Коэффициент увлечения

Френель задолго до опыта Физо показал, что материя, движущаяся в эфире, должна увлекать собой частично эфир. Для коэффициента увлечения он получил выражение х = 1 — 1//г . [c.420]

Схема опыта Физо по определению коэффициента увлечения [c.366]

Очевидно, что теория Герца, исходящая из полного увлечения эфира движущимися телами, не имела экспериментального подтверждения. Поэтому нужно было искать возможность проверки теории Лоренца, базирующейся на представлении о неподвижном мировом эфире, в котором движутся исследуемые тела. Особенно интересными представлялись исследования среды с показателем преломления п = 1 (вакуум, воздух), так как в этом случае коэффициент увлечения и = 1 — 1/ = О и как будто открывалась возможность обнаружения абсолютного движения , т.е. использования неподвижного эфира в качестве единой системы отсчета для любых оптических и электрических измерений. Соответствующий контрольный эксперимент, сыгравший громадную роль в развитии физических идей, был впервые поставлен Майкельсоном в 1881 г. и неоднократно воспроизводился в XX в. (вплоть до 1964 г.) с непрерывным улучшением точности измерений. [c.368]

Опыт Физо] коэффициент увлечения. Схема опыта Физо ) показана на рис. 22.2. Это — интерференционный опыт, где интерферирующие пучки проходят по заполненным водой сообщающимся [c.444]

Следовательно, явление протекает так, как если бы имело место частичное увлечение эфира, причем коэффициент увлечения равен [c.446]

Объяснение и здесь коэффициент увлечения. [c.448]

Принимая во внимание коэффициент увлечения, Лорентц мог доказать общую теорему, согласно которой движение системы не влияет с погрешностью до величин порядка = о /с на результаты оптических опытов с замкнутым путем света, т. е. опытов, к которым принадлежат все интерференционные явления. Таким образом, с помощью подобных опытов можно, согласно теории Лорентца — Френеля, обнаружить движение Земли относительно эфира, предполагаемого неподвижным, но лишь при условии, что точность опытов позволяет учитывать величины второго порядка (Р по сравнению с единицей), т. е. если погрешности при их выполнении не превышают примерно 10 . Все эффекты первого порядка в таких опытах с замкнутым оптическим путем компенсируются благодаря явлению частичного увлечения. Поэтому особый принципиальный интерес приобретают опыты, обеспечивающие погрешности не более Р . Как мы уже упоминали, явление Допплера могло бы, в рамках теории Лорентца, служить для обнаружения абсолютного движения систем в эфире, если бы соответствующие измерения можно было бы произвести с ошибкой, меньшей р . [c.449]

Формула (31.2) была истолкована в том смысле, что имеет место частичное увлечение эфира и тем больше, чем больше п. Множитель а = 1—1/л получил название коэффициента увлечения Френеля. По расчетам Френеля для воды а = 0,438. [c.205]

Коэффициент 1 —1Ь ф есть коэффициент увлечения Физо — [c.332]

Здесь I — коэффициент увлечения несущей среды ( присоединенной массы ) — коэффициент реактивности, учитывающий неравномерность процесса фазового превращения по поверхности раздела фаз. [c.39]

Этот результат полностью согласуется с экспериментальными фактами и совпадает с коэффициентом увлечения Френеля. [c.338]

Перекрестные коэффициенты L. - и т. д. были названы Эккартом коэффициентами увлечения (один поток воздействует на другой, как бы увлекает его). [c.244]

I — коэффициент увлеченной массы жидкости [c.163]

Здесь — коэффициент увлеченной массы жидкости [64], равный для шара 0,5. [c.98]

Де I — коэффициент увлеченной в циркуляцию массы. При грибообразных пузырях величина может достигать 10. Порядок скорости набегающего потока [c.410]

Рассмотрим скорость света в движущейся среде. Прямым следствием теоремы о сложении скоростей является, как показал М. Лауэ в 1907 г. коэффициент увлечения А. Френеля. Относительно среды скорость света равняется dn, где п — показатель преломления. Если сама среда движется в том же направлении со скоростью v относительно наблюдателя, то для последнего скорость света равна согласно (7) [c.354]

Коэффициент 12 учитывает из.менение потока энергии за счет влияния диффузионной силы Х2 (потока вещества), коэффициент 21 определяет нз.менение потока вещества /2 под действием тепловой силы Xi (потока энергии). Благодаря этим их свойствам кинетические коэффициенты 12 и 21 были названы К. Эккартом коэффициентами увлечения. Зависимости типа (е), подобные уравнениям движения в механике, получили наименование термодинамических уравнений движения. [c.146]

Этот отрицательный результат легко объяснить, предположив, что эфир полностью увлекается движущейся Землей, но тогда возникают непреодолимые трудности в объяснении аберрации. Выход из противоречий был найден Френелем на основе гипотезы о том, что плотность эфира в прозрачных телах больше, чем в пустоте (при неизменной упругости). Такое предположение вместе с требованием неразрывности эфира приводило к заключению о том, что внутри движущегося тела, где эфир уплотнен, его скорость относительно тела в раз меньше, чем снаружи. Иначе об этом можно говорить как о частичном увлечении эфира движущимся телом с коэффициентом увлечения 1 — 1/п . Объяснение аберрации при этом не претерпевает никаких изменений (при п= эфир остается неподвижным) и в то же время движение тел (вместе с наблюдателем) относительно эфира не оказывает влияния на любые оптические явления в первом порядке по v/ . Во втором порядке это [c.394]

Возможен третий вариант эфир лишь частично увлекается движущейся средой, скажем, со скоростью av, где коэффициент увлечения а — положительное число, меньшее единицы и зависящее от показателя преломления п. Эта гипотеза предложена Френелем [97], который, основываясь на теории упругого эфира, получил следующее выражение для коэффициента увлечения [c.19]

С другой стороны, формулы (1.43) и (1.45), соответствующие коэффициенту увлечения (1.42), позволяют объяснить результат Хука. В этом случае из (1.45) и (1.46) имеем [c.21]

Детали в процессе обработки должны находиться в постоянном движении. Способность деталей удерживаться во взвешенном состоянии под действием акустических течений зависит от отношения веса детали О к площади ее поверхности 3. Величина этого отношения, зависящая от коэффициента увлечения акустическим потоком, есть важнейшая характеристика, определяющая возможность использования ультразвукового метода снятия заусенцев для каждой конкретной детали. По данным работы [63] детали должны иметь значение С/З не более 5 10" г/мм . [c.220]

Коэффициент увлечения под которым понимается отношение [c.645]

Решение этого уравнения дает выражение для коэффициента увлечения i,(3) [c.645]

На рис. 1 приведена зависимость коэффициента увлечения от радиуса частицы для дискретных частот звука. [c.645]

Как отмечалось, при расчете коэффициентов увлечения предполагалось, что в звуковом поле существует вязкий режим обтекания частицы средой и сила сопротивления, испытываемая частицей, выражается формулой Стокса. Известно [7], что последняя справедлива для малых чисел Рейнольдса [c.645]

Рис. 1. Коэффициент увлечения аэрозольных частиц при различных частотах звука

Степень участия частицы в звуковых колебаниях среды (так называемый коэффициент увлечения) в случае стоячей звуковой волны связана с частотой колебаний и радиусом частицы следующим соотношением [c.489]

В экспериментах Физо действительно паблюдался сдвиг интерференционных полос при переходе от измерений в покоящейся воде к измерениям в движущейся, но его величина была равна примерно половине рассчитанного знач( ния [см. (7.5)J. Эти данные неоднократно проверялись самим Физо и другими авторами, но результат оставался неизменным проявляющаяся в таких опытах скорость Оу бы.та меньше скорости и течения воды. Если обозначить i i через ч.и, то для коэффициента увлечения а всегда получалось значение, примерно равное 1/2. Наиболее точные измерения Майкельсона и Морли (1886 г.) привели к значению а = 0,4. J 0,02, что находилось в согласии с [c.367]

Интересно отметить, что Френель, сформулировав свое представление о коэффициенте увлечения, рассмотрел также и этот опыт с аберрац ией и писал в письме к Aparo (в 1818 г.) Хотя этот опыт еще не был сделан, но я не сомневаюсь, что он подтвердит это заключение.,. . [c.448]

При рассмотрении вопроса о взаимодействии мирового эфира с движущимися телами можно допустить, что 1) эфир полностью увлекается движущимися телами, например Землей, подобно тому как тело при своем движении увлекает прилежащие к его поверхности слои газа 2) эфир частично увлекается движущимися телами, приобретая скорость av, где о — скорость тела относительно абсолютной системы отсчета а — коэффициент увлечения, меньщий единицы 3) эфир соверщенно не увлекается движущимися телами. Наиболее четкое выражение различных точек зрения нашло место в двух диаметрально противоположных теориях, созданных в конце XIX в. теории полностью увлекаемого эфира (электродинамика Герца) и теории неподвижного эфира (электродинамика Лоренца). Вопрос о том, какая из двух теорий справедлива, должен был решить опыт. Из всех экспериментов, связанных с этой проблемой, остановимся на двух оптических опытах, выполненных Физо и Майкельсоном. [c.205]

Опыты Майкельсопа и Морли. Противоположной точки зрения па проблему электродинамики и оптики движущихся сред придерживался Лоренц, который в своей теории исходил из предположения, что эфир совершенно неподвижен и не принимает никакого участия в движении материальных тел. Такое допущение предполагает отказ от механического принципа относительности в электродинамике и оптике и позволяет ввести абсолютную систему отсчета, связанную с неподвижным эфиром. Согласно Лоренцу движение тел сквозь эфир должно сопровождаться эфирным ветром , влияние которого можно обнаружить на опыте. Особенно интересными представлялись опыты в среде с показателем преломления и==1 (вакуум или воздух), так как для этого случая коэффициент увлечения а = 0. [c.207]

Историческое введение. Еще со времен появления фарадеевой концепции силовых лннпй обсуждался такой вопрос что происходит с силовыми линиями, когда тела приведены в движение Перемещается ли электрическое поле, создаваемое материальными телами, жестким образом при перемещении этих тел Г. Герц, первый демонстратор электромагнитных волн, отвечал на этот вопрос утвердительно. Однако эксперименты Физо с движущейся водой показали, что скорость распространения света в воде равна не с - - i а лишь с + (1— ln )v, где п — коэффициент преломления воды. Лоренц объяснил коэффициент увлечения 1—Ми-на основе гипотезы о неподвижном эфире , не увлекаемом движущимися сквозь него электрическими зарядами. С другой стороны, из гипотезы о неподвижном эфире следовало, что на Земле (движущейся относительно неподвижного эфира вследствие своего вращения вокруг Солнца с периодом в год) должны были бы наблюдаться определенные оптические эффекты порядка где v — линейная скорость вращения Земли вокруг Солнца, а с — скорость света. Экспериментальное доказательство отсутствия этих эффектов поставило теоретическую физику в тупик, выход из которого был указан в 1905 г. в статье Эйнштейна Об электродинамике движущихся тел . [c.331]

Это означает симметрию между влиянием силы диффузии на поток энергии,и влиянием энергетической (тепловой) силы на поток вещества. Коэффициенты 12 и 21 называются коэффициентами увлечения, они пропорциональны коэффициенту термодиффузии. Эффект Дюфо в молекулярных растворах незначителен, его можно экспериментально [c.9]

Оптика движущихся тел является другой областью оптики, не затронутой в настоящей книге. Как и квантовая теория, она превратилась в широкий независимый раздел знания. Первым наблюденным явлением в этой области, отмеченным в 1728 г. Джеймсом Брэдли (1692—1762 гг.) [55], было явление аберрации неподвижных звезд , т. е. обнаружение небольшого различия их угловых положений, связанного с движением Земли относительно направления светового луча. Брэдли правильно понял это явление, связав его с конечностью скорости распространения света, в результате чего ему удалось определить последнюю. Мы уже упоминали и другие явления, относящиеся к оптике движущихся сред Френель первый заинтересовался увлечением света движущимися телами и показал, что световой эфир участвует в движении со скоростью, которая меньше скорости движущихся тат затем Физо экспериментально продемонстрировал такое частичное увлечение света в опытах с текущей водой. Христиан Допплер (1803—1853 гг.) [56] исследовал эффекты, связанные с двнже1П1ем источника свста или наблюдателя, и сформулировал хорошо известный принцип, названный его именем. До тех пор, пока теория упругого светового эфира считалась верной, а область исследований и точность измерений были достаточно ограниченными, идея Френеля о частичном увлечении света была способна объяснить все наблюдаемые явления. Электромагнитная же теории света встретилась з.цесь с трудностями фундаментального характера. Герц первый попытался обобщить уравнения Макс-ветла на случай движущихся тел. Однако его формулы противоречили некоторым электромагнитным и оптическим измерениям. Огромную роль сыграла теория Гендрика Антона Лоренца (1853—1928 гг.), который предположил, что эфир в состоянии абсолютного покоя является носителем электромагнитного поля, и вывел свойства материальных тел из взаимодействия элементарных электрических частиц — электронов. Е.му удалось показать, что фре-нелевские коэффициенты увлечения света можно получить из его теории и все известные в то время (1895 г.) явления можно объяснить на основании его гипотезы [57]. Однако в результате колоссального увеличения точности измерения оптических путей, достигнутого с помощью интерферометра Альберта Абрагама Майкельсона (1852—1931 гг.), возникла новая трудность оказалось невозможным обнаружить эфирный ветер , наличие которого следовало из теории неподвижного э ира [58, 59). Эта трудность была преодолена в 1905 г, Альберто.м Эйнштейном [60] в его специальной теории относительности. [c.21]

Брандт, Фройнд и Хидеман [6] получили более наглядную формулу для коэффициента увлечения частицы средой. При этом они считали, что между взвешенной частицей и колеблющейся средой действует сила Стокса. Тогда уравнение движения аэрозольной частицы запишется в виде [c.645]

При умеренных уровнях звукового давления (< 150 дб) Ке <С 1 и коэффициент увлечения можно оценивать но формуле (3). Однако при увеличении уровня звука до 160 дб и выше для частиц аэрозоля с радиусом 1—10 мк число Ке принимает значения 1 —10. В этом случае необходимо учитывать поправку Осеена, что и было сделано в работе [8], где для степени увлечения было получено выражение [c.646]

Огюст Жан Френель (1788-1827) — французский физик, член Парижской академии наук и Лондонского королевского общества. Окончил Политехническую школу и Школу мостов и дорог в Париже. Работал инженером по ремонту и строительству дорог в различных департаментах Франции, с 1817 г. — в Политехнической школе. Дополнил известный принцип Гюйгенса, введя представление о когерентности элементарных волн и их интерференции (принцип Гюйгенса—Френеля). Исходя из этого разработал теорию дифракции света. Выполнил классические опыты по интерференции света с бизеркалами и бипризмами. Исследовал интерференцию поляризованных лучей. Открыл в 1823 г. эллиптическую и круговую поляризации света. Установил законы отражения и преломления света на плоской поверхности раздела двух сред (формулы Френеля). Исследовал проблему о влиянии движения Земли на оптические явления. Высказал мысль о частичном увлечении эфира и вывел коэффициент увлечения света движущимися телами. Однако эти его выводы получили свое объяснение лишь в рамках теории относительности. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...