Зеемановское расщепление

Зеемановское расщепление уровня — снятие вырождения атомного уровня энергии, вызываемое внешним магнитным полем. [c.267]

Расщепление линий, равное (о , называется нормальным зеемановским расщеплением. Так как [c.252]

Характерным для сложного эффекта Зеемана является расщепление линий в магнитном поле на большое число компонент, причем расщепление переменно и равно рациональной дроби от нормального зеемановского расщепления. Сложный эффект Зеемана наблюдается в не очень сильном магнитном поле. [c.252]

Сильным магнитным полем считается такое поле, энергия взаимодействия с которым магнитного момента атома больше энергии спин-орбитального взаимодействия. В результате спин-орбитальная связь разрывается. Явление разрыва спин-орбитальной связи в сильном магнитном поле называется эффектом Пашена Бака. Линии излучения расщепляются на три линии с величиной расщепления, равной нормальному зеемановскому расщеплению, т. е. в результате эффекта Пашена Бака сложный эффект Зеемана превращается в простой. [c.253]

Найти нормальное зеемановское расщепление линии с Х = 500 нм в спектре газообразного водорода, находящегося в магнитном поле с индукцией 0,8 Тл. [c.268]

Относительные интенсивности отдельных компонент зеемановского расщепления подчиняются следующим качественным правилам. [c.346]

На рис. 195 дано смещение компонент дублетного зеемановского расщепления по расчету К. Дарвина. Здесь ш [c.364]

Имеются таблицы типов зеемановского расщепления линий различной мультиплетности [ ]. Однако их практическое использование в случае анализа сложных спектров затруднительно. Поэтому часто приходится непосредственно по наблюденному типу расщепления линии искать расщепление ее термов. Зная же расщепление термов, т. е. соответствующие им У н можно по табл. 79 для множителей Ланде g найти квантовые числа L, S, У, характеризующие термы. [c.369]

Расщепления выражены в долях нормального зеемановского расщепления наиболее -интенсивные компоненты набраны жирным шрифтом. [c.373]

Рис. 202. Зеемановское расщепление линий А 5218,20 А и X 5220.08 А Си I в поле 37 10 э.

Первый член этого выражения дает такое расщепление, как если бы первоначальной сверхтонкой структуры линии вообще не существовало (см. 63). Второй член показывает, что каждая из компонент зеемановского расщепления в свою очередь расщепляется на 2/-f- 1 компонент, находящихся друг от друга на одинаковых и независящих от поля расстояниях [c.536]

Линии висмута исследованы рядом авторов [2в-зо] g сильных и средних полях, В сильном поле тип расщепления в согласии с теорией вполне соответствует обычному зеемановскому расщеплению, но каждая зеемановская компонента состоит, в свою очередь, из десяти тесных компонент. Это непосредственно подтверждает значение / = /2 Для ядра висмута, полученное ранее на основании правила интервалов. [c.537]

В области поглощения оптич. анизотропия намагниченной среды проявляется, в первую очередь, в виде дихроизма — различия коэф. поглощения среды для двух ортогональных поляризаций. В геометрии Фойгта дихроизм определяется разл. поглощением компонент, линейно поляризованных параллельно и перпендикулярно магн. полю,— т. н. магнитный линейный дихроизм, ав геометрии Фарадея — разл. поглощением циркулярно поляризованных компонент (магнитный круговой дихроизм). Эти эффекты, являющиеся поляризац. аналогами поперечного и продольного эффекта Зеемана, характеризуются определ, спектральной зависимостью, анализ к-рой позволяет определить величину и характер зеемановского расщепления в тех случаях, когда оно мало по сравнению с шириной спектральной линии. [c.701]

Зеебека явление 299 Зеемановское расщепление 180 Зерно металла действительное 43 методы определения величины 43 наследственное 43 Зонная теория 293, 294 [c.348]

Конечные стадии эволюции звезд [33]. Конечное состояние звезды после истощения ядерного топлива и сброса массы в ходе эволюции либо при вспышке сверхновой зависит от массы коллапсирующего остатка. Белые карлики представляют собой звезды, в котоЛ рых сила тяжести уравновешивается давлением вырожденного электронного газа. Их излучение обеспечивается тепловой энергией, запасенной в их недрах. Масса белого карлика не может превысить значение (предел Чандрасекара) Л1=1,46 (2/р.) Mq, где M. = A/Z — молекулярная масса на электрон (для элементов в интервале Не—Fe р, = 2). Радиусы белых карликов составляют 10 —г10 м (рис. 45.22), светимости — (10-2—10- ) Z/0, центральные плотности — порядка 10 кг/м . Зеемановское расщепление линий свидетельствует о наличии у ряда белых карликов магнитных полей с В=102ч-103 Тл. [c.1212]

Отступления от [L, 5]-связи имеются даже для глубоких термов Thlll, что подтверждается наблюденными типами зеемановского расщепления линий (см. 64). Расчет энергий уровней, выполненный полуэмпирическим методом для промежуточного типа связи с учетом взаимного возмущения конфигураций одной четности, дает хорошие результаты Для ряда термов тип связи [c.306]

Суш,ественно отметить, что и полумодельное представление, и теория Шредингера приводят к нормальному зеемановскому расщеплению спектральных линий в магнитном поле при пренебрежении спиновым моментом электрона. Первоначальные наблюдения Зеемана, казалось, подтвердили выводы Лоренца для желтых линий натрия, представляющих собой компоненты дублета ц 25,дд которых, как теперь [c.333]

Будем считать, что все компоненты, на которые расщепилась в магнитном поле данная линия, разрешены. Кроме того, ограничимся пока случаями слабых полей, когда расщепление симметрично (по положению компонент и по их интенсивности) относительно первоначального положения нера щеп-ленной линии. Тогда необх.одимо из экспериментальных данных определить число компонент, состояние их поляризации и расстояния между компонентами, выраженные в виде дробной части (обычно в виде десятичной дроби) от нормального зеемановского расщепления. Кроме того, важно отметить, хотя бы качественно, распределение интенсивностей в группах тс- и о-ком-понент. По этим данным можно найти значения квантовых чисел У и множители Ланде g для обоих термов, соответствующих изучаемой линии. [c.369]

В результате 3. э. спектральная линия, испускаемая веществом, в магн. поле расщепляется на неск. зеемановских компонент (зеемановское расщепление). Характер расщепления и поляри.за-ции компонент зависят от направления наблюдения. В с,пучае т. н. простого (или нормального) 3,э, прп наблюдении п направлении, перпендикулярном магн. полю (рис. 1), получаются три линейно поляризованные компоненты — несмещенная л-ко.м-понента, [юляриэованная вдоль поля, и две симметрично от неё расположенные а-компоненты, поляризованные перпендикулярно полю (зеемановский триплет [c.77]

Кватовомеханич. рассмотрение позволяет выделить три осн. вклада в эффект магнитной круговой анизотропии диамагнитный , парамагнитный и ванфлеков-ский . Первый вклад, диамагнитный , обусловлен зеемановским расщеплением спектральных линий в магн. поле. Он проявляется (в чистом виде) в полосах оптич. переходов из невырожденного изолированного состояния в состояние, расщеплённое магн. оолем, и не зависит от темп-ры. [c.702]

Исследование отклика вещества на приложенное переменное магн. поле позволяет получать пгтформациго о магн. восприимчивости среды, к-рая, в свою очередь, содержит сведения о динамике парамагн. релаксации системы, об энергетич. структуре осн. электронных состояний магнетика, о взаимодействии парамагн. центров друг с другом и со своим окружением в диапазоне энергий зеемановского расщепления. [c.703]

Т. к. Мг всегда относится к полносимметричиому типу симметрии и [Г ] всегда содержит полносимметричный тип, условие (30) фактически не ограничивает класс состояний, в к-рых // имеет диагональные элементы. Т. о., расщепление уровней энергии во внеш. магн. поле (Зеемана эффект) происходит для всех М. уже в первом приближении, т. е. наличие линейного по полю эффекта Зеемана ничем не ограничено. Величина линейного зеемановского расщепления для жёсткого асимметричного волчка даётся ф-лой [c.191]

По величине зеемановского расщепления уровней энергии определяются вращат. -факторы и компоненты тензора Х1 я из них вычисляются электрич. квадру-польные моменты М. по ф-лам [c.191]

Т к. Цв я 10 , зеемановские расщепления вращат. уровней энергии вырожденных электронных состояний наблюдаются и точно измеряются уже в полях в неск. десятков Гс. Поэтому методы, основанные на эффекте Зеемана (зеемановская модуляция в микроволновой спектроскопии и лазерный магн. резонанс), используются для изучения радикалов и ионов с открытыми электронными оболочками. [c.191]

До 1986 поля Н II обычно использовались для того, чтобы замедлить и сделать наблюдаемыми процессы быстрой деполяризации мюонов за счёт взаимодействия с электронами среды. Дальнейшим развитием метода МСР послужили эксперименты по определению расщепления энергетических уровней мюона в веществе, напр. при взаимодействии с квадрупольными моментами ядер решётки (см. Ядерный квадруполъный резонанс). Когда энергия зеемановского расщепления для мюона при увеличении Я сравнивается с суммой зеемановской энергии ядра и энергии квадрупольного расщепления, становится возможны.м взаимный переворот спинов мюона и ядра (flip — flop). При этом деполяризация резко ускоряется. Зависимость скорости релаксации Л от внеш. поля Н носит резонансный характер. [c.228]

Магн. моменты микрочастиц могут иметь только оп-редел, ориентации в магн. поле, к-рым соответствуют определ. значения энергии (энергетич. уровни). На рис. изображена структура этих уровней для электронноядерной системы с электронным спином 5 = -/j и ядерным спином I = Vj. Зеемановское расщепление для электронного спина равно А = Д я ядерного [c.398]

Осп. процесс, ведущий к изменению населённостей, отвечает переходам между уровнями 4 и 1. При этом происходят однонаправленные перевороты ядерных спинов, приводящие к след, отношению населённостей Ai/Aj = А3/А4 = ехр(Д -h Ь) кТ. Т. о., поляризация ядер в состоянии термодинамич. равновесия определяется величиной зеемановского расщепления в ядерной магн. системе, а в условиях О. э,— зеемановским расщеплением в электронной системе. При высоких темп-рах, когда А, б < А/, поляризация возрастает в Ke/f n раз. Неполное насыщение ЭПР и конечные значения величин шз и приводят к ослаблению поляризации ядер при О. э. При юд и>з, поляризация ядерной магн. системы будет противоположной. [c.398]

Зеемановское расщепление энергетич. зоны электронов (см. Зонная теория) в магн. ноле Н на две подзоны с противоположными проекциями спина сопровождается нарушением скомпенсиров. заселённости подзон (отвечающей распределению Ферми — Дирака), Более заселённой оказывается нижележащая (низкоэнерге-тич.) подзона, у электронов к-рой спиновый магнитный момент направлен по полю. В результате возникает положит, спиновая намагниченность (парамагнетизм). Её значение при произвольном виде плотности электронных состояний в зоне П( ) и Я 0 определяют численными методами из выражения [c.550]

Ф. э. по своей природе тесно связан с Зеемана эффектом, обусловленным расщеплением уровней энергии атомов и молекул магн. полем. При продольном относительно магн. поля наблюдении спектральные компоненты зеема-новского расщепления оказываются циркулярно поляризованными. Соответствующую циркулярную анизотропию обнаруживает и спектральный ход показателя преломления в области зеемановских переходов. Т. о., в наиб, простом виде Ф. э. является следствием зеемановского расщепления кривых дисперсии показателя преломления для двух циркулярных поляризаций. [c.275]

Следует выделить случай, когда зеемановское расщепление энергетических уровней намного больше энергии спин-спинового взаимодействия. Возникает перекрестная релаксация (кроссрелаксация), заключающаяся в обмене зеемановской энергией между двумя или более парамагнитными частицами. Время кроссрелаксации Гг связано с Г[ и Гг следующим образом Т аТ гСЛ . [c.180]

В последнее время исследование малых частиц методом ЯМР усиленно продолжалось [801—807]. В работе [801] измерялось время Ti снин-решеточной релаксации в нормальном и сверхпроводящем состояниях частиц А1 средни.м размером от 170 до 750 А. Эксперименты выполнялись в магнитном ноле =(0- 1200) Эпри температурах между 0,5 и 4,2 К. Магнитное ноле двояко влияет на функцию Ту Т) вблизи Т -. 1) вызывает зеемановское расщепление подсистем электронов с противоположными ориентациями спинов и 2) разрушает кунеровские пары [808]. Чтобы разделить эти эффекты, исключая побочные релаксационные процессы, эксперименты выполняли с частицами разных размеров. [c.276]

Смотреть страницы где упоминается термин Зеемановское расщепление : [c.252] [c.252] [c.254] [c.296] [c.309] [c.333] [c.347] [c.372] [c.373] [c.539] [c.540] [c.318] [c.191] [c.398] [c.552] [c.163] [c.453] [c.410] [c.75] [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...