Плотность яркости АЧТ

Спектральная плотность яркости АЧТ [c.43]

Пространственная спектральная плотность яркости фона находится на основании соотношения Хинчина-Випера, как Фурье-образ от корреляционной функции [c.45]

По результатам измерений спектральных плотностей яркости искрового канала на различных длинах волн, яркости эталона, суммарной спектральной плотности канала и просвечивающего его эталона коэффициент ах поглощения света исследуемого источника определяется как [c.44]

Одним из основных параметров прибора считается его разрешающая способность. Со времен Рэлея она трактуется как наименьшее расстояние (в частотах или длинах волн) между двумя монохроматическими линиями с одинаковой спектральной плотностью яркости, при котором они уверенно разрешаются. Прежде всего остановимся на несколько неопределенном термине уверенно . Допустим, что в наше.м распоряжении имеется -спектральный прибор, разрешающая способность которого лимитируется только дифракционными явлениями. Согласно Рэлею, уверенно.му разрешению соответствует случай (рис.. 3), когда суммарное распределение освещенности (пунктир) в изображении двух близко расположенных линий имеет провал не менее [c.10]

Попытка оценки спектра с помощью решения уравнения (4) — это решение задачи в лоб . При таком подходе используется только одна часть имеющейся в нашем распоряжении информации—ферма аппаратной функции прибора. В рассмотренных выше задачах количество априорной информации было значительно больше. В критерии Рэлея мы использовали I) форму аппаратной функции 2) дискретность спектра 3) равенство спектральной плотности яркости линий источника. Вопрос сводился, таким образом, к оценке единственного параметра-— расстояния между максимумами. Во втором примере (см. рис. 4, а) необходимо было оценить уже два параметра — расстояние и соотношение яркостей. [c.12]

Результатом решения системы уравнений (2.12) — (2.14) является зависимость Т(t), которая, в свою очередь, определяет временной ход и пространственное распределение спектрально-энергетических параметров лампы спектральной плотности яркости излучения в данном направлении L ,, определяемой формулой (2.2), и спектрального энергетического потока излучения гя, определяемого формулой (2.3). [c.72]

Для светосилы по потоку для сплошного спектра принимают отношение лучистого потока в спектральном интервале АЯ. к спектральной плотности яркости щели [c.446]

При фотографировании спектра входная щель прибора имеет определенную величину а следовательно, интервал длин волн АХ сплошного спектра, соответствующий величине изображения щели спектрального прибора, определится через линейную дисперсию выражением —АХ = а /61, где а — ширина изображения входной щели. В этом случае = АХ = Ь а /01,, где Ьх—спектральная плотность яркости. Тогда [c.489]

Таким образом, показатель о (ср) численно равен объемной плотности силы света или линейной плотности яркости светорассеивающей среды в выбранном направлении при условии, что падающий пучок создает на перпендикулярной к нему плоскости освещенность, равную 4я единиц. [c.95]

Согласно второму началу термодинамики, из наступившего равновесного состояния наша система сама выйти не сможет и, следовательно, любой участок поверхности каждого тела системы (или любой участок ограждающей ее теплонепроницаемой стенки) получает от окружающих тел столько же энергии, сколько он сам излучает. Это положение должно быть справедливо при любой температуре в пределах любого спектрального интервала, для любого направления излучения и для любого состояния поверхности. Иными словами, в пространстве, в котором установилось температурное равновесие, спектральные плотности яркости К, Т) для любых значений Я и Г должны быть одинаковы во всех точках и во всех направлениях. В противном случае с помощью надлежащим образом подобранных и расположенных зеркал, линз, призм, светофильтров, поляроидов или других оптических приспособлений оказалось бы возможным нарушить второе начало термодинамики. [c.118]

Спектральная плотность яркости абсолютно черного тела в логарифмической шкале длин волн имеет вид [c.125]

Яркость абсолютно черного тела можно рассчитать следующим образом. Воспользуемся выражением (2-15) и подставим в него вместо Ь К) спектральную плотность яркости абсолютно черного тела 6 > (к, Т) из (4-10). Тогда получим [c.135]

Выражение (4-28) можно переписать в несколько ином виде Ь X, Т) = а (X, Т)-Ь > (X, Т), откуда ясно, что коэффициент поглощения а X, Т) можно с равным правом считать и коэффициентом излучения, так как он показывает, какую часть спектральной плотности яркости абсолютно черного тела имеет наш источник. [c.144]

Т. е. интегралом Фурье по косинусам от функции Ь (V) — спектральной плотности яркости источника излучения. Следовательно, в фурье-спектрометре измеряется не функция (V), характеризующая спектральное распределение исследуемого излучения, как в щелевых приборах, а ее фурье-преобразование по косинусам. Сравнить принцип действия фурье-спектрометра и обычного сканирующего спектрометра можно с помощью графиков на [c.427]

Затем были оценены помехи, создаваемые дневным небом, для чего в качестве исходной величины была взята плотность яркости, равная 12,5 Вт/(м -ср), и оценена средняя мощность помех, которая составила примерно 8,75- 10 Вт. Это соответствует 400 фотонам за время измерения 4-10- с, в то время как необходимое количество фотонов на дальности 1500 км составляет 3000 при квантовой эффективности 0,03. [c.178]

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

Показанный на рис. 8.8 ЭОП является однокаскадным. Существуют многокаскадные ЭОП, состоящие из несколь ких последовательных ступеней (каскадов), на каждой из которых происходит увеличение яркости светового изображения. В современных многокаскадных ЭОП коэффициент преобразования (отношение плотности выходного светового потока к плотности входного светового потока) достигает 10 и более. ЭОП позволяет регистрировать сцинтилляции даже от одного фотона, попадающего на входной фотокатод тем самым оказывается возможным счет отдельных фотонов в световых пучках малой интенсивности. [c.201]

Конденсорная линза устанавливается на рельсе так, чтобы коллиматор был заполнен светом. Это можно проверить следующим образом раскрыть щель, снять кассету с фотопластинкой и посмотреть на призму. При заполнении действующего отверстия вся его площадь (видимая поверхность призмы) должна быть равномерно освещена если коллиматор не заполнен, то будет освещена лишь ее средняя часть. Щель при таких наблюдениях прикрывается нейтральным светофильтром с оптической плотностью 2 (ослабление в 100 раз) или раздвигается настолько, чтобы яркость наблюдаемой картины не была утомительной для глаза. [c.25]

Значительная часть галактик сосредоточена в скоплениях (рис. 45.51). Типичные массы скоплений 10 —10 Mq, они содержат сотни и тысячи галактик (табл. 45.40). Богатыми называются скопления, в которых в радиусе 3h Мпк от центра скопления содержится не менее 50 галактик в диапазоне от Шз до /Из+2, где Шз — звездная величина третьей по яркости галактики в скоплении. Плотность галактик в центральных частях богатых скоплений распределена по закону Кинга [c.1226]

Оценки основных термодинамических характеристик плазмы искрового канала температуры, коэффициентов и показателей поглощения, потерь энергии с излучением и других - основаны на измерениях спектральной плотности лучистого потока (или яркости Ья). Результаты измерений спектральной плотности яркости искрового канала в оптически прозрачных твердых диэлектриках (ЩГК, органическом стекле, полевом шпате) по методу сравнения, несмотря на тщательный контроль за сохранением условий эксперимента (параметров разрядной цепи, длины межэлектродного промежутка, параметров оптической системы, геометрии образца и т.д.), подвержены значительным статистическим флуктуациям. Природа этих разбросов обусловлена малыми радиальными размерами искрового канала, особенно в начальной стадии его расширения, искривлениями и нестабильностью положения канала относительно оси электродов, вариациями кинетики трещин вокруг канала и т.п. Изучение влияния типа ЩГК, режимов энерговклада и других факторов возможно только с применением статистических методов, в частности, дисперсионного анализа. Результаты проверки закона распределения отдельных измерений максимального значения спектральной плотности [c.45]

Результаты расчета временной функции яркостной температуры канала по данным измерения спектральной плотности яркости и размеров искрового канала из фотограмм в широком диапазоне энергетического режима разряда показали, что уровень температуры, устанавливающийся в ответ на энерговклад в канал пробоя, мало критичен к величине тока и энергии разряда. Увеличение разрядного тока на 1.5 порядка, а развиваемой мощности на 2 порядка привело к увеличению максимума температуры лишь на 15%. Рост в 15-20 раз энергии, выделяемой в канале пробоя к моменту, когда импульс T(t) достигает полуспада, ведет к увеличению времени до [c.48]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

HII сильно различаются по размерам, плотностям, яркостям и массам. Диффузные З.НП вокруг знёзд спектрального класса О обычно имеют размеры 1 — 10 ПК нри концентрации частиц JV от десятков до тысяч в см . Размеры гигаитских З.НП порядка сотен пк. Компактные З.НП характеризуются высокой плотностью (iV>10 —10 см ) при размерах 10-1 — 10 пк. Мера эмиссии колеблется от десятков пк-см в З.НП еле заметных на фоне неба до 3-10 пк-с.м — в яр-чайишх. Массы З.НП от долей до 10 масс Солнца, [c.95]

Если входная щель освещается немонохроматическим светом— источник излучает сплошной спектр, — то надо принять во внимание, что теперь ширина интервала длин волн на выходе прибора определяется шириной интервала спектра АХ, выделяемого выходной щелью. Тогда яркость входной щели соответственно в этом интервале будет Ь = Ь%АХ, если считать, что спектральная плотность яркости Ьх постоянна в интервале Ая. Тогда аналогично (7.1.36) имеем для потока излучения Фспл в случае сплошного спектра [c.446]

Рассмотрим принцип действия спектрального прибора на базе интерферометра Майкельсона с использованием временной частотной интерференционной модуляции. Пусть интерферометр освещается монохроматическим излучением (рис. 7.2.2). Поток на выходе интерферометра будет равен Ф(А) =kLxX X (1 + 0S 2яА/Я), где Ьх — спектральная плотность яркости источника а k — коэффициент пропорциональности. При изменении разности хода с постоянной скоростью так, что A = vt, переменная составляющая потока будет Ф (А) = kX os (2nfxt), где частота модуляции fx = v/X. [c.474]

Яркостной или черной) температурой нечерного излучателя, имеющего температуру Т, называют такую температуру абсолютно черного тела, при которой спш-тральная плотность яркости Ь (Я, Т ) абсолютно черного тела для некоторой длины волны Я равна спектральной плотности яркости Ь (к, Т) нечерного излучателя для той же длины волны. [c.149]

Будем считать, что относительный состав излучения нечерного источника, имеющего температуру Т, воспроизводится (в пределах видимой части спектра) составом излучения абсолютно черного тела, имеющего температуру Т . Воспользовавшись снова законом Кирхгофа и формулой Вина, напишем, что при сделанном допущении спектральная плотность яркости нечерного излучателя может быть представлена так [c.151]

В экспериментальных работах, как правило, не определялась степень черноты использованных частиц. Так как поверхностные свойства, к которым относится и степень черноты, легко изменяются, в частности вследствие загрязнений, результаты измерений для одного и того же материала у разных исследователей оказались различными. В связи с этим интересны экспериментальные исследования, методика которых позволяет измерять степень черноты как ожижаемых частиц, так и поверхности слоя [139, 152]. Сравнение полученных по этой методике значений есл, соответствующих измеренным одновременно величинам вр, с расчетной кривой Бел (ер) приведено на рис. 4.12. Все экспериментальные точки расположены ниже кривой есл(ер), что свидетельствует об определенной систематической ошибке. Чтобы выяснить ее причину, разберем, как измерялась величина ер. Сущность фотометрической методики определения степени черноты состоит в следующем. В высокотемпературный псведоожиженный слой погружается визирная трубка. Снаружи ее прозрачного окошка закреплена миниатюрная модель а. ч. тела. Через некоторое время после погружения в дисперсную среду модель нагревается до температуры окружающего слоя. Затем через визирное окно фотографируются модель а. ч. тела и прилегающая к ней часть дисперсной системы. Измерив оптическую плотность изображений среды и модели а. ч. тела, по отношению их яркостей можно вычислить степень черноты окружения модели а. ч. тела. [c.174]

Настройка сетчатки глаза на среднюю яркость локальной области объясняет явление пограничного контраста тона на лиииях встречи светлых и затененных частей формы. Вблизи этой границы светлая область становится еще более яркой, а темная еще более усиливает свою плотность. Художники издавна знают такие явления и используют их в своих работах. Вблизи светлого тон несколько усиливается ими, а вблизи темного ослабляется. [c.60]

Быстрые турбулентные перемещения масс воздуха различной плотности в атмосфере порождают непрерывные колебания величины атмосферной реффакции, вследствие чего изображения звезд в телескопах дрожат и изменяют яркость. Такого рода явления называются мерцаниями. Неоднородные изменения температуры атмосферы по высоте, имеющие место над поверхностью разогретой земли или над морем, вызывают мираж. [c.113]

Таким образом, вторичные химические процессы, происходящие в фотопластинке, позволяют получать негатив после времени экспонирования, составляющего малые доли секунды. Зависимость плотности почернения фотопластинки от количества падающего на нее света (аккумулирующая способность фотоматериалов) делает в принципе фотографическую систему весьма светочувствительной, т. е., регулируя время экспозиции, можно зарегистрировать очень малые яркости. По ширине спектральной области фотографические материалы не сравнимы ни с какими другими приемниками излучения фотографически можно зарегистрировать очень широкий диапазон электромагнитных излучений — от коротковолновых гамма-лучей до длинноволновых инфракрасных лучей. [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...