Энергия соответствующая

Рассмотрим сначала систему, состоящую из п различимых частиц, обладающих различными количествами энергии. Если обозначить энергии, соответствующие отдельным частицам, через [c.91]

Этот к. п, д. но форме аналогичен к. п. д. процесса проплавления (например, при дуговой сварке листов), однако он имеет здесь более общий характер, так как показывает отношение минимальной удельной энергии г , необходимой в зоне сварки для выполнения данного соединения, к требуемой энергии источника на выходе трансформатора ТЭ. Удельная энергия соответствует в данном случае изменению энергосодержания зоны стыка, отнесенному к площади получаемого за счет энергии соединения. [c.20]

Заштрихованная область на диаграмме энергий соответствует свободным электронам. Кинетическая энергия их отсчитывается от нулевой линии вверх. Нормальное состояние электрона, связанного в атоме водорода, соответствует отрицательной энергии 13,6 эВ. [c.47]

Макроскопическому состоянию с такой энергией соответствует только одно это микросостояние, так что его [c.91]

Потенциальная энергия, соответствующая силе тяжести, [c.355]

Потенциальная энергия, соответствующая силе упругости, определится при помощи формулы (61.4) как работа силы Р при изменении координаты груза от у до О, т. е. при изменении прогиба балки от f s + y до /ст- [c.355]

Теперь выведем выражение кинетической энергии, соответствующей потерянным скоростям АС точек М, твердого тела при плоском движении [c.232]

Выражение (2) является общей формулой кинетической энергии, соответствующей потерянным скоростям точек твердого тела при плоском движении. [c.233]

Потенциальная энергия, соответствующая силам тяжести при указанном перемещении, [c.317]

Возьмем определенные интегралы в левой части от до 7 , где Tl и — кинетические энергии, соответствующие начальному и конечному положениям точек системы, а в правой части—по траекториям точек системы от их начальных до конечных положений [c.416]

Потенциальная энергия соответствующая силе Pi, равна ра- [c.468]

Аналогично можно показать, что в случае не вполне упругого удара потеря кинетической энергии равна (1 —к )/(1 +/с) доле кинетической энергии, соответствующей потерянным скоростям [c.295]

Показать, что если связи склерономны, то обобщенный интеграл энергии Якоби переходит в интеграл энергии, соответствующий теореме Г). 1.8. [c.622]

Световая энергия Люмен- секунда 1т-8 лм-с Люмен-секунда равна световой энергии, соответствующей световому потоку 1лм, излучаемому или воспринимаемому в течение 1 с [c.357]

Равенство (IV. 131) позволяет наглядно представить физический смысл потенциальной энергии поля. Как вытекает из формулы (IV. 131), увеличению кинетической энергии соответствует уменьшение потенциальной. Следовательно, потенциальная энергия при заданной величине к характеризует способность сил поля активно выполнять работу, изменяя при этом кинетическую энергию материальной точки. [c.379]

Здесь Го — кинетическая энергия, соответствующая начальным скоростям, По = П(<7]о,. , Ят) — потенциальная энергия системы в ее начальном положении после вывода ее из состояния равновесия. [c.218]

Если бы внутренняя конверсия имела двухступенчатый характер, то испускание электронов конверсии всегда сопровождалось бы испусканием у-фотонов соответствующей энергии, так как фотоэффект может вызвать только незначительная часть у-фотонов, испускаемых ядром. Однако известны случаи испускания конверсионных электронов при отсутствии у-квантов с энергией, соответствующей энергии конверсионных электронов. Интенсивность однородных групп конверсионных электронов примерно в 100 раз больше интенсивности тех же электронов, освобождаемых при прочих равных условиях в процессе фотоэффекта. Это дает указания на то, что электроны конверсии возникают в процессе прямой передачи энергии от возбужденного ядра к электронам оболочки. При этом само ядро без излучения у-кванта возвращается в нормальное состояние. [c.259]

Заданному значению энергии соответствует ряд состояний ядра А, отличающихся различными значениями момента количества движения, и частицы а. Число возможных начальных состояний с заданным значением энергии равно (2J 1- 1) (2J -j- 1), где. /д и Уд — спины ядра и частицы. Э го же можно повторить и о конечных состояниях системы, число которых, при заданном значении энергии, равно (2J + 1) (2/ + ) [c.270]

Полный приток энергии, соответствующий приращениям представим в виде трех слагаемых [c.26]

Пусть процессы возбуждения обеспечивают неизменную во времени заселенность возбужденных состояний. Это означает, что на смену атомам, испытавшим спонтанные переходы, приходят новые, и газ в целом создает излучение с некоторой постоянной средней мощностью. Для перехода между какими-нибудь определенными уровнями тип средняя мощность спонтанного испускания пропорциональна энергии соответствующего фотона [c.732]

Обозначим через энергию, обусловленную вращением ядер (ротационная энергия), через ХРт, — энергию, соответствующую колебаниям ядер (вибрационная энергия), и через We — энергию, обусловленную электронной конфигурацией (электронная энергия). Энергия взаимодействия отдельных типов молекулярных движений обычно бывает мала даже по сравнению с Поэтому мы можем ею пренебречь и с достаточным приближением выразить полную энергию какого-либо стационарного состояния молекулы в виде [c.746]

Кинетическая энергия, соответствующая потерянным скоростям, поэтому будет [c.239]

Кинетическая энергия, соответствующая потерянным скоростям мишени, равна [c.243]

Докажем, что эта отнесенная к единице объема потеря равна кинетической энергии, соответствующей потерянным [c.250]

Конкретное значение энергии электрона с данным квантовым числом I зависит от вида потенциала V r). Решение соответствующей квантовомеханической задачи позволяет найти различные уровни энергии, соответствующие данному /. Нумерация этих уровней осуществляется при помощи вантового числа п (характеризующего число узлов собственной функции) . Таким образом, первый, второй и т. д. уровни с / = О, обозначаются соответственно Is, 2s,. .. с / = 1 — 1р, 2р,. . . и т. п. [c.189]

Кинетическая энергия, соответствующая этому импульсу, равна [c.204]

Выберем на кривой Т = Т (Уц) какую-либо точку К и соединим эту точку с точкой О — началом координат (рис. 16.3, б). Обозначим угол, образованный прямой ОК с осью абсцисс, через фк- Так как по оси абсцисс отлол<ен приведенный момент инерции Уид> в масштабе Цу, соответствующий точке К, а по оси ординат — кинетическая энергия соответствующая той же [c.354]

Для удобства энергетические уровни можно разделить на группы с интервалом энергии 0,1 kT. Если непрерывная кривая на рис. 8 аппроксиро-вана ломаной линией с интервалом энергии 0,1 kT, значение абсциссы для каждою вертикального отрезка, умноженное на 0,1, представляет долю общего числа частиц с энергией, соответствующей данному интервалу энергии. [c.110]

Если принять для перехода ионов металла из точки Р (рис. 26) в междоузлия решетки окисла полупроводника п-типа, что W н — энергия, соответствующая этому переходу, Ф — энергия, необходимая для перехода электрона из металла в зону проводимости окисной пленки (рис. 27), а Е — энергия сиязи электрон—ион в междоузлии, то величина — Е будет энергией раство- [c.50]

Кинетическую энергию, соответствующую нотеряяпым скоростям точек цилиндра, найдем, используя формулу (2) (рис. 170, <)) [c.235]

Максимальной и минимальной кинетической энергии соответствует максимальная сотах и минимальная dmin угловая скорость звена приведения. [c.393]

ИХ диаметральными краями. В результате этого в течение одной половины периода электрическое поле ускоряет ионы, образовавшиеся в диаметральном зазоре и направляющиеся во внутреннюю полость одного из электродов, где под действием магнитного поля они движутся по круговым траекториям и в конце концов опять попадают в зазор между электродами. Магнитное поле задается таким образом, чтобы время, необходимое для прохождения полуокружности по траектории внутри электродов, равнялось полупериоду колебаний. Вследствие этого, когда ионы возвратятся в зазор между электродами, электрическое поле изменит свое направление, и, таким образом, ионы, входя внутрь другого электрода, приобретут еще одно приращение скорости. Поскольку радиусы траекторий внутри электродов пропорциональны скоростям ионов, время, необходимое для прохождения таким ионом полуокружности, не зависит от его скорости. Поэтому если ионы затрачивают точно половину периода на первую половину своего оборота, то они будут двигаться и дальше в таком же режиме и, таким образом, будут описывать спираль с периодом обращения, равным периоду колебаний электрического поля, до тех пор, пока они не достигнут наружного края прибора. Их кинетические энергии по окончании процесса ускорения будут больше энергии, соответствующей напряжению, приложенному к электродам, во столько раз, сколько они совершили переходов от одного электрода к другому. Этот метод предназначен главным образом для ускорения легких ионов, и в проведенных опытах особое внимание уделялось получению протонов, обладающих высокими скоростями, потому что предполагалось, что только протоны пригодны для экспериментальных исследований атомных ядер. При применении магнита с плошад- [c.145]

Полное объяснение наблюдаемым явлениям можно дать, если сделать следующие гипотезы. Во-первых, предположим, что световые волны поперечны, но в свете, исходящем из источника, нет преимущественного направления колебаний, т. е. все направления колебаний, перпендикулярные к направлению волны, представлены в падающем свете. Этим объясняется первый опыт, несмотря на допущение поперечности световых волн. Во-вторых, примем, что турмалин пропускает лишь волны, один из поперечных векторов которых, например, электрический, имеет слагающую, параллельную оси кристалла. Именно поэтому первая пластинка турмалина ослабляет исходный световой пучок в два раза. При прохождении световой волны через такой кристалл будет пропущена только часть световой энергии, соответствующая этой слагающей. Когда на кристалл падают электромагнитные световые волны со всевозможными ориентациями электрического вектора, то сквозь него пройдет лишь часть света (половина), так что за кристаллом окажутся волны, направление электрического вектора которых параллельно оси кристалла. Кристалл, таким образом, выделяет из света со всевозможными ориентациями Е ту часть, которая соответствует одному определенному направлению Е. Мы будем в дальнейшем называть свет со всевозможными ориентациями вектора Е (и, следовательно, Н) естественным светом, а свет, в котором Е (а, следовательно, и И) имеет одно-единственпое направление, — плоско-поляризованным, или линейно-поляризованным. Таким образом, турмалин превращает естественный свет в линейно-поляризованный, задерживая половину его, соответствующую той слагающей электрического вектора, которая перпендикулярна к оси кристалла. [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...