Кюри точка

Если справедлив закон Кюри, то Т =Т при низких температурах наблюдаются заметные отклонения от закона Кюри (см. п. 3) в этой области Т и Г Смогут значительно отличаться. [c.439]

БЛОХА ЗАКОН (закон =, а) температурная зависимость самопроизвольной намагниченности М ДЛЯ ферромагнетиков в области темп-р Т< Т(- Т — Кюри точка), имеющая вид [c.214]

Р, нагреванием образца выше Кюри точки. При таком нагреве вообще утрачивается ферро-магн. упорядочение вещества. Если после этого образец охлаждается в отсутствие магн. поля, он оказывается полностью размагниченным. [c.242]

ФЕРРОМАГНЕТИК—вещество, в к-ром ниже определ. темп-ры (Кюри точка Тс) устанавливается ферромагн. порядок магнитных моментов атомов (ионов) в неметаллич. веществах и спиновых магн. моментов коллективизированных электронов в металлич. веществах (см. Ферромагнетизм). Наиб, важными характеристиками Ф. являются точка Кюри 7 с, атомный магн. момент Л/ при О К, уд. самопроизвольная (спонтанная) намагниченность М(1 (на 1 г) при О К и уд. намагниченность насыщения (на 1 см ) при О К. Среди чистых хим. элементов к Ф. относятся только 3 переходных З -металла — Fe, Со, Ni — и б редкоземельных металлов (РЗМ) — Od, ТЬ, Dy, Но, Ег и Тп1 (табл. 1). В 3< -металлах и РЗМ Gd реализуется [c.299]

Вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек фазовых переходов наблюдается аномальный рост Ф. нек-рых физ. величин (параметров порядка) и их взаимодействие. Для чистых жидкостей параметрами порядка являются плотности массы и энергии, для растворов—концентрации компонент, для ферромагнетиков в окрестности Кюри точки—намагниченность и т. д. Рост Ф, приводит к ряду аномалий в поведении термодинамич. величин и в реакции системы на внеш. воздействие (критические явления). [c.326]

Что касается идеальных парамагнетиков (подчиняющихся закону Кюри), то для этого типа магнетиков, как видно из (3-13), [c.52]

Ранее уже говорилось о том,что если проводить термическую обработку в магнитном поле ниже температуры Кюри, то магнитные домены не существуют и, следовательно, стабилизации границ доменов не происходит. Однако, поскольку обычно магнитное поле в этом случае имеет постоянное направление, то возникает одноосная магнитная анизотропия, и в результате максимальная проницаемость получается большая, а начальная магнитная проницаемость не улучшается, на что мы уже обращали внимание. Для устранения этого недостатка предложен специальный метод термической обработки, в котором направление магнитного поля постоян- [c.164]

Кривые, твердости 181 Кюри точка 71 [c.341]

Точка Кюри. Точкой Кюри называют температуру, при которой полностью исчезает остаточная намагниченность ферромагнетика. [c.96]

Еще не настало время поставить слово конец под периодической таблицей. Если мы будем иметь макроскопические количества америция, то посредством бомбардировки ионами гелия, вероятно, можно будет изготовить элемент 97. Если же удастся синтезировать и изолировать долгоживущий изотоп кюрия, то возможен следующий шаг к элементу 98. [c.320]

Однако если температура, при которой проводят измерения, близка к точке Кюри, то величина отклонения (а) пропорциональна величине пондеромоторных сил, изменяется очень резко даже при небольших колебаниях температуры, что вносит значительную погрешность в результаты опыта. Поэтому при исследовании сталей температура опыта обычно не должна превышать 600—650° С. При исследовании горячий спай термопары следует располагать в непосредственной близости к образцу. Кроме того, для повышения точности измерений необходимо увеличить отклонения и 2 путем изменения порядка отражений светового луча в системе зеркал и достаточного удаления шкалы (или барабана с фотобумагой) от зеркала и, наконец, увеличением угла поворота образца по отношению к направлению магнитного поля. Кроме того, для повышения точности измерений необходимо обеспечить стабилизацию напряжений в обмотках электромагнита. [c.128]

В применении к металлам этот эффект будет заключаться в следующем. Когда металл содержит смесь двух ферромагнитных составляющих со сравнительно близкими точками Кюри, то они могут оказаться намагниченными в противоположных направлениях при охлаждении с температуры выше точек Кюри в каком-либо постороннем сравнительно слабом магнитном поле (иногда даже в земном поле). [c.183]

В течение длительного периода в качестве термометрического параметра использовалась восприимчипость М/Н. Ес.тти справедлив закон Кюри, то восприимчивость обратно пропорцноиальпа температуре, и величина С/% [где С—постоянная Кюри данной соли см. (3.11)] также может быть использована в качестве термометрического параметра. Эта величина называется магнитной температурой и обозначается через Т [c.439]

Если деталь нагрета до температуры выше точки Кюри, то сиадание плотности тока ио мере удаления от поверхности детали будет соответственно значительно более пологим (кривая 2). [c.10]

ИНВАРНЫЕ СПЛАВЫ — группа магнитоупорядоченных сплавов, обладающих очень малым коэф. теплового линейпого расширения (КТР). EepBbiii И. с., содержащий 35 атомных % Ni (остальное Fe), был открыт Ш. Гильомом ( h. Guillaume, 1809). Состав (в атомных %) и КТР типичных Й. с. в области комнатных темп-р приведены в табл. (Г — темп-ра Кюри, с.м. Кюри точка). [c.138]

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ — специфич. явления, наблюдаемые вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек фазовых переходов 2-го рода рост сжимаемости вещества в окрестности критич. точки равновесия жидкость — газ возрастание маги, восприимчивости и дн-электрич. проницаемости в окрестности Кюри точек ферромагнетиков и сегнетоэлектрпков (рис. [c.524]

КЮРИ ТОЧКА (температура Кюри, Тс) в общетермодинамическом понимании — точка па кривой фазовых переходов 2-го рода, связанных с возникновением (разрушением) упорядоченного состоянии в. твёрдых телах при изменении темп-ры, но при заданных значениях др. терыодинамич. параметров Ьло (давления Р, магн. поля Я, электрнч. ноля 7 и т. д.). [c.538]

Параметры вещества — постоянная Кюри С и парамагн. темп-ра Кюри 6 — играют важную роль в объяснении природы магнетизма [1]. К.— В. з. установлен П. Вейсом (Р. Weiss, 1907). В дальнейшем было экспериментально [оказано, что у очень многих ферро- и аптифер-ромагкетиков в парамагн. области (при темн-рах выше Кюри точки Тс и соответственно Нееля точка Гдг) зависимость х Т) также описывается ф-лой (1). У ферромагнетиков 0>О, у антиферромагнетиков 0<О, В монокристаллах 6 анизотропна, этот эффект достигает большой величины в редкоземельных металлах. [c.538]

Спонтанная намагниченность магнетика, из к-рого приготовлен коллоид, тоже зависит от те.мп-ры, и эта зависимость наиб, заметна вблизи Кюри точки Tq этого магнетика. Нагревая М. ж. выше можно существенно уменьшить её мап1. восприимчивость, что лежит в основе явления термомагн. конвекции. Слои М. ж. с T[c.674]

В сегнетоэлектрич. борацитах — кристаллах с общей ф-лой М3В7 О13Х (М — Со, N1, Ре, Мп X — С1, Бг, I) при Т < Тм < Тс Кюри точке) также наблюдается линейный М, э., к-рый, в отличие от М. э, в Сг Оз, описывается как диагональными, так и недиагональ-нымп компонентами тензора а р [c.22]

При изменении велнчин Т, Х (или (г )) между упорядоченными фазами могут происходить фазовые переходы (ФП) — спонтанные (по Г), индуцированные (по Р, Е или Н) или концентрационные (по с). Равновесие фаз при ФП характеризуется равенством термодинамич. потенциалов при этом их первые (для ФП 1-го рода) и вторые (для ФП 2-го рода) производные могут иметь разрывы или др. особенности, В простейшем случае спонтанный ФП 2-го рода происходит в иэолиров. точке (см. Кюри точка, Пееля точка, Сверхтекучесть, Сверхпроводимость). Если действие обобщённых полей (Х не устраняет особенности термодинамич. потенциала и его производных, то на диаграмме состояний возникает линия (поверхность) ФП — ф а 3 о в а я граница Гс((Х4(). [c.14]

Ниже критич. темп-ры Т , (наир., Кюри точка для ферромагнетика или Нееля точки для антиферромагнетика) динамика намагниченности носит преимущественно не диффузионный, а волновой характер (см. Спиновые волны). Однако в условиях сильного затухания и малого времени жизни магпонов (Т близко к Т ) волновая динамика намагниченности сменяется диффузионной, что проявляется, в частности, в виде т. н. центрального (квазиупругого) пика в сечении критнч, магн, рассеяния нейтронов. Выше критич. темп-ры С. д. становится основным механизмом пространственного выравнивания неоднородной намагниченности. Особенности С. д. в парамагнитной области (Т > Г ) магнитоупорядоченных веществ по сравнению со С. д. в обычных парамагнетиках проявляется в критическом замедлении (аномальное возрастание вблизи времён магнитной релаксации). Аналогичными свойствами обладают н др. кинетич. и резонансные характеристики (напр., затухание ультразвука в магнетиках, ширина линии ЭПР и др.). [c.632]

ФЕРРОМАГНЕТИЗМ —магнитоупорядоченное состояние вещества, в к-ром большинство атомных. агнитных моментов параллельны друг другу, так что вещество обладает самопроизвольной (спонтанной) намагниченно стью. Ф. устанавливается при темп-ре Т ниже Кюри точки Тс в отсутствие внеш. магн. по гя Н. В более пгироком смысле Ф. наз. совокупность физ. свойств вещества в указанном состоянии. Вещества, в к-рых возникает ферро-магн. упорядочение магн. моментов (рис. I), наз. феррО [c.294]

В ферромагн. образцах с размерами больше критич. размера однодоменности (см. Однодоменные частицы) при Я=0 и при темп-ре ниже Кюри точки Т, минимуму энергии кристалла обычно отвечает неоднородное магн, состояние в виде совокупности большого числа доменов с разными направлениями намагниченности М соседних областей. В монокристаллич. образцах или в крупных кристаллитах поликристалла (с размерами г>г,) такая совокупность Ф. д. формируется в соответствии с имеющимися в ферромагнетике взаимодействиями и представляет собой магнитную доменную структуру (ДС). Общая причина её возникновения, впервые указанная Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшицем в 1938, связана с уменьшение.м полной энергии образца благодаря уменьшению магнитостатической энергии за счёт дробления магн. полюсов (магн. зарядов ) на поверхностях образца. [c.302]

Показать, что если намагниченность ионных остовов подчиняется закону Кюри, то температура Кюри Тс определяется соотношением Тс = Inn n Nw, где Хпара — паулиевская восприимчивость электронов проводимости, постоянная молекулярного [c.56]

Поскольку большая зависимость магнитной индукции от температуры для ( рромагнетиков наблюдается в области, близкой к точке Кюри, то последняя для термомагнитных сплавов должна находиться близко к рабочей (комнатной) температуре. Из ферромагнитных элементов лучше всего этому соответствует никель (Гк = 350° С) для железа и кобальта намного выше. Материалы с еще более низкой Тк могут быть получены введением в никель немагнитных присадок [c.327]

Если в процессе нагрева внутренние источники теплоты претерпевают существенные изменения, что характерно, например, при нагреве ( рромагнитной стали до температуры выше точки Кюри, то раздельное решение с высокой точностью уравнений (6.13) и (6.14) не гарантирует приемлемой точности моделирования всего процесса. Поэтому, как и в одномерном случае, для повышения точности при достаточно больших шагах по времени используется алгоритм совместного решения уравнений (6.13) и (6.14). [c.213]

Металловедение (1978) -- [ c.59 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.169 , c.381 , c.410 , c.423 , c.503 , c.518 , c.526 , c.535 ]

Высокомарганцовистые стали и сплавы (1988) -- [ c.71 ]

Введение в термодинамику Статистическая физика (1983) -- [ c.119 , c.142 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...