Парамагнитный резонанс

В случае ядерных спинов величина этого вклада очень мала. На фоне полной намагниченности вещества его можно заметить, только используя магнито-резонансные методы, с помощью которых его можно избирательно выделить. Эти методы получили широкое развитие после того, как в 1944 году Е.К.Завойский открыл явление электронного парамагнитного резонанса, а в 1946 году Ф.Блох с сотрудниками —явление ядерного магнитного резонанса. [c.94]

Глава 8 (Элементарная динамика твердых тел). В курс, преподаваемый по минимальной программе, эту главу можно не включать. В демонстрации входят гироскоп, ядерный магнитный резонанс или электронный парамагнитный резонанс и опыты с колесом и осью. [c.15]

Магнитный резонанс — это избирательное (резонансное) поглощение энергии переменного электромагнитного поля электронной или ядерной подсистемами вещества, находящегося в постоянном магнитном поле. Поглощение связано с квантовыми переходами между дискретными энергетическими уровнями, возникающими в этих подсистемах под действием постоянного магнитного поля. Ниже мы кратко рассмотрим два типа магнитных резонансов — электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) и ядерный магнитный резонанс (ЯМР). [c.351]

Обсуждение яв-ления парамагнитного резонанса. [c.405]

Мы кратко рассмотрим это явление в связи с тем, что метод парамагнитного резонанса дал очень важные результаты при исследовании магнетизма при низких температурах. [c.405]

СОМ и Пауэллом [132] свидетельствуют о том, что при 160° К в кристалле имеет место полиморфное превращение в недавних экспериментах Б лини (неопубликованная работа) есть указания на то, что ниже этой температуры симметрия является более низкой, чем кубическая. Исследования еще не закончены, но вполне возможно, что правильная интерпретация данных по парамагнитному резонансу приведет к более высокому значению параметра расщепления. Отличие от значения, полученного из экспериментов по размагничиванию и релаксации, которое, возможно, еще останется, должно быть отнесено за счет небольшого эффекта обменного взаимодействия (по-видимому, анизотропного обменного взаимодействия), поскольку в противном случае должно появиться заметное Н (см. и. 32), что не было обнаружено экснериментально. [c.473]

При исследованиях парамагнитного резонанса было обнаружено интересное явление. Значение расщепления при комнатной температуре оказалось равным 0,172° К [121], при 193° К оно составило 0,079° К [130], а при еще более низких температурах Б лини [130] пашел два расщепления. [c.477]

В ряде случаев в макромолекулах под действием излучения возникают так называемые скрытые повреждения. При отсутствии кислорода молекула может находиться в состоянии скрытого повреждения длительное время (часы и даже сутки). В этом состоянии молекула еще способна к ферментативной активности. При введении кислорода, а в других случаях при нагреве скрытое повреждение переходит в явное — молекула теряет биологическую активность. Методом электронного парамагнитного резонанса (ЭПР )) установлено, что в ряде случаев скрытым повреждением макромолекулы является электронное возбуждение, сопровождающееся появлением неспаренного электрона. [c.668]

Отдельную группу образуют методы неэлектрических испытаний, используемые для определения структуры, макро- и микродефектов материалов. Сюда относятся ультразвуковые методы, рентгене- и гамма-люминесцентный анализ, инфракрасная спектроскопия, электронная микроскопия, ядерный магнитный резонанс, электронный парамагнитный резонанс, нейтронографический анализ, а также другие методы, применяемые для неэлектрических испытаний. [c.7]

Электронный парамагнитный резонанс. Его наблюдают во всех веществах, в которых имеются неспаренные (нескомпенсирован-ные) электроны. Для выяснения физической природы ЭПР рассмотрим изолированный атом (или ион), обладающий результирующим магнитным моментом. При наложении на атом с полным моментом импульса j внещнего магнитного поля Яо происходит квантование магнитного момента атома. Каждый уровень с определенным квантовым числом / расщепляется на 2/+1 подуровня с разными значениями магнитного квантового числа зеемановское раси епление) [c.351]

В большинстве случаев в качестве высокочастотного генератора используется отражательный клистрон. Энергия генерируемых колебаний чере коаксиальный кабель или волновод подводится к резонансной полости, расположенной между полюсными наконечниками электромагнита. В случае больших длин волн для ввода энергии в криостат используют коаксиальную линию, так как волновод создал бы излишний подвод тепла к охлаждающей ваипе. В случае коротких длин волн используются волноводы. Резонансная полость соединяется вторым коаксиальным кабелем или волноводом с детектором, измеряющим интенсивность выходного сигнала. На фиг. 22 схематически изображен криостат, предназначенный для исследования парамагнитного резонанса. [c.408]

Здесь ось Z является осью симметрии, А, В ъ Р—постоянные, которые могут быть определены из экспериментов по парамагнитному резонансу (подобно значениям g в п. 30). Первые два члена обусловлены магнитным взаимодействием с ядрами, а последний представляет составляющую, обусловленную электрическим взаимодействием с ядерным квадруиольиым моментом. Подставив (31.1) в функцию раснределепия, получаем соотнотеиие [108] [c.466]

Исследования парамагнитного резонанса были проведены Блини [130]. Пользуясь своими результатами, он вычислил о, получив значение 0,245° К. Однако в его экспериментах расщепление непосредственно не измерялось. Определялось расстояние между уровнями при определенном значении поля, после чего величина расщепления в отсутствие ноля вычислялась на основе некоторых теоретических предположений о зависимости положения уровней от величины поля. В экснериментах Блини поле было направлено параллельно пространственной диагонали куба при расчетах предполагалось, что расщепление обусловлено тригональным полем, обладающим симметрией относительно этой оси. Такое предположение справедливо для рубидиевых и цезиевых квасцов, однако в случае метиламмониевых квасцов, как показали неопубликованные измерения Бейкера [131], оно является неправильным. Измерения диэлектрической постоянной Гриффит- [c.472]

Кривые намагничивания ваи-ден-Хандела [161] свидетельствуют о том, что расстояния между тремя низиеими дублетами порядка лишь 100 слГ , так что в области температур жидкого гелия на восприимчивость заметно влияют расположенные выше дублеты. Бензи и Кук [162] нашли для фактора расщепления значения g=l,12. Богл и Кук (неопубликованная работа) определили из экспериментов по парамагнитному резонансу значения g l = 1,25 и g =l,14. [c.486]

Обсуждение результатов на основе предположения об одновременно действуюпдих кубическом и тетрагональном полях никем не проводилось. Однако в этом нет особого смысла, поскольку измерения парамагнитного резонанса Б лини и Инграма [166] показа лн, что имеется сверхтонкая структура того же порядка, что и штарковское расн(енление (единствен- [c.489]

I — /2) был определен Бензи и Куком [113] из экспериментов по парамагнитному резонансу, проведенных на ряде образцов с последовательно возрастающим разбавлением. Экстраполяция к концентрации, равной нулю, дала T jR — 1,1-10" . Опыты но размагничиванию с разбавленным образцом [117] привели к значению T lR = [c.492]

Рики [172] исследовал восприимчивость порошка, Бензи п Кук [182]— восприимчивость монокристалла. Было установлено выполнение закона Кюри—Вейсса с —0,6° К и анизотропной постоянной Кюри. Эксперименты по парамагнитному резонансу Баджули и Гриффитса [181] дали для фактора расщепления в направлении тетрагональной оси значение g j = 2,07 и перпендикулярно ей—значение gj = 2,26. [c.493]

Основным состоянием свободного иона кобальта является состояние оно расщепляется кубической компонентой электрического поля на дублет и триплет, причем последний лежит ниже. В результате совместного действия тетрагональной компоненты электрического поля и спин-орбптальной связи триплет расщепляется на три крамеровских дублета, находящихся приблизительно на расстоянии 10 друг от друга. Влиянием более высоко лежащих дублетов пренебречь нельзя, и при температурах, выше водородных, закон Кюри не выполняется. При температурах жидкого гелия закон Кюри выполняется, но восприимчивость обладает очень большой анизотропией. Эксперименты по парамагнитному резонансу [184] дали для направления тетрагональной оси значение расщепления ц = 6,45 и для [c.494]

Этот результат хорошо согласуется со значением вклада в теплоемкость сверхтонкого расщепления, полученным из исследований парамагнитного резонанса Б лини и Инграм нашли сГ // =16,6-10 (единственный изотоп Со обладает ядерным спином /=7/2). [c.496]

Эксперименты по парамагнитному резонансу Блини и Играма [184] показали, что g является сильно анизотропным и что в отношении магнитных свойств эта соль в большей степени сходна с кобальт-аммониевым сульфатом, чем с хромовыми квасцами. По этой причине лучше, по-вндимому, использовать / =V2 и довольно высокие значения g. Из вышеизложенного следует, что довольно трудно дать количественную интерпретацию результатов псследованип, выполненных на порошкообразном образце, зерна которого имеют случайные ориентации. [c.497]

Отметим интересный факт, заключающийся в том, что анизотропия не наблюдается в сравнительно слабых нолях. По-видимому, она не связана с антиферромагнитными свойствами. Открытие анизотропии, обладающей более низкой симметрией, чем кубическая, было совершенно неожиданным. То обстоятельство, что ориентация бинарной комнонетпы может быть разной в различных гелиевых экспериментах, создает впечатление, что ее направление определяется какими-то вторичными причинами — возможно, отклонениями от сферической формы или наиряжениями в кристалле. Вероятно, это связано с результатом Блини, который наблюдал более низкую, чем кубическая, симметрию в своих экспериментах по парамагнитному резонансу при температуре жидкого воздуха и при более низких температурах (см. п. 34). Было бы желательно получить данные о х ДРУгих направлений, не совпадающих с направлением кубической оси. [c.551]

Изложение неоптических методов определения ядерных моментов не входит в задачу настоящей книги. Тем не менее ввиду весьма большого значения, которое приобрели за последние годы эти методы [Ho-ii3j кратко остановимся на одном из них. А именно, мы коснемся радиочастотного метода в том виде, в каком он применяется к атомам, движущимся в атомном или молекулярном пучке. Других радиочастотных методов (метод парамагнитного резонанса и т. д.) рассматривать не будем. [c.566]

Д. Инграм. Электронный парамагнитный резонанс в свободных [c.333]

Механизм образования радикалов при радиолизе углеводородов изучали методом парамагнитного резонанса при облучении некоторых углеводородов Y-квантами Со при очень низких температурах [214, 257]. Основным радикалом, образующимся при облучении метана, является СНз, для этана — С2Н5 С(радикал) для облученных гептана и октана равен 9,9 и 11,4 соответственно [244]. [c.14]

Определение выходов свободных радикалов осуществлялось методом полимеризации и при помош и дифенилпикрилгидразила [194, 244]. Для метанола С(радикал) равно 24,0, пропанола — 30,0. Механизм ради-калообразования изучали методом парамагнитного резонанса при проведении облучения при низких температурах [6, 158, 253, 257, 278]. Основным радикалом в облученном метаноле является СНгОН, в изопропиловом [c.27]

Исследование магнитных свойств монокристалла сапфира и поликристалла AI2O3 после облучения показывает, что сапфир имеет несколько большее сопротивление облучению, чем можно было представить по приведенным выше результатам. Удельная магнитная восприимчивость поликристалла AI2O3 была неизменной при облучении интегральным потоком до 3,76-10 нейтрон/см (Е >0,5 Мэе) при 30° С. Облучение не привело к изменению парамагнитного резонанса [146]. [c.152]

Смотреть страницы где упоминается термин Парамагнитный резонанс : [c.352] [c.387] [c.398] [c.399] [c.403] [c.405] [c.406] [c.409] [c.420] [c.464] [c.465] [c.468] [c.471] [c.478] [c.485] [c.492] [c.493] [c.494] [c.505] [c.205] [c.148] [c.152] [c.152] [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...