Тела упругие, взаимодействующие

Тела упругие, взаимодействующие с жидкостью — Колебания 508 [c.565]

Таким образом, задача многих тел о взаимодействии налетающего нуклона с А нуклонами ядра в оптической модели заменяется более простой задачей о движении нуклона в среде ядерного вещества с некоторым комплексным потенциалом — V (г) — iW (г). Экспериментальные и теоретические исследования, опубликованные В 1958—1961 гг., по упругому рассеянию на атомных ядрах [c.199]

В отличие от теории упругости, где при использовании выражения Р по обобщенному закону Гука формула (151) дает элементарную работу упругих взаимодействий в теле и, следовательно, приводит к выражению потенциальной энергии упругого взаимодействия, которая в процессе деформирования [c.255]

Кроме рассмотренного выше упругого взаимодействия в большинстве твердых тел имеется электрическое взаимодействие между дислокациями и точечными дефектами. Оно наиболее ярко проявляется в ионных кристаллах. [c.110]

Понятие о колебаниях. Рассмотрим некоторую систему, т. е. совокупность объектов, взаимодействующих между собой и с окружающей средой по некоторому закону. Это может быть как механическая система материальных точек, абсолютно твердых тел, упругие и вообще деформируемые тела и т. п., так и электрическая, биологическая и смешанная (например, электромеханическая) системы. Пусть состояние системы в каждый момент времени дописывается некоторым набором параметров. Задача теории состоит в том,, чтобы предсказать эволюцию системы во времени, если задано начальное состояние системы и внешнее воздействие на нее. [c.15]

Механическое воздействие на тело является направленным и лишь при всестороннем сжатии или растяжении его можно характеризовать скалярной величиной давления, Для кристаллического тела благодаря взаимодействию атомов в пространственной кристаллической решетке каждый компонент тензора напряжений может в общем случае влиять на любой компонент тензора деформации. Такое влияние в предположении линейной упругости можно описать с помощью (1.144) или (1.145), а при переходе к матричной форме представления коэффициентов податливости, упругости и температурной деформации кристалла — посредством [c.61]

В книге описываются закономерности волновых движений в няе- ально упругом теле. Основным отличием такой среды от идеальной сжимаемой жидкости в акустике и от эфира в электродинамике является существование в ней, а в случае наличия границ и постоянное превращение друг в друга, двух различных по свойствам типов волн — волн расширения и сдвига. Можно сказать, что все вопросы, рассмотренные в данной книге, должны раскрыть специфику волновых процессов в упругих телах, обусловленную взаимодействием этих двух типов волн при наличии граничных поверхностей. Таким взаимодействием обусловлен чрезвычайно широкий круг особых явлений в процессах колебаний упругих тел и распространения волн в них. В качестве примеров здесь достаточно упомянуть известное явление существования поверхностной волны в упругом полупространстве и менее изученные вопросы, относящиеся к специфике собственных колебаний упругих тел конечных размеров. [c.7]

Результаты, представленные на рис. 2.4,а, показывают, что зависимости нагрузки Р от расстояния D являются немонотонными и имеют точку минимума. На величину этого минимума наиболее сильно оказывает влияние параметр ст, с ростом которого абсолютные значения минимальных нагрузок возрастают. Увеличение параметра а, связанное либо с увеличением поверхностного натяжения, либо с уменьшением эквивалентного модуля упругости взаимодействующих тел, приводит к росту абсолютного значения ро давления в жидкости (см. рис. 2.4,5) и радиуса 6 области занятой жидкостью (см. рис. 2.4,е). При увеличении объёма жидкости в мениске (увеличение параметра v) наблюдаются увеличение радиуса 6 и уменьшение давления Ро жидкости в мениске, особенно в случае, когда сохраняется контакт поверхностей. На основании полученных результатов [c.93]

Третья особенность — внимание, проявленное авторами в заключительной, восьмой, главе к сложным контактным задачам, связанным с учетом не только упругого взаимодействия на соприкасающихся границах тел, но и с необратимым деформированием на контактах. Метод граничных элементов в варианте разрывных смещений по самой своей природе идеально приспособлен к решению соответствующих проблем. Получаемые с его помощью результаты окажутся интересными как для новичков, так и для искушенных читателей, уже основательно знакомых с МГЭ. Особый интерес восьмая глава представляет для специалистов в области горной геомеханики и инженерной геологии. [c.6]

Рассмотрим более подробно упругие тела. Как видно из преды-д>ш,его параграфа, в таких телах при деформациях начинают одновременно происходить два явления 1) изменяются форма и объемы всех частей тела 2) изменяются силовые взаимодействия между отдельными частями тела (эти взаимодействия связаны с деформациями, а направлены они так, чтобы уменьшить деформации). [c.151]

Для описания природы явлений разрушения, где применение полученных приближенных результатов целесообразно, могут быть привлечены качественные соображения. Ясно, что разгрузка поверхностей трещины по мере ее распространения требует непрерывной перестройки поля напряжений, а скорость этого процесса ограничена скоростью упругих волн. Следовательно, вся кинетическая энергия, связанная с процессом этой перестройки, будет находиться в пределах огибающей поверхности возмущений, исходящих от растущей трещины со скоростью звука. И чтобы значительная доля этой энергии возвратилась к концу трещины, необходимо, чтобы процесс распространения трещины был длительным. Это означает, что процесс должен происходить настолько долго, чтобы огибающая не только достигла границ и прошла по всему телу, но и чтобы различные волны и колебания внутри огибающей имели возможность пройти по телу и взаимодействовать с трещиной несколько раз. Таким образом, приблизиться к условиям полного использования кинетиче ской энергии можно только тогда, когда размеры пути проходимого трещиной, будут сопоставимы с наибольшим размером тела. Поэтому описанный приближенный подход назван также подходом, соответствующим большому скачку трещины. [c.230]

Если система частиц (тел) изолирована (замкнута), К постоянно во времени. Если при этом между частицами только упругие взаимодействия (например, упругие удары), то Т остается постоянной, а следовательно, и Т (кинетическая энергия относительно другой инерциальной системы отсчета А) остается постоянной. Закон сохранения кинетической энергии справедлив во всех инерциальных системах, если он справедлив в одной из них. [c.514]

Рис. 5.9. Схема упругого взаимодействия тела качения с плоской деталью

Напомним, что основное предположение Герца заключается в том, что влияние сил инерции, возникающих за счет деформаций тел в области их контакта, на связь между величиной местного смятия а и силой контактного взаимодействия Р считается пренебрежимо малым. При этом полагается также, что скорость соударения мала по сравнению со скоростями распространения в материалах тел упругих возмущений, оба тела массивны и радиус зоны контакта много меньше размеров тел. [c.524]

История науки о трении связана с рассмотрением самых различных взаимодействий поверхностей — подъема по микронеровностям абсолютно твердого тела, упругого и пластического деформирования микронеровностей, преодоления сил межатомного взаимодействия, схватывания металлов, образования различных пленок и др. [c.64]

Кроме того, необходимо иметь в виду, что сила трения — это суммарный показатель, характеризующий сложные механизмы взаимодействия поверхностей твердых тел — упруго-пластическую деформацию поверхностных слоев и вторичные физические, химические и другие процессы в зоне трения [31, 41, 57]. [c.103]

Здесь Ц и , (/=1,2)- соответственно коэффициент Пуассона и модуль упругости взаимодействующих тел Л - приведенный радиус кривизны [c.35]

В отличие от континуума,коэфф. лобового сопротивления с сферы зависит от отношения томп-ры Тц./Г , а, / и М. Причем зависимость от перепада темп-р сильнее всего проявляется при а = 1 и Л/ < 10 (более 40%) и очень незначительно при а < 0,1 и Л/ > 10 (менее 8%). Важно заметить, что найденные экспериментальным путем коэфф. а и / не могут быть использованы в условиях, отличных от условий их экспериментального определения. В связи с этим предприняты теоретич. исследования механизма упругого взаимодействия атомов с кристаллич. решеткой твердого тела [2]. Даже в простейшей постановке эта проблема приводит к чрезвычайно большим принципиальным трудностям. [c.326]

В развитии теоретических и прикладных направлений механики упругих тел достигнуты весьма значительные успехи. Вместе с тем задачи, возникающие в связи с развитием современной техники, требуют дальнейшего существенного расширения исследований, выдвигают ряд новых важных и трудных проблем. Для исследований последних лет характерно, с одной стороны, усовершенствование и дальнейшее развитие методов решения основных задач теории упругости и, с другой стороны, заметное расширение класса рассматриваемых задач, включение в сферу исследований сложных задач, полнее учитывающих специфику разнообразных тел и взаимодействий, имеющих значение для практики. [c.3]

Предположим, наконец, что тела системы — абсолютно упругие. При столкновении двух -упругих тел их взаимодействие состоит из двух частей сжатия, как при столкновении неупругих тел, и восстановления, которое можно сопоставить со взрывом. В этом случае обе силы взаимодействия равны и противоположны друг другу, так что потеря живой силы при сжатии целиком компенсируется ее возрастанием при восстановлении. [c.322]

Если при взаимодействии внутренняя энергия тел не изменяется, то такие взаимодействия называют упругими. Упругое взаимодействие сводится к одновременному сохранению импульса и просто кинетической энергии. [c.67]

УЗ-вые волны затухают значительно быстрее, чем волны более низкочастотного диапазона, т. к. коэфф. классического поглощения звука (на единицу расстояния) пропорционален квадрату частоты. В низкочастотной области коэфф. релаксационного поглощения также растёт пропорционально квадрату частоты, однако при повышении частоты этот рост замедляется и коэфф. поглощения стремится к постоянной величине. Область, где наблюдается такое изменение хода коэфф. поглощения, наз. релаксационной, а средняя её частота — частотой релаксации. Величина, обратная частоте релаксации,— время релаксации — характеризует процесс перераспределения энергии внутри вещества. Помимо характерного хода коэфф. поглощения УЗ, в релаксационной области наблюдается рост скорости звука с частотой — дисперсия, обусловленная физич. процессами в веществе и отличающаяся от дисперсии скорости звука, характерной для любых частот и связанной с геометрич. условиями распространения волны. Дисперсия УЗ в релаксационных областях обычно не превышает нескольких процентов. В многоатомных газах релаксация связана с обменом энергии между поступательными и внутренними степенями свободы, и характерные частоты лежат в среднем и даже низкочастотном диапазонах. В жидкостях к основным релаксационным процессам относятся, напр., внутримолекулярные превращения, структурная и химич. релаксации соответствующие частоты лежат чаще всего в области частот 10 —10 Гц. В твёрдых телах имеются релаксационные процессы различной природы, обусловленные, напр., взаимодействием ультразвука с электронами проводимости, со спиновой системой (см. Спин-фононное взаимодействие), С колебаниями кристаллической решётки. Влияние этих процессов проявляется в частотной зависимости поглощения УЗ. Резонансные явления типа акустического парамагнитного резонанса (область частот 10 —11 Гц) и акустического ядерного магнитного резонанса (10 —10 Гц) дают соответствующие пики поглощения. Резонансный характер может иметь также и дислокационное поглощение в кристаллах. Все эти особенности поглощения УЗ в твёрдых телах обусловлены взаимодействием УЗ-вых и гиперзвуковых волн с внутренними возбуждениями в твёрдых телах. Возникновение же такого взаимодействия связано с тем, что средние и высокие УЗ-вые частоты становятся сравнимы с характерными частотами процессов в веществе на молекулярном и атомном уровне, а длины волн сравнимы с параметрами внутренней структуры вещества. Последнее обстоятельство объясняет также увеличение рассеяния упругих волн на УЗ-вых частотах, наблюдаемое в микронеоднородных средах, в поликристаллич. телах сечение рассеяния на неоднородностях возрастает, если их размеры становятся порядка длины волны.. Связь характера распространения УЗ и, в частности, его высокочастотной области — гиперзвука — со структурой вещества и элементарными возбуждениями в нём является одной из важнейших особенностей УЗ-вых волн. Она позволяет судить о строении вещества на основании измерений скорости и погло- [c.11]

Механический эффект физических взаимодействий может быть и другим — тела при взаимодействии с другими телами получают деформации. Величина наблюдаемой деформации упругого тела-эталона, находящегося в равновесии, также может служить мерой для силы. Силу считают пропорциональной абсолютному удлинению при упругой деформации и направленной по направлению вектора удлинения [c.70]

Составление эквивалентных схем для механических систем начинается с выбора системы координат, начало О которой должно быть связано с инерциальной системой отсчета. Далее формируются п эквивалентных схем, где п — число степеней свободы, В общем случае возможны три эквивалентные схемы, соответствующие поступательным движениям вдоль координатных осей, и три эквивалентные схемы, соответствз ющие вращательным движениям вокруг осей, параллельных координатным осям. Рассмотрим правила составления эквивалентных схем на примере одной из эквивалентных схем для поступательного движения 1) для каждого тела Ai с учитываемой массой i в эквивалентной схеме выделяется узел i и между узлом i и узлом О включается двухполюсник массы С< 2) трение между контакти-руемыми телами Ар и Л, отражается двухполюсником механического сопротивления, включаемым между узлами р и q 3) пружина, соединяющая тела Ар и Ад, а также другие упругие взаимодействия контактируемых тел Ар и Ад отражаются двухполюсником гибкости (жесткости), включаемым между узлами р н q. [c.170]

Если рассматриваются такие задачи магнитоупругости, в которых необходимо учитывать влияние магнитного поля на упругую деформацию, обусловленное нагревом тела, то кроме упругого и электромагнитного полей необходимо рассматривать еще и возникающее температурное поле. Каждое из этих полей влияет на общую деформацию тела и взаимодействуют между собой. В этом случае, как и раньще, электромагнитное поле определяется уравнениями Максвелла и обобщенным законом Ома, упругое поле — законом Дюгамеля — Неймана, а температурное поле определяется обобщенным уравнением теплопроводности. Уравнения (5.19) — (5.21) и (5.22) остаются неизменными, а обобщенный закон Ома запишется так (Ао — константа) [c.241]

При определении коэффициента внешнего трения необходимо исходить из напряженного состояния в зонах фактического касания. В общем случае вследствие распределения вершин микронеровностей по высоте микроиеров-ности в зависимости от глубины внедрения могут деформировать материал поверхности менее жесткого тела упруго, упругоиластнчески или пластически. Границы между каждым из Ердов деформирования определяют, решая соответствующие контактные задачи теорий упругости и пластичности. Однако в ряде случаев (например, при трении резин, а также металлов при небольших контурных давлениях) в зонах касания возникают упругие деформации. Как показывает анализ, при внедрениях, соответствующих пластическим деформациям, в зонах касания поверхностей с наиболее распространенными Б инженерной практике параметрами шероховатостей основные силовые взаимодействия приходятся ia микронеровности, деформирующие материал поверхностного слоя менее жесткого тела пластически. Поэтому в настоящее время принято оценивать взаимодействие твердых тел при упругих и пластических деформациях в зонах касания. Теория взаимодействия твердых тел ири упругопластических деформациях пока ещё не разработана. [c.192]

Таким образом, аналогию между упругостью и проводимостью МНМ можно проводить, если пренебречь упругим взаимодействием между компонентами. Эго приводит к существенным погрешностям при определении упругих свойств МНМ. Так, например, для пористого тела модули Юнга и модули сдвига // зависят от модулей компактного тела El, Hi и пористости "п = i/i(Wn) Мп i/i ( п) И если основываться на аналогии между упругостью и проводимостью, то =/2(Wn), а это приводит к тому, что коэффициент Пуас- [c.201]

Прослеживая историю развития науки о прочности материалов и элементов конструкций, можно обратить внимание на некоторое соответствие между этапами аналитическо-расчетного познания явления деформирования твердых тел и этапами деформирования гладкого образца при его растяжении. В самом деле, начало развития учения о прочности связано с исследованиями упругих воздействий, сопротивление которым определяли экспериментально, и при этом полагали, что этим сопротивлением и заканчивается упругое взаимодействие одного из контактирующих тел с ограничением соответствующих нагрузок [2]. Процесс разрушения не выявлялся вместо него фиксировалась точка завершения стадии упругого деформирования. Нечто аналогичное мы наблюдаем и в линейной механике разруше- [c.56]

Из (8.43) следует, что компонейта смещения из" должна удовлетворять однородному волновому уравнению, но поскольку из"(0) t) = О, очевидно, что щ" = О, т. е. при распространении лоперечной волны в изотропном твердом теле не генерируется поперечная вторая гармоника. Этот результат физически довольно очевиден, так как при распространении поперечных волн не изменяется плотность среды и в изотропном твердом теле упругие напряжения при сдвиговых деформациях не зависят от знака деформации. Последнее, в частности, проявляется в том, что для плоских волн внутренняя энергия (8.13) является четной функцией сдвиговых компонент тензора деформации. По этой же причине две поперечные волны, распространяющиеся в одном направлении, не будут взаимодействовать. [c.316]

Известно, что при упругом взаимодействии двух тел одно из них действузт на второе тело с силой 5 Н в течение 1 с. Определите импульс силы, получаемы вторым телом. [c.342]

Одной из первых в области механики кошакгаого взаимодействия была классическая работа немецкого физика Генриха Герца "О контакте твердых упругих тел" (1882 г.). При изучении контактного взаимодействия стеклянных линз Герцу удалось показать по аналогии с теорией электростатического потенциала, что эллипсоидальное (как мы теперь говорим "герцевское") распределение контактных давлений вызывает в контактирующих телах упругие перемещения, согласующиеся с предполагаемой эллиптической областью контакта. [c.162]

Волны в зернистых средах. Обсудим вкратце еще одну любопытную модель нелинейной среды, образованной набором соприкасающихся упругих щаров (гранул) (Нестеренко, 1983 Лазариди, Нестеренко, 1985]. Задача об упругом взаимодействии двух тел (контактная задача теории упругости) была решена Герцем еще в прошлом веке ее изложение можно найти в книге Л.Д, Ландау и Е.М, Лифшица [1986], Если не учитьшать нелинейности упругих свойств материала, то геометрические параметры системы и сила взаимодействия между ними (сдавливающая сила) Е связаны соотношением [c.169]

Трение качения - это явление, сопровождающееся сопротивлением перекатыванию шарика или ролика по кольцу подшипника. Оно вызвано целым рядом причин, к основным из которых относятся пластическая деформация поверхностного слоя и микропроскальзывание контактирующих поверхностей. Последнее обусловлено следующим. При упругом взаимодействии двух тел с разной кривизной поверхности (контакт кольца и тела качения) деформация их поверхностей в пределах контактной поверхности будет различной. На участке АВ (рис. 5.9) тонкими линиями показаны контуры деталей до деформации, а толстой -после нее. Очевидно, что на этом участке у тела качения произошло укорочение поверхности, а у плоской детали - удлинение, что привело к появлению микропроскальзьшания. [c.340]

Во многих практических случаях вполне достаточно оказывается уравнения состояния, выведенного из чисто теоретических соображений Л. Д. Ландау и К. П. Станюковичем (1945). Продукты горения конденсированных взрывчатых веществ имеют более высокую плотность, чем плот-лость твердого тела, состоящего из тех же атомов (исходное вещество). На этом основании Ландау и Станюкович приняли состояние продуктов взрыва подобным состоянию вещества в кристаллической решетке твердого тела, в котором преобладающая часть энергии заключена в энергии упругого взаимодействия атомов и молекул, тепловая же энергия колебаний молекул и атомов невелика по сравнению с упругой. Соответственно упругое давление преобладает над тепловым. Из этих соображений было получено очень простое уравнение состояния [c.378]

ЗaкJH сохранения энергии для упругой системы. Закон сохранения энергии полностью применим к упругим телам с одмим, однако, ограничением. Всегда полагают, что работа внешних сил и кинетическая энергия масс, которые вступают в те или иные взаимодействия с упругими телами, преобразуются в равное количество потенциальной энергии упругого тела или системы упругих тел. Упругие тела и системы обладают только одним этим видом энергии — потенциальной и не воспринимают действие внешних сил и масс в какой-яибо иной форме. Поэтому изображение закона сохранения энергии для слз чая упругих тел следующее [c.153]

Прогресс в развитии теории трения качения связан также с развитием представлений о том, что в основе трения качения лежит явление несовершенной упругости взаимодействующих тел (гистрезисные потери), теории развиты Д. Тейбором, Д. Гринвудом и др. Значительный вклад в развитие трения качения принадлежит А.Ю. Ишлинскому, Н.И. Глаго- [c.563]

Погрешность А юзникает в процессе упругого взаимодействия дорожек и тел качения при вращении ПК шпинделя. Необходимо рассматривать последовательные положения оси шпинделя прн его повороте с учетом погрешностей формы рабочих поверхностей деталей ПК и внешней нагрузки, т.е. квазиста-тический процесс [32, 45, 52]. [c.112]

Оптика движущихся тел является другой областью оптики, не затронутой в настоящей книге. Как и квантовая теория, она превратилась в широкий независимый раздел знания. Первым наблюденным явлением в этой области, отмеченным в 1728 г. Джеймсом Брэдли (1692—1762 гг.) [55], было явление аберрации неподвижных звезд , т. е. обнаружение небольшого различия их угловых положений, связанного с движением Земли относительно направления светового луча. Брэдли правильно понял это явление, связав его с конечностью скорости распространения света, в результате чего ему удалось определить последнюю. Мы уже упоминали и другие явления, относящиеся к оптике движущихся сред Френель первый заинтересовался увлечением света движущимися телами и показал, что световой эфир участвует в движении со скоростью, которая меньше скорости движущихся тат затем Физо экспериментально продемонстрировал такое частичное увлечение света в опытах с текущей водой. Христиан Допплер (1803—1853 гг.) [56] исследовал эффекты, связанные с двнже1П1ем источника свста или наблюдателя, и сформулировал хорошо известный принцип, названный его именем. До тех пор, пока теория упругого светового эфира считалась верной, а область исследований и точность измерений были достаточно ограниченными, идея Френеля о частичном увлечении света была способна объяснить все наблюдаемые явления. Электромагнитная же теории света встретилась з.цесь с трудностями фундаментального характера. Герц первый попытался обобщить уравнения Макс-ветла на случай движущихся тел. Однако его формулы противоречили некоторым электромагнитным и оптическим измерениям. Огромную роль сыграла теория Гендрика Антона Лоренца (1853—1928 гг.), который предположил, что эфир в состоянии абсолютного покоя является носителем электромагнитного поля, и вывел свойства материальных тел из взаимодействия элементарных электрических частиц — электронов. Е.му удалось показать, что фре-нелевские коэффициенты увлечения света можно получить из его теории и все известные в то время (1895 г.) явления можно объяснить на основании его гипотезы [57]. Однако в результате колоссального увеличения точности измерения оптических путей, достигнутого с помощью интерферометра Альберта Абрагама Майкельсона (1852—1931 гг.), возникла новая трудность оказалось невозможным обнаружить эфирный ветер , наличие которого следовало из теории неподвижного э ира [58, 59). Эта трудность была преодолена в 1905 г, Альберто.м Эйнштейном [60] в его специальной теории относительности. [c.21]

Для большинства рассмотренных в данной главе систем с двумя стержнями свободы матрицы масс и сил тяжести были диагональными. Связанные с их совместным влиянием члены уравнений движения появились только во внедиагональных элементах матриц жескостей и податливостей. Подобного типа совместное влияние назовем упругим взаимодействием, поскольку эти слагаемые уравнений определяются либо жесткостными свойствами, либо свойствами податливости упругих элементов. Внедиагональные элементы матриц масс и сил тяжести можно получить и путем изменения формы записи уравнений движения. Элементы первого типа часто появляются в уравнениях движения систем с абсолютно жесткими телами и их назовем инерционным взаимодействием, тогда как второй тип будем называть гравитационным взаимодействием. [c.208]

Главными стимулами построения теории стали новые задачи о движении тел. Математическое описание Кеплером движения планет, осознание Галилеем физических причин падения земных тел и получение соответствующих математических законов. Задачи о передаче движения посредством удара, ставшие одним из важнейших звеньев декартовой системы натуральной философии и получившие математические решения у Уоллиса, Рена, Гюйгенса, Мариотта. Сугубо техническая задача о колебаниях маятника, решенная Гюйгенсом геометрическим методом, привела к понятиям центробежной силы и центра колебаний. Задачи удара тел породили понятия, связанные с деформацией тел (упругость, абсолютная твердость,...), укрепили представления о взаимодействии тел как о причине их движения. Иосле введения Декартом понятия количества движения эта причинно-следственная [c.269]

Перейдем теперь к динамическим нелинейным эффектам, начав с более простого случая изотропных твердых тел. Будем считать, что статическое воздействие отсутствует, вследствие чего можно оперировать с переменными естественного состояния. Проанализируем сначала случай, когда акустические волны конечной амплитуды распространяются в одном и том же направлении(/ oxiw-неарное взаимодействие). Для этого мы должны исходить из уравнения движения (2.5) и уравнения для внутренней энергии изотропного твердого тела, упругие свойства которого определяются пятью модулями упругости — уравнение (8.1.15). Тензор Pik при этом можно выразить либо через термодинамические напряжения tik, либо определить непосредственно путем дифференцирования термодинамического потенциала (8.1.15) по градиентам вектора смещений (см. 2). [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...