Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Кинетическая системы

Энергия кинетическая системы 331  [c.464]

Энергия кинетическая системы 43, 88  [c.635]

Если кинетическая система контуров трещины концентрическая R — изменяющийся радиус подвижного кругового контура трещины) или трещина распространяется в пластине R — изменяющаяся длина трещины), то уравнение (IV.3) принимает вид  [c.83]

Отметим, наконец, что введение кинетической системы отсчета является незаконным. Действительно, так как коэффициенты  [c.45]


Асимптотическая устойчивость и стохастическая неустойчивость. Рассматривается невозмущенная детерминированная кинетическая система (10.25), (10.26)  [c.314]

Аппроксимирующая кинетическая система. Вначале покажем, что матрица А не может даже в принципе быть нормальной при условии, что коэффициент размножения ионитов / < 1. Напомним, что в этом случае матрица А устойчивая. Нормальность А означает ее симметричность, т. е. обеспечение равенства элементов (212 — 21  [c.319]

Таким образом, исходная кинетическая система (10.30) с малым возмущающим вектором А х О при t оо (на ограниченном промежутке времени Asx О обеспечивается при (5 0), вида  [c.320]

X = Ах А х, ж(0) = ж, приближается нормальной устойчивой кинетической системой  [c.320]

Покажем, что управление (11.18) при обеспечении целевого условия (11.12) ограничено по величине У1 > 0. В самом деле, действие заданного регулятора обеспечивает движение кинетической системы в соответствии с решением  [c.334]

Адаптивная стабилизация при неизвестном ограниченном возмущении. Рассматривается управляемая кинетическая система (11.13) при действии на нее неизвестного ограниченного возмущения v t)  [c.340]

Основные допущения. Постановка задачи. Пусть линейная кинетическая система с непрерывным временем задается уравнением вида (11.67)  [c.361]

Требуется получить оптимальную оценку Xt tQ,t) процесса x t) в момент времени ti на основе известных значений вектора наблюдений y s), to < S < t. Будем считать, что формируемые оценки являются линейными функциями наблюдаемого выходного сигнала. Зададимся некоторым произвольным вектором а G R . Под наилучшей формируемой оценкой будем понимать оценку состояния ядерной кинетической системы, при которой обеспечивается минимизация среднеквадратической ошибки оценки скалярного произведения а x t), а е R .  [c.362]

Геликоидальная и линейная конформации могут сосуществовать в одном гибком фрагменте, при этом их главные оси взаимно перпендикулярны, а вектор Бюргерса винтовой дислокации лежит в базисной плоскости. Переход к кинетической системе, состоящей из большого числа шестичленных колец в гибкой форме ванны, вызывает увеличение вероятности описанных трансформаций.  [c.60]

Свойства каждой системы характеризуются рядом величин, которые принято называть термодинамическими параметрами. Рассмотрим некоторые из них, используя при этом известные из курса физики молекулярно-кинетические представления об идеальном газе как о совокупности молекул, которые имеют исчезающе малые размеры, находятся в беспорядочном тепловом движении и взаимодействуют друг с другом лишь при соударениях.  [c.7]

С позиций кинетической теории газов энтропию можно определить как м< ру неупорядоченности системы. Когда от системы при постоянном давлении отводится теплота, энтропия уменьшается, а упорядоченность в системе повышается. Это можно наглядно  [c.27]


В кинетической теории газов доказывается, что между энтропией системы в данном состоянии и термодинамической вероятностью этого состояния существует функциональная зависимость. Остановимся па этом подробнее.  [c.28]

С молекулярной точки зрения внутренняя энергия системы есть сумма всей кинетической и потенциальной энергии частиц, составляющих эту систему. Эта энергия распределена между потенциальной и кинетической энергиями частиц внутри ядра каждого атома, потенциальной и кинетической энергиями колебания атома в молекуле, кинетической энергией вращения групп атомов внутри молекулы, кинетическими энергиями вращательного и поступательного движений молекулы как таковой и, наконец, межмолекулярной потенциальной энергией внутри системы.  [c.31]

Сумма + пцЬ — не что иное, как момент инерции I системы, и для общей кинетической энергии можно написать выражение  [c.80]

Работы Максвелла и Больцмана составили один из наиболее важных этапов в понимании тепловых величин. С тех пор стало возможным определять температуру либо через макроскопические термодинамические величины, такие, как теплота и работа, либо (с равным основанием и тождественными результатами) как величину, которая характеризует распределение энергии между частицами системы. Однако ограничение кинетической теории Максвелла и Больцмана заключалось в том, что она применима только к системам невзаимодействующих частиц, т. е. исключительно к идеальным газам, а на практике — к реальным газам в пределе низких давлений или высоких температур.  [c.20]

Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы  [c.292]

Уравновешенный гироскоп в кардановом подвесе движется по инерции. Определить кинетическую энергию системы и первые интегралы уравнений движения, если момент инерции внешней рамки относительно неподвижной оси вращения равен  [c.373]

Под внутренней энергией газа понимается вся энергия, заключенная в теле или системе тел. Эту энергию можно представить в виде суммы отдельных видов энергий кинетической энергии молекул, включающей энергию поступательного и вращательного движения молекул, а также колебательного движения атомов в самой молекуле энергии электронов внутриядерной энергии энергии взаимодействия между ядром молекулы и электронами потенциальной энергии, или энергии положения молекул.  [c.54]

Затем Р. А. Межлумяном вводится кинетическая система отсчета, т, е, система отсчета величин х, у, со, в которой матрица системы (5.1) приводится к диагональной форме. В результате система (5.1) заменяется уравнениями  [c.44]

Исследование уравнений зарядовой кинетики продолжается и в 10.3, когда исходная кинетическая система подвергается действию малых белошумных возмуш ений. Анализ свойств стохастического движения удается свести к известной схеме с функционалом  [c.296]

Кинетический квазипотендиал. Вновь обратимся к исходной кинетической системе (10.30) с известной устойчивой постоянной матрицей коэффициентов А. Пусть векторное поле Ь(х) = = Ах допускает разложение вида (10.36)  [c.317]

В процессе целепаправлеппого регулирования ядерной кинетической системы в отсутствие точного технического контроля и измерения во всех точках пространственной области активной зоны, когда практически невозможно установить верные значения состояния системы и ее характерных параметров, вопросы идентификации и оптимальной фильтрации приобретают актуальное значение.  [c.359]

Для нашей модели поезда, имеющей одну степень свободы, достаточно одного дифференциального уравнения движения. Для его составления используем теорему об изменении кинетической энергии механической системы изменение кинетической системы при некотором ее перемещении равно сумме работ внеилних и внутренних сил на этом перемещении. Для нашей модели будем учитывать работу только внешних сил Р , Вт, так как у неизменяемых систем работа внутренних сил равна нулю. В режиме тяги равнодействующая сил Ру представляет разность Ру = — W , потому что сила Р совпадает с направлением движения, а сила противоположна ему. Элементарная работа переменных сил составит Ру йз = Р —  [c.229]


Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к изменению попенциаль-ной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при расширении оно производит механическую работу 6L против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии  [c.14]

Проблема адсорбции пара на твердых поверхностях играет важную роль в процессах хроматографического разделения, ионного обмена и химического катализа. В этой системе представляет интерес соотношение между количеством адсорбированного вещества и давлением в системе при данной температуре в условиях равновесия. Такое соотношение впервые вывел Лангмюр на основании кинетического анализа скоростей адсорбции и десорбции. Условия равновесия были установлены путем приравнивания скоростей двух противоположных процессов. Однако полученные Лангмюром изотермы адсорбции не зависят от скоростей и механизма процесса и могут быть целиком получены на основе критерия равновесия, выраженного уравнением (8-17), или с помощью положения, что химический потенциал компонента должен быть один и тот же в обеих фазах.  [c.269]

В городском цикле движения автомобиля до 50% времени двигатель работает на токсичных нетяговых режимах, холостом ходу и в режиме торможения. Возможно полное отключение двигателя на данных режимах, как это сделано в так называемой системе старт—стоп , разработанной фирмой Фольксваген [30]. Между двигателем и коробкой передач последовательно расположено стартовое сцепление /, маховик 2 и обычное сцепление 3 (рис. 34). При переходе двигателя с тяговых режимов на нетяговые автоматически отключаются обе муфты сцепления, выключается зажигание двигателя, маховик вращается с первоначальной скоростью, имеется определенный запас кинетической энергии. При необходимости дальнейшего разгона авто-.мобиля включается стартовое сцепление, и двигатель запускается от вращающегося маховика. Экономия топлива в городском цикле достигает 25%, а выбросы СО и СпНт уменьшаются пропорционально доле выбросов нетяговых режимов в балансе ездового цикла.  [c.63]

Выше температура рассматривалась исключительно для макроскопических систем, причем поведению индивидуальных микроскопических частиц, составляющих такие системы, внимание не уделялось. Однако вскоре после возникновения классической термодинамики параллельно с ней стала разрабатываться кинетическая теория газов. Масквелл в 1859 г. и Больцман в 1869 г. получили формулы для распределения скорости или энергии в системе молекул, находящейся в тепловом равновесии.  [c.20]

Свободная энергия F может быть определена как сумма кинетической и потенциальной энергией частиц. Энергия F называется свободной, поскольку при изотермических процессах она может быть выделена из системы в виде тепла и превращена в работу. Произведение TS — называют энтропийным фактором или связанной энергией. Свободная энергия F и энтропия S являются критериями равновесия термодинамической системы. При достижении равновесия F имеет минимальное, а S максимальное из возможных значений. С повышением температуры F всегда умепьпзается.  [c.28]

Образование стабильной фазы приводит сплав к состоянию с минимумом свободной энергии. Однако, если новая стабильная фаза по составу или структуре кристаллической решетки сильно отличается от исходной, нередко возникает метастабильная фаза, которая по составу или структуре является промежуточной. Образование метастабильной фазы хотя н ведет к снижению свободной энер1 пи системы, но оно не обеспечивает ее минимума. Несмотря на эго, образование метастабильной фазы в ряде случаев кинетически более выгодно, так как она лучше сопрягается с решеткой исходной фазы и требует меныпих флуктуаций концентрации.  [c.104]

Система Fe—Ре ,С метастабильная. Образование цементита вместо графита дает меиьпшй выигрыш свобо.диой энергии, однако кинетическое образование карбида железа более вероятно.  [c.119]

Вычислить кинетическую энергию системы, состоящей из двух колес, соединенных паровозным спарником АВ и стержнем О1О2, если оси колес движутся со скоростью Уо. Масса каждого колеса равна М . Спарник АВ и соединительный стер-.  [c.294]


Смотреть страницы где упоминается термин Кинетическая системы : [c.540]    [c.410]    [c.564]    [c.45]    [c.570]    [c.314]    [c.327]    [c.337]    [c.410]    [c.252]    [c.221]    [c.139]    [c.556]    [c.143]   
Динамика машинных агрегатов на предельных режимах движения (1977) -- [ c.13 , c.16 ]



ПОИСК



Аналоги теоремы об изменении кинетической энергии реономных систем

Б) Теорема о кинетическом моменте системы материальных точек

Внутренняя, кинетическая и потенциальная энергии простых систем

Выражение кинетической энергии и кинетического потенциала механической системы в обобщенных координатах

Выражение кинетической энергии системы через обобщенные координаты и обобщенные скорости

Главный момент количеств движения (кинетический момент) системы

Движение системы вокруг своего центра тяжести. Теорема моментов и теорема кинетической энергии

Динамические и кинетические характеристики системы Элементарная работа

Динамические системы статистической механики и кинетические уравнения

Задание Д.10. Применение теоремы об изменении кинетической энергии к изучению движения механической системы

Закон изменения импульса системы. Закон изменения момента импульса систеЗакон изменения кинетической энергии. Потенциальная энергия взаимодействия частиц Закон сохранения полной энергии. Уравнение Мещерского. Теорема вириала Движение свободной частицы во внешнем поле

Закон изменения кинетического момента системы в её относительном движении вокруг центра масс

Закон изменения кинетического момента системы в случае удара

Закон изменения кинетической энергии для относительного движения системы вокруг центра масс

Закон изменения кинетической энергии материальной точки и материальной системы

Закон кинетических моментов для материальной системы

Закон сохранения кинетического момента. Первые интегралы дифференциальных уравнений движения системы

Законы изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета

Законы изменения и сохранения кинетического момента системы

Законы изменения кинетического момента и кинетической энергии относительно поступательно движущейся- системы центра масс

Изменение кинетического момента системы при ударе

Изменение кинетического момента системы при ударе ударе

Изменение кинетической энергии системы за время удара. Теоремы Карно

Кинематическая интерпретация теоремы об изменении кинетического момента механической системы относительно центра. Теорема Резаля

Кинематическая интерпретация теоремы об изменении кинетического момента механической системы относительно центра. Теорема Рсзаля

Кинетическая анергия системы. Теорема Кёни. 84. Кинетическая энергия твердого тела, движущегося вокруг неподвижной точки

Кинетическая и потенциальная энергия малых свободных колебаний консервативной системы

Кинетическая пара системы

Кинетическая теория диффузии в тройных гранецентрированных кубических системах

Кинетическая теория фазовых превращений Неравновесные (метастабильные) состояния систем

Кинетическая энергия в разных системах отсчета

Кинетическая энергия и работа реактивных сил в системе ТПМ — изменяющая масса

Кинетическая энергия материальной системы и способы ее вычисления

Кинетическая энергия материальной точки и материальной системы

Кинетическая энергия материальной точки и системы

Кинетическая энергия материальной точки, системы и твердого тела

Кинетическая энергия системы

Кинетическая энергия системы Теорема Кёнига

Кинетическая энергия системы в абсолютном движении и в движении относительно центра масс. Теоремы об их изменении

Кинетическая энергия системы материальных точек. Теорема Кёнига

Кинетическая энергия системы при относительном движении

Кинетическая энергия системы с конечным числом степеней свободы

Кинетическая энергия системы твердого тела

Кинетическая энергия тела при плоскопараллельном движеКинетическая, энергия системы тел

Кинетическая энергия точки и системы точек

Кинетические уравнения для туннельной системы

Кинетические уравнения лазерной системы

Кинетические условия перехода системы из одного состояния в другое

Кинетический момент в разных системах отсчета

Кинетический момент и кинетическая энергия системы в осях Кёнига

Кинетический момент механической системы относительно центра н оси

Кинетический момент системы (главный момент количества движения системы)

Кинетический момент системы материальных точек

Кинетический момент системы относительно центра

Кинетический момент системы свободных материальных точек

Кинетический момент системы твердого тела относительно оси вращения

Кинетический момент системы точки относительно оси

Кинетический момент системы центра

Кинетический момент точки и системы

Кинетический потенциал. Уравнение Лагранжа второго рода для консервативной системы

Кинетическое описание квантовых К-систем

Кинетическое уравнение Больцмана для двухуровневой системы

Кинетическое уравнение Больцмана для квантовой системы в сильном

Кинетическое уравнение Больцмана для электронно-примесной системы

Кинетическое уравнение для пространственно однородной системы

Кинетическое уравнение для систем со слабым взаимодействием в переменном поле

Малые колебания системы вокруг положения устойчивого равновесия. Приближенные выражения кинетической и потенциальной энергий

Материальная система, соответствуюиХав наименьшей кинетической энергии

Молекулярно-кинетическая теория диффузии и теплопроводности Основные положения термодинамики неравновесных систем

Момент импульса систе 136 Кинетическая энергия системы

Момент кинетический механической системы

Момент кинетический системы

Момент кинетический системы относительно оси

Момент кинетический системы точе

Момент количества движения системы материальных точек (кинетический момент)

Момент системы кинетически

Объединение законов изменения количества движения и кинетического момента системы в один закон

Основное кинетическое уравнение для системы в термостате

Основное кинетическое уравнение для электронно-примесной системы

Поверхностное натяжение в критической точке системы жидкость — Кинетические коэффициенты

Поступательно-движущаяся система законы изменения кинетического момента и кинетической энергии

Потенциал кинетический системы точек

Примеры вычисления кинетической энергии системы тел

Примеры применения теоремы об изменении кинетического момента механической системы

Примеры применения теоремы об изменении кинетической энергии механической системы

Производная системы скользящих векторов. Общие замечания о количестве движения, кинетическом моменте системы и соответствующих теоремах

Простейшие примеры применения теоремы об изменении кинетического момента системы

Простые решения системы кинетических уравнений

Работа и мощность силы. Теорема об изменении кинетической энергии системы

Распространение теорем об изменении количества движения и об изменении кинетического момента на случай движения системы при ударе

Романков. Общие кинетические закономерности массопереноса в системах твердое тело — газ, твердое тело — жидкость

Система кинетических уравнений

Система отсчета для какой угодно материальной системы, соответствующая наименьшей кинетической энергии

Системы демпфирования с временным разгрузки кинетического момент

Системы и устройства предварительного успокоения и разгрузки кинетического момента

Сохранение кинетического момента вращающейся системы. Скамейка Жуковского

Схема исследования кинетической модели концентрационной системы

Схемы систем разгрузки кинетического момента

Схемы систем разгрузки кинетического стабилизации

Схемы систем разгрузки кинетического управления аппарата, стабилизированного вращением

Теорема Боголюбова кинетическом моменте систем

Теорема Варинъона для кинетическом моменте системы

Теорема Вариньоиа кинетического момента системы

Теорема Вариньоиа кинетической энергии системы

Теорема Вариньона кинетической энергии системы

Теорема Гамильтона—Якоби кинетического момента системы свободных материальных точе

Теорема Гамильтона—Якоби кинетической энергии системы свободных материальных точе

Теорема Даламбера об изменении кинетической энергии системы

Теорема Кёнига об иаменении кинетической внергии системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы)

Теорема Реааля о кинетическом моменте системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы)

Теорема импульсов кинетической энергии материальной системы в дифференциальной

Теорема о зависимости между кинетическими моментами механической системы относительно неподвижного центра и относительно центра масс системы

Теорема о кинетической энергии (тео системы с переменной

Теорема о кинетической энергии механической системы и общем случае ее движения (теорема Кенига)

Теорема о кинетической энергии системы

Теорема о кинетическом моменте систем

Теорема о кинетическом моменте системы относительно неподвижной оси

Теорема об изменении кинетического момента в относительном движении системы

Теорема об изменении кинетического момента для абсолютного движения материальной системы

Теорема об изменении кинетического момента и кинетической энергии системы

Теорема об изменении кинетического момента механической системы

Теорема об изменении кинетического момента механической системы в относительном движении но отношению к центру масс

Теорема об изменении кинетического момента механической системы при ударе

Теорема об изменении кинетического момента системы

Теорема об изменении кинетического момента системы в относительном движении по отношению к центру масс

Теорема об изменении кинетического момента системы материальных точек

Теорема об изменении кинетического момента системы при ударе

Теорема об изменении кинетического момента системы. Динамика твердого тела

Теорема об изменении кинетической анергия материальной системы

Теорема об изменении кинетической энергии в относительном движении системы

Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы

Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы в интегральной форме (35 7). 5. Теорема об изменении кинетической энергии в дифференциальной форме

Теорема об изменении кинетической энергии механической системы

Теорема об изменении кинетической энергии системы

Теорема об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме

Теорема об изменении кинетической энергии системы в интегральной (конечной) форме

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек (в дифференциальной форме)

Теорема об изменении кинетической энергии системы при ударе

Теорема об изменении момента количества движения материальной точки и об изменении кинетического момента механической системы

Теоремы об изменении импульса, механического момента и кинетической энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета

Теоремы об изменении кинетического момента материальной точки и механической системы

Теоремы об изменении кинетической энергии материальной точки и механической системы

Теоремы об изменении кинетической энергии точки и системы

Теоремы об изменении количества движения и кинетического момента применительно к системам переменного состава (ПО), Реактивное движение

Уравнении движении Лги ранжа дли голомомных систем ГГ 1 27- Консервативные силы кинетический потенциал

Уравнения Лагранжа второго рода. Кинетическая энергия системы Функция рассеивания

Уравнения Лагранжа с реакциями связей законы изменения импульса, кинетического момента и энергии для систем со связями

Уравнения движения точки в неинерциальной системе координат. Теорема об изменении кинетической энергии Закон сохранения энергии

Уравнения кинетической теории газов Описание движения системы многих частиц

Энергии кинетическая полная системы

Энергия 542,- Циркуляция системы кинетическая

Энергия внутренняя кинетическая систем — Теорема

Энергия кинетическая гироскопа системы

Энергия кинетическая гироскопа системы с конечным числом степеней свободы

Энергия кинетическая материальной механической системы

Энергия кинетическая материальной точки системы материальных, точек

Энергия кинетическая механизма систем — Теорема

Энергия кинетическая механических систем линейных

Энергия кинетическая механической систем

Энергия кинетическая системы материальных тачек

Энергия кинетическая системы потенциальная системы

Энергия кинетическая системы точек

Энергия кинетическая системы тяготеющих масс

Энергия кинетическая системы, подчиненной стационарным

Энергия кинетическая систем—Теорема потенциальная



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте