Сверхтонкое расщепление

Секунда определяется как 9 192 631 770 периодов колебаний в излучении, соответствующем переходу между двумя уровнями сверхтонкого расщепления основного состояния атома цезия 133. [c.426]

Понятие спина электрона было введено в 1925 г. для объяснения тонкой структуры атомного излучения. В дальнейшем для объяснения сверхтонкой структуры оптических спектров было высказано предположение о существовании спина и магнитного момента у атомных ядер. Пои этом ввиду чрезвычайной малости сверхтонкого расщепления магнитный момент ядра должен быть примерно в 1000 раз меньше магнитного момента электрона. [c.18]

Последующее усовершенствование спектральной аппаратуры привело к открытию сверхтонкого расщепления оптических линий. Для его объяснения была предложена гипотеза о существовании у ядра спина и магнитного момента. Взаимодействие магнитного момента ядра с магнитным полем электронов (различное при разных ориентациях спина ядра) приводит к дополнительному расщеплению спектральных линий. Для объяснения чрезвычайной малости этого расщепления (приблизительно в 1000 раз меньше тонкого) Паули предложил считать, что магнит- [c.59]

При наблюдении сверхтонкой структуры спектральных линий спин ядра можно определить тремя способами подсчетом числа линий сверхтонкого расщепления, измерением интервалов между ними и сравнением их интенсивностей. [c.65]

Если / > /, то число линий сверхтонкого расщепления равно 2/ + I, значит спин ядра может быть определен подсчетом числа линий сверхтонкого расщепления для полностью разрешен ной картины. [c.67]

Так как все линии данного сверхтонкого расщепления соответствуют одинаковым / и /, то разность энергий для двух состояний F и F— 1) равна [c.67]

В некоторых случаях спин ядра не может быть определен ни одним из описанных способов. Примером является сверхтонкое расщепление каждой из двух линий дублета натрия Ai = [c.68]

В таких случаях спин ядра 1 может быть найден методом сравнения интенсивностей компонентов сверхтонкого расщепления. Интенсивность спектральной линии пропорциональна числу компонентов (2F -Ь 1), на которые расщепляется терм в магнит-ком поле . [c.68]

Полная компенсация спинов и магнитных моментов всех составляющих ядро нуклонов наблюдается не только для ядра гНе , но вообще для всех четно-четных ядер, которые все без исключения имеют / = 0 (i = О (опыт не обнаруживает для них сверхтонкого расщепления). В связи с этим естественно казалось предположить, что спин и магнитный момент нечетных ядер, отличающихся от четно- четных одним добавочным (или одним недостающим) нуклоном, определяются моментами этого нуклона. Из предыдущего видно, что это предположение подтверждается на примере ядер и аН , спин и магнитный момент которых определяются непарными нуклонами. [c.85]

Поскольку сверхтонкое расщепление намного меньше штарковского расщепления, очевидно, что его влиянием на кривую намагничивания и энтропию нри высоких температурах можно пренебречь. По той же ири- [c.465]

Сверхтонкое расщепление увеличивается с ростом заряда ядра Z, а также с увеличением степени ионизации атома приблизительно пропорционально ZZa, , где Z — заряд атомного остатка. Если у легких элементов сверхтонкая структура крайне узка (порядка сотых долей СМ ), то для тяжелых элементов, таких, как [c.67]

В качестве примера на рис. 21 изображена схема сверхтонкого расщепления уровней и линий резонансного дублета натрия (переход 3 51/2 — 3 1/2,3/2). Натрий (2=11) имеет единственный стабильный изотоп с массовым числом А = 23. Ядро иНа относится к группе [c.68]

Таблица 32.3. Сверхтонкое расщепление низколежащих уровней атомов

Сверхтонкое расщепление уровней [c.840]

Атомный Сверхтонкое расщепление уровней [c.841]

Квантовые числа Сверхтонкое расщепление уровней [c.842]

Изотоп, терм основного Квантовые числа Сверхтонкое расщепление уровней [c.843]

Сверхтонкое расщепление уровней [c.844]

Квантовые числа полного момента (F. F ) Сверхтонкое расщепление уровней [c.845]

Каждому возможному значению /У соответствует отдельный энергетический уровень. Число этих уровней равно 21 -f 1 при I J и 2У + 1 при I J. Поэтому спин ядра можно определить по числу расщепленных уровней, но лишь тогда, когда J I. Величину сверхтонкого расщепления можно оценить на основе того, что энергия соответствующего взаимодействия имеет порядок [c.49]

Рис. 2.9. Схематическое изображение сверхтонкого расщепления уровней атома цезия j, s . г. = 4935 А.

Определение величины магнитного момента только что описанным методом затруднено тем, что константа С из (2.13) не поддается точному теоретическому расчету. Поэтому для определения магнитных моментов сверхтонкое расщепление изучается во внешнем магнитном поле, т. е. по эффекту Зеемана. При слабых внутриатомных полях, т. е. при малых С, таким путем в некоторых случаях удается довести точность измерения магнитных моментов ядер до 0,1%. [c.51]

Внутренний электрический квадрупольный момент ядра не влияет на сверхтонкое расщепление энергетических уровней атома и должен определяться совершенно иными методами. Для измерения Qa используется явление кулоновского возбуждения ядра, состоящее в том, что ядро при столкновении с заряженной частицей может перейти в возбужденное состояние за счет чисто электростатического взаимодействия. Если возбуждаемый уровень ядра — вращательный, то процесс поддается точному расчету, а из сравнения [c.68]

Рис. 2.21. Сверхтонкое расщепление термов S, и атома изотопа иттербия Yb .

Магнитно-дипольное излучение происходит при Д/г = 0 и Дш. = 0, 1, т. е. при переходах между компонентами тонкого или сверхтонкого расщепления линий (например, переход Ф -> Р ,). Возможны и смешанные квадрупольные электрические и дипольные магнитные переходы, например переход в конфигурации р2. [c.427]

Из формулы (6) видно, что для определения величины сверхтонкого расщепления уровней надо знать магнитный момент ядра ij и вычислить значение напряженности магнитного поля Н (0), вызванного электронной оболочкой в месте, где находится ядро. [c.522]

Это справедливо, если сверхтонкое расщепление мало по сравнению с расщеплением двух состод ний атома с разными J. [c.67]

Сверхмультиплет см. Унитарный мультиплет Сверхтонкое расщепление 65 Свободный пробег 305 Секулярное равновесие 109 Сечение геометрическое 321 Сигма-гиперон (2) 602, 609—610 Сильного поля случай 70 Сильное взаимодействие 201, 485, 537 Симметричная волновая функция 276 518 [c.718]

Сверхтонкая структура. Если ядро парамагнитного иона обладает снином /, то имеет место небольшое расщеиленне основного уровня (эффект сверхтонкого расщепления). Оно состоит из двух частей, обусловленных 1) магнитным взаимодействием между магнитными моментами ядра и электронов и 2) электрическим взаимодействием между электрическим квадру-иольным моментом ядра и градиентом (в месте расположения ядра) электрического поля, создаваемого электронами. Первая из этих составляющих имеет порядок 10 eлГ , вторая еще меньше. [c.465]

Необходимо сделать еще несколько замечаний об области температур, в которой теплоемкость соли уже не может быть представлена только членом, ироиорциональньш 1/Т . Здесь трудность заключается в том, что в области, в которой разложение в ряд Ван-Флека перестает быстро сходиться, вычисление еще нескольких добавочных членов не представляет большой ценности, поскольку необходимо учитывать весь ряд в целом. Кроме того, если уширение уровней, обусловленное магнитным взаимодействием, не является действительно малым по сравнению со штарковским расщеплением, то оба максимума теплоемкости частично накладываются друг на друга, и вся задача становится исключительно сложной (даже если полностью пренебречь сверхтонким расщеплением и обменным взаимодействием). Мо- [c.468]

Этот факт можно было бы объяснить большим сверхтонким расщеплением, однако единственный изотоп хрома с ядерным магнитным моментом Сг , присутствует в количестве всего лишь 9,4% и имеет малое значение спина (см. п. 33). Наличие большого обменного взаимодействия также является маловероятным, поскольку форма резонансных линий при комнатной температуре [121] в точности соответствует той, которую следует ожидать в случае магнитного динольного взаимодействия. [c.477]

Примем в качестве среднего значения полной теплоемкости значение 7 /i = 6,0-10 и вычтем вклад магнитного дипольного взаимодействия и сверхтонкого расщепления, тогда обменным взаимодействиям будет соответствовать 3,6-10". Если предположить, что обмен является совершенно изотропным, и принять значение в, полученное де-Клерком, то, по соотпо-шению Опеховского (32.9), число соседних ионов, между которыми имеет место обмен, равно одиннадцати, если же использовать в, полученное Гар- [c.492]

Этот результат хорошо согласуется со значением вклада в теплоемкость сверхтонкого расщепления, полученным из исследований парамагнитного резонанса Б лини и Инграм нашли сГ // =16,6-10 (единственный изотоп Со обладает ядерным спином /=7/2). [c.496]

Вклад магнитного дипольного взаимоде11Ствия в теплоемкость неразбавленной соли должен рассчитываться но формулам (32.2) и (32.3) с <2=17,6. Поскольку fj сильно анизотропно, представляется правильным подставить вместо g его среднее значение для трех главных осей, т. о. / =20,1. При этоммыполучаем -7 7Д = 21,8-10 . Если из полной теплоемкости вычесть части, обусловленные сверхтонким расщеплением п динольным взаимодействием, то обменному взаимодействию будет соответствовать всего 5-10 , [c.496]

Хотя гадолиний имеет несколько нечетных изотопов, однако сверхтонкое расщепление, по-видимому, очень мало [188] Пренебрегая обменной связью, Хебб и Перселл получили для магнитного взаимодействия выражение [гм. (32.11)] [c.498]

Исследуемый в настоящей задаче элемент литий (2 = 3) имеет два стабильных изотопа gLi и gLi . Для первого из них / = 3/2 и картина сверхтонкого расщепления качественно повторяет рассмотренную выше для Na. Изотоп Li имеет спин 1=1. Его нижний уровень 2 Si/2, обладающий наибольшим расщеплением, распадается на два подуровня с Р = 1/2, 3/2. Сверхтонкая структура у изотопов лития еще более узка, чем у натрия. Расщепление нижнего терма 2 5]/2 составляет 0,027 см для изотопа Li и около 0,008 см для Li . [c.68]

Большие возможности в изучении изотопического сдвига предоставляет использование обогащенных и разделенных изотопов. Сравнение длин волн линий различных изотопов в одноизотопных источниках позволяет измерять смещения, которые невозможно разрешить в линиях изотопов. В последнее время ряд особо прецизионных измерений изотопических сдвигов был выполнен с помощью лазеров. Для исследования сверхтонкого расщепления уровней наряду с оптическими методами применяются также методы радиоспектроскопии, обладающие очень высокой точностью. [c.73]

Сверхтонкое расщепление уровней принято обозначать в виде F )=AEff > A, где АЕ р, — расстояние между соседними компонентами с полными моментами F и F = F—1, измеренное в отсутствие внешнего магнитного поля. Зависимость величины Av от параметров сверхтонкого расщепления Л и В имеет вид [c.839]

В табл. 32.3 представлены измеренные значения энергии сверхтонкого расщепления Av(F, F ), а также значения параметров А, В для ряда слабовозбужденных уровней атомов [3, 1—9]. Погрешности в определении искомых величин сверхтонкого расщепления уровней были учтены нами при округлении значащих цифр в пределах 1 для последней приведенной цифры. [c.839]

На рис. 2.8 приведена схема сверхтонкого расщепления линии X = 4234 А атома изотопа кобальта aj o . Как видно из этого ри- [c.49]

Рис. 2.8. Схематическое изображение сверхтонкого расщепления уровней атома кобальта 27С0 ,, X = 4234 А.

На рис. 2.21 приведено сверхтонкое расщепление ядра изотопа происходящее со значительным нарушением правила интервалов. Действительно, для Pj-терма правило интервалов предсказывает, что отношение [c.67]

В качестве еще одного примера сверхтонкого расщепления спектральной линии, когда значение ядерного момента / непосредственно определяется по числу компонент, рассмотрим расщепление линий ol. X4234А. [c.527]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...