Уравнение притока тепла

В этом случае уравнение момента импульса относительно некоторой точки О есть следствие уравнения импульса Л1з уравнения энергии и уравнения имиульса (третье и второе уравнения (2.1.1)) следует уравнение притока тепла вдоль траектории микрочастиц [c.54]

В результате третье соотношение (2.1.17) представляется в виде уравнения притока тепла 2-фазы [c.59]

Применяя формулу (2.2.29) для е = щ и формулу (2.2.17) для 9i — Ч% получим осредненное уравнение притока тепла i-й [c.85]

Осредненное уравнение притока тепла 2-фазы следует из (2.1.18) [c.86]

Вычитая уравнения притока тепла и живых сил из уравнения полной энергии фазы, получим уравнение энергии пульсационного или мелкомасштабного движения [c.86]

Уравнения притока тепла фаз (2.5.10) и (2.5.11) для дисперсной смеси принимают следующий вид [c.99]

Из (3.1.41) следует, что уравнение энергии 2-фазы (второе уравнение (4.1.5) может быть представлено также в виде уравнения притока тепла [c.187]

Теплопроводность и межфазный теплообмен. Перейдем к определению величин, характеризующих энергообмен или теплообмен в уравнениях притока тепла фаз (4.1.6) и (4.1.8). Характер эффективной или приведенной теплопроводности в дисперсной смеси определяется выражением типа (см.(1,3,13)) [c.201]

Здесь пренебрегалось вкладом слагаемых, содержащих сдвиговые напряжения Т и тг, и вкладом переноса энергии из-за потока Лг. Это нетрудно обосновать оценками типа (4.3.15). Далее Pq — скорость газа в зоне, где нет частиц ( i= 1), например, на входе в слой. Уравнения притоков тепла фаз (4.3.40) нужны для определения температур фаз и здесь рассматриваться не будут. Отметим, что последнее уравнение (4.3.44) отражает равенство генерации хаотического движения частиц из-за работы сил Магнуса и диссипации этого движения в тепло из-за столкновений. Из него следует с учетом (4.3.32) и (4.3.36) [c.223]

В соответствии с результата [п 3 гл. 1 и о гл. 2 макроскопические уравнения притока тепла фаз имеют вид [c.238]

Уравнение притока тепла газа с учетом уравнения неразрывности можно записать в виде [c.274]

Тогда уравнение энергии Е-фаны можно переписать в виде уравнения притока тепла [c.82]

Уравнения притока тепла фаз. Тепловой энергией S-фазы можно пренебречь (в силу ее пренебрежимо малой массы) и учитывать только ее упругую энергию из-за поверхностного натяжения ), чему соответствует [c.82]

Вычитая уравнение кинетической энергии (1.3.55) из уравнения энергии второй фазы (1.3.52) и учитывая выражение для /1x2, следующее из (1.3.57) и (1.3.58), получим уравнение притока тепла дисперсной фазы [c.82]

Естественно, что уравнение притока тепла несущей фазы имеет вид, аналогичный (1,3.63) [c.83]

Уравнение притока тепла для газа можно переписать в виде [c.102]

В результате уравнение притока тепла для газа преобразуется в дифференциальное уравнение для давления газа в пузырьке [c.102]

Аналогично имеем уравнения энергии смеси и уравнения притока тепла дисперсных фракции [c.135]

Работа поверхностных сил. Уравнения притока тепла. Работа внешних поверхностных сил V определяется вектором с, который, обобщая (1.1.58) и (1.3.37), зададим в виде [c.139]

С уравнениями притока тепла фаз [c.140]

Выведем в указанном приближении уравнение для изменения давления пара. Из уравнения притока тепла нара, пли 1-го закона термодинамики имеем [c.196]

При отсутствии фазовых переходов, выражая из (2.8.16), получим уравнение притока тепла для частиц в виде [c.321]

Уравнение для внутренней энергии фазы (1.3.6) получено из формальных балансовых соотношений,и его непосредственная конкретизация (например, определение работы соседних фаз Wji) связана со значительными трз дностями. Как это будет показано ниже, лучше и наглядное исходить из аналогичного соотношения, записанного в виде уравнения притока тепла j-й фазы в общепринятом виде [23], который не зависит от граничных и внепших (для -й фаз], ) условий и не зависит явно от поведения других фаз, [c.32]

В связи с появлением дополнительной составляющей энергии i-й фазы к необходимо привлечь уравнение притока тепла i-й фазы или уравнение для внутренней энергии j-й фазы, которое можно получить осреднением уравнения (2.1.3), имеющего, в отличие от уравнений сохранения (2.1.1), недивергентную форму [c.85]

Параметры, характеризующие состояние вещества на межфаз-ной границе и входящие в уравнения притоков тепла (4,1.6) и [c.202]

В большом классе задач можно пренебречь капиллярными эффектами (величинами 2S/a, или но кра1шей мере теплоемкостью или тепловой инерцией 2-фазы. Тогда уравнение притока тепла поверхностной фазы (третье уравнение (4.2.56)) переходит в конечное алгебраическое соотношение [c.208]

Подставим уравнение притока тепла (см. (1.1.56)) в соотио-шенпе Гиббса (1.1.48) и, учитывая (1.1.53) н (1.1.50), получим выражение, определяющее diSjdt. Подставляя его в (1.1.65), получим явное выражение для субстанциональной производной эитропип смеси [c.36]

Применяя формулу (1.2.34) для = Uj и (1.2.23) для фг = = qt, из (1.2.53) получим осреднеиное уравнение притока тепла i-й ф азы [c.59]

Если пренебречь также работой вязких напряжений, то уравнение притока тепла на меж фазн,ой границе примет вид [c.82]

ЧТО фо])малы1о реализуется ирп К(, -> В этом случае уравнение кпиетпкн (1.3.92) дает неопределенность О, и скорость фазовых переходов определяется прп заданных q i, из уравнения притока тепла на межфазпой поверхности (1.3.62). [c.89]

Если несущая фаза является паром вещества капель или частиц, то следует учитывать условие нормировки (1.3.74) для 1ю — izo-Вычитая из уравнения иолиои энергии смеси уравнения кинетических энергий фаз, следующие из уравнений импульсов в виде (1.3.45) или (1.3.48), уравнение притока тепла второй (несжимаемой) фазы и учитывая уравнение притока тепла на межфазиоп границе, получим уравнение притока тепла газовой фазы, соответствующее принятой системе уравнений и близкое к (1.1.45) или (1.3.66) [c.91]

Уравнение притока тепла (2.8.12) с учетом оценок (2.8.13) позволяет сделать вывод, что образующаяся прп воздействии акустического ноля неоднородность температур внутри капель (отличие J z от Ts) мала по сравпенпю с имеющей место неоднородностью температур в газовой фазе (отличием 1 от Тх). Неравповесность межфазных границ (отличие Г- от Тs) может наблюдаться только ири высоких частотах колебаний или малых размерах капель, когда за счет малости Irial или а величина [c.232]

Из уравнения притока тепла на межфазноп границе (S-фазе) имеем уравнение для Ji [c.339]

Уравнения притока тепла фаз и условиях термодинамического равновесия фаз и скоростного равновесия в ядре потока. В широком классе процессов можно п] енебречь несовпадением тем- [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...