Энергия собственная

Будем рассматривать дисперсную среду как систему, в которой твердые частицы и газ способны взаимодействовать с внешним излучением в различных частях спектра. Это означает, что компоненты сквозного потока могут поглощать, рассеивать или пропускать тепловые лучи, а также могут обладать собственным излучением. Подчеркнем, что такого рода возможности имеются лишь в системах частицы — газ . В случаях, когда дисперсионная среда — капельная жидкость, никакого радиационного переноса быть не может (A Qt.h = AiQ =0), так как твердые тела и жидкость для тепловых лучей практически не прозрачны. В псевдоожиженных жидкостью системах в отличие от проточных все же может иметь место радиационный нагрев через свободную поверхность кипящего слоя, отсутствующую в сквозных потоках. Для газодисперсных систем изменение лучистой энергии в рассматриваемом конечном объеме элементарной ячейки дисперсного потока А п за время At определится разностью энергии поглощенного ячейкой падающего извне излучения и энергии собственного излучения этого элемента [c.42]

Поток излучения, проходящий через единицу поверхности по всем возможным направлениям, называют плотностью потока излучения Е и измеряют в ваттах на квадратный метр (Вт/м ). Сопоставляя энергию собственного излучения тела Е с энергией излучения абсолютно черного тела Еа при той же температуре, получим характеристику тела, называемую степенью черноты, е= / о. [c.14]

Быстрый волчок. Предположим, что параметр е-с1. В этом случае кинетическая энергия собственного вращения волчка велика по сравнению с потенциальной энергией в поле тян ести. В этом случае из (7) получим ui—u,0—e(l—uj0 ), W3—е". Мы видим, что нил няя граница движения по углу 0 увеличивается на малую величину е. Поэтому функцию f u) можно аппроксимировать вырал<ением [c.228]

Полосатые молекулярные спектры поглощения и излучения возникают при переходах между дискретными уровнями молекул. В точной постановке задача определения энергетических уровней молекулы не имеет решения и для учета взаимного влияния движения электронов и ядер, связи спиновых моментов с орбитальными и т. д. приходится опираться на приближенные методы, использующие характерные особенности внутримолекулярных взаимодействий. Вследствие заметной разницы в массах скорость движения электронов в молекулах велика по сравнению со скоростью движения ядер и стало быть электроны и ядра вносят неодинаковый вклад в полную энергию молекулы. При этом оказалось возможным отделить проблему определения энергии, связанной с движением электронов в поле ядер, от энергии собственно ядерного движения и учесть методами последовательных приближений взаимное влияние электронной (характеризующейся относительно большой частотой переходов) и ядерной (характеризующейся относительно малой частотой переходов) подсистем в молекуле. [c.849]

Процесс теплообмена излучением между диффузно-серыми телами осложнен по сравнению с аналогичным процессом для черных тел, многократным поглощением и отражением. Энергия собственного излучения, испускаемая первым телом в сторону второго, частично поглощается последним, а частично отражается и возвращается первому телу, там вновь частично поглощается, а частично отражается и падает на второе тело и т. д. В то же время второе тело испускает энергию собственного излучения в сторону первого, которое также многократно поглощается и отражается. [c.286]

Диффузия образовавшихся у стенки вихрей сопровождается гашением содержащейся в них кинетической энергии турбулентности, при этом механическая энергия потока частично переходит в тепловую. Этот переход весьма сложен. В общих чертах его можно представить следующим образом вначале механическая энергия основного (продольного) движения переходит в механическую энергию перемешивания наиболее крупных масс (молей) эта последняя, в свою очередь, переходит в механическую энергию перемешивания молей более мелкого порядка и т. д. Лишь энергия собственного движения последних в этом ряду наиболее мелких масс непосредственно переходит в тепло. Таким образом, в потоке находятся турбулентные вихри различных размеров, которые постепенно теряют свою индивидуальность, распадаясь на более мелкие вихри и диффундируя в толщу потока. [c.169]

Сумма энергий собственного и отраженного излучения составляет эффективное излучение тела [c.405]

Сумма энергии собственного и отражен- а Ь [c.231]

Сопоставляя энергию собственного излучения тела с энергией излучения абсолютно черного тела при той же температуре, получаем другую характеристику тела, которая называется степенью "черноты е [c.155]

Значение е изменяется в пределах от О до 1. Для технически важных материалов значения е приведены в табл. П-11. Зная е, легко подсчитать и энергию собственного излучения Е. В этом случае расчетное уравнение (5-3) принимает вид [c.155]

При отсутствии внешнего излучения нагретый слой газа ведет себя как излучатель с его граничных поверхностей в окружающее пространство излучается энергия. Последняя складывается из энергий собственного излучения каждого элементарного слоя газового [c.187]

Коэффициент потерь ц является не только мерой внутренних потерь энергии в твердых телах, но и мерой демпфирования при сочетании металла конструкции с вибропоглощающим покрытием. Эта величина пропорциональна той части энергии собственных ко- [c.128]

С учетом представляемых предприятиями предложений министерства и ведомства производят расчеты потребности и балансы электрической и тепловой энергии по отраслям и в территориальном разрезе. В плановых балансах тепловой энергии в приходной части учитывается энергия собственных электростанций, котельных, [c.223]

Для определенности примем, что в итоге взаимного излучения тело получает тепло от более горячих окружающих предметов. Это тепло q можно определить как небаланс, сальдо (остаток) от превышения поглощенной телом энергии E oi над энергией собственной [c.204]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ СОБСТВЕННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА [c.17]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ СОБСТВЕННОГО [c.32]

Ф1,2 —средний угловой коэффициент переноса энергии собственного излучения изотерм ической поверхности Fi на поверхность F , [c.84]

Рассмотрим второй и более сложный случай, когда поверхности 7 i и Fz (рис. 6-9) являются серыми излучателями. Для определения сальдо-потока поверхности Fz нужно, как н й первом случае, найти ту часть лучистой энергии собственного излучения поверхности Fi, которая поглощается поверхностью F2, и лучистую энергию собственного излучения поверхности Fz, поглощаемую поверхностью Fi- В данном случае относительного расположения поверхностей Fi и F2 плотность их отраженного, а следовательно, и эффективного излучения непостоянна как в пределах поверхности Fi, так и в пределах поверхности F2- Это определяется тем, что каждая поверхность посылает на отдельные равновеликие элементарные участки другой поверхности различный поток собственного излучения. Качественно это можно проследить по [c.85]

Определим поглощение поверхностью лучистой энергии собственного излучения поверхности Л. Поверхность Fi в направлении ловерхности F2 испускает тепловой поток собственного излучения, равный [c.86]

Рис. 7-5. К определению углового коэффициента переноса энергии собственного излучения вогнутой поверхности самой на себя.

Левые части этих равенств показывают, что если в системе удовлетворяется условие (9-10), то на каждый квадратный метр поверхности Fi падает одинаковое количество энергии собственного излучения F , а на каждый квадратный метр поверхности F2 падает одинаковое количество собственного излучения поверхности Fi. Но это является достаточной предпосылкой для того, чтобы удовлетворялись следующие равенства [c.133]

Первый член равенства (5.5) представляет собой энергию собственного поля катушки управления, а второй — энергию, возникающую благодаря введению в управляющую катушку частей потоков возбуждения. [c.315]

Абсолютно черное тело излучает энергию в количестве ео- Часть этой энергии в количестве Авд поглощается серым телом, а остальная энергия в количестве (1 - А)ео им отражается и затем целиком поглощается абсолютно черным телом. Кроме того, серое тело испускает энергию собственного излучения в количестве е зл, которая поглощается абсолютно черным телом. [c.139]

Профиль выделения энергии Собственные частоты системы Поглощение энергии стенкой Импеданс сопла [c.166]

Вначале рассмотрим теплообмен между двумя единичными (по 1 м ) поверхностями, обращенными друг к другу с небольшим зазором (рис. 3.12), причем Tj > В этой системе — энергия собственного излучения первого тела на второе, Е2 — второго на первое. После попадания энергии Е на второе тело часть ее Е А поглощается вторым телом, часть E — Е А = Еу( - А ) отражается снова на первое тело, где доля Е — А )А отраженного излучения поглощается, а доля Е (1 - А2) (1 - А ) отражается на второе тело, и так до бесконечности. [c.82]

В этой системе Е — энергия собственного излучения первого тела на второе, E-i второго на первое. Ввиду малого расстояния между ними практически все излучение каждой из рассматриваемых поверхностей попадает на про-тиво[юложную. Воспользуемся понятием эффекти[ ного излучения Е-, , представленного выражением (11.3). Для непрозрачного тела (D = 0 и R— —A) выражение (11.3) запишется в виде ,ф = = +, 41--4). [c.92]

Напомним, что движение жидкости становится турбулентным при достижении числом Р ейнольдса критического значе-чения. Тогда от стенок трубы отрываются отдельные жидкие массы, попадающие внутрь потока и своим перемещением нарушающие существовавшее до того упорядоченное (послойное) движение, характерное для ламинарного режима. В результате возникает диффузия образовавшихся у стенки вихрей, сопровождающаяся гашением заключенной в вихрях кинетической энергии турбулентности при этом механическая энергия потока переходит частично в т( пловую. Этот переход весьма сложен. В общих чертах его можно представить следующим образом вначале механическая энергия основного (продольного) движения переходит в механическую энергию перемешивания наиболее крупных масс (1-юлей) эта последняя в свою очередь переходит в механическую энергию перемешивания молей более мелкого порядка и т, д. Лишь энергия собственного движения последних в этом ряду наиболее мелких масс непосредственно переходит в тепло. [c.170]

Рассмотрим теплообмен между двумя единичными (по 1 м ) поверхностями, обращенными друг к другу с небольшим зазором (рис. 11.5), причем Тх>Т2. В этой системе Ех—энергия собственного излучения первого тела на второе, Е2 — второго на первое. Проследим за расходованием энергии собственного излучения 1-го тела. После попадания энергии Ех на второе тело часть ее ЕхА2 поглощается вторым телом, часть Ех—ЕхА2=Ех —А2) отражается снова на первое тело, где доля 1(1—А2)А отраженного излучения поглощается, а доля х( —А2) (1—Ах) отражается на [c.108]

Количество излучаемой энергии до сих пор мы определяли, исходя из величины потока энергии собственного излучения тела Е. Но наряду с этим об интенсивности лучеиспускания какого-либо источника можно судить по количеству энергии, приходящейся на единицу облучаемой им поверхности, по так называемой облу-чательной способности источника, что в светотехнике соответствует понятию освещенности. Облучательная способность определяется размерами источника излучения и его расстоянием до облучаемой поверхности, вернее соотношением этих величин. [c.172]

В этих условиях процесс теплообмена определяется испусканием, поглощением и отражением лучистой энергии на поверхности данного тела. Результат, или суммарный эффект теплообмена, зависит от соотношения между энергией, поглощенной данным телом из излучения других тел, и энергией, которую само тело посылает на другие тела. Последняя для нечерпых тел складывается из энергии собственного излучения тела и отраженной энергии как это видно из формулы (2-11). [c.76]

Некоторые применяемые на практике экспериме н-тальные методы определения энергии собственного излучения и коэффициента С твердых тел описаны в [Л. 95, 110, 200, 24, 30, 49, 60, 88, 94, 129]. [c.15]

Что касается потоков отраженного и эффективного излучений, то для них угловой коэффициент может иметь ту же величину, что и для собственного излучения только при выполнении двух условий а) когда плотность этих тепловых потоков но по1верхности излучения одинакова б) когда характер распределения этих тепловых потоков по отдельным направлениям тождествен распределению энергии собственного излучения тела по тем же направлениям. [c.85]

При этом, правда, в последнем слагаемом необходимо исключить бесконечную энергию собственного кулонов-ского) поля точечных зарядов, а в слагаемом взаимодействия A j j —самовоздействие зарядов. Поскольку наблюдаемая масса заряж. частиц конечна, компенсацию их бесконечной эл.-магн. массы следует обеспечить введением сконечной отрицат, массы неэлсктромагн. происхождения ( перенормировка массы). Эта непоследовательность, связанная с идеализацией точечных элементарных частиц, в релятивистской классич. физике, не включающей описание детальной внутр. структуры заряж. частиц, напр, как полевых образований, неизбежна в силу невозможности существования абсолютно недеформируемых протяжённых тел. [c.523]

В бинарном сплаве, где в расчетную схему необходимо ввести энергию взаимодействия атомов растворенного вещества с дислокацией при образовании сегрегаций или выделений новой фазы, положение усложняется. В случае когерентного вьщеления последнее обстоятельство, вероятно, более существенно, чем изменение энергии собственно дислокации [ 56]. Учет этого фактора крайне сложен. Теоретическое рассмотрение проблемы зарождения на дислокациях при наличии в сплаве второго компонента и условии когерентности сосуществующих рещеток выполнено Б.Я. Любовым [56]. В этой работе было показано, что и в данном случае дислокации являются преимущественными центрами образования новой фазы, причем вероятность зарождения критического центра на дислокациях быстро возрастает по мере увеличения параметра = А/ а, где А — величина, зависящая от энергии дислокации и концентрационного перераспределения примеси между объемом матрицы и сегрегацией о - поверхностная энергия на границе кристалла новой фазы и матрицы. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...