современного курса "Статики") обеспечивающая порядок в рассматриваемом здании - ЛЕММА ПУАНСО. Это маленькая, вспомогательная, но тем не менее достаточно важная ТЕОРЕМА О ПАРАЛЛЕЛЬНОМ ПЕРЕНОСЕ СИЛЫ. Ее формулировка [c.19]

ТЕОРЕМА [Остроградского — Карно кинетическая энергия, теряемая системой при ударе, равна доле кинетической энергии системы, соответствующей потерянным скоростям о параллельном переносе силы силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно, не изменяя оказываемого действия, переносить параллельно ей самой в любую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится о проекции производной вектора проекция производной от вектора на какую-нибудь неподвижную ось равна производной от проекции дифференцируемого вектора на ту же ось о проекциях скоростей двух точек тела проекции скоростей двух точек твердого тела на прямую, соединяющую эти точки, равны друг другу Пуансо при движении твердого тела вокруг неподвижной точки подвижный аксоид катится по неподвижному аксоиду без скольжения Ривальса ускорение точек твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, равно векторной сумме вращательного и осестремительного ускорений Робертса одна и та же шатунная кривая шарнирного четырехзвенника может быть воспроизведена тремя различными шарнирными четырехзвенниками [c.284]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...