Сила равнодействующая

Если для данной системы сил R= 0, Мо =0 н при этом вектор Л o параллелен R (рис. 92, а), то это означает, что система сил приводится к совокупности силы R и пары R, Р, лежащей в плоскости, перпендикулярной силе (рис. 92, б). Такая совокупность силы и пары называется динамическим винтом, прямая, вдоль которой направлен вектор R, осью винта. Дальнейшее упрощение этой системы сил невозможно. В самом деле, если за центр приведения принять лю ую другую точку С (рис. 92, а), то вектор М о можно перенести в точку С как свободный, а при переносе силы R в точку С (см. 11) добавится еще одна пара с моментом M =tn (R), перпендикулярным вектору R a следовательно, и Мо- В итоге момент результирующей пары Мс=Мо+М с. численно будет больше Мо, таким образом, момент результирующей пары имеет в данном случае при приведении к центру О наименьшее значение. К одной силе (равнодействующей) или к одной паре данную систему сил привести нельзя. [c.78]

Найдем сначала выражение принципа для одной материальной точки. Пусть на материальную точку с массой т действует система активных сил, равнодействующую которых обозначим Р, и реакция связи N (если точка является несвободной). Под действием всех этих сил точка будет двигаться по отношению к инерциальной системе отсчета с некоторым ускорением а. [c.344]

В первых двух случаях на[ ружение пружины производится силами равнодействующая которых направлена вдоль ее оси. Пружина кручения нагружена двумя моментами в плоскости, перпендикулярной к оси пружины. [c.188]

Рассмотрим материальную точку М (рис. 212), движущуюся под действием приложенных к ней сил. Равнодействующую этих сил (конечной величины) обозначим Предположим, что в некоторый момент ti на точку М, занимавшую положение В, дополнительно начала действовать ударная сила Р, прекратившая свое действие в момент /2 = 1 +т. где т —время удара. [c.258]

В частном случае, как это показано в задачах 61-12 и 62-12, плоскую систему сил можно привести либо только к одной силе — равнодействующей, либо только к одной паре сил — равнодействующему моменту. [c.81]

Из 1.13 мы узнаем, что любую плоскую систему сил можно заменить либо одной эквивалентной ей силой (равнодействующей). [c.27]

Например, на рис. 1.70, а изображено геометрическое сложение пяти сил равнодействующая Fx=Fi+F2+F3+F -FF по модулю [c.58]

В примере 1.10 (см. 1.16) рассмотрена плоская система сил, эквивалентная пространственной системе (рис. 1.72), которая и действует на крышку люка сила есть не что иное, как равнодействующая равномерно распределенной реакции опоры, действующей на переднее ребро крышки люка по всей его длине, а силы равнодействующие соответственно равных по модулю сил йгх И / 2у— горизонтальных и вертикальных составляющих [c.61]

Пусть на точку массой т действует система постоянных сил, равнодействующая которых Согласно основному закону динамики (1.154), [c.141]

Пусть, как и в предыдущем случае (см. 1.55), на точку действует система постоянных сил, равнодействующая которых Fst и ради упрощения рассуждений допустим, что силы действуют вдоль одной прямой. Тогда основному закону динамики в векторной форме эквивалентно равенство [c.142]

Задача 882, Материальная точка единичной массы движется относительно инерциальной системы отсчета под действием системы сил, равнодействующая которых F имеет следующие проекции на координатные оси [c.318]

Когда нам дана система параллельных сил, направленных в разные стороны, то мы можем разделить силы этой системы на две группы, из которых каждая включает силы, направленные только в одну сторону. Находя равнодействующую каждой группы, мы приведем данную систему к системе двух антипараллельных сил, а эта система, как известно, приводится или к одной силе (равнодействующей), или к паре сил. Легко также проверить, что для определения R и Tq (при R ф 0) можно непосредственно пользоваться формулами (11) и (12) [или (13)], беря в них значения Р для сил, направленных в какую-нибудь одну сторону, со знаком плюс, а в противоположную — со знаком минус. [c.210]

Итак, всякую плоскую систему сил, не эквивалентную нулю, можно привести или к одной силе (равнодействующей) [c.243]

Уравнения Лагранжа для материальной точки. Рассмотрим материальную точку, находящуюся под действием сил. равнодействующую которых обозначим F. Будем определять положение точки какими-нибудь независимыми между собой параметрами любой размерности q,, однозначно определяющими положение точки, которые назовем обобщенными координатами. Число их будет равно числу степеней свободы точки, т. е. для свободной точки их будет три, а для несвободной — две или одна. Тогда декартовы координаты точки, а следовательно, и ее радиус-вектор r = xi- -s)j- - zk можно выразить через параметры и время t, которое может вообще войти в эти соотношения или в результате соответствующего выбора координат qi, или когда на точку наложены нестационарные связи. Допустим для общности, что О [c.452]

Для решения задач статики распределенную нагрузку, как систему параллельных или сходящихся сил, обычно заменяют сосредоточенной силой — равнодействующей, которая и будет входить в уравнения статики. Если это относится к силе тяжести, то ее прикладывают к центру тяжести тела. [c.54]

Т-ж 2) вертикальная сосредоточенная нагрузка Q = 2T, приложенная в точке D 3) равномерно распределенная нагрузка, которую заменяем одной вертикальной силой (равнодействующей) р-а=1,6Т, приложенной в середине СА [c.85]

Для получения равнодействующей применим метод последовательного сложения. Сначала сложим две силы F и F по известному правилу сложения двух параллельных сил. Равнодействующую этих [c.105]

Рассмотрим какую-либо одну из точек этой системы. Точка находится в равновесии под действием активных сил, равнодействующую которых обозначим и идеальных связей, равнодействующую реакций которых обозначим f Так как точка находится в равновесии, то равнодействующая всех приложенных к ней сил равна нулю [c.110]

Если главный вектор и главный момент не равны нулю и взаимно перпендикулярны или главный момент равен нулю, то на тело действует одна сила — равнодействующая R. [c.123]

Если при приведении плоской системы сил к какому-либо центру окажется, что главный вектор ЯфО, главный момент Ьд = О, то такая плоская система сил приводится к одной силе / , равнодействующей системы сил. Равнодействующая сила в этом случае проходит через центр приведения, а по величине и направлению совпадает с главным вектором Е. [c.45]

В более сложных случаях распределенных сил равнодействующую силу и ее точку приложения обычно определяют путем интегрирования и применения теоремы Вариньона. Величину равнодействующей в случае непараллельных распределенных сил находят так же, как и для параллельных, только суммируют (и, следовательно, интегрируют) не элементарные сосредоточенные силы а их проекции [c.56]

Решение. Заменим распределенные силы равнодействующими сосредоточенными силами. Величину равнодействующей силы / 1 распределенных по треугольнику сил па участке тела АЕ определяем по формуле [c.58]

Пусть имеем систему материальных точек В,, В-,, В г. В некоторый момент времени на точки этой системы действуют внешние и внутренние ударные силы. Действием конечных сил пренебрегаем. Время действия ударных сил обозначаем т. Скорость точки 5 в начале удара обозначим 0, в конце удара — й ,, равнодействующую внешних ударных сил — равнодействующую внутренних ударных сил — Д . [c.482]

Итак, система сходящихся сил в общем случае приводится к одной силе — равнодействующей этой системы сил, которая изображается замыкающей силового многоугольника, построенного на силах системы. Линия действия равнодействующей силы проходит через центр пучка параллельно замыкающей силового многоугольника. [c.16]

Для определения неизвестных сил при равновесии более предпочтительным является использование условий равновесия системы сходящихся сил в аналитической форме. Так как при равновесии системы сходящихся сил равнодействующая сила должна быть равна нулю (силовой многоугольник замкнут), то из этого следует, что равно нулю подкоренное выражение в (3), состоящее из суммы положительных величин. Таким образом, равны нулю квадраты каждой из величин подкоренного выражения, а следовательно, равны нулю и сами величины. Получаем условия равновесия пространственной системы сходящихся сил в аналитической форме [c.17]

Приведение двух сил, у которых линии действия параллельны, к одной силе — равнодействующей, или сложение этих сил, позволяет получить способ приведения любой системы параллельных сил к простейшему виду. Кроме того, сложение двух равных по модулю, но противоположных по направлению параллельных сил приводит к введению понятия пары сил. [c.26]

Итак, система сходящихся сил в общем случае приводится к одной силе равнодействующей этой системы сил, которая изображается замыкающей силового многоугольника. построе1июго на силах системы. Линия действия равнодейсгвующей [c.18]

Сложим две равные и параллельные силы F и Fj. Их равнодействующая R параллельна этим силам, равна их сумме и приложена посередине отрезка АВ в точке О, так как с сладываются равные параллельные силы. Равнодействующая R двух равных параллельных сил F2 и F [ тоже равна их сумме, параллельна им и приложена на середине отрезка ВА , т. е. в точке О, где пересекаются диагонали прямоугольника [c.33]

Из статики известно, что для любой системы сил равнодействующая (если она существует) равна главному вектору этих сил. Следовательно, равнодействующая сил инерции, когда она существует, равна Я", но при непоступательном движеи1Ги эта равнодействующая вообще не проходит через центр масс тела, что и имеет место в данном случае. [c.352]

Аксиома параллелограмма сил. Равнодействующая двух пере-секающихся сил приложена в точке их пересечения и изображается диагональю параллелограмма, построенного на этих силах (рис. 5). [c.10]

Уравнение (108.1) показывает, что в любой момент времени геометрическая сумма равнодействующей задаваемых сил, равнодействующей реакции связей и силы инерции для каокдой материальной точки несвободной механической системы равна нулю. [c.283]

Отсюда сразу следует, что любая система сил, действующих на тело, может быть либо уравновешена, либо заменена одной силой — равнодействующей, или парой сил, или, на1Сонец, тремя силами, образующими винт. В этом случае винт называется дина-мой. Условия, при которых имеет место каждый из этих четырех случаев, указаны в приведенной выше табл. IV. [c.360]

Материальная точка массы т—1 кг движется относительно инерциальной системы отсчета Oxyz под действием системы сил, равнодействующая которых F= = i- -yj-[-tk. Выражая F в ньютонах, t — в секундах, координаты точки — в метрах, определить положение Му точки в момент времени i = l с, если точка вышла из начала координат со скоростью Уо=/ м/с. [c.81]

Если Л1 1 л, т. е. М- R=--Q, то / будет лежать в плоскости пары F, F ), а следовательно, силы Q п F будут в одной плоскости, и вся система приведется к одной силе — равнодействующей. Если же при этом / = 0, то, очевидно, вся система приведется к паре сил. [c.239]

Трехногий стол, стоящий на горизонтальной плоскости, нагружен вертикальными силами, равнодействующая которых Р проходит через точку (- У) (рис. 260). Точки опоры А, В и С лежат в вершинах равностороннего треугольника со стороной 2а. Найти реакции плоскости. [c.252]

Теорема моментов (для системы). Пусть Производная по времени от движение системы материальных точек д вПе иГвТех 1те7альных определяется дифференциальными уравне-точек системы относительно ниями (130). какой-либо оси равна сумме На всякую точку К, принадлежащую моментов всех внешних сил системе, действуют внешние силы, системы от си льно той р знодействующая которых F%, и внутренние силы, равнодействующая кото- [c.327]

По смыслу понятие нити наиболее близко к такому физическому объекту, как цепочка, общая длина которой значительно больше длины ее отдельного звена. Возьмем какой-либо отрезок нити А1А2 (рис. 4.11.1). Длина отрезка А1А2 равна As. Пусть к отрезку А]А2 приложены силы, равнодействующая которых проходит через некоторую точку А. расположенную внутри или на границе отрезка, и равна F. Предположим, что при уменьшении As так, что точки Ai и До стягиваются к точке А, величина F убывает, но существует предел [c.364]

Равнодействующей силой данной системы сил называют силу, экивалентную этой системе сил. Равнодействующую силу системы (/ 1, 2. Ря, Рп) обозначим Я. [c.9]

Для плоской сиатемы сходящихся сил равнодействующую силу можно определить графически путем построения замыкающей силового многоугольника в выбранном для сил масштабе. Для пространственной системы сходящихся сил пришлось бы силовой многоугольник строить в пространстве из стержней. [c.16]

Таким образом, система сил Р Р. чк-вивалентна одной силе R, которая и является равнодействующей этих сил. Равнодействующую силу определим по формуле (2 ), а точку С пересечения ее линии действия с продолжением отрезка прямой АВ —по формуле (Г). [c.28]

Основные законы механики (1985) -- [ c.149 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.220 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.22 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.18 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.16 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...