Квадрупольный электрический момент ядра

КВАДРУПОЛЬНЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ МОМЕНТ ЯДРА [c.55]

Рис. 14. Возникновение квадрупольного электрического момента ядра а — система зарядов не обладающая квадрупольный моментом б — ядро с нулевым квадруполь-ным моментом в — ядро с положительным квадрупольным моментом г — ядро с отрицательным квадрупольным моментом

Чему равны радиус, масса, энергия связи, спин, магнитный момент, четность, квадрупольный электрический момент и другие характеристики любого ядра [c.183]

Квадрупольные электрические моменты для элементарных частиц пока не рассматривались, так как квадрупольный момент существует лишь при спине, не меньшем единицы, а элементарные частицы с таким спином немногочисленны и имеют слишком короткие времена жизни. Для элементарных частиц, по-видимому, не существует понятия типа несферичности или момента инерции, так как в их спектрах возбуждений не удается обнаружить вращательной структуры. Как будет указано в гл. VII, элементарные частицы обладают еще рядом дополнительных по сравнению с ядром характеристик. [c.78]

В обычных условиях в веществах, встречающихся в природе, атомные ядра не ориентированы. Для получения О, я. разработаны спец, методы, основанные на наличии у ядер магнитных дипольных и электрических квадрупольных моментов, ориентационно жёстко связанных с ядерными спинами. При наложении на ядра магн. поля Н взаимодействие поля с магн. моментом ядра р будет стремиться ориентировать р в направлении Н, т. е. поляризовать систему ядер. Если ядра находятся в неоднородном электрич. поле, то его взаимодействие с квадрупольным электрич. моментом ядра О будет приводить к выстраиванию ядерных спинов. Оба эти взаимодействия используются в статич. методах, когда ядерные спины находятся в тепловом равновесии с веществом образца. Если ср. энергия теплового движения превышает энергию взаимодействия ядерного момента с полем, то ориентирующее действие поля в значит, степени подавляется тепловым движением. В связи с малостью ядерных моментов значит, ориентацию ядерных спинов статич. методами удаётся получить лишь при очень низких темп-рах и в очень высоких полях. Так, при практически предельно достижимых 7 10 2 К и // 10 Тл поляризация и выст- [c.470]

Еще одно замечание. Кроме магнитных моментов многие ядра обладают также и квадрупольными электрическими моментами, зависящими от распределения заряда в ядре. Квадрупольный момент возникает вследствие нарушения сферической симметрии распределения зарядов. [c.494]

До сих пор мы почти совсем не обращали внимания на магнитные взаимодействия ядерных спинов, с электронными токами и на их электростатические взаимодействия с электронными зарядами. Поскольку ядра обладают магнитными моментами, то они чувствительны к магнитным полям, создаваемым спинами и орбитальными токами электронов. Атомные ядра не обладают электрическими дипольными моментами по причинам, которые будут вскоре рассмотрены, и поэтому нечувствительны к неоднородным электрическим полям. Однако они могут обладать квадрупольными электрическими моментами, на которые существенно влияют неоднородные электрические поля (в частности, создаваемые электронными облаками), приводя к появлению заметных вращательных моментов. Связывая электронную систему с системой ядерных спинов, эти взаимодействия могут проявляться при изучении любой из упомянутых систем. [c.156]

Электрический дипольный и квадрупольный моменты ядра [c.125]

Более сложной, чем диполь, электрической характеристикой ядра является квадрупольный момент —мера отклонения распределения заряда от сферически симметричного. [c.95]

Основную роль в сверхтонком расщеплении уровней играет взаимодействие электронов с мультиполь-ными моментами ядра наинизших порядков — магнитным дипольным и электрическим квадрупольным моментами. В первом приближении моменты J и 1 можно считать сохраняющимися и тогда полная энергия уровня записывается в виде суммы [71 [c.839]

Внутренний электрический квадрупольный момент ядра не влияет на сверхтонкое расщепление энергетических уровней атома и должен определяться совершенно иными методами. Для измерения Qa используется явление кулоновского возбуждения ядра, состоящее в том, что ядро при столкновении с заряженной частицей может перейти в возбужденное состояние за счет чисто электростатического взаимодействия. Если возбуждаемый уровень ядра — вращательный, то процесс поддается точному расчету, а из сравнения [c.68]

С классических позиций вектор магнитного момента ядра, обладающего электрическим квадрупольный моментом и находящегося в электрическом окружении с осевой симметрией, наклонен к оси 2 под углом 0 (рис. 9.6). Энергия квадрупольного взаимодействия записывается следующим образом = [c.177]

Если форма ядра не является сферически симметричной, то возникает сверхтонкое взаимодействие квадрупольного момента ядра Q G градиентом напряженности электрического поля q., [c.140]

О природе химических связей в веществе позволяет судить ядерный квадрупольный резонанс (ЯКР), наблюдаемый при помещении ядра в неоднородное электрическое поле. Квадрупольный момент характеризует отклонение распределения электрического заряда ядра от сферической симметрии, поэтому при неоднородности электрического поля у ядер атомов или ионов на спектре ЯКР появляется характерный сигнал. [c.181]

Наконец, для спинов, больших У2, очень важным механизмом является взаимодействие градиентов электрического поля с квадрупольным моментом ядра, которое может быть записано в тензорной форме В зависимости от того, используется ли полуклассическое описание (см. 5) или квантовомеханическое вычисление (см. 6), компоненты тензоров 5 будут случайными функциями времени или операторами, действующими на переменные решетки. [c.285]

Таким образом, измерив электрический квадрупольный момент ядра, можно найти величину А/ о- [c.99]

Отклонение формы Я. а. от сферически симметричной ои])еделяет квадрупольный электрический момент ядра Q (дипольные электрические моменты всегда = 0). - -Q означает, что Я. а. имеет форму вытянутого эллипсоида вращения, —Q — что Я. а. — сплюснутый эллипсоид в])ащенид. меняется в [c.571]

Электрические и магнитные моменты ядер. В каждом из возможных состояний я. а. имеет определ. значения магн. дипольного момента и квадрупольного электрического момента (см. Квадрупольпрш момент ядра). Статич. магн. момент может быть отличен от О только в том случае, когда спин ядерного состояния / 0, а статич. квадруполь-ный момент может иметь ненулевое значение лишь при /> V2- Ядерное состоян с определ. чётностью не может иметь отличного от нуля электрич, дипольного момента ( 1), а также др. электрич. моментов ЕХ нечётной муль-типольности X и статич. магн. моментов MX чётной муль-типольности X. Существование ненулевого электрич. дипольного момента Е запрещено также инвариантностью относительно обращения времени (Г-инвариантность). Поскольку эффекты несохранения чётности и нарушения Г-инвариантности очень малы, то дипольные электрич. моменты ядер или равны О, или очень малы и пока недоступны для измерения. [c.687]

Изучение (и—р)-рассеяния при малых энергиях, а также анализ опытов по рассеянию очень медленных нейтронов на орто- и параводороде показали, что ядериые силы сильно зависят от взаимной ориентации спинов нейтрона и протона. При противоположной ориентации спинов (и—р)-взаимодействие оказывается слабее, чем при одинаковой, В последнем случае нейтрон и протон могут образовывать связанное состояние—дейтрон. Квантово-механическое рассмотрение этого вопроса показывает, что условием существования связанного состояния в прямоугольной потенциальной яме является неравенство а У>10 MэB м где а—радиус, а V—глубина ямы. При а=1,4-10 см и А1У—2,22 МэБ глубина ямы должна быть Ко 60 МэБ. Такие параметры ямы соответствуют образованию простейшего атомного ядра—дейтрона. Дейтрон имеет спин 1=1, большой радиус / =4,32 10" см и отличный от нуля квадрупольный электрический момент. Последний результат указывает на тензорный характер ядерного взаимодействия. [c.62]

Этим открытием впервые бьшо экспериментально показано, что симметрия в свойствах нуклонов и антинуклонов распространяется и на составные системы из этих частиц — атомные ядра и антиядра . Очень интересно проследить экспериментально, как выражается и сколь далеко простирается эта симметрия при сравнении различных свойств ядер и антиядер в области всех видов взаимодействия (сильных, электромагнитных, слабых). Каковы, например, магнитный и квадрупольный электрический моменты антидейтрона, стабилен ли он относительно р-распада, чему равны его энергия связи, длина рассеяния и эффективный радиус взаимодействия Важность получения ответов на эти вопросы очевидна хотя бы из того, что возможност ь с ществования других антиядер определяется параметрами (]У—Л -взаимодей-ствия. [c.125]

ДЕЙТРОН, ядро тяжёлого изотопа водорода — дейтерия, содержит один протон и один нейтрон. Обозначается Н, d, реже D. Масса равна 2,01423 атомной единицы массы, энергия связи нейтрона — 2,23(4) МэВ, спин — 1, магн. момент — 0,857348(9) яд. магнетона, квадрупольный электрический момент — 2,738(4) 10см . ф См. лит. при ст. Ядро атомное. ДЕКА... (от греч. deka — десять), приставка к наименованию ед. физ. величины для образования наименования кратной единицы, равной 10 исходным ед. Обозначения да, da. Напр., [c.147]

Величину qti принято называть собственным квадрупольный моментом ядра. Собственным квадрупольпым моментом называется квадрупольный момент, определенный в системе координат, в которой ось z совпадает с осью симметрии ядра. Экспериментально определяется не а наблюдаемый квадрупольный момент q. Наблюдаемым квадрупольный моментом q называется среднее значение квадрупольного момента, определенного в системе координат, в которой ось X совпадает с направлением градиента внешнего электрического поля. Собственный <7о и наблюдаемый q квадрупольные моменты связаны зависимостью [c.127]

Квадрулольный момент тесно связан со спином ядра. Выше уже говорилось о том, что Qo = О для сферически симметричного распределения заряда, которое, очевидно, соответствует случаю / = О (так как прл 1 = 0 нет выделенного направления, относительно которого может возникнуть асимметрия). В квантовой механике доказывается, кроме того, что наблюдаемое значение квадрупольного момента Q (т. е. среднее значение собственного квадрупольного момента ядра Qo на направление градиента внешнего электрического поля) равно нулю и для ядер, имеющих спин / = 1/2. [c.96]

В 6 было отмечено, что при переходе числа нуклонов через магическое квадрупольный электрический мо,мент изменяет знак (ядра с магическим числом, нуклонов не имеют квадрупольного момента). Этому переходу соответствует изменение формы ядра (переход от шлюснутого ядра через сферически-симметричное к вытянутому или наоборот). [c.188]

Величину, равную произведению ядерного квадрупольного момента на элементарный заряд, называют электрическим квадру-П0ЛЫ1ЫМ моментом ядра. [c.237]

Квадрупольное расш,еплвние Д ядерных уровней, вызванное взаимодействием квадрупольного момента ядра Q с неоднородным электрическим полем q = gradE, описываемым гамильтонианом [c.1055]

В исследовании формы ядер и ряда других вопросов физики ядра большую роль играет изучение электрического квадрупольного момента Q ядра — величины, которая определяет взаимодействие ядра с градиентом электрического поля , т. е. с величинами dEj ldx, dExldy и т. д. Электрическим квадрупольным моментом ядра Q называется величина, определяемая соотношением [c.66]

ДЕЙТРОН — связанное состояние протона н нейтрона, ядро одного из изотопов водорода — дейтерия. Обозначается Н или d. Является простейшей и наиб, хорошо изученной составной системой сильновзаимо-действующих частиц. Осн. характеристики масса 2,0135 а. е. м. спин I— изотопический спин 7 =0 энергия связи св = 2,24579 МэВ магн. момент рс = = 0,857400 ядеркого магнетона квадрупольный электрический мо.чент ядра <3=2,859 -10 см среднеквадратичный радиус (определяемый из упругого рассеяния электронов при небольших передачах импульса) = = 1,9В3 10- см. [c.577]

Отсюда видно, что для ядерного спина I величины АТ = АТ) будут отличны от нуля только когда <2/. Таким образом, ядра со спином /> 1 будут иметь квадрупольные моменты, ядра с / > 2 — моменты 4-го порядка и т. д. Член электростатического взаимодействия между электроном и ядром с / = О соответствует взаимодействию с точечным зарядом Яе. Поскольку-радиус ядра Д много меньше электронного радиуса й, различиые члены входящие в выражение РР е( 1.3), быстро уменьшаются с ростом I приблизительно как (М1а)К Этим объясняется небольшое число экспериментальных доказательств электростатических взаимодействий с I > 2. -Однако нет оснований сомневаться в их существовании,,Еслм нет твердых доказательств существований диагональных элементов АТ = ( п Т 1 п) для I > 2, то существование недиагональных элементов (фп для перехода между двумя адерными состояниями и -фп- подтвершдаютсж наблюдаемыми- мультипольными электрическими переходами (например,. i) меяаду такими состояниями. [c.158]

Физическую картину, лежащую в основе такого подхода, впервые предложенную Бломбергеном, Парселлом и Паундом [11, легче всего понять на примере влияния флуктуирующего электрического градиента на квадрупольный момент ядра. Спектр Фурье зависящих от времени составляющих этого градиента Тложет содержать не равную нулю [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...