Метод моментов энергетический

В этих условиях энергетический расчет исполнительных агрегатов машин и линий требует учета динамических моментов. Для определения номинальной мощности двигателя и требуемых коэффициентов его перегрузки необходим расчет и построение кривой движущих моментов для всего кинематического цикла движения агрегата, включая и интервалы холостого перемещения исполнительного органа. Закон изменения (вид кривой) движущегося момента зависит от выбранного закона двин<ения исполнительного органа и от структуры циклограммы. Методы проектного энергетического расчета исполнительных агрегатов (приводов исполнительных органов) для указанных условий разработаны в предыдущих работах автора. [c.121]

Особенно интересным является случай взаимодействия с ядрами Дейтонов при энергии, сравнимой с высотой кулоновского барьера В. Этот случай был проанализирован в 1951 г. Батлером, который показал, что, изучая энергетическое и угловое распределение продуктов реакций типа d, р) и [d, п), можно составить представление об энергетических уровнях остаточного ядра, образующегося в этих реакциях, т. е. определить их энергию, момент количества движения и четность. При этом метод Батлера позволяет получить характеристики уровней, соответствующих энергии возбуждения ядра меньше энергии связи захватываемой частицы. [c.463]

В отличие от метода начальных параметров, где знаки перемещений определяются выбранной системой координат, при нахождении перемещений энергетическим методом система координат отсутствует и правило знаков здесь следующее перемещение (линейное или угловое) получается положительным, если его действительное направление совпадает с направлением единичного силового (фактора (единичной силы или единичного момента). В противном случае, т.е. при обратном направлении единичной силы и прогиба или единичного момента а угла поворота сечения, искомое перемещение получается отрицательным. [c.38]

Полосатые молекулярные спектры поглощения и излучения возникают при переходах между дискретными уровнями молекул. В точной постановке задача определения энергетических уровней молекулы не имеет решения и для учета взаимного влияния движения электронов и ядер, связи спиновых моментов с орбитальными и т. д. приходится опираться на приближенные методы, использующие характерные особенности внутримолекулярных взаимодействий. Вследствие заметной разницы в массах скорость движения электронов в молекулах велика по сравнению со скоростью движения ядер и стало быть электроны и ядра вносят неодинаковый вклад в полную энергию молекулы. При этом оказалось возможным отделить проблему определения энергии, связанной с движением электронов в поле ядер, от энергии собственно ядерного движения и учесть методами последовательных приближений взаимное влияние электронной (характеризующейся относительно большой частотой переходов) и ядерной (характеризующейся относительно малой частотой переходов) подсистем в молекуле. [c.849]

Однако определение силы удара Pa i) по формуле (23.1) весьма затруднительно, так как не известно время соударения, т. е. время, в течение которого скорость движущегося тела снижается от своего максимального значения в момент соприкосновения с ударяемым телом (начало удара) до нуля после деформации последнего (конец удара). В связи с указанными трудностями, определяя напряжения в элементах упругих систем, вызываемые действием ударных нагрузок (динамические напряжения), в инженерной практике обычно пользуются так называемым энергетическим методом, основанным на законе сохранения энергии. Согласно этому методу полагают, что при соударении движущихся тел уменьшение запаса кинетической энергии их равно увеличению потенциальной энергии деформации соударяющихся упругих тел. [c.691]

Внутренний электрический квадрупольный момент ядра не влияет на сверхтонкое расщепление энергетических уровней атома и должен определяться совершенно иными методами. Для измерения Qa используется явление кулоновского возбуждения ядра, состоящее в том, что ядро при столкновении с заряженной частицей может перейти в возбужденное состояние за счет чисто электростатического взаимодействия. Если возбуждаемый уровень ядра — вращательный, то процесс поддается точному расчету, а из сравнения [c.68]

Дифференциальное уравнение крутильных колебаний диска, жестко закрепленного на валу, заделанном в сечении А—А (рис. VII.6, в), при энергетическом методе расчета выводят из равенства моментов упругих сил и сил инерции [c.203]

Метод приведения масс. Метод приведения масс состоит в замене системы с некоторым числом степеней свободы (бесконечным или конечным) системой с одной или несколькими (но меньшим по количеству, чем заданная) степенями свободы при соблюдении равенства кинетических энергий заданной и заменяющей ее систем в момент времени, когда отклонения равны нулю, а скорости максимальны. Заметим, что потенциальная энергия деформации в этот момент времени в обеих сопоставляемых системах равна нулю. Метод отличается простотой, однако, в отличие от энергетического метода, нет возможности априорно судить о том, получаются ли искомые частоты с недостатком или с избытком. Все зависит от выбора точек приведения масс. Впервые этот метод был применен Рэлеем, который в заменяющей системе использовал одну массу и требовал, чтобы центр тяжести этой массы совершал такие же колебания (с теми же частотой и амплитудой), как и соответствующая точка заменяемой системы. Разумеется, такое совпадение не означает, что и все остальные точки заменяющей и заменяемой систем колеблются одинаково. В этом и состоит приближенность решения. [c.241]

Критические числа оборотов данного ротора, определенные энергетическим методом, составляют 20 900 в минуту и отличаются от рабочих чисел оборотов равных 20 000 в минуту менее чем на 5%. Таким образом, пренебрежение влиянием гироскопического момента может привести в данном случае к неправильному суждению о соотношении между рабочими и критическими числами оборотов ротора. [c.333]

Из расчетов частот свободных колебаний известны первые наиболее опасные формы колебаний валопроводов. Кроме того, из эксперимента или расчетных данных должны быть известны частоты вынужденных колебаний и величины первых наиболее интенсивных гармоник переменной составляющей крутящего момента (возмущающих сил). Если эти частоты совпадают, т. е. имеет место резонанс, то необходимо выполнить расчет резонансных колебаний и определить опасность возникающих при этом напряжений скручивания в рассматриваемом валопроводе. Эта задача при наличии трения решается обычно энергетическим методом (см. т. I, 6 и 12) [33]. [c.277]

В настоящее время нет достаточно надежных методов обнаружения кавитации, позволяющих точно фиксировать момент ее возникновения, и о появлении кавитации судят по изменению энергетических характеристик гидромашины. Обычно началом кавитации считают снижение напора или к. п. д. [c.115]

Рассмотрим, например, простое растяжение стержня показанного на рис. 15.1. Груз весом W падает с высоты h до того момента, когда он соприкоснется с упором на конце растягиваемого стержня. Сопротивление стержня останавливает груз W, и при этом происходит растяжение стержня на величину у, а в стержне накапливается энергия деформации. При оценке энергетическим методом максимального напряжения в стержне при таком ударном нагружении будем предполагать следующее [c.498]

Применительно к механике сплошной среды, которая строится на основе ньютоновской механики, законы сохранения приводят к существенным результатам. Из закона сохранения массы следует уравнение неразрывности, т. е. необходимое условие существования движущейся и деформирующейся среды именно как сплошной. Из закона сохранения импульса следуют дифференциальные уравнения движения сплошной среды, которые являются основой расчета ее движения и деформации. Из закона сохранения момента импульса следует симметрия тензора напряжения, что существенно упрощает динамические уравнения сплошной среды. Закон сохранения энергии лежит в основе экстремальных принципов сплошной среды и энергетических методов расчета напряженно-дефор-мированного состояния. [c.134]

Непосредственное решение системы двух (4.13) и (4.18) нелинейных дифференциальных уравнений не является простым делом, но к настоящему времени предложен ряд непрямых методов решения типа решения с помощью рядов или энергетических методов. Подобные нелинейные случаи конечного прогиба, так же как и улучшения в рамках малых прогибов классической теории пластин (которые позволяют удовлетворить более полным граничным условиям, чем те, что обсуждались выше и формулировались относительно равнодействующих сил и моментов, а также прогибов срединной поверхности), будут рассмотрены в гл ве 5. В оставшейся части данной главы будут рассматриваться некоторые практические задачи, для которых могут быть использованы линейные решения для малых прогибов, получаемые по классической теории пластин. [c.232]

Строятся решения двумерных нестационарных автомодельных задач о неограниченном безударном сжатии и разлете в вакуум идеального газа, покоящегося в начальный момент времени внутри призм и конусообразных тел при постоянных плотности и давлении. Поля течений строятся частично при помощи классов точных решений нелинейного уравнения для потенциала скоростей, а частично путем численных расчетов, в частности, методом характеристик. Исследуются особенности постановок краевых задач для конических нестационарных течений. Строятся аналитически приближенные законы управления движением сжимающих поршней. Найдены степени кумуляции энергии, плотности и показано, что описанные неодномерные процессы сжатия энергетически выгоднее, чем процесс сферического сжатия для получения локальных сверхвысоких плотностей вещества. Для задач об истечении в вакуум из конуса строятся фронты истечения с точками излома. [c.437]

В случае криволинейных трещин нормального разрыва е гладкой поверхностью, когда угол 0 в любой момент развития трещины равен нулю, можно применить метод бесконечно малых скачков, изложенный в 3 гл. IV. Поскольку, согласно (5.98), при Я С 1 0 = —2Я, энергетическая теория в этом случае при- [c.256]

П ример 11.10. Для изображенной на рис. 11.10 балки с помощью энергетического метода определить изгибающие моменты и упругую линию. Величину сжимающей силы S принять равной n-EJ/ 2l ). [c.393]

В задачах 11.67-11.72 для стержней, изображенных на указанных рисунках, с использованием энергетического метода определить изгибающие моменты, упругую линию и выполнить поверочный расчет для случая одновременного и пропорционального изменения всех сил. Сечение балки — прямоугольник с основанием 6 и высотой h. [c.396]

Впервые энергетический метод исследования разрушения был предложен Гриффитсом (1920, 1924 гг.). Его исследования на стекле позволили ему сделать вывод, что наблюдающееся относительно низкое сопротивление хрупкому разрушению объясняется наличием мелких трещин. Он постулировал, что эти трещины будут распространяться спонтанно в том случае, когда прилагаемые нагрузки становятся настолько высокими, что в момент фактического развития трещины скорость освобождения энергии упругой деформации равна скорости поглощения энергии, затрачиваемой на образование новых поверхностей. [c.21]

Таким образом, практический метод статистической механики состоит в следующем. Задавая все данные, известные о рассматриваемой системе, мы строим для нулевого момента времени ансамбль, состоящий из всех систем, фазовые координаты которых совместимы с известной информацией. Затем мы изучаем эволюцию первоначального ансамбля с течением времени, приняв, что макроскопические величины для любых моментов времени определяются по формуле (П.7.2). Если система перемешивающего типа, то первоначальный ансамбль в итоге распределится однородно по всей энергетической поверхности макроскопически это проявляется в том, что система достигает теплового равновесия. [c.387]

Для обоснования достоверности термодинамического критерия разрушения В. В. Федоровым с сотрудниками был экспериментально исследован энергетический баланс процесса деформирования и разрушения широкого класса металлов и сплавов в отожженном и закаленном состояниях при циклическом нагружении образцов и в условиях абразивного износа (шлифования). Необратимо затраченную энергию циклических деформаций замеряли по методу динамической петли гистерезиса (погрешностью 3%), а тепловую энергию, рассеянную деформируемыми объемами в окружающую среду,— с помощью специального калориметра. Относительная погрешность при определении суммарного значения рассеянной тепловой энергии не превышала 1,5%. Было установлено, что плотность внутренней энергии и с ростом числа циклов нагружения возрастает, но к моменту разрушения образца всегда достигает одного и того же уровня независимо от амплитуды и частоты нагружения, близкого к и,= м. [c.385]

Исторически понимание влияния рассеяния энергии на устойчивость углового положения тела было в значительной мере облегчено эвристическими соображениями, ставшими известными под названием энергетического метода исследования. Вкратце процесс познания развивался следующим образом первоначально предполагали, что аппарат (будь-то просто вращающееся твердое тело, или система с двойным вращением, или система с многократным вращением )) состоит из минимально необходимого числа жестких звеньев, не способных рассеивать энергию цель исследования такой системы заключалась в нахождении углового движения аппарата при отсутствии моментов внешних сил. Далее признали наличие частей аппарата, рассеивающих энергию рассчитывали относительные движения, приводившие к рассеянию энергии, причем движение носителя задавалось заранее, исходя из предположения об отсутствии внутренних перемещений. Наконец, скорость рассеяния, полученную указанным образом, принимали в качестве меры убывания кинетической энергии аппарата, рассматриваемого согласно исходной модели. Конечно, такая методика последовательных приближений формально не обоснована. Заключения, полученные на ее основе, должны быть подтверждены при помощи более достоверных методов. Однако изложенный прием неоценим при предварительных оценках. [c.102]

Теоретические методы расчета рам рассматривались различными авторами [12, 25, 29, 78]. Существуют четыре метода, позволяющие определять напряженногДеформированное состояние статически неопределимых рам — энергетический метод, метод перемещений, метод моментов и метод стержневой аналогии. Все эти методы кратко описаны ниже. [c.145]

В настоящее время имеется уже значительное число внублико-ванных работ [1—8, 24—32], в которых граничные интегральные соотношения выводятся из энергетических соображений при этом, в частности, используются метод моментов, метод Галёркина или метод Релея — Ритца. Хотя каждый из этих методов позволяет получать симметричные матрицы линейных систем, с инженерной точки зрения более предпочтительным, вероятно, является подход, основанный на минимизации суммы взвешенных невязок, так как он приводит к более глубокому пониманию физической сущности изучаемых процессов. [c.389]

Этим требованиям в значительной мере удовлетворяют известные в математике проекционные методы, к которым обычно относят метод моментов, метод наименьших квадратов, энергетический метод (метод Ритца). [c.152]

В предыдущем параграфе было показано, что при отрицательном знаке обменного интеграла энергетически выгодной становится ан-типараллельная ориентация спинов соседних узлов решетки кристалла. В этом случае расположение спинов может быть также упорядоченным, но спонтанная намагниченность не возникает, так как спиновые магнитные моменты соседних узлов решетки направлены антипараллельно и компенсируют друг друга. В качестве примера на рис. 11.15, а показана магнитная структура МпО, определенная методами нейтронной спектроскопии (на рисунке показаны лишь магнитноактивные атомы Мп). Ее можно рассматривать как сложную структуру, состоящую из двух подрешеток, намагниченных противоположно друг другу. Такая структура возможна лишь ниже некоторой температуры, называемой антиферромагнитной точкой Кюри, или точкой Нееля Тн- [c.300]

В пятой главе исследуются работа и мощность, развиваемые машинными агрегатами на предельных режимах движения. Здесь пр1тводятся новые формы уравнения энергетического баланса машинного агрегата, в основе которых лежит циркуляция приведенного момента всех действующих сил вдоль контура, образованного участками графика периодического режима и инерциальной кривой, соответствующими любому полному циклу. Устанавливается свойство устойчивости уравнения энергетического баланса при смещении на режим движения, отличный от периодического. Предложена методика вычисления избыточных работ и работ, развиваемых приведенными моментами движущих сил, сил сопротивлений и массовых сил в периодическом режиме движения машинного агрегата в нелинейном случае, когда обычные графоаналитические методы оказываются принципиально неприменимыми. [c.10]

Временные параметры обычно оцениваются по осциллограммам кинематических параметров, энергетические параметры — в основном по электрической мощности привода, но в ряде случаев целесообразно определять мощность на входных и выходных звеньях кинематических цепей. При этом измерение мощност1[ сводится к измерению крутящих моментов или сил и скоростей движения, т. е. используются параметры первой и второй групп. Измерение температурных параметров проводится сравнительно редко ввиду сложной связи температуры узлов трения с кинематическими и точностными характеристиками ПР. Чаще этот параметр используется как диагностический. Особенность его измерения во многих случаях — необходимость применять бесконтактные методы измерений температуры в отдельных точках и температурных нолей из-за сложности встраивания термодатчиков в узлы механизмов ПР. Вибрационные параметры представ- [c.163]

Часто продольные балки фундамента загружаются по внутреннему краю и передают яа поперечные рамы крутящие моменты, вызывающие в этих рамах дополнительный изгиб и осадки. Поэтому, помимо осевых сил, при определении перемещений следует учитывать также действие крутящих моментов. Простое суммирование перемещений приводит к недостаточно точным результатам. Поэтому Рауш рекомендует переходить к энергетическому методу расчета колебаний. Этот вопрос достаточно подробно изложен в [Л. 58, 61 и 63]. [c.201]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

По нашему мнению, из известных и практически проверенных методов наиболее перспективным для определения неуравновешенности шин является способ малых угловых колебаний, предложенный в работе [1]. Этот способ был применен для балансировки легких (до 1 кг) роторов с малым осевы.м моментом инерции. Однако энергетические затраты на поддержание колебаний, которые по абсолютному значению не велики, при определении неуравновешенности шины окажутся значительными. [c.85]

До 1986 поля Н II обычно использовались для того, чтобы замедлить и сделать наблюдаемыми процессы быстрой деполяризации мюонов за счёт взаимодействия с электронами среды. Дальнейшим развитием метода МСР послужили эксперименты по определению расщепления энергетических уровней мюона в веществе, напр. при взаимодействии с квадрупольными моментами ядер решётки (см. Ядерный квадруполъный резонанс). Когда энергия зеемановского расщепления для мюона при увеличении Я сравнивается с суммой зеемановской энергии ядра и энергии квадрупольного расщепления, становится возможны.м взаимный переворот спинов мюона и ядра (flip — flop). При этом деполяризация резко ускоряется. Зависимость скорости релаксации Л от внеш. поля Н носит резонансный характер. [c.228]

Системы мониторинга получили применение при диагностировании и балансировке роторных систем газовых и паровых турбин, насосов атомных электростанций, двигателей, генераторов, компрессоров, их валов и подшипников. Системы диагностирования фирмы Бентли включают измерение скоростей, крутящих моментов, перемещений валов, наружных колец и корпусов подшипников, вибраций в различных точках, температуры подшипников, золотников, ускорений корпуса, угловьЕХ положений, числа оборотов валов. Агрегатный метод построения электронной части системы позволяет компоновать большое число вариантов, а при модернизации заменять отдельные блоки на более совершенные, не меняя встроенных в конструкцию машины датчиков, так как это требует трудоемкой доработки деталей машины. Диагностируются дисбалансы, усталостные повреждения валов и подшипников. Надежность повышается за счет своевременного обнаружения дефектов, обеспечивается безопасность работы энергетических систем большой мощности и их ремонт по фактической потребности. [c.204]

Рассмотрим условие резонанса для метода ЭПР. Атом, в свободном состоянии имеющий отличный от нуля результирующий магнитный момент, помещен в постоянное магнитное поле Н. Каждый энергетический уровень атома характеризуется квантовым числом полного момента. При этом полньтй магнитный момент количества движенга I равен векторной сумме о рбитального L и спинового 5 моментов /= +5. Соответствующее [c.179]

Некоторые авторы, прежде всего Плезет, Цвик и Зубр, рассматривали асимптотический рост и разрушение парового пузыря при кипении недогретой жидкости, считая такой рост и разрушение двумя отдельными процессами. На основе энергетических соображений и отправных предпосылок модели парового пузыря по Плезету и Цвику нам удалось вывести интегральное уравнение траектории поверхности раздела жидкость — пар в процессе роста и разрушения парового пузыря. Из этого интегрального уравнения находится простая зависимость как для асимптотического роста, так и для процесса разрушения, если отметить существование стационарной точки в момент разрушения и воспользоваться методами вариационного исчисления для отыскания траектории рост — разрушение. [c.410]

Такое большое расхождение но Гриффитсу объяснялось наличием мелких трещин в однородном материале, приводящих к большой концентрации напряжений в упругом состоянии. При этом составляется баланс энергий — необходимой для разрушения и имеющейся потенциальной энергии деформации, которая может быть израсходована на разрушение. Энергетический метод Гриффитса позволяет отвлечься от детального анализа механизма разрыва межатомных связей в конце трещины и записать феноменологическое соотношение между внешними и внутренними параметрами задачи в критический момент. В качестве примера решена задача Гриффитса , которая ставится следующим образом. [c.113]

Зная из выражений (Ь) смещения, мы можем из уравнений (Ь) предыдущего параграфа вычислить деформацию срединной плоскости и соответствующие напряжения мембраны. Напряжения изгиба находятся после этого из уравнений (101) н (102) для изгибающего и крутящего моментов. Складывая напряжения мембраны и напряжения изгиба, получаем полные напряжения. Максимальные значения этих напряжений получаются в серединах длинных сторон пластинки. Они даны в графической форме на рис. 209. Для сравнения здесь нанесены также прямые линии, представляющие напряжения, полученные на основе теории малых прогибов, и кривая bja = О для напряжений в бесконечно длинной пластинке. Представляется естественным ожидать, что полное напряжение при ь]а = О должно быть больше, чем при Ь а = Vz для любого значения нагрузки. Мы видим, однако, что кривая для Ыа = О лежит ниже кривых для 6/а= /г и Ыа = /а- Это, вероятно, результат приближенности решения энергетическим методом, объясняющийся тем, что мы пользуемся здесь конечным числом постоянных. Он указывает на то, что в вычисленных напряжениях содержится погрешность в сторону запаса прочности, т. е. что они слишком велики. Погрешность для 6/а = /2 составляет, по-иидимому, около 10%. [c.468]

Метод J-интеграла позволяет. оценить интенсивность потока энергии в вершину трещины в процессе упругопластического деформирования в. момент страгивания трещины, когда нормальный участок излома весьма ог()аничен. Критическое значение J q ъ случаях ква-зихрупкого и вязкого разрушений характеризует энергетические затраты, связанные с увеличением поверхности разрушения. Основой для подобной методики явились классические работы Г.П, Черепанова и Дж. Райса. Образец для испытания на изгиб или внецентрен-ное растяжение с усталостной трещиной нагружается с записью диаграммы P—V до начала движения трещины, разгружается и разрушается при циклическом нагружении, После разрушения измеряют длину прироста трещины и ее площадь по излому. Полученную диаграмму планометрируют и определяют работу А, затраченную на страгивание трещины. Поток энергии в вершине трещины J подсчитывают по формуле [c.39]

Как правило, сопротивление зарождению трещины оценивается временным параметром (например, число циклов нагружения до появления трещины определенной глубины при испытании на усталость), энергетическим (например, работа, затраченная на возникновение трещины при однократном нагружении) Существенной проблемой для количественного определения сопротивления зарождению трещины является определение момента появления тpeщиньt. В зависимости от применяемого метода, чувствительности регистрирующей аппаратуры сопротивление зарождению трещины может получиться различным у разных исследователей. [c.50]

Энергетический метод Гриффитса позволяет. отвлечься от детального анализа механизма разрыва межатомных связей в конце трещины и записать феномено-логическоесоотношение между внешними и внутренними параметрами задачи в критический момент. [c.52]

В частности, при осциллографировании ударного изгиба смогут быть определены силовые, энергетические, временнь1 е, деформационные и другие характеристики процесса разрушения и их взаимосвязь. Это позволяет более полно оценить сопротивление материалов динамическим нагрузкам, в том числе и сопротивление хрупкому разрушению. Так как при методе осциллографирования можно найти значения характеристик процесса разрушения, относящихся к любому моменту, то сопоставление значений характеристик и соответствующих участков излома образца дополняет картину процессов, происходящих в материале при ударном изгибе. [c.114]

Условия (25) аналогичны по виду условиям, полученным Пьюри и Гидо [3] (для спутника другой структуры) по способу момента сил реакции демпфера и квадратичной функции . После некоторых преобразований условия устойчивости можно привести также к выражению, совпадающему с выражением, найденным энергетическим методом (см. [1] или [6]). Нельзя сказать, чтобы это обстоятельство было совершенно неожиданным, [c.87]

Существенным преимуществом энергетического метода яв- ляется то, что требование равенства нулю контурных сил или моментов может быть полностью игнорировано. Эта особенность метода совместно с тем, что решения дифференциального уравнения равновесия пластинки нигде не используются, делает его принципиальную схему применения очень простой. В энергетическом методе конкретные задачи обычно доста точно ясно формулируются при использовании первых нескольких членов аппроксимирующего ряда. Однако добавление каждого последующего члена ряда усложняет исследование. Это приводит дифференциальные соотношения- к виду, неудобному для численных расчетов. Можно привести примеры, когда потребовалось для исследования более чем пятнадцать членов ряда, с тем чтобы получить приемлемую точность решения. Поэтому, когда для достижения заданной точности требуется всего лишь несколько первых членов ряда, использование энергетического метода дает большие преимущества, в то время как при использовании большего числа членов округление ошибок вычислений может быть критическим фактором против применения этого метода. [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...