Энергетическая яркость

Спектральная плотное гь энергетической яркости по частоте L f [c.178]

Яркостный, цветовой и рассмотренный ниже радиационный методы основаны на измерении условной температуры. Пересчет их на действительную температуру требует знания спектральной или интегральной степени черноты тела. Если степень черноты неизвестна или изменяется в процессе измерения, то определение действительной температуры этими методами невозможно. Под руководством Д. Я. Света были разработаны теоретические основы метода измерения действительной температуры и созданы приборы,, реализующие этот метод. Приборы основаны на извлечении информации о степени черноты тела из спектра его собственного излучения с помощью нелинейных сигналов, пропорциональных спектральным энергетическим яркостям [8]. [c.191]

Энергетическая яркость Be — величина, равная отношению энергетической силы света die элемента излучающей поверхности к площади dS проекции этого элемента на плоскость, перпендикулярную направлению наблюдения [c.16]

Ватт на стерадиан-квадратный метр равен энергетической яркости равномерно излучающей плоской поверхности площадью 1 м- в перпендикулярном к ней направлении при энергетической силе света 1 Вт/ср. [c.16]

При анализе преобразования излучения фона в ОЭП обычно принимают допущение однородности и изотропности фона [8,9], что позволяет использовать в качестве его статистических характеристик корреляционную функцию и соответствующую пространственную спектральную плотность мощности фона. Излучение фона некогерентно, т. е. его энергетические характеристики описываются пространственным распределением энергетической яркости L (х, у). Тогда корреляционная функция яркости фона определяется как математическое ожидание произведения флуктуаций яркости фона (л , ), взятых в двух точках пространства предметов х, у) к (х+ 1у+ [c.45]

Спектральная плотность энергетической яркости (спектральная плотность лучистости) — величина, равная отношению энергетической яркости dBg, соответствующей узкому участку спектра, к ширине этого участка d>v [c.277]

Единица спектральной плотности энергетической яркости —ватт на стерадиан-метр в кубе [Вт/(ср.м )]. [c.277]

Коэффициентом излучения е теплового излучателя (коэффициентом черноты) называют величину, равную отношению энергетической яркости теплового излучателя к энергетической яркости В абсолютно черного тела при одинаковой их температуре [c.277]

Спектральной степенью черноты тела называют величину, равную отношению спектральной плотности энергетической яркости bi данного тела к спектральной плотности энергетической яркости Ьок абсолютно черного тела при той же температуре, т, е. [c.278]

Энергетическую яркость В, (13.6) можно представить в д )угой форме [c.278]

Энергетическая яркость тела по выражению (13.12) не зависит от направления излучения [c.278]

Рис. 13.2. К определению энергетической яркости энергии излучения (13.12)

Для всех углов р отношение энергетических яркостей диффузных поверхностей реального тела Вр п абсолютно черного Во должно оставаться постоянным. В действительности для поверхностей реальных тел закон Ламберта не точно соблюдается и отношение ер =-бр/Во = / (Р) оказывается переменным и зависящим от угла 3 (при р>60 ). На рис. 13.3 представлена зависимость ер = /(р) для некоторых реальных тел, которая наглядно показывает отклонение от закона Ламберта. [c.279]

Из (13.20) следует, что энергетическая светимость в л, раз больше энергетической яркости излучения В ,. [c.280]

Распространение излучения в поглощающей среде. Рассмотрим процесс прохождения излучения со спектральной плотностью энергетической яркости через плоский слой среды с толщиной dS. Собственным излучением слоя и рассеянием пренебрегаем. Экспериментально установлено, что величина bx S) на выходе из слоя и bi(0) на входе и него связаны следующим образом [c.293]

Рассмотрим частный случай переноса в оптически плотной среде, когда длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором температура существенно изменяется. В этих условиях локальная спектральная плотность энергетической яркости излучения обусловлена переносом энергии излучения от участков среды, расположенных вблизи рассматриваемой точки перепад температур на длине свободного пробега излучения мал. Излучение от удаленных участков с существенно более высокой температурой поступает в рассматриваемую точку значительно ослабленным. [c.293]

Длина свободного пробста излучения — путь луча, на котором его энергетическая яркость изменяется в е раз. [c.293]

Уравнение переноса является обобщением закона Бугера на случай, когда в спектральной плот [ости энергетической яркости учитывается вклад собственного излучения поглощающего газа вдоль заданного направления. [c.294]

Из (13.68) следует, что локальная спектральная плотность энергетической яркости (лучистости) Ь), зависит только от величины локальной лучистости абсолютно черного тела Ьо, % и ее градиента [c.294]

Спектральной плотностью энергетической яркости" 1,ч называют отношение энергетической яркости, взятой в бесконечно малом интервале частот (длин волн), включающем данную частоту (длину волны), к этому интервалу. Задание функции распределения или энергетической яркости излучения полностью определяет поле излучения [c.142]

Энергетическая яркость и ее спектральная плотность связаны между собой соотношением [c.142]

Из уравнения (4.2.2) следует, что спектральная плотность энергетической яркости излучения на отрезке [О, х) падает по экспоненциальному закону [c.148]

Рис. 4.2.1. Кривые спектральной плотности равновесного излучения Кривая, проходящая через максимумы, соответствует максимумам спектральной плотности энергетической яркости равновесного излучения при различных температурах

Для характеристики теплового излучения мы воспользуемся величиной потока энергии Ф, т. е. количества энергии, излучаемого в единицу времени (мощность излучения). Поток, испускаемый единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям, будем называть испускательной способностью и обозначим через Е. Определенная таким образом испускатель-ная способность соответствует светимости (см. Введение, фотометрические понятия) и иногда называется энергетической светимостью. Наряду с ней можно рассматривать и энергетическую яркость В, определяемую аналогично яркости при фотометрических измерениях. Для черного тела яркость не зависит от направления, так что Е = кВ (см. 7). [c.687]

Очевидно, что яркостная те.мпература Гярк тела для разных участков спектра различна. Для определения истинной температуры по яркостной необходимо знать отношение я, т энергетической яркости исследуемого тела для Л=6600 А к энергетической яркости абсолютно черного тела при той же температуре. Связь между истинной и яркостной температурами выражается следующей формулой [c.150]

Энергетическая яркость может бьЕТЬ также выражена соотношением [c.175]

Спектральная плотнос1Ь энергетической яркости по длине волны L - [c.178]

Коэффициент нанравленного эеплового излучения е(0, ф) — отношение энергетической яркости теплового излучателя в данном направлении к энергетической яркости черного тела при той же температуре. [c.190]

Яркостная температура — температура черного тела, для которой для данной длины волны (частоты, волнового числа) оно имеет ту же спектральную плошость энергетической яркости, что и рассматриваемый тепловой излучатель = [c.190]

Коэ1ффициепт энергетической яркости р — отношение энергетическо 1 яркости облученной поверхности к энерге ической яркости идеального рассеивателя, находящегося в тех же условиях облучения. [c.193]

Последнее выражение предполагает, что источник излучает по закону Ламберта. Для реальных источников излу1ения яркость может существенно зависеть от направления визирования, поэтому в общем случае спектральная плотность энергетической яркост и источника в заданном направлении N (рис. 8) [c.43]

Едпница энергетической яркости — ватт на стерадиан — квадратный метр [Вт/(ср-м )]. [c.277]

Выражение (13.16) составляет содержание закона Ламберта, который гласи.т эиеррстпческая яркость излучения, исиускасморо площадью поверхности излучения (а не ее проекцией) в произвольном направленпи В , равна энергетической яркости излучения, испускаемого в направлении нормали к площади поверхности В , умноженной на косинус угла между осью выбранного направлени.я и нормалью к поверхности излучения ( os fi) (рис. 13.2). [c.279]

Поверхности, для которых направленная энергетическая яркость излучения подчиняется закону Ламберта, называют й г/ фг/знылш.-Поверхности абсолютно черного тела всегда являются диффузными. [c.279]

Энергетической яркостью Т-р называют отношение потока излучения, распространяющегося в данном направче-нии, к элементарному телесному углу, осью которого является выбранное направление, и к площади поверхности, расположенной в данной точке перпендикулярно этому направлению. [c.142]

Очевидно, самопроизвольное испускание спонтаннее излучение), а следовательно, и коэффициент излучения v не зависят от наличия излучения в веществе. Однако помг-мо спонтанного излучения присутствует еще нбг/цмрованнсе излучение в результате реакций 3, 8, 12 (табл. 4.2.1). Наг-дем спектральную плотность энергетической яркости для состояния термодинамического равновесия. Для этого воспользуемся трактовкой индуцированного излучения поЭйг -штейну. [c.149]

Пусть излучение находится в некоторой полости, стенки полости теплоизолированы. Тогда спустя некоторое время излучение придет в равновесное состояние. Нетрудно убедиться, что спектральная плотность энергетической яркости излучения /.V в этой полости не зависит от индивг дуальных свойств полости, являясь функцией только частоты V и температуры Т. Действительно, в противном слу чае, выполняя стенки полостей А тл В (рис. 4.3.1) из разно]юд-ного материала и устанавливая в перегородке между этими полостями светофильтр, пропускающий только излучение, интенсивность которого зависит от свойств полости, [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...