Поглощение звука

Распространение звуковых волн в взвесях представляет собой в основном явление переноса количества движения. К техническим применениям данной проблемы относятся поглощение звука в дисперсной системе, образованной газом и твердыми частицами или жидкими каплями, определение среднего размера частицы, а также задачи усиления и поглощения звука [361]. Вызывает также интерес с.лучай распространения звука в жидкости, содержащей большое число газовых пузырей, что существенно для военных подводных лодок. [c.255]

Подставляя сюда (79,3) и (79,4), находим, таким образом, следующее выражение для коэффициента поглощения звука [c.424]

Поскольку фактически в газе всегда имеет место обычное поглощение звука, связанное с теплопроводностью и вязкостью, то ввиду медленности искажен[гя сферической волны она может поглотиться прежде, чем успеют образоваться разрывы. [c.541]

Поглощение звука в жидкой смеси 429 [c.732]

Поглощение звука в твердых телах [c.180]

Коэффициент поглощения звука в твердых телах может быть вычислен вполне аналогично тому, как это делается для жидкостей (см. VI, 79). Произведем здесь соответствующие вычисления для изотропного тела. [c.180]

ПОГЛОЩЕНИЕ ЗВУКА В ТВЕРДЫХ ТЕЛАХ [c.181]

Коэффициент поглощения звука определяется как отношение средней диссипации энергии к удвоенному среднему потоку энергии в волне эта величина определяет закон изменения амплитуды волны с расстоянием, убывающей пропорционально Таким [c.181]

Эти формулы относятся, строго говоря, лишь к полностью изотропным аморфным телам. По порядку величины они, однако, определяют закон поглощения звука также и в анизотропных монокристаллах. [c.182]

Своеобразные особенности представляет поглощение звука в поликристаллических телах. Если длина волны звука X мала по сравнению с размерами а отдельных кристаллитов, то в каждом кристаллите звук поглощается так же, как он поглощался бы в большом кристалле, и коэффициент поглощения пропорционален (О. [c.182]

Если же Я, > а, то характер поглощения меняется. В такой волне можно считать, что каждый кристаллит подвергается воздействию однородно распределенного давления. Но ввиду анизотропии кристаллитов и граничных условий на поверхностях их соприкосновения возникающая при этом деформация неоднородна. Она будет испытывать существенные изменения (изменение порядка величины ее самой) на протяжении размеров кристаллита, а не на протяжении длины волны, как это было бы в однородном теле. Для поглощения звука существенны скорости изменения деформации и возникающие градиенты температуры. Из них первые будут иметь по-прежнему обычный порядок величины. Градиенты же температуры в пределах каждого кристаллита аномально велики. Поэтому поглощение звука, обусловленное теплопроводностью, будет велико по сравнению с поглощением, связанным с вязкостью, и достаточно вычислить только первое. [c.182]

Далее, рассмотрим обратный предельный случай, когда о) > > % а . Другими словами, время релаксации велико по сравнению с периодом колебаний в волне, и за время каждого периода не успевает произойти заметное выравнивание возникающих при деформации разностей температур. Было бы, однако, неправильным считать, что определяющие поглощение звука градиенты температуры порядка величины То/а. Тем самым мы учитывали бы лишь процесс теплопроводности внутри каждого кристаллита. Между тем основную роль в данном случае должен играть теплообмен между соседними кристаллами М. А. Исакович, 1948). Если бы кристаллиты были теплоизолированы друг от друга, то на границе между ними создавались бы разности температур того же порядка величины Тб, что и разности температур в пределах отдельного кристаллита. В действительности же граничные условия требуют непрерывности температуры при переходе через поверхности соприкосновения между кристаллитами. В ре- [c.183]

Таким образом, коэффициент поглощения звука в поли-кристаллическом теле при самых малых частотах (со < %/а ) меняется как со затем в области х/а" а с/а он меняется пропорционально (о /з, а при со > da коэффициент поглощения снова пропорционален [c.184]

Такой же частотной зависимостью характеризуется поглощение звука, распространяющегося в жидкости или в газе вблизи твердой стенки (например, по трубе) см. VI, 79. [c.184]

Определить коэффициент поглощения звука в нематической среде. Решение. Коэффициент поглощения вычисляется как отношение [c.222]

При распространении звука в атмосфере на значительные расстояния существенную роль играет поглощение звука — часть энергии звуковой волны превращается в тепло. Эти потери энергии пропорциональны полной энергии волны, т. е. на каждой единице длины пути распространения рассеивается одна и та же относительная доля всей энергии волны. Вследствие этого амплитуда звуковой волны по мере распространения убывает по показательному закону, и уравнение (19.20) принимает вид [c.729]

Коэффициент р зависит от частоты и растет примерно пропорционально квадрату частоты звука. Кроме того, он зависит от кинематической вязкости среды, ее температуры и ряда других факторов. Большое влияние на поглощение звука в воздухе оказывает его влажность. С увеличением частоты звука поглощение его во влажном воздухе заметно растет. [c.229]

Вместе с тем в очень тонких трубах весьма существенную роль играют силы вязкости, вызывающие быстрое затухание распространяющейся волны. В частности, именно этим объясняется поглощение звука пористыми материалами. В трубах, имеющих диаметр более 1 см, затухание звуковых волн уже настолько мало, что в большинстве случаев его можно не учитывать. [c.235]

Таблица 7.14. Коэффициент поглощения звука в жидкостях

Таблица 7.15. Коэффициент поглощения звука в расплавах металлов

Таблица 7.25. Поглощение звука в кристаллах ( = 20° С)

В этом разделе мы кратко охарактеризовали применение метода рэлеевского рассеяния света для определения термодинамических свойств растворов. Отметим также, что в настоящее время исследования рэлеевского рассеяния света дают обширную информацию о строении жидких фаз, молекулярных механизмах процессов возникновения и исчезновения флуктуаций плотности, концентрации, анизотропных флуктуаций, позволяют получить данные о скорости и поглощении звука в жидких фазах и т. д. [c.116]

В газах и жидкостях, не засоренных взвешенными частицами, пузырьками воздуха (в жидкости), рассеяние отсутствует, и затухание определяется только поглощением. Коэффициент поглощения пропорционален квадрату частоты. В связи с этим в качестве характеристики поглощения звука в жидкостях и газах вводят параметр 6/р (табл. 3). [c.192]

О—круговая частота, 2а — диаметр, V — коэффициент кинематической вязкости жидкости), но пренебрег дисперсией звука и влиянием скольжения и теплообмена между фазами [697, 792]. Было обнаружено расхождение между теорией Сьюэлла и экспериментальными данными. Экспериментальные данные по поглощению звука [449] располагаются значительно ниже теоретических результатов Сьюэлла, а экспериментальные данные работы [319]— существенно выше. [c.256]

Специфический механизм поглощения должен иметь место при распространении звука в двухфазной среде — эмульсии М. А. Исакович, 1948). Ввиду различия в термодинамических свойствах компонент эмульсии изменения их температуры при прохождении звуковой полны будут, вообще говоря, различны. Возникающий при этом между ними теплообмен приведет к дополнительному поглощению звука. Вследствии сравнительной медленности этого теплообмена уже сравнительно рано возникает и существенная днсперспя звука. [c.424]

Что же касается жидкостей, то и здесь условие малости поглощения выполняется всегда, когда вообще имеет смысл задача о поглощении звука в той постановке, о которой здесь шла речь. Поглощение (на длине волны) может стать большим, лишь если силы вязких напряжений сравнимы с силами давления, возникающими при сжатии вещества. Но в таких условиях становится неприменимым уже самое уравнение Навьс — Стокса (с не зависящими от частоты коэффициентами вязкости) и возникает существенная, связанная с процессами внутреннего трения дисперсия звука ). [c.425]

При поглощении звука соотношение между во новым векто-ро.м и частотой можно, очевидно, ианисать в виде [c.425]

Особый случай, когда возможно сильное поглощение звука, которое может быть рассмотрено обычными методами, — газ с аномально большой (по сравнению с его в5гзкостыо) теплопроводностью, связанной с постороп-Hi N Ti причинами, например, с лучистой теплопроводностью при очень высоких температурах (ср. задачу 3 этого параграфа). [c.425]

В звуковой волне наряду с плотностью и давлением испытывает периодические колебания около своего среднего значения также и температура. Поэтому вблизи твердой стенки имеется периодически меняющаяся по величине разность температур между жидкостью и стенкой, даже если средняя температура жидкости равна температуре стенки. Между тем на сймой поверхности температуры соприкасающихся жидкости и стеики должны быть одинаковыми. В результате в топком пристеночном слое жидкости возникает большой градиент температуры температура быстро меняется от своего значения в звуковой волне до температуры стенки. Наличие же больших градиеЕнов температуры приводит к большой диссипацнп энергии путем теплопроводности. По аналогичной причине к большому поглощению звука приводит при наклонном падении волны также li вязкость жидкости. При таком падении скорость жидкости в волне (по направлению распространения волны) имеет отличную от нуля компоненту, касательную к поверхности стенки. Между тем на самой поверхности жидкость должна полностью при.г и-пать к стенке. Поэтому в пристеночном слое жидкости возникает большой градиент касательной составляющей скорости. ), что и приводит к большой вязкой диссипации энергии (см. задачу 1). [c.426]

Определить коэффициент поглощения звука, распространяющегося по цилппдрическо15 трубе. [c.428]

Определить эффективное сечение поглощения звука ujapiiKOM, радиус [c.429]

Определяемый этой формулой волновой вектор является величиной комплексной. Легко выяснить смысл этого обстоятельства. В плоской волне все величины зависят от координаты X (в направлении распространения) посредством множителя Написав /г в виде k = kiik2 с вещественными ki и k-г, получаем e Aj = т. е. наряду с периодическим множителем gikix получается также затухающий множитель [k-i должно быть, конечно, положительным). Таким образом, комп.лекс-ность волнового вектора является формальным выралсением того, что волна затухает, т. е. имеет место поглощение звука. При этом вещественная часть комплексного -волнового вектора определяет изменение фазы волны с расстоянием, а мнимая его часть есть коэффициент поглощения. [c.438]

В следующем по k приближении появляется связанное с диссипативными процессами поглощение звука. Специфика нематика (по сравнению с обычными жидкостями) проявляется в анизотропии этого поглощения — его зависимости от направлений распространения звуковой волны (см. задачу 1). [c.219]

В случае, когда диаметр трубы очень мал, силы вязкости играют существенную роль. Вследствие этого при распространении в трубе волна быстро затухает — акустическая энер1ия превращается в тепло тонкие трубы поглощают подводимую к ним акустическую энергию. Этим объясняется сильное поглощение звука пористыми материалами. Поры действуют, как тонкие трубы они поглощают падающую на них акустическую энергию поэтому стенки, изготовленные из пористого материала, поглощают звук. [c.735]

Формуда (бО.б) одинаково применима для плоских и сферических звуковых волн. Если не учитывать поглощения звука средой, то в случае плоских волн интенсивность звука нс должна изменяться с расстоянием. В сферических волнах амплитуды смещения частиц среды, их скорости и звукового давления убывают как величины, обратные первой степени расстояния от источника звука. Поэтому в случае сферических волн интенсивность звука убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от источника зву1Щ. [c.228]

Величину 2 3 называют коэффициентом поглоицения звука. Таким образом, коэффициент поглощения звука по интенсивности в два раза больше, чем коэффициент поглощения его по амплитуде. [c.229]

Введение в акустическую динамику машин (1979) -- [ c.233 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.259 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.352 , c.353 ]

Динамическая теория звука (1960) -- [ c.251 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.259 ]

Акустика неоднородной движущейся среды Изд.2 (1981) -- [ c.18 , c.20 ]

Акустика слоистых сред (1989) -- [ c.142 , c.147 , c.161 ]

Ультразвук (1979) -- [ c.257 ]

Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 (1959) -- [ c.223 , c.259 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...