Момент спиновый

МО направленным спином электрона. Орбитальный момент атома при L = = 1 может тремя способами ориентироваться относительно индукции магнитного поля (ш, = —1, О, 1). Это дает три значения энергии взаимодействия и приводит к расщеплению уровня Р на три подуровня (рис. 85). При каждой ориентировке орбитального магнитного момента спиновый магнитный момент может независимо ориентироваться двумя способами. Благодаря этому каждый из трех [c.253]

Разделим электроны на две такие группы, чтобы в каждой из них были электроны с одинаково направленными спиновыми моментами спиновые моменты электронов, относящихся к разным группам, направлены противоположно друг другу. К первой группе отнесем k электронов, которые характеризуются функциями ф1, ф2> второй — остальные N—k электронов они характеризуются функциями > N-k- 5>0 [c.202]

Электрон совершает вращение вокруг своей собственной оси. Это вращение отражается характеристикой, на- зываемой спином электрона. Так как электрон обладает электрическим зарядом, то указанное вращение вызывает появление соответствующего магнитного момента. Спиновое квантовое число 5 может принимать два значения -Ь /г и — /2. и потому момент количества движе-нк.я, обусловленный спином электрона, получается равным Н/2. Следовательно, можно предположить, что магнитный момент, вызванный спином электрона, будет равен [д,в/2. Однако реально спиновый магнитный момент получается равным удвоенному магнетону Бора [c.163]

В свете этого ясно, что понятия гиромагнитного отношения у, магнетона Бора цв и магнитного момента спинового проис- [c.38]

Обменная энергия электронов в ферромагнетиках, ответственная за ферромагнитный порядок атомных магнитных моментов в кристалле, имеет электростатич. природу и объясняется законами квантовой механики. Магнитное взаимодействие электронов определяет магнитную анизотропию в ферромагнетиках. Необходимое условие Ф.— наличие постоянных магнитных моментов (спиновых пли орбитальных или обоих вместе) электронных оболочек атомов. Это усло- [c.362]

И, наконец, существенно, что влияние обычного теплового движения на ориентацию магнитных диполей электрона или ядер, точно так же, как и обратное влияние этой ориентации на тепловое движение часто бывает очень невелико. Тогда их можно рассматривать как не зависящие друг от друга. Таким путем мы и приходим к объекту, который называют спиновой системой. Она состоит из элементарных магнитных диполей, расположенных в фиксированных точках пространства. Спиновыми такие системы называют потому, что существование магнитного диполя у электронов или ядер тесно связано с существованием у них собственного механического момента импульса, который называют спином. [c.90]

Величина Ж в (19.17) определяется не только внешним магнитным полем, но и всегда имеющимся остаточным магнетизмом вещества. Помимо электронных магнитных моментов, от которых зависит парамагнетизм, существуют магнитные моменты на разных уровнях организации материи, вплоть до элементарных частиц. Поэтому поле в веществе, строго говоря, никогда не равно нулю. Но при конечном Ж уменьшение Т приводит к возрастанию параметра разложения функции Jt в ряд, и при низкой температуре ограничение одним членом ряда становится необоснованным. Внешне это выражается в зависимости постоянной А в (19.17) от температуры. Разбавление парамагнетика понижает температуру, при которой наблюдается конденсация магнитного газа , но из-за существования, например, спиновых магнитных моментов атомных ядер не может снизить уровень остаточного магнетизма до нуля. [c.164]

В квантовой механике также аналогично выводится, что собственное значение оператора квадрата спинового момента [c.107]

Проекция Sj спинового момента s на выделенное направление г может принимать (2s + I) различных значений. Из анализа тонкой структуры спектров, из опытов Штерна и Герлаха установлено, что вектор спинового момента электрона в атоме имеет только две ориентации в пространстве, т. е. 2s + 1 = 2. Отсюда спиновое число (спин) для электрона s = /г- Возможные значения проекции спинового момента электрона на выделенное направление будут [c.108]

Спиновое квантовое число для электрона s = V2 часто называют просто спином электрона. Численное же значение спинового момента количества движения для электрона равно [c.108]

Полный момент количества движения электрона в атоме J складывается из орбитального момента / и спинового s, т. е. J = [c.108]

Рис. 35. Сложение спинового и орбитального моментов.

Определив понятие спиновой волновой функции, В. Паули вводит оператор спина S, действующий на волновую функцию Ф (s ). Таким образом, в полном соответствии с общими принципами квантовой механики собственный механический момент электрона (спин) изображается линейным самосопряженным оператором спина 5. [c.111]

Между спиновым магнитным моментом р, нуклона, измеренным в ядерных магнетонах, и его спином s, измеренным в единицах й, существует соотношение = g s] величина называется гиромагнитным отношением. Тоже самое имеем и для орбитальных моментов 1 = g l, т. е. [c.118]

ВЛИЯНИЕ НЕСКОМПЕНСИРОВАННОГО СПИНОВОГО МАГНИТНОГО МОМЕНТА НА ФОРМИРОВАНИЕ СТРУКТУРЫ [c.205]

Численное значение спинового магнитного момента [c.65]

МАГНИТОМЕХАНЙЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ (гиромагнитные явления) — группа явлений, обусловленных взаимосвязью магнитного момента микрочастиц (напр., электронов в атомах и ионах) с их собственным угловым (механич.) моментом (спиновым и орбитальным). Спину микрочастицы (электрона, протона, нейтрона и др.) соответствует определ, маге, момент. Напр., проекция магн. момента электрона на направление магн, поля Н равна (в системе СГС) = е = [c.700]

Задача 14. Определить парамагнитную восприимчивость газа свободных электронов, связанную с наличием у них собственных магнитных моментов (спиновый парамагнетизм Паули, W. Pauli, 1927). Рассмотреть случаи вырожденного и невырожденного газов. [c.224]

Известны два осн. эффекта воздействия внеш. магн. поля на в-ва. Во-первых, в соответствии с законом эл.- магн. индукции Фарадея внеш. магн. поле всегда создаёт в в-ве такой индукц. ток, магн. поле к-рого направлено против нач. поля Ленца правило). Поэтому создаваемый внеш. полем магн. момент в-ва всегда направлен противоположно внеш. полю (см. Диа- магнетизм). Во-вторых, если атом обладает отличным от нуля магн. моментом (спиновым, орбитальным или тем и другим), то внеш. поле будет стремиться ориентировать его вдоль своего направления. В результате воз-даикает параллельный полю магн. мо- мент, к-рый наз. парамагнитным (см. Парамагнетиз.ч). [c.357]

Существуют два типа водородных молекул ортоводород, у которого спины двух протонов параллельны, и параводород, имеющий противоположно направленные, или антипараллель-ные спины. В случае ортоводорода момент ядерного спина имеет значение 1 и может поэтому относительно вектора углового момента всей молекулы принимать любое из трех значений 1, О или —I. В случае параводорода момент ядерного спина равен нулю, и потому только это единственное значение возможно для спина всей молекулы. Параводород соответствует состоянию с самой низкой энергией, его вращательное квантовое число нуль, т. е. наименьщее из всех четных квантовых чисел. Ортоводород характеризуется нечетными квантовыми числами. Поэтому при низких температурах существование параводорода предпочтительнее и, действительно, при понижении температуры доля параводорода растет. При высоких температурах доли орто- и параводорода стремятся к значениям, связанным с относительными вероятностями спиновых состояний, 3 1 соответственно. Примерные соотнощения орто- и параводорода при разных температурах показаны в табл. 4.2177]. [c.152]

В этом случае можно говорить о приближенном сохранении полного орбитального момента L и полного спинового момента 5 системы. Такой тип взаимодействия называется L — S-связью или россел-саундеровской связью. Такая связь осуществляется для электронов в легких атомах при центральном взаимодействии и в случае, когда между нуклонами действуют центральные силы. [c.112]

Состояние системы тогда записывается соответствующим символом с числовыми индексами L . Справа внизу у символа ставится значение полного момента / системы. Вычитая из I значение L, получим значение спниовой части, входящей в полный момент S = - / — L. Слева сверху у символа ставится индекс, выражаюш.ий мультиплетность спинового состояния. Например 5,,—синглет-ное состояние с L = О и / — 0 — триплетное состояние с L == 2 и / 3. [c.115]

Такая упрощенная однонуклонная модель известна под названием модели Шмидта (1937). Согласно этой модели полный механический и магнитные моменты ядра определяются орбиталь-hijIm и спиновым моментами избыточного ( валентного ) нуклона [c.122]

S и / испытывают прецессию вокруг оси полного момента (рис. 35). Поэтому для определения эффективного магнитного момента нужно iiiiftrii сумму проекций спинового и орбитального магнитных мо- [c.122]

Остается пока окончательно нерешенным н вопрос о характере связи нуклонов с мезонным полем. Имеются основания предполагать, что при небольших энергиях (( кин — несколько сот мегаэлектрон-вольт) основное значение имеет псевдовекторная связь, а при высоких энергиях — псевдоскалярная. Это. по-видимому, свидетельствует о том, что вблизи сердцевины нуклона плотность мезонов велика, а в периферии мезонной атмосферы нуклона циркулируют мезонные токи, обусловливающие псевдовекторную связь. Эти токи, по-видимому, ответственны и за создание спинового магнитного момента нуклонов. [c.169]

Очевидно, что карбонизуемое углеводородное сырье - открытая неравновесная система. Накачка тепловой энергии дает все основания для деструкции углеводородов и их полного удаления из системы в виде летучих фракций. В конце концов должен произойти полный переход нефтяной дисперсной системы в газообразное состояние. Однако в действительности наблюдается совсем иное - по прошествии определенного времени термолиз заканчивается образованием твердого продукта - нефтяного кокса. Все дело в том, что вводимая в процессе термолиза тепловая энергия диссипирует в виде образования асфальтеновых парамагнитных молекул. Асфальтеновые молекулы характеризуются наличием нескомпенсированных атомных магнитных моментов. Они обладают большим потенциалом парного взаимодействия и имеют сильную тенденцию к самоассоциации. Возникают силы спин-спинового взаимодействия нейтральнььх свободных радикалов, превышающие по величине силы теплового отталкивания, которые и удерживают нефтяную систему от полного испарения. В процессе формирования структуры [c.156]

Ряд работ, в частности [105], показали-значительную роль парамагнитных соединений в процессах структурирования нефтяных систем. Парамагнетизм материалов так же, как и ферромагнетизм, обусловлен сзодествованием нескомпенсированных спиновых магнитных моментов. В отличие от ферромагнетиков парамагнетики в обычных условиях немагнитны вследствие тепловой разориентации спиновых моментов. При наложении на парамагаетик внешнего магнитного поля спиновые магнитные моменты электронов преимущественно ориентируются по полю. Нами был проведен эксперимент, в котором на расплав нефтяного пека накладывалось электромагнитное поле. Вместо полл чаемых обычно спиральных кристаллитов на подложке остался след, воспроизводящий силовые линии магнитного поля. [c.205]

Зарождение центров кристаллизации происходит в результате локального флуктуационного превышения концентрации какого-либо параметра. При формировании макроструктуры нефтяного пека зарождение спиральных криоаллитов должно проислодить в результате локального увеличения концентрации нескомпенсированных спиновых моментов. В качестве гипотезы можно предположить, что возникновение винтовых дислокаций в металлах происходит по той же причине. [c.206]

Коэффициент g называется гиромагнитным отношением. Из формул (4. 7) и (4. 9) видно, что оно равно 1 для орбитального движения электронов gi= 1) и 2 для спинового gs = 2), откуда следует неколлинеарность вектора суммарного магнитного момента электрона [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...