Постоянное число

Уравнение (7-5.5) полностью подтверждает качественный характер поведения наблюдаемого снижения сопротивления. Действительно, рассмотрим увеличение диаметра при постоянном числе Рейнольдса. Значение De, вычисленное по уравнению (7-5.5), будет при этом соответственно убывать, и поэтому следует ожидать, что будет достигнуто ньютоновское поведение, что в этом случае и наблюдается в действительности. Корреляция, основанная на уравнении (7-5.5), приводит также к удовлетворительному [c.283]

Первые два частных дифференциала в правой части каждого уравнения ограничены постоянным числом молей каждого компонента. Эти дифференциалы для гомогенных растворов постоянной массы и состава можно вычислить по уравнению (6-1) [c.219]

Экспериментальное исследование зависимости коэффициента торможения Л1т=Тт/тг от режимных и геометрических факторов проведено в Л. 21, 332, 333]. Первое систематическое изучение этого вопроса с целью раскрытия обш,его критериального уравнения применительно к каскадно расположенным сетчатым тормозящим элементам выполнено в (Л. 332, 335]. Основные опыты проведены на полупромышленной установке, оборудованной отсечными шиберами с быстродействующим пневмоприводом на границах нижней камеры. Время, определенное для различного числа групп тормозящих элементов, было приведено при прочих равных условиях к одному постоянному числу групп /1 = 6 с ошибкой 3—7% по формуле [c.92]

Определить коэффициент безопасности и сравнить с допустимым для вала барабана ленточного конвейера (см. рис. 1.10, (5), если в опасном сечении вала действует изгибающий момент Л1р = 310 Н- м и крутящий момент 270 Н-м. Режим нагружения — постоянный. Число циклов нагружений за срок службы N >Nq. Материал вала — сталь 45. [c.23]

Здесь и ниже принято, что направление нагрузки постоянно. Число циклов повторных нагружений в минуту каждой точки на дорожке качения вращающегося кольца пропорционально частоте вращения сепаратора относительно рассматриваемого кольца п —умноженной на число тел качения в нагруженной зоне <р, [c.350]

Мы видели, что равновесное состояние однородных тел определяется заданием трех макроскопических параметров. Например, числом частиц, объемом и внутренней энергией, или числом частиц, объемом и температурой, или какой-нибудь другой их тройкой из-за наличия функциональных связей между различными макроскопическими величинами одни из них можно выражать через другие. Если же ограничиться рассмотрением систем с постоянным числом частиц, то их равновесные состояния будут вполне определяться только парой макроскопических параметров. Поэтому для таких систем равновесные состояния удобно изображать точками плоскости, откладывая по декартовым осям значения соответствующих величин. При этом квазистатические процессы будут изображаться линиями, представляющими геометрическое место точек, через которые проходит система. [c.104]

Из структуры уравнений (4.4) видно, что если вместо функции L выбрать другую функцию Li — L+ /(/), где f t)—любая функция времени, то функция Li тоже будет удовлетворять уравнениям (4.4). То же самое будет, если вместо L взять Li = L, где с — любое постоянное число, кроме нуля. Существуют и другие преобразования, относительно которых уравнения Лагранжа инвариантны ). [c.95]

Если F(p)=0, то =0 и г ) = x l o — постоянное число. [c.125]

Может ли полный интеграл уравнения Гамильтона-Якоби зависеть от постоянных, число которых меньше числа степеней свободы системы [c.701]

Уравнение (II.208) определяет подвижную центроиду в неподвижной системе координат. Надо заметить, что в этом уравнении 2 и ф надо рассматривать как постоянные числа. Если положить t = tи соответственно этому г =2 ф =ф, то из соотношения (II.208) мы вновь найдем выражение (II.201). Это является следствием способа образования центроиды. Обе центроиды описываются одной точкой — мгновенным центром скоростей. Эта точка является общей точкой в каждый момент времени для обеих центроид. Чтобы доказать теорему Пуансо, определим Фг из уравнения (II.208). Имеем [c.203]

Здесь к — произвольное положительное постоянное число. Тогда из соотношения (1) находим [c.80]

Здесь М и N — действительные постоянные числа. [c.273]

Остается найти постоянное число Л. Положим [c.313]

Здесь постоянные числа ,.j = j,( определены равенствами [c.31]

Для автономной системы (см. с. 21) все коэффициенты (ij j уравнений (4.2) — постоянные числа. Частное решение этих уравпепий ищется в форме [c.98]

Двучлены (к — к ) ходящие множителями в Е к) и отличные от постоянного числа (т. е. при 0), называются элементарными делителями Х-матрицы. Общее их число будем обозначать через т, а сами делители через ( , klY ,. . ., к — кт) причем среди чисел ki могут быть и равные (биномы (к — Я ) могут входить в разные инвариантные множители Ej ). [c.134]

Это означает, что для случая, изобра кенного на рис. 7.5, существует постоянное число D, при котором выполняется второе обобщенное неравенство Сильвестра, [c.229]

Так как все члены, входящие в неравенства (7.41),— постоянные числа, а парамет[ ы и 6 можно выбрать сколь угодно малыми, то последние можно отбросить и заменить неравенства (7.41) на следующие ) [c.230]

Для того чтобы знак производной V не зависел от функции / (а), выберем постоянные числа а , Ог,. . ., а так, чтобы множители при Zai-, и z s+i обратились в нуль, т. е. подчиним эти числа п условиям [c.273]

ИЭ) —произвольные функции общего решения однородной системы (7.63) ai — произвольно выбранное постоянное число. [c.246]

Углы Эйлера, определяющие положение тела, и.з-мсняются по закону (регулярная прецессия) г1 = г11о + П1/ 9 == Оо, ф = фо + 2 , где тро, 00, фо — начальные значения углов, а п и П2—постоянные числа, равные соответствующим угловым скоростям. Определить угловую скорость и тела, неподвижный и подвижный аксоиды. [c.150]

Рассчитать червячную передачу для следующих условий работы потребная MOHi.HO Tb на колесе Л г=8 кВт. частота вращения червяка rti = 1460 об/мин. передаточное число м = 25. передача — закрытая, работа — непрерывная, нагрузка — постоянная. Число часов работы L i = 7500. Недостающие параметры выбрать самостоятельно. [c.250]

Основой нормализации являются ряды чисел, подчиняющихся нределенным закономерностям. В арифметических рядах каждый плешобразуется прибавлением к предыдущему члену постоянного числа (разность [c.59]

Для изображения равновесных состояний и квазистатических процессов систем с постоянным числом частиц можно с тем же успехом использовать плоскость ТЗ. На этой плоскости простой геометрический смысл получает количество тепла, отданного системой в течение процесса. По формуле (5.6) при бесконечно малом изменении энтропии тело отдает тепло АН = - с1 = - Т сГУ, и эта величина есть площадь полоски, заштрихованной на рис.5.4, если понимать ее опять с тем же условием о знаках. Полное же количество теплоты, отданное телом, например, в процессе 1а2, показанном на этом рисунке, по величине и по знаку равно площади 1а252 5 под линией, изображающей процесс. В данном случае эта площадь отрицательна, и это значит, что на самом деле система тепло получает. [c.106]

Такие зацепления не нашли применения ввиду сложности изготовления их элементов. При постоянном числе зубьев и переменном по длине звеньев диаметре начальных окружностей шаг, а значит, и модуль зацепления должны увеличиваться от горловины гипербО лоида в обе стороны по оси. Вместо них применяют зацепления, у которых начальные поверхности представляют собой цилиндры 1, 2, вписанные в горловины гиперболоидов, или конусы 3, 4, расположенные на удаленных от горловины участках гиперболоидов. [c.143]

Угловая скорость ф монотонно меняется с г от значения Qi на внутреннем до значения Qj на внешнем цилиндре. Если оба цилиндра вращаются в противоположных напраршениях, т. е. Qi и Й2 имеют различные знаки, то функция ф меняет знак в пространстве между цилиндрами и ее произведение на постоянное число О..Д — 0, не может быть везде положительным. Таким образом, в этом случае (27,2) не выполняется во всем объеме жидкости, и движение неустойчиво. [c.144]

Впервые )та задача б >1ла поставлока А. М. Ляпуновым. Ему же принадлежит ее полное решение для автономных систем, когда все коэффициенты ai -j — постоянные числа, а также для многих случаев неавтономных систем при зависящих от времени t. [c.97]

Пусть теперь А — прощавольная квадратная матрица, элементы которой постоянные числа Составим Х-мат-рицу А — ХЕ (она на.чывается характеристической для матрицы А) [c.137]

В ЭТОМ векторно-матричном уравнении А — онроде-ленно-положительная симметричная матрица, и Г, — некоторые квадратные матрицы (элементы всех матриц постоянные числа) составляющие вектора содержат [c.165]

Кинетическая энергия этой системы определяется равенством (6.41), в котором коэффициенты a,,j следует считать постоянными числами. Потенциальные, неконсерва-тнвпые позиционные, гироскопические и диссипативные силы определяются равенствами (6.7), потенциальная энергия — равенством (6.8), диссипативная функция Ре-лея — равенством (6.9). [c.165]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...