Нейтронная спектроскопия

В раздел о нейтронной спектроскопии введено описание метода механического монохроматора. [c.10]

Во второй части описаны общие закономерности ядерных реакций, боровский механизм протекания ядерных реакций и механизм прямого взаимодействия адерные реакции под действием нейтронов, некоторые вопросы нейтронной физики (рассеяние и замедление быстрых и диффузия тепловых нейтронов, нейтронная спектроскопия) и элементы оптической модели ядра ядерные реакции под действием различных заряженных частиц (протонов, а-частиц и дейтонов) и ядерные реакции под действием -у-квантов реакции деления, реакции, приводящие к образованию трансурановых элементов, и термоядерные реакции. [c.12]

Еще более медленные нейтроны получаются в результате процесса замедления быстрых нейтронов, который сводится к последовательным упругим соударениям нейтронов с ядрами вещества— замедлителя (см. 34, п. 1). Спектр нейтронов, испускаемых замедлителем, имеет максимум при энергии нейтронов, равной энергии теплового движения атомов замедлителя (тепловые нейтроны), и плавно спадает в сторону больших энергий (см. 34, п. 2). Для выделения из него нейтронов с определенной энергией используются методы нейтронной спектроскопии (см. 36), [c.286]

Здесь будут рассмотрены только некоторые явления, имеющие прямое отношение к собственно ядерной физике. Это — элементы теории замедления быстрых нейтронов и диффузии тепловых нейтронов, взаимодействие с ядрами медленных нейтронов и бо-ровская теория ядерных реакций, методы нейтронной спектроскопии, рассеяние быстрых нейтронов применительно к определению радиусов ядер) и, наконец, физика деления ядер. [c.290]

В дальнейшем существование тепловых нейтронов было подтверждено методами нейтронной спектроскопии (см. 36, п. 4). [c.301]

Боровский механизм протекания ядерных реакций и формулы Брейта—Вигнера блестяще подтвердились при детальном изучении хода сечений реакций в зависимости от энергии падающих нейтронов. Возможность детального изучения сечений появилась в результате развития методов нейтронной спектроскопии, позволивших выделять эффект, вызванный нейтронами определенной энергии, величина которой могла изменяться. [c.329]

Нейтронная спектроскопия дает возможность определять расположение ядерных уровней и их ширины, а также (в случае использования пучков поляризованных нейтронов поляризованных ядер мишени) соответствующие им моменты количества движения. [c.329]

Развитие нейтронной спектроскопии позволило проверить и подтвердить изложенные в 34 и 35 взгляды Бора и Ферми на взаимодействие нейтронов с ядрами и правильность формул Брейта — Вигнера. Приведем некоторые наиболее существенные результаты измерений, [c.343]

Детальное изучение сечения взаимодействия медленных и тепловых нейтронов было произведено с помощью нейтронной спектроскопии, которая позволяет выделять нейтроны данной энергии из непрерывного спектра. Наиболее широко применяются четыре метода нейтронной спектроскопии, два из которых (метод механического монохроматора и метод дифракции нейтронов от кристалла) реально выделяют в данном направлении моноэнергетические нейтроны, а два других (метод мигающего ускорителя и метод механического селектора) выделяют нейтроны с данной энергией по времени пролета. Нейтронная спектроскопия подтвердила правильность боровских представлений [c.357]

Предельная частота оптических фононов mj, есть частота соответствующих (продольных и поперечных) оптических колебаний решетки с длиной волн, значительно превышающей межатомное расстояние. Определяется из спектров поглощения и отражения инфракрасного излучения, а также с помощью нейтронной спектроскопии. Для элементов (Si, Ge и др.) со =сО( = озо. [c.455]

Термин резонансные нейтроны обусловлен наличием резонансных максимумов (нейтронных резонансов) в энергетич. зависимости эффективных сечений о(/ ) взаимодействия нейтронов с веществом. Исследования с резонансными нейтронами дают возможность изучать спектры возбуждений ядер (см. Нейтронная спектроскопия). В области энергии промежуточных нейтронов резонансная структура нейтронных сечений сглаживается из-за перекрытия соседних резонансов, количество к-рых быстро увеличивается с ростом энергии возбуждения ядра. При энергии нейтрона меньше первого резонансного уровня сечение всех ядерных реакций обратно пропорционально скорости нейтрона ( закон l/v ). [c.278]

Для определения фазы F(H) используются ядра, обладающие низколежащими нейтронными резонансами (см. Нейтронная спектроскопия), вблизи к-рых становится комплексной величиной и сильно зависит от % (ii d, "Sm, Gd и d). Если структура содержит один из этих нуклидов, его положение опреде- [c.285]

Р. 3. медленных нейтронов с энергией / в осн. идёт через резонансное образование состояний составного (компаунд) ядра при i = 0 (см. Нейтронная спектроскопия). Сечение Р. з. о., описывается Брейта — Вигнера формулой [c.207]

Предельные частоты оптических фононов. Предельные частоты О)(Of оптических фононов — частоты соответствующих (продольных и поперечных) оптических колебаний решетки с длинами волн, значительно превышающими межатомное расстояние. Определяются из спектров поглощения и отражения инфракрасного излучения, а также с помощью нейтронной спектроскопии. В элементах (Si, Ge и др.) = tOj = шо [c.342]

НЕЙТРОННАЯ РАДИОГРАФИЯ - НЕЙТРОННАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ [c.387]

Идеей наиболее распространенных методов нейтронной спектроскопии является выделение нейтроногв заданной энергии из непрерывного спектра. Это выделение может быть либо пространственным, когда в данном направлении летят моноэнергети-ческие нейтроны (метод механического монохроматора, дифракция нейтронов от кристалла), либо временным, когда в данном направлении одновременно вылетают нейтроны всех энергий, но в зависимости от величины энергии они приходят в заданную точку пространства в разное время (с большей энергией, т. е. более быстрые, раньше). Такое временное выделение называется методом времени пролета. В области низких энергий (примерно до 10- -100 кэв) этот метод имеет два варианта метод механического селектора, когда для обеспечения одновременности вылета нейтронов используются механические прерыватели пучков нейтронов — затворы, и метод мигающего ускорителя, при котором короткие импульсы нейтронов получаются за счет импульсной бомбардировки мишени заряженными частицами или (во вторичном процессе) у Квантами. [c.329]

Кроме перечисленных четырех методов (которые будут подробнее рассмотрены ниже) в ядерной физике применяются и другие методы нейтронной спектроскопии. В одном из них для получения мо ноэнергетических нейтронов используются некоторые ядерные реакции и фотонейтронные источники (см. 32), в другом энергия нейтронов определяется по энергии образующихся ядер отдачи (см. 43, п. 1 и 44, п. 3). Заметим, что последний способ не требует никакой (ни пространственной, ни временной) мо нохроматизации пучка нейтронов. [c.330]

Для иллюстрации приведем в табл. 27 параметры некоторых уровней, ивмеренных методами нейтронной спектроскопии. [c.346]

Измерение сечения резонансного рассеяния можно производить либо методом радиоактивных индикаторов, изгото вленных на изучаемого материала и облучаемых нейтронами, рассеянными этим материалом, либо методами нейтронной спектроскопии, в которых применяется специальный детектор — счетчик, чСделан-< [c.346]

В предыдущем параграфе было показано, что при отрицательном знаке обменного интеграла энергетически выгодной становится ан-типараллельная ориентация спинов соседних узлов решетки кристалла. В этом случае расположение спинов может быть также упорядоченным, но спонтанная намагниченность не возникает, так как спиновые магнитные моменты соседних узлов решетки направлены антипараллельно и компенсируют друг друга. В качестве примера на рис. 11.15, а показана магнитная структура МпО, определенная методами нейтронной спектроскопии (на рисунке показаны лишь магнитноактивные атомы Мп). Ее можно рассматривать как сложную структуру, состоящую из двух подрешеток, намагниченных противоположно друг другу. Такая структура возможна лишь ниже некоторой температуры, называемой антиферромагнитной точкой Кюри, или точкой Нееля Тн- [c.300]

Альфа-распад возбуждённых ядер изучается с помощью ядерных реакций. Отд. случаи распада нижних возбуждённых состояний тяжёлых ядер, приводящего к испусканию т. н. длиннопробежных а-частиц, известны давно и причисляются к явлению радиоактивности, Наблюдаемые времена жизни ядер лежат в диапазоне от с (А.-р. нейтронных резонансов, см. Нейтронная спектроскопия) до 10 с (А.-р. уровней лёгких ядер). Нек-рые распадающиеся состояния лёгких ядер имеют приведённые ширины, близкие к максимально возможным (к т. н. вигнеровскому пределу), что указывает на их ярко выраженный -кластерный характер. Изучение А.-р. высоковозбуждённых состояний ядер — один из информативных методов исследования ядерной структуры при больших энергиях возбуждения. [c.64]

Осн. назначение периодич. И. р. исследования па выведенных пучках медленных нейтропов с применением нейтронной спектроскопии по времени пролёта, особенно для целей нейтронографии конденсированных сред. Для сокращения длительности нейтронного импульса необходимы быстрые модуляторы реактивности, способные изменять коэф. размножения нейтронов со скоростью 100 с 1. [c.136]

НЕЙТРОННАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ — совокупность исследований энергетич. зависимости раал. процессов взаимодействия нейтронов с атомными ядрами и свойств образовавшихся возбуждённых состояний ядер. Специфич. особенность взаимодействия нейтронов с ядрами связана с отсутствием заряда. Отсюда протекание реакции при низких энергиях нейтронов < 1 МэВ. [c.276]

С. по в. п. в сочетаиии с ускорителями и импульсными реакторами может быть использован для измерения не только заряженных, но и нейтральных частиц (нейтронов, К-мезонов и др.). В этом случае начало отсчёта времени задаётся импульсным источником частиц (см. Нейтронная спектроскопия). [c.621]

В Я. с. используются разл. спектрометры частиц и у-квантов (см. Альфа-распад, Бета-спектрометр, Ешма-спектроскопия. Гамма-спектрометр, Нейтронная спектроскопия). Осн. доля исследований ведётся непосредственно на пучках ускоренных заряж. частиц (протонов, а-частиц, тяжёлых ионов и др.) или нейтронов. Исследования в области Я. с. могут быть разделены ка 2 осн. группы. [c.656]

Однако при делении на тепловых нейтронах рождаются быстрые цейтроны, к-рые, прежде чем замедлиться до тепловой энергии, могут поглотиться. Сечение захвата нейтрона имеет резонансный характер, т. е. достигает очень больших значений в определ, узких интервалах энергии (см. Нейтронном спектроскопия). В однородной (гомогенной) смеси вероятность резонансного поглощения слишком велика, чтобы Я.ц.р. на тепловых нейтронах могла осуществиться. Эт трудность обходят, располагая уран в замедлителе дискретно, в виде блоков, образующих правильную решётку, Резонансное поглощение нейтронов [c.671]

В области вблизи верхней границы, при к-рой еще могут существовать дискретные уровни, большое число их обнаружено при наблюдении резонансов в эффективном сечепии ядерных реакций, напр, при захвате медленных нейтронов. Однако здесь число уровней столь велико и расстояния между 1нши так малы, что для характеристики их вводят другие понятия и эти уровни вблизи границы обычно не рассматриваются в Я. с, (см. Нейтронная спектроскопия). [c.543]

Смотреть страницы где упоминается термин Нейтронная спектроскопия : [c.305] [c.329] [c.331] [c.333] [c.335] [c.339] [c.343] [c.343] [c.345] [c.6] [c.44] [c.269] [c.277] [c.280] [c.283] [c.345] [c.273] [c.664] [c.568] [c.166] [c.387] [c.388] [c.712]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...