Барьер кулоновский

Барьер кулоновский 87—88, 132, 228 Бета-распад 100, 101, 334—-342 [c.392]

В отсутствие мюонов реакции синтеза, напр. ядер дейтерия d -j- d —> Не -j- n или ядер дейтерия и трития d - - t 7- Не - - п, происходят с заметной вероятностью лишь при высоких энергиях / сталкивающихся частиц, / 1—10 кэВ, т. е. при темп-рах в десятки и сотни млн. градусов, поскольку ядрам нужно путём туннельного перехода преодолеть высокий барьер кулоновского отталкивания, чтобы сблизиться до расстояний действия ядерных взаимодействий (г г 5х IQ-is см) (рис. 1). При торможении отрицательно заряж. мюонов в плотной смеси изотопов водорода за вре- [c.229]

Каскадная стадия процесса взаимодействия. Спектрально-угловые распределения каскадных частиц. Энергетическое распределение каскадных частиц характеризуется широким спектром. В нем имеются частицы с энергиями, близкими к энергии первичной частицы, и частицы с энергией вплоть до некоторого минимального значения, с которой они могут покинуть ядро. Очевидно, что минимальная энергия различна для протонов и нейтронов из-за кулоновского барьера. Считается, что в спектре каскадных частиц имеется хотя бы одна частица с энергией, близкой к энергии падающей частицы. Так как такая частица обычно совпадает с сортом падающей частицы, ее называют лидирующей частицей. [c.249]

Реакции, происходящие при участии заряженных частиц, требуют, чтобы частицы обладали достаточно большой энергией, необходимой для преодоления сильного кулоновского поля ядра (потенциального барьера). Источниками заряженных частиц являются естественно-радиоактивные элементы, ускорители заряженных частиц, космические лучи. [c.264]

Величина кулоновского барьера В может быть легко оценена по простой формуле [c.130]

Малая высота кулоновского барьера и большое сечение реакций (27. 24) и (27.25) приводит к тому, что реакции эффективно идут при сравнительно невысоких кинетических энергиях падающих Дейтонов (Га л 0,2 Мэе). В этом случае энергия нейтронов, образующихся в реакциях (27. 24) и (27. 25) и вылетающих под углом 90° к падающему дейтону, будет равна соответственно [c.266]

При взаимодействии с ядрами нейтронов кулоновский барьер отсутствует, но при I Ф О имеется центробежный барьер высотой [c.272]

Результаты вычисления для z = 1 представлены в табл. 23. Сравнение высоты кулоновского барьера с минимальными значениями высоты центробежного барьера показывает, что (Вц)мин превосходит Вк только у самых легких ядер (Z<8), а у всех остальных Вк> (Вц)мин, причем начиная с середины периодической таблицы Вк > (Вц)мин, так что Вк + (Вц) ин Вк. В связи с этим взаимодействие медленных Т < Вк) заряженных частиц с достаточно тяжелыми ядрами происходит примерно [c.273]

Взаимодействия нейтронов с ядрами составляют, пожалуй, самый обширный и разнообразный класс ядерных взаимодействий. Объясняется это тем, что нейтроны (наряду с протонами) входят в состав любого атомного ядра, в котором они прочно связаны ядерными силами. Поэтому при сближении с ядром нейтроны должны с ним эффективно взаимодействовать, причем в отличие от протонов, которые из-за кулоновского барьера не могут эффективно взаимодействовать с ядром при малых энергиях, нейтроны, не имеющие заряда, взаимодействуют с ядром и при низких энергиях. [c.283]

Обычно п — р)-реакции имеют Q>0 (так как т >/Пр), а если Q < О, то Q 1 Мэе. Однако для того чтобы образующийся протон мог преодолеть кулоновский барьер при вылете из ядра, нейтрон должен иметь достаточно большую энергию. [c.287]

Гр, Га И Т. Д. малы из-за кулоновского барьера). Отсюда следует, что [c.348]

Обращаем внимание читателя, что в этом отличии энергетической выгодности и энергетической возможности процесса деления ничего удивительного нет. Так, например, а-распад тяжелых ядер периодической системы всегда энергетически выгоден, однако из-за кулоновского барьера он оказывается энергетически невозможным в классической физике. Существование а-рас-пада удается объяснить только при помощи квантовомеханического эффекта Прохождения а-частиц через потенциальный барьер. При этом из-за малой прозрачности потенциального барьера время жизни ядра относительно а-распада оказывается очень большим (см. 9). [c.367]

Величина кулоновского взаимодействия заряженной частицы с ядром характеризуется высотой кулоновско-го барьера [c.433]

Естественно, что под действием а-частиц а-радиоактивных ядер можно было изучать ядерные реакции только на легких ядрах, так как тяжелые ядра имеют высокий кулоновский барьер [(S[()a 25 Мэе], величина которого значительно превышает кинетическую энергию даже наиболее энергичных а-частиц [7 a(Th ") =8,95 Мэе]. [c.439]

Как известно, энергия возбуждения ядра при захвате а-частицы складывается из энергии связи и кинетической энергии (в с. ц. и.). Для того чтобы ядерная реакция была эффективной, кинетическая энергия а-частицы должна быть сравнима с высотой кулоновского барьера [Та (йк)а]. Поэтому энергия возбуждения ядра будет равна [c.439]

Такая большая энергия возбуждения промежуточного ядра вполне достаточна для того, чтобы компенсировать не только энергию связи вылетающего нуклона едг, но и кулоновский барьер (Вк)р в случае вылета протона. Действительно, так как ея 8 Мэе, то = W — Ejv = 20 — 8 = 12 Мэе и > (Вк) v [c.440]

На легкие ядра, где кулоновский барьер невысок, это правило не распространяется. Примерами являются реакции [c.445]

Такой же результат получается при сравнении кинетической энергии образующихся в реакции а-частиц (8,85 Мэе) с высотой кулоновского барьера для а-частицы в поле другой а-частицы (4 Мэе). Более чем двойное превышение энергии а-частицы над высотой барьера указывает на чрезвычайно большую вероятность распада промежуточного ядра 4Ве на две а-частицы и, следовательно, на очень большую ширину уровня соответствующего энергетического состояния (несколько сотен килоэлектронвольт). [c.447]

Одна из этих особенностей заключается в кулоновском взаимодействии заряженных частиц с ядром. Величина кулоновско-го взаимодействия характеризуется высотой кулоновского барьера [c.452]

При Т < Вк заряженная частица попадает в ядро при помощи туннельного перехода, вероятность которого для случая I = О определяется прозрачностью потенциального кулоновского барьера [c.452]

Полученные результаты противоречат представлению о протекании ядерной реакции через промежуточное ядро действительно, если реакции (d, р) и d, п) идут с образованием промежуточного ядра, то при прочих равных условиях выход реакции (d, р) должен быть меньше выхода реакции d, п) из-за наличия кулоновского барьера, препятствующего вылету протона из ядра. С ростом энергии выход реакции d, р), а следовательно, и отношение Y(d, p)IY d, п) должны возрастать. Угловое распределение продуктов реакции должно быть изотропным. [c.459]

В отличие от рассмотренного выше механизма протекания ядерной реакции с образованием промежуточного ядра в процессе Оппенгеймера — Филлипса дейтон вообще не попадает в атомное ядро, а, приблизившись к нему, поляризуется большими электрическими силами, действующими между ядром и входящим в состав дейтона протоном. При этом если высота кулоновского барьера ядра заметно превышает энергию связи дейтона [Вк > то [c.459]

Очевидно, что механизм неполного проникновения должен быть особенно существенным при взаимодействии дейтонов с тяжелыми ядрами, для которых большой кулоновский барьер препятствует протеканию ядерной реакции по боровскому механизму. Это вывод подтверждает-ся, например, тем, что реакции типа d, а), которые могут идти только в боровском механизме, не встречаются при взаимодействии дейтонов с тяжелыми ядра- [c.460]

Особенно интересным является случай взаимодействия с ядрами Дейтонов при энергии, сравнимой с высотой кулоновского барьера В. Этот случай был проанализирован в 1951 г. Батлером, который показал, что, изучая энергетическое и угловое распределение продуктов реакций типа d, р) и [d, п), можно составить представление об энергетических уровнях остаточного ядра, образующегося в этих реакциях, т. е. определить их энергию, момент количества движения и четность. При этом метод Батлера позволяет получить характеристики уровней, соответствующих энергии возбуждения ядра меньше энергии связи захватываемой частицы. [c.463]

В 1951 г. Батлер показал, что при использовании дейтонов с энергией В, где В — высота кулоновского барьера, можно рассчитать угловое распределение вылетающих (точнее [c.466]

Эти результаты противоречат боровскому механизму протекания ядерной реакции с образованием промежуточного ядра. Действительно, если процессы (у, п) и (у, р) идут с образованием промежуточного ядра, то испускаемые нейтроны и протоны должны характеризоваться сферически симметричным угловым распределением и максвелловским распределением по энергии с соответствующей ядерной температурой. При этом испускание протонов должно происходить реже из-за действия кулоновского барьера. И так как средняя энергия протонов значительно меньше максимальной (из-за того, что конечное [c.472]

Взаимодействие -у-квантов с ядрами обычно происходит при помощи боровского механизма образования промежуточного ядра с последующим вылетом частиц-продуктов. В этом случае испускаемые частицы имеют максвелловское распределение по энергии и сферически симметричное угловое распределение. При этом из-за кулоновского барьера выход реакции (у, р) в (10 10 ) раз меньше выхода реакции (у, п). [c.476]

Легко видеть, что необходимым условием для возможности цепной реакции синтеза является очень высокая температура. Действительно, при рассмотрении ядерных реакций, идущих под действием заряженных частиц, было показано, что в этих процессах существенную роль играет кулоновский барьер, который препятствует ядерному взаимодействию даже при Q > О, если кинетическая энергия бомбардирующей частицы недостаточно велика. У легких ядер кулоновский барьер невысок, но все же для эффективного протекания реакций даже со столь легкими ядрами как в реакциях (65.1) и (65.2) нужны дейтоны с энергией примерно 0,1 Мэе. [c.479]

Высота кулоновского барьера для частицы с зарядом г по отношению к ядру с зарядом Z [c.706]

Большая часть наших знаний о плазме получена из исследований газового разряда. В настоящее время интерес к изучению плазмы резко возрос в связи с проблемой энергетического использования термоядерных реакций синтеза легких ядер, а также в связи с использованием плазмы в качестве пара (рабочего вещества) в МГД-генераторах. При большой температуре газа, когда он находится в. состоянии плазмы и частицы движутся с большими скоростями, становятся возможными преодоление кулоновского потенциального барьера при столкновениях атомных ядер и их синтез. Практически особо важное значение представляет возбуждение термоядерных реакций в дейтерии, так как в этом случае такие реакции должны идти при относительно меньших температурах (Г 10 К). Горение ядер дейтерия в результате их синтеза в а-частицы приводит к выделению большой энергии. [c.215]

Реакции под действием протонов, дейтронов н других заряженных частиц отличаются от реакций под действием нейтронов прежде всего тем, что для них существует потенциальный барьер ядра и частица должна преодолеть это сильное кулоновское отталкивание. Поэтому, только обладая большой энергией, заряженные частицы в состоянии подойти близко к ядру и вызвать ядериую реакцию. В случае легких ядер энергия налетающей заряженной частицы может быть меньшей, так как при этом появляется вероятность захвата частицы ядром в результате туннельного перехода. Протоны могут вызвать реакции (р, у), (р, п) и (р, а). [c.284]

Коэффициенты А и В в уравнении (3. I) таковы, что небольшому отличию в величине энергии а-частиц (от 9 до 4 Мэе) отвечает колоссальное изменение времени жизни соответствующих ядер (от 10 сек до 10 ° лет). Эта особенность а-распада объясняется существованием квантовомеханического эффекта прохождения а-частиц через кулоновский лотенциальный барьер (см. 9, п. 3). Так как одна из границ барьера совпадает с радиусом ядра R, то в теоретическое выражение для времени жизни ядра относительно а-распада входит R, которое и может быть найдено сравнением с известными из опыта результатами по определению времени жизни исследуемых а-радиоактивных ядер. [c.51]

Если Q > О, то соответствующая реакция сопровождается 1выделением кинетической энергии за счет уменьшения энергии локоя и называется экзоэнергетической. Экзоэнергетическая реакция может идти при любой кинетической энергии падающей частицы (если только эта энергия достаточна для преодоления кулоновского барьера ядра в случае заряженной частицы). [c.260]

Воспользуемся формулой (52.7) для вычисления прозрачности кулоновского барьера ядра isAP по отношению к протону с кинетической энергией Гр = 1 Мэв [c.434]

Для заряженных частиц положение существенно отличается из-за кулоновского барьера, высота которого Sk ДЛЯ достаточно тяжелых ядер обычно превосходит высоту центробежного барьера Вц при малых значениях /. В связи с этим вероятность взаимодействия зуряженных частиц с ядром при / = О не очень сильно отличается от вероятности взаимодействия при / = 1, 2,..., /о, [c.435]

Характер лротекания ядерных реакций под действием а-ча-стиц в значительной степени определяется двумя факторами высотой кулоновского барьера и величиной энергии связи а-частицы в ядре. В табл. 31 даны средние значения высоты кулоновского барьера (Вц)а и энергии связи а-частиц по отношению к ядрам с различными Z. [c.439]

Правильность сделанных заключений лишний раз подтверждается характером функции возбуждения для рракции (р, а). Для объяснения роста этой функции вплоть до энергии протонов 3 Мэе (что значительно превосходит высоту кулоновского барьера sLi по отношению к протону) необходимо допустить существование центробежного барьера, отвечающего / = 1. Это [c.449]

Известно, что у легких ядер средняя энергия связи, рассчитанная на один нуклон, растет с ростом массого числа. Поэтому процесс слияния легких ядер энергетически выгоден и должен сопровождаться выделением энергии. Условием для процесса синтеза является достаточно большая кинетическая энергия взаимодействующих ядер, необходимая для успешного преодоления кулоновского барьера. Эта энергия может быть получена как анергия теплового движения при очень сильном нагревании. [c.484]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...