Энергии плотность внутренней

Ф — диссипативная функция, характеризующая диссипацию кинетической энергии — плотность внутренних источников тепла в единице объема Fi — объемная сила, отнесенная к единице массы жидкости U — компонента скорости на ось л , ft, ц, к — коэффициенты динамической, объемной вязкости и тепло- [c.12]

Ятз- плотность внутренней энергии к моменту достижения температуры плавления, связанной с колебаниями атомов. [c.257]

Что касается компонент представляющих плотность импульса, то в локальной собственной системе отсчета они равны нулю. Компонента же равна собственной плотности внутренней энергии жидкости, которую мы будем обозначать в этой главе посредством е. [c.693]

Рассмотрим распространение звука в среде с релятивистским уравнением состояния (т. е. в котором давление сравнимо с плотностью внутренней энергии, включающей в себя энергию покоя). Гидродинамические уравнения звуковых волн могут быть линеаризованы при этом удобнее исходить непосредственно из записи уравнений движения в исходном виде (134,1), а не из эквивалентных им уравнений (134,8—9). Подставив выражения (133,3) компонент тензора энергии-импульса и сохранив везде лишь величины первого порядка малости по амплитуде волны, получим систему уравнений [c.697]

Решения уравнений баланса плотности среды, плотности импульса, плотности внутренней энергии и локальной плотности энтропии показывают, что в движущемся потоке найдутся составляющие вращения. которые будут определять дополнительные ротационные составляющие процессов деформации и структурообразования в технологической среде [1]. [c.165]

В условиях, когда допустимо представление о локальном равновесии (1.1), (1.2), можно построить последовательную феноменологическую термодинамику необратимых процессов. Состояние неравновесной системы при этом характеризуется локальными термодинамическими потенциалами, которые зависят от пространственных координат и времени только через характеристические термодинамические параметры, для которых справедливы уравнения термодинамики. Так, если в качестве характеристических переменных выбраны локальная плотность внутренней энергии е(г, (), удельный объем v(r, ) (и = р , р — локальная плотность массы среды) и локальные концентрации с,(г, t) различных компонентов, то состояние физически элементарного объема в окрестности точки г в момент времени t описывается локальной энтропией s = s[e г, t), и(г, ), (г, 1),. .., Ся(г, t), определяемой уравнением Гиббса [c.8]

В классическом случае (Л- 0) скачок АС/ равен нулю, т. е. парадокс Эйнштейна не имеет классического аналога. Это обусловлено независимостью внутренней энергии классического идеального газа от его плотности NjV. В отличие от и плотность внутренней энергии этого газа u=UIV зависит от плотности газа и поэтому испытывает скачок при переходе от смешения близких газов к смешению тождественных газов. Это убедительно показывает, что парадоксы Гиббса и Эйнштейна не связаны с дискретностью различия смешиваемых газов в противном случае получалось бы, что для определения изменения внутренней энергии идеального газа непрерывный переход к тождественным газам допустим, а для определения изменения плотности его внутренней энергии такой переход противоречит законам физики. [c.326]

Межфазные границы интерпретируются как геометрические поверхности. При переходе через границу свойства (плотность, внутренняя энергия, энтальпия и т.п.) изменяются скачком. [c.11]

Закон сохранения массы позволяет получить полезное для последующих преобразований соотношение. Вспомним сначала понятие субстанциональной производной. Это понятие соответствует методу описания движения сплошной среды по Лагранжу. Пусть индивидуальная дифференциально малая масса вещества в момент времени t находится вокруг точки x (t) пространства. В следующие моменты времени контрольная масса занимает другие области пространства, причем X/ (t) могут всюду рассматриваться как координаты контрольной массы. Если состояние вещества характеризуется величиной В (плотность, внутренняя энергия, температура и т.д.), то для лагранжевой контрольной массы [c.21]

Здесь и — плотность внутренней энергии. [c.74]

В процессе эксплуатации в условиях трения структурные изменения (зарождение и накопление дефектов) развиваются в тонком поверхностном слое. Они сопровождаются увеличением плотностей внутренней энергии и энтропии. Одновременно идут процессы диссипации энергии и релаксации напряжений. Соотношение интенсивности этих конкурирующих процессов зависит от интенсивности внешнего энергетического воздействия, определяемой величиной контактных напряжений от внешней нафузки и скоростью относительного перемещения. [c.268]

В реальных трибосистемах интенсивность процессов накопления дефектов и увеличения плотностей внутренней энергии и энтропии всегда вьш е, и с течением времени названные термодинамические параметры достигают критических значений, при которых наступает разрушение структуры поверхностного слоя. Эта закономерность является общей для всех нагруженных деформируемых твердых тел независимо от их природы. [c.268]

Таким образом, определяя обычную модель упругой среды, для плотности внутренней энергии U или свободной энергии F = и — Ts упругого тела можно написать [c.312]

Рассмотрим теперь смысл правой части в равенстве (3.11) при Д —> о в более обш ем случае, когда плотность внутренней энергии и представляет собой некоторую функцию от энтропии 5 и компонент Вц. [c.545]

Звуковая энергия складывается из кинетической энергии движения частиц среды и внутренней энергии. Плотность кинетической энергии равна 0,5р и р. Для бегущей волны плотность внутренней энергии равна плотности кинетической энергии, поэтому плотность звуковой энергии [c.7]

Значительный интерес представляют параметры, характеризующие термодинамическое состояние деформируемых объемов материала. На рис. 1 приведены типовые кинетические кривые изменения плотности внутренней энергии Агг в деформируемых объемах образцов из стали 45 в отожженном состоянии в зависимости от числа циклов деформирования N и амплитуды циклических напряжений Ста. Аналогичные графики были получены для других сталей и режимов термообработки, из которых следует, что в деформируемых объемах образца с увеличением числа циклов деформирования N плотность внутренней энергии Ап постепенно возрастает. При достижении дю-которого предельного (критического) значения происходит [c.90]

Сопоставление экспериментальных данных, представленных в таблице, с термодинамическими константами для чистого железа показывает, что критические значения плотности внутренней энергии Амц, для исследованных сталей в отожженном состоянии хорошо коррелируют с энтальпией AH g материала в твердом состоянии при температуре плавления, т. е. [c.91]

В случае квазистационарного приближения долговечность образца можно представить как частное от деления критического значения изменения плотности внутренней энергии Аи, , соответствующей моменту разрушения, на среднюю скорость ее накопления. В изотермическом приближении [c.94]

Температуре Т в любой точке твердого тела соответствует объемная плотность внутренней энергии U, причем скалярная неотрицательная величина [c.15]

Первую из них получим введением вместо температуры однозначно связанной с ней объемной плотности внутренней энергии т [c.18]

Плотность внутренней энергии pU определяется соотношением [c.36]

ПЛОТНОСТИ внутренней энергии при комнатной температуре и температуре плавления соответственно. Уравнение согласуется с феноменологическим соотношением, полученным ранее в работе [266]. [c.149]

Из энергетической аналогии плавления и разрушения [266, 282] следует равенство и = Hfs, где Hts — плотность внутренней энергии [c.160]

Рассмотрение разрушения металлов как процесса, связанного с неравновесными фазовыми переходами [11], позволяет ввести обобщенные критерии разрушения, отражающие коллективные эффекты при пластической деформации и разрушении твердых тел, и самоорганизацию диссипативных структур. Из анализа разрушения с позиций синергетики следует, что сопротивление разрушению твердых тел определяется диссипативными свойствами. Показателем диссипативных свойств материала при самоподобном разрушении является фрактальная размерность, учитывающая вклад в диссипацию энергии двух основных механизмов пластической деформации и образования несплошностей. В этой связи критерии фрактальной механики разрушения являются комплексами — двух- или трехпараметрическими. В линейной и нелинейной механике разрушения, как известно, уже давно используются двухпараметрические критерии. Отличие двухпараметрических критериев фрактальной механики разрушения от критериев линейной механики заключается в том, что они определяют условия перехода разрушения на стадию самоподобного разрушения, контролируемого критической плотностью внутренней энергии и ее эволюцией в процессе роста трещины. Так как самоподобное [c.169]

В этом соотношении слагаемые в левой части представляют собой скорости изменения соответственно кинетической и внутренней энергии тела (и - массовая плотность внутренней энергии). Правая часть (4.2.7) состоит из следующих слагаемых работы, совершаемой поверхностными и массовыми силами в единицу времени, тепла, потерянного при взаимодействии с окружающей средой через поверхность 5, и тепла, полученного вследствие объемного взаимодействия с окружающей средой ( ,- - компоненты вектора плотности теплового потока г - массовая плотность мощности тепловых источников или стоков). [c.183]

Сварка взрывом ведется без нагрева и с нагревом свариваемых заготовок. Режимы сварки определяются пластическими характеристиками и гомологическими температурами свариваемых материалов. При сварке взрывом материалов с резко различающимися физикомеханическими свойствами тепловые процессы, протекающие в зоне соединения, играют определяющую роль. Повышение уровня внутренней энергии и пластичности свариваемых материалов при нагреве приводит к увеличению объема материала, вовлекаемого в интенсивную пластическую деформацию в зоне соединения, что снижает плотность внутренней энергии в этой зоне, облегчает условия отвода тепла и позволяет расширить диапазон режимов качественной сварки материалов с различающимися физико-механическими свойствами. При сварке с нагревом заготовки размещаются в вакуумном контейнере, что предотвращает интенсивное окисление поверхности (для тугоплавких материалов). Процесс сварки взрывом с нагревом полностью автоматизирован. [c.424]

Запишем теперь уравнение баланса для плотности внутренней энергии ри, определив ее как третью составляющую полной плотности энергии 2 [c.567]

При составлении нелинейной модели использовались зависимости, связывающие давление, энтальпию, внутреннюю -энергию, плотность пара и воды на линии насыщения с температурой, а также зависимости плотности и теплоемкости раствора от температуры и концентрации. Данные по воде и пару аппроксимировались в интервале температур 55—140° С полиномами с погрешностью, не превышающей 5% (аппроксимация проводилась методом наименьших квадратов). Для моделирования нелинейной системы дифференциальных уравнений выпарной установки составлена программа применительно к машине Раздан . [c.108]

Уравнение (4-20) является достаточно общим и получено лишь при двух ограничениях движение является установившимся, и отсутствует работа касательных напряжений. Перенос энергии внутрь системы и из нее, а также влияние трения учитываются в уравнении. Роль трения здесь не представлена в явном виде, но тем не менее она учитывается. Как результат действия трения происходит диссипация механической энергии в тепло, которое в свою очередь может быть передано из системы в виде потока тепла Q° без изменения температуры среды или может вызвать изменение температуры и, следовательно, изменение внутренней энергии, плотности и других параметров состояния среды (трение в жидкой среде прямым или косвенным образом может также повлиять на величину работы на валу). [c.82]

Удовольствуемся в настоящем параграфе рассмотрением простейшего случая несжимаемой вязкой жидкости с постоянными физическими характеристиками (плотностью, коэффициентами вязкости, теплопроводности, диффузии), что вполне допустимо, если скорости движения значительно меньше скорости звука и малы разности температур и концентраций примесей. Кроме того, будем, как и ранее, пренебрегать диссипацией механической энергии и внутренними источниками возникновения тепла и вещества. В последней главе курса, посвященной динамике и термодинамике газа при больших скоростях, эти ограничения общности постановки задач о тепломассопереносе будут сняты. [c.486]

Здесь Uo и So — объемная плотность внутренней энергии и энтропии соответственно. [c.145]

Здесь интегрирование ведется по поперечному сечению стержня Pq[/- объемная плотность внутренней энергии деформации твердого тела [1.2, 1.22 [c.33]

Таким образом, из анализа структурной схемы, отражающей производство энтропии внутри трибосистемы и диссипацию ее окру-жающей средой, следует, что в процессе фрикционного межфазного взаимодействия общая энтропия трибосистемы возраст ает (идет энтро-1шйная накачка), постепенно достигая некоторого критического значения, при котором плотность внутренней энергии и энтропии в активных объемах полимерной детали и пленки переноса оказывается достаточной для разрушения межмолекулярных и молекулярных (химических) связей. При установившемся режиме трения и изнашивания разрушение (износ) микрообъемов с поверхности трения сопровождается постоянным переходом в критическое состояние все новых микрообъемов приповерхностных слоев. Состояние трибосистемы при таком процессе ха- [c.117]

За параметр повреждаемости и критерий разрушения твердого тела принимается плотность внутренней энергии и, накопленной в деформируемом элементе тела. В соответствии с термодинамической теорией тело считается разрушенным, если хотя бы в одном макрообъеме, ответственном за разрушение, плотность внутренней энергии достигает предельной (критической) величины u . Этому моменту соответствуют образование в теле трещины критического размера и резкая локализация процесса в устье трещины и ее развитие (движение) по механизму Гриффитса. Условие разрушения записывается в виде [c.88]

Экспериментально установлены и теоретически обоснованы новые свойства и закономерности разрушения металлов. Металлическое тело повреждается по мере накопления в деформируемых объемах внутренней энергии и разрушается, когда плотность накопленной внутренней энергии достигает предельной (критической) величины. Критическая плотность внутренней энергии щ не зависит от условий процесса, является физической константой материала, хорошо совпадающей с известным термодинамическим параметром металлов АНгв- [c.97]

Экспериментально установлены и теоретически обоснованы новые свойства и закономерности разрушения металлов. Металлическое тело повреждается по мере накопления в деформируемых объемах внутренней энергии и разрушается, когда плотность накопленной внутренней энергии достигает предельной (критической) величины. Критическая плотность внутренней энергии и, не зависит от условий процесса, является физической константой материала, хорошо совпадающей с известным термодинамическим свойством металлов АЯтв- Получено и экспериментально обосновано кинетическое уравнение состояния (4), интегрально описывающее кинетику повреждаемости деформируемого материала. Показана общность и перспективность термодинамического подхода к прогнозированию закономерностей повреждаемости и усталостного разрушения металлов. [c.423]

Другим важным свойством материала является его способность поглощать энергию при нагревании. Температуре Т в точке твердого тела соответствует объемная плотность внутренней энергии и, Дж/м , причем скалярная неотрицательная величина, ДжДм -К), [c.197]

Здесь 5 - массовая плотность внутренней энергии, - интенсивность массовых источников тепла, - вектор теплового пото -ка. С уче а1 теоремы (6.14) закон анериш (7.1) приобретает форму уравнения притока тепла [c.17]

При малых деформа1щях, введя объемнуп плотность внутренней энергии и интенсивность объемных внутренних тепловых источников, (у), уравнение (7.2) перепишем в форме [c.17]

Заметим теперь, что с макроскопической точки зрения полная знвргия рассматриваемой системы складывается из трех различных видов энергии потенциальной энергии, которая есть не что иное, как просто второй член в правой части выражения (12.4.14) макроскопической кинетической энергии, равной /г ри , и остальной энергии, обусловленной тепловым движением последнюю величину следует отождествить с термодинамической плотностью внутренней энергии р (х f) е (х t). Тогда плотность внутренней энергии определяется следующим образом [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...