Оптическая модель

Разработка моделей ядра происходила по двум различным направлениям. Первое направление характеризуется созданием моделей с сильным взаимодействием . В этих моделях ядро рассматривается как ансамбль сильно взаимодействующих и сильно связанных частиц. К данной группе моделей следует отнести модель жидкой капли, альфа-частичную модель, модель составного ядра. Второе направление характеризуется созданием моделей независимых частиц , в которых принимается, что каждый нуклон движется в усредненном поле всех остальных нуклонов ядра почти независимо друг от друга. К этой группе следует отнести модель ферми-газа, модель потенциальной ямы, модель оболочек, обобщенную, или коллективную, модель и оптическую модель. [c.171]

Оптическая модель ядра [c.197]

В оптической модели ядерного взаимодействия прохождение нуклона через ядерное вещество исследуется также с помощью введения комплексного преломления, точнее, комплексного потенциала. Под комплексным потенциалом понимается такая комплексная функция V- - iW переменных, характеризующих нуклон, действительная часть которой V описывает рассеяние нуклонов пучка, а мнимая часть W — их поглощение. [c.198]

Таким образом, задача многих тел о взаимодействии налетающего нуклона с А нуклонами ядра в оптической модели заменяется более простой задачей о движении нуклона в среде ядерного вещества с некоторым комплексным потенциалом — V (г) — iW (г). Экспериментальные и теоретические исследования, опубликованные В 1958—1961 гг., по упругому рассеянию на атомных ядрах [c.199]

Оптическая модель ядра 197—199 Орбитальный момент 106—107, 112— 115 [c.394]

Во второй части описаны общие закономерности ядерных реакций, боровский механизм протекания ядерных реакций и механизм прямого взаимодействия адерные реакции под действием нейтронов, некоторые вопросы нейтронной физики (рассеяние и замедление быстрых и диффузия тепловых нейтронов, нейтронная спектроскопия) и элементы оптической модели ядра ядерные реакции под действием различных заряженных частиц (протонов, а-частиц и дейтонов) и ядерные реакции под действием -у-квантов реакции деления, реакции, приводящие к образованию трансурановых элементов, и термоядерные реакции. [c.12]

ПОНЯТИЕ ОБ ОПТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ЯДЕРНЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ [c.352]

Очень часто рассматриваемую модель называют оптической моделью ядра. [c.352]

Понятие об оптической модели ядерных взаимодействий 353 [c.353]

Отклонение Оп" от величины = 2я(7 + предсказываемой в боровской модели, объясняется в оптической модели ядра, которая строится по аналогии с физической оптикой. [c.353]

Согласно оптической модели, ядро представляет собой не черный , абсолютно поглощающий шар (как предполагается в боровской модели), а серую полупрозрачную сферу с определенными коэффициентами преломления и поглощения. При попадании на та<кую сферу нейтронная волна испытывает все виды взаимодействия, характерные для распространения света в полупрозрачной оптической среде (отражение, преломление и поглощение). Прошедшая часть волны, приобретя фазовый сдвиг б, интерферирует с падающей волной. В зависимости от [c.353]

В качестве потенциала U (г) в разных вариантах оптической модели брали прямоугольную яму и яму с размытым краем (в обоих случаях поглощение предполагалось объемным). Более хорошее согласие с экспериментом было получено в модели с поверхностным поглощением [W (г)фО только у края ядра]. [c.355]

Оптическая модель, первоначально развитая для описания рассеяния нейтронов ядрами, была впоследствии распространена и на заряженные частицы (протоны, дейтоны, а-частицы)",. для которых надо учитывать кулоновский потенциал. Современные варианты оптической модели, развитые для нуклонов, позволяют вычислять сечение упругого рассеяния Оу, дифференци- [c.355]

Оптическая модель ядра 353 Орбитальный момент 61—64, 131, 154, 189, 191, 271 Ортоводород 505 [c.717]

ОПТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ДЛЯ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ >49 [c.149]

Оптическая модель для ядерных реакций [c.149]

Оптическая модель описывает а) дифференциальное и интегральное сечения упругого рассеяния при различных энергиях рассеивающихся нуклонов б) сечение всех неупругих процессов, т. е. сечение поглощения нуклонов ядрами. В области энергии 10— 20 МэВ, где вклад прямых процессов относительно невелик, сечение поглощения совпадает с сечением образования составного ядра (см. 6, п. 2, а также 7, п. 2). [c.149]

На рис. 4.16 приведено как рассчитанное по оптической модели, так и измеренное на опыте дифференциальное сечение упругого рассеяния протонов с энергией 22 МэВ на ряде ядер. Как видно из рисунка, оптическая модель прекрасно описывает измеренные сечения. Правда, хорошего согласия с экспериментом добиваются [c.149]

Точки — экспериментальные данные, сплошные кривые рассчитаны по оптической модели с соответствующим подбором параметров оптического потенциала. [c.150]

На рис. 4.17 приведено сравнение экспериментальных и рассчитанных по оптической модели дифференциальных сечений упругого рассеяния ядра изотопа гелия аНе с энергией 130 МэВ на различных ядрах. Как мы видим, оптическая модель прекрасно описывает и рассеяние сложных частиц. Разумеется, гамильтониан взаимодействия для сложных частиц отличается от гамильтониана для нуклонов. [c.151]

Практический анализ и сравнение расчетов с опытными данными показывают, что оптическая модель описывает ту часть упругого рассеяния, которая происходит без образования составного ядра. В области энергии налетающего нуклона, на несколько МэВ превышающей порог испускания нейтрона, упругое рассеяние через составное ядро является маловероятным (из-за большого числа открытых каналов) и оптическая модель описывает все упругое рассеяние. Однако для нейтрона с энергией, меньшей порога неупругого рассеяния, уже нельзя пренебречь упругим рассеянием через составное ядро у составного ядра открыт только один канал и именно упругий. В этом случае усредненное по энергии сечение опп ( ) упругого рассеяния равняется сумме сечения, даваемого оптической моделью. и сечения упругого рассеяния через составное ядро. [c.151]

В заключение отметим, что оптическая модель имеет область применимости при рассеянии не только на ядре, но и на отдельном нуклоне (см. гл. VII, 7). [c.151]

Все результаты, полученные при исследовании оптических моделей проушин, должны переноситься на натурные металлические детали. Но в данном случае напряженное состояние зависит от упругих постоянных материала. Поэтому для осуществления такого перехода, кроме геометрического и силового подобия, понадобилось дополнительное условие подобия в отношении зазоров, определяющих величину участка контакта проушины и нагрузочного пальца. Таким дополнительным условием было принято равенство углов контакта проушины и пальца для модели и натуры . . [c.172]

В результате исследования поляризационно-оптическим методом получены величины коэффициентов концентрации для нескольких типов проушин при статическом нагружении. Показана принципиальная возможность и разработана методик а пересчета результатов, полученных на оптических моделях, на металлические проушины аналогичных типов в диапазоне расчетных нагрузок и применяемых зазоров. Результаты, полученные поляризационно-оптическим методом на моделях и пересчитанные по принятой методике, подтверждены прямыми тензометрическими измерениями на металлической проушине для различных зазоров и величины удельного усилия Р . [c.179]

Моделирование напряженного состояния роторов центробежных сепараторов с применением фотоупругости [2, 3] в сочетании с тензометрическими исследованиями напряжений позволяет более надежно оценивать номинальную и местную напряженность. Тем не менее для быстро вращающихся составных конструкций сложной формы, заполненных жидкой неоднородной смесью, применение метода фотоупругости и тензометрирования требует оценки точности полученных результатов для каждого метода в отдельности такая оценка может быть проведена путем тензометрирования самой оптической модели. [c.123]

С целью получения исходных данных для определения циклической прочности и ресурса роторов был использован метод фотоупругости на моделях из оптически чувствительного материала с применением замораживания дефор,маций, дополненный разработкой оптических моделей специальной конструкции и способов моделирования напряженно-деформированного состояния полых роторов. [c.123]

Рис. 6.5. Распределение напряжений (а) и интерференционная картина полос в меридиональном срезе (6) и зоне разгрузочных окон (в) оптической модели ротора сепаратора с непрерывной выгрузкой осадка

Рис. 22. Размещение орнамента на оптической модели.

Пар и жидкость поступают в камеру смешения в виде спутных струй с различными температурами и скоростями. По этой причине течение в камере смешения имеет ряд специфических особенностей. Эксперименты, проведенные на плоских оптических моделях, показали, что течение в камере смешения расслоенное на начальном участке существует чисто паровой слой (факел) и жидкостный слой (при впрыске жидкости через периферийную щель большой высоты) затем следует слой смешения (двухфазный парокапельный поток, начальная высота которого определяется высотой кромки на срезе парового сопла) 188]. По мере удаления от среза сопл исчезает жидкостный слой, затем паровой факел. В конце камеры при малых значениях Fp, д и достаточно больших значениях и происходит структурный переход от капельного [c.127]

Оптическая модель была сформулирована В. Вайскопфом, Г. Фешбахом и другими в 1950—1954 гг. Основные положения этой модели сводятся к следующему. [c.197]

Для описания упругого рассеяния, осредненного по резонансам, используется оптическая модель, в которой ядро трактуется как сплошная среда, способная преломлять и поглощать дебройлевские волны падающих на него частиц. [c.133]

Согласно оптической модели ядро представляет собой сплошную среду, преломляющую и поглощающую дебройлевские волны падающих на него частиц. В квантовой механике доказывается, что роль коэффициента преломления для дебройлевской волны играет гамильтониан взаимодействия частицы с силовым полем ядра. Для описания поглощения к этому гамильтониану добавляется мнимая часть iW, так что весь гамильтониан принимает вид [c.149]

Точки — экспериментальные данные, кривые — расчет по оптической модели. Для каждого ядра шкала дифференциального сечения начинается с 0,1 мбарн/ср. [c.150]

Предельным случаем оптической модели является модель черного тела, согласно которой ядро поглощает все попавшие на него частицы. Для нейтронов упругое рассеяние в модели черного тела является чисто дифракционным (см. гл. II, 6 и 3, п. 3 этой главы), а сечение поглощения с ростом энергии плавно приближается к предельному значению (см. пунктир на рис. 2.16). Реальные параметры оптического гамильтониана (4.М) свидетельствуют о том, что ядро является полупрозрачным. Полупрозрачность ядра подтверждается также осцилляциями сечений поглощения (рис. 2.16) в зависимости от энергии. Эти осцилляции в оптической модели возникают вследствие интерференции налетающей и рассеянной ядром волн. Осцилляции сечений поглощения можно также наблюдать, сохраняя энергию неизменной, но меняя размеры ядра, т. е. изучая зависимость сечения поглощения от массового числа А. Полупрозрачность ядра означает, что влетевший в ядро нуклон не сразу образует составное ядро, а в течение некоторого времени, большего R/v, где v — скорость частицы в ядре, двигается, сохраняя некоторую обособленность от остальных нуклонов ядра. Этот факт является важным для предравновесного механизма ядерных реакций (см. 8, п. 3). [c.151]

На рис. 3.3.10 показаны картины распределения полос интерференции в оптических моделях сварных соединений четырех труб. Нагружение с помощью системы блоков производилось в условиях, соответствующих характеру работы сварного соединения в конструкции. Коэффициент концентрации напряжений (теоретический) подсчитывался как отношение порядковых номеров полос в зоне концентратора (мрментная зона) и в зоне номиналь- [c.172]

Аналогично недостаточная разрядность ЭВМ сказьшается на точности вычислений при задании коэффициента Пуассона близким к 0,5, если используются соотношения теории упругости, содержащие коэффициенты (1-2/и)". Материалы, близкие к несжимаемым, широко применяются при экспериментальных исследованиях на поляризационно-оптических моделях. Если при 7-разрядных числах для сохранения достаточной точности расчета требуется задать коэффициент Пуассона 0,48—0,49, то при 12-разрядных числах эта величина может быть равной 0,499 или еще ближе к 0,5. [c.56]

Pf ОТ 200 до 25600 кг1см (возможный диапазон изменения Р для натурных деталей), используя условия подобия — равенство углов контакта модели и натуры, удалось построить для металлических проушин шкалы зазоров, для которых справедливы зависимости коэффициента концентрации напряжений, полученные на оптических моделях при Р =100 кг/см и зазорах 5=0,05 1,7 мм. При пересчете по заданному значению усилия Р для оптических моделей (толщина =0,695 см] Р=69,4 кг) определялись значения отношения [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...