Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Постоянная магнитная

Регулятор с торможением вихревыми токами показан на рис. 31.11. Он представляет собой металлический диск 1, вращающийся в постоянном магнитном поле. При вращении диска в нем возникают вихревые токи, создающие магнитное поле, кото-  [c.398]

Как будет двигаться электрон в постоянном магнитном поле (см. пример 8.3.1)  [c.622]

Заряженная частица в постоянном магнитном поле  [c.124]

Уравнение движения частицы, имеющей массу М и заряд q, в постоянном магнитном поле с индукцией В имеет следующий вид  [c.124]


Быстрая заряженная частица в постоянном магнитном пол движется с ускорением, перпендикулярным к направлению ее движения, а значение ее скорости совсем не изменяется. Если частица неустойчива, то измеренный период полураспада должен быть в точности равен тому периоду полураспада, который получился бы, если бы она двигалась прямолинейно с той же скоростью в отсутствие магнитного поля. Это предсказание подтверждается опытами с (х -мезонами, распадающимися с периодом полураспада 2,2-10- с на электрон и нейтрино. Одно и то же собственное время полураспада наблюдается как для свободно движущихся --мезонов, так и для ц--мезонов, совершающих спиральное движение в магнитном поле или даже неподвижных. Общепризнано, что специальная теория относительности дает достаточно точное описание кругового (т. е. ускоренного) движения заряженных частиц в магнитном поле.  [c.362]

Переходим к рассмотрению важной практической задачи исследования движения частицы с зарядом q в однородном постоянном магнитном поле с индукцией В. Уравнение движения Б этом случае  [c.401]

В одной из стадий своего развития 184-дюймовый циклотрон ь Беркли работал на постоянном магнитном поле напряженностью около 15 000 Гс.  [c.409]

Возрастание энергии заряженных частиц в ускорителях происходит за счет работы электрического поля Е. Используемое постоянное магнитное поле (индукции В) не влияет на величину энергии частицы, а лишь изменяет направление ее движения. В нерелятивистском случае этот вывод получается просто.  [c.61]

Здесь Ни Н2 и Яз — три одинаково направленных постоянных магнитных поля, создаваемых электромагнитами А, В и С. Поле  [c.75]

Заряд движется в однородном постоянном магнитном поле. Найти первые интегралы.  [c.37]

Электрон движется в скрещенных однородных, постоянных магнитном и электрическом полях Е=(0, Е, 0), В=(0, О, В). Найти г( ), если г(0) =0, v(0) =Vq.  [c.40]

Электрон движется в однородном постоянном магнитном поле с индукцией В=(0, В, 0) и электрическом поле квадру-  [c.46]

Следуя Ланжевену, рассмотрим среду, содержащую Анатомов в единичном объеме. Пусть каждый атом имеет постоянный магнитный момент М и взаимодействие между магнитными моментами атомов отсутствует. В отсутствие магнитного поля эти моменты ориентированы случайным образом, так что результирующая намагниченность равна нулю. При наложении магнитного поля эти моменты ориентируются в направлении поля. В результате этого появляется направленная по полЛ намагниченность. Ориентирующему действию поля препятствует тепловое движение.  [c.325]

Магнитный резонанс — это избирательное (резонансное) поглощение энергии переменного электромагнитного поля электронной или ядерной подсистемами вещества, находящегося в постоянном магнитном поле. Поглощение связано с квантовыми переходами между дискретными энергетическими уровнями, возникающими в этих подсистемах под действием постоянного магнитного поля. Ниже мы кратко рассмотрим два типа магнитных резонансов — электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) и ядерный магнитный резонанс (ЯМР).  [c.351]


Ядерный магнитный резонанс. Он представляет собой избирательное поглощение энергии электромагнитного поля, связанное с квантовыми переходами в ядерной подсистеме вещества, находящейся в постоянном магнитном поле. Атомное ядро с отличным от нуля моментом I, помещенное в магнитное поле На, также испытывает пространственное квантование. Каждый энергетический уровень расщепляется на 2/+1 подуровня с энергиями  [c.352]

Эффект Коттона — Мутона во многом аналогичен эффекту Керра. По своим магнитным свойствам молекулы делятся на парамагнитные молекулы (р>1), обладающие постоянным магнитным моментом, и диамагнитные молекулы (н<1), которые не имеют постоянного магнитного момента, но могут приобретать его в магнитном поле. Анизотропия среды под действием магнитного поля возникает либо благодаря ориентации парамагнитных молекул (по аналогии с полярными молекулами), либо благодаря анизотропии магнитной восприимчивости  [c.69]

Здесь е — диэлектрическая постоянная, — магнитная проницаемость.  [c.97]

При исследовании эффекта Зеемана частота обычно поддерживается постоянной, а на постоянное магнитное поле накладывается переменное поле низкой частоты с амплитудой - 100 эрстед, так что результирующее  [c.408]

Перминвар. Это сплавы с постоянной магнитной проницаемостью, изменение поля от о до 80—160 А/м не изменяет у этих сплавов магнитной проницаемости, что иногда существенно. В качестве примера укажем на некоторые сплавы 45% Ni и 25% Со, остальное железо (45 НК) или 45% Ni, 25% Со, 7,5% Мо, остальное железо (45 НКМ) или 70% N.i, 7% Со, остальное железо (70НК). Начальная магнитная проницаемость этих сплавов. 365, 850 и 550 Гс/Э, а максималы1ая 1 800, 4 000 и. 3 800 Гс/Э (см. табл. 109),  [c.551]

При соответствующем выборе осей координат уравнения движения электрона в постоянном магнитном поле определяются равенствами х = а s mkt, y = a oskt, z = vt, где а, k а  [c.92]

Один из вариантов магнитного упрочнения (способ Бассета) состоит В закалке с 900-1200°С в расплаве солей при 200 —400°С в постоянном магнитном поле 1000- 3000 э, создаваемом с помощью катушек, расположенные вокруг закалочного бака. Посяе выдержки в течение 20 мик производят закалку в воду, обработку холодом (для перевода оств точного аустенита в мартенсит) и отпуск при 150 —250РС. Магвтазшя обработка низколегированных сталей (0,3—0,4% С 1% Сг 0,5 — 1% Мо) повышает прочить на 10—20% по сравнению с исходной.,  [c.177]

Регуляторы с торможением вихревыми токами. Магнитонндукционный регулятор представляет собой металлический диск /, вращающийся в постоянном магнитном поле (рис. 82). При вращении диска в нем возникают вихревые токи, создающие магнитное поле, которое, взаимодействуя с полем постоянного магнита 2, препятствует вращению диска.  [c.117]

Наиболее эффективным методом преобразования координат в теории ПОЛЯ является метод конформных преобразований. Этот метод получил широкое применение для определения магнитного поля в воздушном зазоре ЭМП с учетом явнополюсности, зубчатости, эксцентриситета и т. п. [41]. Главное ограничение в практическом использовании метода состоит в том, что граничные поверхности целесообразно подбирать так, чтобы они были параллельны или перпендикулярны силовым линиям и имели постоянную магнитную проницаемость.  [c.92]

Как уже было отмечено в явлении Фарадея электроны подвергаются однов[)еменному воздействию постоянного магнитного поля и поля световой волны. Если в отсутствие постоянного магнитного поля электроны колеблются с собственной частотой о)о, то, как следует из эффекта Зеемана, в присутствии внешнего магнитного поля напряженностью Нд они колеблются с частотами  [c.294]

Как показывает опыт, величина угла вращен 1я плоскости поляризации прямо пропорциоиальиа напря - енности внешнего постоянного магнитного поля и длине пути луча а неактивной среде (среда,  [c.301]

Триатрон — газоразрядный прибор со скрещенными полями, имеющий холодный катод, роль которого выполняет его внешний цилиндр, и отличающийся от неуправляемого аратрона на постоянном магните наличием управляющего электрода — цилиндрической сетки с кольцевой щелью посередине постоянное магнитное поле создается с помощью постоянного магнита кольцевой формы, надеваемого на прибор.  [c.159]


Для выполнения точных измерений физических хпрактерис-тик регистрируемых частиц камеру Вильсона помещают п постоянное магнитное поле. Треки частиц, движущихся в магнитном поле, оказываются искривленными. Радиус кривизны трека зависит от скорости двизкения частицы, ее массы и заряда. При известной индукции магнитного поля эти характеристики частиц могут быть определены im измеренным радиусам кривизны треков частиц.  [c.328]

Излучающий атом можно представить в виде затухающего осциллятора, излучение которого поляризовано (см. 1.5). Поместим этот осциллирующий диполь, состоящий из положительно заряженного ядра и электрона Мяд/гил 1), во внешнее постоянное магнитное поле Нвнеш Такой диполь будет прецес-сировать в плоскости, перпендикулярной Нвнеш- Если бы можно было следить за поляризацией излучения одного диполя в направлении внешнего магнитного поля, то мы заметили бы, что плоскость поляризации со временем поворачивается. Осциллятор затухающий, поэтому одновременно с поворотом плоскости поляризации будет убывать и интенсивность излучения. Естественно, что чем быстрее затухает излучение (т.е. чем меньше время жизни возбужденного состояния), тем на меньший угол успеет повернуться плоскость поляризации. На опыте наблюдгштся излучение когерентно возбужденного ансамбля атомов и измеряются его поляризационные характеристики как функции внешнего магнитного поля. После несложной математической обработки результатов наблюдения можно определить среднее время жизни атома в возбужденном состоянии.  [c.229]

В обычном ци1СЛОтроне заряженные частицы движутся в постоянном магнитном поле по почти спиральным орбитам, как то описано в отрывке Из истории физики , приводимом в конце главы. После каждого полуоборота частицы ускоряются  [c.129]

Если теперь на постоянное поле Я2 наложить перпендикулярное к нему и пучку переменное высокочастотное поле Я4, то при частоте этого поля сорез, совпадающей с ларморовой частотой прецессии ядра соларм, произойдет переориентация ядерных магнитных диполей относительно направления постоянного магнитного поля (при этом энергия, которая необходима для переориентации, заимствуется от высокочастотного поля).  [c.75]

В опыте решалась обратная задача— измерялись ф и vV и вычис-лялось значение g. На рис. 73 изображена схема опыта. [л-Мезон входит в область длинного (6 м), перпендикулярного плоскости чертежа постоянного магнитного поля с небольшим (и переменным по длине) градиентом, замедляется в берилли-евом поглотителе Бе до определенной энергии и, описывая смещенные друг относительно друга окружности радиусом 19 см, движется вдоль магнита.  [c.123]

Пучок электронов движется в однородном постоянном магнитном поле, вектор индукции которого В=(0, О, В).перпендикулярен плоскости экрана. Начальные скорости электронов v(0) = = (uo osa, Оо sin а, и) отличаются значением угла а. Найти условие, при котором электроны фокусируются в одной точке.  [c.37]

Протон движется в неоднородном постоянном магнитном поле с индукцией В=(0, О, Bo h ky), образующем магнитную стенку, параллельную оси х. Начальные условия г(0) = (0, —сю, 0), v(0) = (0, Vo, 0). Найти условия прохождения протона сквозь магнитную стенку и уравнение траектории.  [c.43]

Смита и др. [68]), которые сконструировали сверхироиодящий гальванометр, пригодный для использования в жидком гелии, и применили его для измерения термо-э. д. с. в металлах при температурах ниже 4° К. Особенно интересны измерения вблизи перехода в сверхпроводящее состояние, где термо-э. д. с. быстро стремится к нулю. Необходимая для этих измерений чувствительность по папрян ению порядка 10 й была достигнута с тангенс-гальванометром, имевшим чувствительность по току порядка 10 а, благодаря тому, что сопротивление всей цепи удалось снизить до- Ю ом. При таком малом сопротивлении цепи R необходимо, чтобы и эффективная индуктивность Ьэфф, была как можно меньше, так как в противном случае постоянная времени t=Z/эфф./Л сек окажется слишком высокой. Чтобы удовлетворить этому требованию, постоянное магнитное поле гальванометра должно быть очень мало ( 10" гаусс).  [c.180]

Диамагнетизм не принимается во внимание, так как при низких температурах он обычно не существен. Величины (к, п ) представляют собой высокочастотные элементы матрицы магнитного момента, индекс О означает, что матрица соответствует состояниям в отсутстние aneninej O поля ц—величина постоянного магнитного момента, матрица которого образована пз матрицы путем исключения высокочастотных элементов.  [c.385]

И. Введение. До сих пор мы рассматривали результаты изучения парамагнитных кристаллов в постоянных магнитных полях. Однако в переменных нолях вещества обнаруживают некоторые новые свойства. В 1932 г. эти эффекты были рассмотрены Уоллером [68], а в 1936 г. их существование подтвердил Гортер [69], которому была неизвестна работа Уоллера.  [c.400]


Смотреть страницы где упоминается термин Постоянная магнитная : [c.51]    [c.47]    [c.92]    [c.135]    [c.130]    [c.402]    [c.287]    [c.627]    [c.37]    [c.298]    [c.181]    [c.436]   
Физические величины (1990) -- [ c.132 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.239 , c.346 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.216 , c.237 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.238 ]

Оптика (1985) -- [ c.17 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.47 , c.196 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.60 , c.81 , c.261 , c.269 , c.273 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.542 ]



ПОИСК



Аппараты магнитные бесконтактное тахометрическоё устройство 172 индуктивный датчик постоянного тока и постоянного напряжения

Гиперболическое движение. Движение электрически заряженной частицы в постоянном магнитном поле

Действие магнитного поля на постоянный магнит

Дистанционные магнитные компасы на постоянном токе

Заряженная частица в постоянном-магнитном поле

Измерение магнитных моментов постоянных магнитов малых размеров

Измерение магнитных потоков постоянных магнитов

Измерение точек кривой индукции и проницаемости материалов при одновременном действии переменного и постоянного магнитных полей

Испытание магнитномягких материалов в постоянных магнитных полях

Колебания в машинах постоянного магнитной проводимости под полюсами

Компенсация магнитного момента постоянных магнитов

Кристаллизация — Влияние: внешнего магнитного поля 46—48, 443, 444 ультразвуковой обработки 476, 477 постоянного

Кристаллизация — Влияние: внешнего магнитного поля 46—48, 443, 444 ультразвуковой обработки 476, 477 постоянного внешних воздействий 31 — Морфология

Кристаллизация — Влияние: внешнего магнитного поля 46—48, 443, 444 ультразвуковой обработки 476, 477 постоянного кристаллическбй структуры 34, 35 — Перераспределение примесей 32 — 34 — Рост

Кристаллизация — Влияние: внешнего магнитного поля 46—48, 443, 444 ультразвуковой обработки 476, 477 постоянного кристаллов 29—31 — Управление параметрами кристаллизации 30, 31, 35 — Условия роста кристаллов: равноосных

Кристаллизация — Влияние: внешнего магнитного поля 46—48, 443, 444 ультразвуковой обработки 476, 477 постоянного столбчатых

Кристаллизация — Влияние: внешнего магнитного поля 46—48, 443, 444 ультразвуковой обработки 476, 477 постоянного электрического поля 444, 445 — Группы

Магнитное взаимодействие влияние на осцилляции магнитострикции и упругих постоянны

Магнитное поле постоянного тока

Магнитные зажимные и закрепляющие устройства с постоянными магнитами из феррита бария

Магнитные контроллеры постоянного тока серий П и ПС

Магнитные патроны серии ПМ на постоянных магнитах. Модели ПМ

Магнитные сплавы постоянные алнико

Магнитные сплавы—.см. Сплавы для постоянных магнитов

Магнитные универсальные плиты на постоянных магнитах серии ПМ Модели ПМ-11, ПМ-21, ПМ-22, ПМ-31, ПМ-32, ПМ-41, ПМ-42, ПМ

Магнитный момент постоянного магнита

Магнитный шум машин постоянного тока

Магнитоактивные среды. Тензор диэлектрической проницаемости плазмы в постоянном магнитном поле

Магнитомягкие материалы для постоянных и низкочастотных магнитных полей

Магнитотвердые материалы, постоянные магниты и магнитные системы

Магнитотвердые сплавы для постоянных магнитов в виде лент-носителей магнитной записи

Метод вариации канонических постоянных Производящие функции канонических преобразований Линейные канонические преобразования. Диагонализация гамильтониана. Операторная форма канонических преобразований. Канонические преобразования в классической теории магнитного резонанса Уравнение Гамильтона-Якоби

Механострикция (для постоянного магнитного поля)

Момент магнитный исполнительных постоянных магнито

Ома закон для магнитной для uei ей постоянного тока

Ома закон для магнитной для цепей постоянного тока

Определение магнитных характеристик в постоянных магнитных полях

Определение потерь при подмагничивании постоянным магнитным полем

Определение характеристик материалов в переменных магнитных полях при одновременном подмагничивании постоянным магнитным полем

Орган исполнительный магнитный в виде постоянных магнитов

Подвес магнитный на постоянных магнитах

Полуклассическая модель в постоянном магнитном поле

Полуклассическая модель в случае постоянного магнитного поля

Постоянное слабое магнитное поле

Постоянный магнит и магнитная цепь

Равновесие локальное в постоянном магнитном пол

Сплавы алюминиевые — Температура для постоянных магнитов — Магнитные свойства

Сплавы безникелевые Магнитная для постоянных магнитов — Химический состав

Сталь для постоянных магнитов — Магнитные свойства

Сталь магнитная (для постоянных

Универсальная установка для испытания ферромагнитных материалов при одновременном намагничивании постоянным и переменным магнитными полями

Упругих постоянных осцилляции магнитного взаимох*сйствия

Уравнения Эйлера . 8.4. Прецессия спина в постоянном магнитном поле

Характеристики материала при одновременном намагничивании постоянным и переменным магнитными полями

Характеристики материалов в постоянных магнитных полях

Цепи магнитные постоянного тока

Электромагнитная индукция для постоянного магнитного поля

Электромагнитное поле в ферромагнитных металлах при наличии на поверхности среды слоя с постоянной магнитной проницаемостью

Электрострикционный способ измерения напряженности постоянного магнитного поля



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте