Структура магнитная

Рис. 3.3. Доменная структура магнитных материалов

Степень крупнозернистости. Магнитные свойства зависят от величины зерна в случае мелкозернистой структуры магнитные свойства ниже по сравнению с крупнозернистой, так как в первом случае суммарная удельная поверхность (на единицу объема) зерен больше, чем во втором. Поэтому в материале, состоящем из мелких зерен, влияние поверхностных искаженных слоев сказывается сильнее. Для получения крупнозернистой структуры проводят рекристаллизацию металла или сплава, а также вводят некоторые присадки. Изучение факторов, оказывающих влияние на магнитные свойства, является основой получения различных магнитномягких сплавов с округлой петлей гистерезиса технического железа, электротехнической стали, пермаллоя и пермендюра. [c.233]

С помощью магнитной головки, имеющей известную характеристику, исследовалась также зависимость между интенсивностью полей рассеяния и средней намагниченностью листа. Полученный результат представлен кривой 1 на рис. 1, г, где по оси абсцисс отложена величина тока в намагничивающих катушках, по оси ординат — напряженность магнитного поля рассеяния Э). Одновременно у исследуемых листов измерялась величина индукции (кривая 2, по оси ординат отложена индукция листа, кгс). Кривая / на рис. 1,г, полученная при измерении поля рассеяния на той же порошковой полосе, что и на рис. , а, б, в, дает представление о типичной связи между величиной магнитного поля рассеяния и намагничивающего поля. При этом установлено, что интенсивность магнитного рассеяния зависит также от амплитуды А зигзагообразной магнитной макроструктуры, которая это рассеяние вызывает. Именно чем длиннее порошковые линии в зигзагообразных фигурах, тем больше напряженность обусловливающих эту порошковую структуру магнитных полей рассеяния (при заданном намагничивающем поле). Так, например, измерения показали, что при сохранении характера зависимости в целом величина напряженности полей рассеяния на порошковых полосах, различающихся по длине примерно на 5 мм, при индукции листов 15 кгс имеет разницу около 10%. Следовательно, учитывая найденную в работе [2] связь между амплитудой зигзагообразных фигур и величиной зерна в пластине, можно заключить, что в листах трансформаторной стали с крупным зерном имеет место более сильное магнитное рассеяние, чем в мелкозернистых образцах. [c.186]

Несовпадение по времени и температуре изменения параметра с с изменением других физических свойств, зависящих от степени совершенства кристаллической структуры (магнитной восприимчивости, электросопротивления, теплопроводно- [c.32]

Структура — Магнитный анализ 3 — 177 [c.152]

Рис. 2. Структура магнитного поля магнитосферы Земли (меридиональный разрез) при северном (о) и южном (б) направлениях межпланетного магнитного поля (север вверху). Буквами Д Нц Н отмечены области вблизи нейтральных точек магнитного поля.

Рис. 4. Зонтичная структура магнитных моментов редкоземельных ионов в ферритах-гранатах. Показаны кристаллографические направления, номера в скобках обозначают неэквивалентные кристаллографические позиции.

Например, в течение одного 11-летнего цикла самые западные члены группы могут обнаруживать положительную полярность в северном полушарии и отрицательную в южном. Такая структура магнитного поля обычно получается для всех групп пятен данного 11-летнего цикла, от появления первых групп в высоких широтах до исчезновения последних пятен цикла в низких. Однако в следующем 11-летнем цикле полярность меняется и у самых западных членов группы в северном полушарии становится отрицательной. [c.208]

Магнитное насыщение примерно пропорционально содержанию в твёрдом сплаве кобальта. Коэрцитивная сила характеризует дисперсность структуры сплава. Дисперсность тем выше, чем мельче структура. Магнитное насыщение металлокерамических твёрдых сплавов колеблется в пределах 100—150 эрстед, а коэрцитивная сила — в пределах 170—250 эрстед. [c.283]

Фиг. 31. Структура магнитных полей рассеяния на кобальте.

Примечание. В качестве примеров использования термодинамического подхода к решению физических задач можно привести рассмотренные в данной книге решения задач по теории сегнетоэлектриков (см. 4-6-4), решение задач, связанных с термоэлектрическими явлениями (см. задачу 5-37), со структурой магнитных доменов ( 3-5-1), с явлением пьезоэлектричества ( 4-4-3) и др. [c.52]

Рис. 3-5-12. Структура магнитной области с замыкающими доме-на.ми.

Пренебрегая взаимодействиями второго порядка малости, представим структуру магнитных связей в решетке шпинели [c.136]

Геликоидальная маг1П1тная структура — магнитная TpyKiypa, характеризующаяся тем, что магнитные моменты атомов, находящихся на определенной крисга июграфической оси, повернуты относительно друг друга на некоторый угол и концы их описывают [c.279]

Необходимым условием удержания мениска является такая структура магнитного поля, при которой вспучивание участка поверхности мениска вызьгаает увеличение ЭМС, вдавливающих этот участок внутрь расплава. [c.29]

Распространенные в настоящее время исследования с помощью ЭПР- и ЯМР-спектроскопии вызывают необходимость иметь высокооднородные магнитные поля. При создании таких полей выдвигаются в первую очередь требования к структуре магнитных материалов полюсных наконечников. [c.211]

Рис. 1. Осесимметричная (а) и бисиымстричная (б) структуры магнитных полей галактик. Внизу приведены соответствующие распределения мер вращения (ЙМ), г — расстоании от центра галактики..

Магнитные свойства РЗЛ металлов обусловленн особенностями электронной структуры их ионов, крис-таллич. структуры, магнитной анизотропии и обменного взаимодействия. [c.306]

Автором [1] и Брюлем [372] еще до войны изучено влияние углерода на изменение структуры, магнитных и механических свойств хромомарганцевых, сталей типа 12-16 19-10 15-10 15-16, прокатанных на лист толщиной 1,5 мм (табл. 152 и 153). [c.425]

Влияние хрома, никеля, марганца, азота, ниобия и молибдена на изменение структуры магнитных свойств стали типа Х17Г9АН4 изучалось в работе [692]. Установлено, что сталь, отвечающая по химическому составу стали Х17Г9АН4, обладает большой стабильностью аустенита и в нее можно вводить некоторое коли- [c.442]

В криогенном энергомашиностроении и прецизионной технике требуются материалы, обладающие стабильной маломагнитной структурой, магнитная проницаемость которых не должно превышать порог маломагнитности ( х < 1,01) в ходе длительной эксплуатации в магнитных полях различной напряженности. Классические хромоникелевые аустенитные стали непригодны для этих целей — их температурные зависимости очень сложны, а величина магнитной проницаемости в зависимости от содержания никеля, напряженности магнитного поля и температуры может изменяться в пределах 1,008—2,150. [c.611]

Стереологический анализ измерительные системы I 150, 152 непосредственная реконструкция 1 145, 162 объекты 1 149, 150 последовательность геометрических выборок 1 145 Стереопара 1 136 Структура магнитная I 287 [c.459]

В первом приближении микроскопическую структуру магнитных кристаллов можно представлять как систему атомов, расположенных в узлах кристаллической решетки, причем каждый атом обладает спином и связанным с ним магнитным моментом. Атомы взаимодействуют друг с другом посредством сил, зависянщх не только от расстояния между ними, но и от величины и взаимной ориентации спинов. В присутствии внешнего магнитного поля спины "ориентируются преимущественно параллельно направлению поля, но это упорядочение нарушается тепловым возбуждением. В результате типичная изотерма при достаточно высоких температурах ведет себя следующем образом (фиг. 9.1.2). В нулевом поле М = О, так как спины имеют случайную ориентацию. По мере увеличения магнитного поля спины частично ориентируются и появляется отличный от нуля средний макроскопический момент. Его величина растет с ростом SS, пока не будет достигнуто максимально возможное значение, соответствующее полной ориентации [<всех спинов вдоль направления магнитного поля (насыщение). Если продолжить кривую намагничивания в область отрицательных значений ей , то она, естественно, оказывается симметричной относительно начала координат. При низких температурах S-образная форма кривой выражена более резко, поскольку здесь спины легче ориентируются и насыщение достигается в более слабых полях. [c.324]

Рис. 11.26. Структура магнитной жидкости I - несущая жидкость 2 - ферромагнетик 3 -Рис. 11.25. Магнитожидкостное уплотнение поверхностно-активное вещество

Изменение намагниченности со временем можно также использовать при изучении очень мелких частиц. Если совокупность таких частиц нагревается, отдельные фракции частиц в зависимости от их размера и формы последовательно достигают супер-парамагнитного состояния, при котором намагниченность становится термически нестабильной. Эта нестабильность связана с временем релаксации. При определении зависимости проницаемости в постоянном поле от времени при нагреве измеренная магнитная вязкость дает информацию о времени релаксации, которое в свою очередь связано с суперпарамагнитным поведением рассматриваемой фракции частиц, определяемым их размером и анизотропией. Следовательно, такие измерения магнитной вязкости при повышении температуры можно использовать для получения данных о структуре магнитных выделений в немагнитных материалах. Этот тип анализа был предложен Вейлем в 1957 г. [20], аналогичные идеи выдвигали Бидерман и Кнеллер в 1956 г. [4]. [c.302]

Эти трудности можно обойти, используя для описания одиночного дефекта в кристалле метод функции Грина. Он применялся, например, для изучения электронной структуры магнитных примесей в таких металлах, как медь и серебро. Использование функцно нала спиновой плотности ( разрешенного по направлениям спина) позволило добиться очень хорошего согласия между вычисленными магнитными момента ми и результатами измерений магнитной восприимчив вости при комнатной температуре. Расчеты в целом согласуются с моделью Андерсона, предсказывающей хорошо разрешенные резонансы локальных моментов в металлах. [c.196]

При указанной структуре магнитного поля интеграл в (5.8) сведется к эазности магнитных давлений при й и — которая при симметричном внешнем поле и малых индуцированных полях равна нулю. Таким образом, условие (5.10) также значительно упрощается и приводится к виду (3.11). [c.533]

Собственно анизометра, представляющего собою упругую механическую систему, в которой на конце фарфоровой трубки укрепляется небольшой цилиндрический образец, например, длиной 30 и диаметром 2 мм, поворот которого в магнитном поле при образовании в его структуре магнитной фазы передается зеркалу. [c.175]

Разберем структуру магнитной волны (ТЕох). Из обозначения следует, что в прямоугольном волноводе вдоль стороны а прямоугольника стоячей волны нет, а на стороне Ь укладывается одна полуволна (рис. 5-2, а). Электрическое поле волны Яц имеет только поперечную составляющую (вдоль стороны а). Вдоль стороны Ь укладывается одна полуволна электрического поля Е с максимумом посередине в продольном направлении кривая поперечного поля Е имеет максимумы в тех же точках, что и попер. но везде Япопер перпендикулярно Е. Это распределение характерно для бегущей волны, тт Е и Н совпадают по фазе. В режиме стоячих волн между этими полями существует сдвиг фаз на 90°. [c.116]

У всякого постоянного магнита с течением времени уменьшается магнитный поток, а следовательно, удельная магнитная энергия. Этот процесс, называемый старением магнита, может быть обратимым и необратимым. Один вид старения наступает в результате вибраций, ударов, резкого изменения температуры магнита. Такому магниту можно возвратить прежние магнитные свойства повторным намагничивангем. Другой вид старения связан с изменением структуры магнитно-твердого материала, поэтому и является необратимым. Итак, вторым требованием, предъявляемым к магнитно-твердым материалам, является устойчивость их к старению. [c.81]

Все магнитные свойства, а именно кривая намагничивания, магнитная проницаемость, остаточная намагниченность, коэрцитивная сила, потери энергии при перемагничивании и др. - связаны со значением намагниченности насыщения. Перечисленные магнитные свойства существенно зависят от кристаллографической структуры магнитного материала. Из-за этой резкой зависимости магнитные свойства называют структурочувствительными, намагниченность на- [c.293]

Т. - сложная нелинейная электродинамич. система, к-рук) в общем случае невозможно рассчитать простыми инженерными методами, т. к. I) Между иа-пряжеиностью магнитного поля Н и магнитной индукцией В в ферромагнетиках существует нелинейная (из-за насыщения) и неоднозначная (благодаря гистерезису) зависимость. 2) На достаточно высоких частотах токи первичной и вторичной цепей частично замы-, каются межвитковыми емкостями и между этими цепями появляется паразитная связь. 3) Часть подводимой к Т. энергии тратится на нагревание сердечника (токи Фуко, см. Вихревые токи). А) (Структура магнитного поля Т. сложна и меняется во времени. [c.197]

Второв эффект связан с резонансным влиянием первой гармоники в структуре магнитного поля иа аксиальное движение ионов. Для Ф. иа энергии 700—900 Мэв этот эффект проявляется при относит, значениях первой гармоники, равных 10 . [c.289]

М. с. на высотах от 250 до Ю0 км над территорией С< , 11Р нроп ведена магнитометро.м, к-рый был уста-но леи на З-.м советском искусств, спутнике Земли. Данные о структуре магнитного ноля на больших Bi,р отах получены магнитометрами, установленными на космич. ракетах. -В- Л- Орлов. [c.69]

Возможность существования немагнитных сплавов железа основана на получении при комнатной температуре немагнитной аустенитной структуры (магнитная проницаемость не более 1,05—1,5 гс/эрст). Аустенит можег быть зафиксирован при комнатной температуре путем легирования стали элементами, повышающими устойчивость переохлажденного аустенита и понижающими температуру у й-превращения ниже комнатной. Этот аустенит весьма устойчив и распадается только при длительных нагревах при температурах выше 500—600° или при охлаждении до температуры ниже нуля. Аустенитные немагнитные стали, естественно, содержат никель или марганец или оба элемента совместно (табл. 25 и 26). Чисто никелевые стали дороги, и поэтому никель в них частично заменяют марган -цем. Для повышения прочности к ним добавляют и хром. Особой прочностью обла-яают хромоникельмарганцевые стали, содержащие вольфрам (например, 0,5— [c.950]

Сложные ферриты образуются из совместно осаждаемых гидрооксид-ных систем типа Си (ОН) г— —Ре(ОН)г, причем образование ферритов типа СиРв204 из гидро-окисной соосажденной системы, минуя стадию отдельных окислов, возможно только при температурах 673—773 К. Если придерживаться гипотезы, что внутренние отложения состоят из ферроферритов и сложных ферритов металлов Си, Са, M.g и др., то при дальнейших исследованиях необходимо учитывать, что структура, магнитные и диэлектрические свойства, а также характер и величина сил межатомного взаимодействия ферритов существенно зависят, не только от химического состава, но и от условий их синтеза. В связи с температурными условиями образования СиРег04 из гидроокисной системы и отсутствием в слоях отложений в НРЧ свободных окислов меди [c.59]

Такое возмущение тока нарушает азимутальную симметрию магнитного поля и приводит к резонансам магнитных линий. В случае цилиндрической симметрии одна винтовая мода приводит к образованию только одного резонанса, и конфигурация магнитного поля остается регулярной. Однако с учетом тороидальности появляются новые резонансы. Например, винтовая мода с / = 2 и я = 1 приводит к образованию одного резонанса второй гармоники на магнитной поверхности I = л. Тороидальность же добавляет к нему резонанс третьей гармоники при I = 2я/3. В токамаках обычно обе резонансные поверхности расположены в области, занятой плазмой. Структура магнитных поверхностей в этих условиях, полученная путем численного моделирования для стационарной винтовой моды, показана на рис. 6.26. В данном случае область стохастических магнитных линий оказалась незначительной. Однако если присутствует еще и винтовая мода с / = 2, и = 2, то область стохастичности резко увеличивается. Результаты численного моделирования эволюции двух этих мод путем решения самосогласованных уравнений для частиц и поля показаны на рис. 6.27 для четырех моментов времени. На первом кадре ясно видны резонансы с I = к и I = 21г/3. На втором кадре виден результат взаимодействия между резонансами — большая часть магнитных линий в в районе резонанса I = к стала стохастической. На третьем кадре стохастичность распространяется и на область резонанса I = 2л/3. И наконец, на четвертом кадре показана заключительная стадия эволюции, которая привела практически к полному разрушению магнитных поверхностей. Связанное с этим резкое изменение распределения тока по сечению камеры считается причиной неустойчивости срыва в токамаках. [c.404]

При данной конфигурации области процесс термомагнитной конвекции естественно рассматривать в цилиндрической системе координат, совместив ось z с осью цилиндров. Введем безразмерные переменные, ныбрав характерным размером толщину зазора —rl, характерными градиентами магнитного поля и температуры — соответственно G=[H(r )—Я(гг)]/с =//2яг1г2 и 7 = = (7]—To)ld. На стенке внешнего цилиндра, соответствующей безразмерному радиусу г= 1/(1—rilr ), значение безразмерной температуры удобно взять 7 = 0 тогда на противолежащей стенке г=1/(1—г,/г2) — 1 получим 7=1. Симметрия формы стенок, температурных условий на них и структуры магнитного поля таковы, что при невесомости (Gr = 0) двумерной математической моделью может служить как система уравнений (1.24) (плоская задача), так и система уравнений (1.26) (осесимметричная задача). В плоской задаче решение предполагается не зависящим от координаты z, в осесимметричной — от полярного угла ф. [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...