Взаимодействие между дислокациями

Вследствие упругого взаимодействия между дислокациями сопротивление их движению сильно возрастает и для их продвижения внешнее напряжение должно резко возрасти (стадия // упрочнения). Под влиянием все возрастающего наиряжения развивается поперечное скольжение винтовых дислокаций, т. е. скольжение с переходом из одной разрешенной плоскости скольжения в другую. Это приводит к частичной релаксации напряжений, аннигиляции отдельных дислокаций разного знака и группировке дислокаций в объемные ячейки, внутри которых плотность дислокаций меньше, чем в стенках ячеек. Наступает /// стадии деформации, когда происходит так называемый динамический возврат, который приводит к уменьшению деформационного упрочнения. [c.46]

Кроме рассмотренного выше упругого взаимодействия в большинстве твердых тел имеется электрическое взаимодействие между дислокациями и точечными дефектами. Оно наиболее ярко проявляется в ионных кристаллах. [c.110]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ МЕЖДУ ДИСЛОКАЦИЯМИ 475 [c.475]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ МЕЖДУ ДИСЛОКАЦИЯМИ [c.477]

Картину взаимодействия между дислокациями можно представить себе следующим образом. Состояние равновесия осуществляется при 0 = я/4 и [c.477]

Движение дислокаций в сплаве, упрочненном когерентными выделениями, определяется [141] полями искажений кристаллической решетки в окрестности когерентных выделений (зон), различием упругих констант и энергией дефектов упаковки выделения и матрицы, увеличением поверхности зоны при срезе частицы, взаимодействием между дислокациями и вакансиями (образование перегибов) и другими факторами. [c.71]

В результате пластической деформации плотность дислокаций в металле может возрасти в 10 —10 раз. Одновременно вследствие взаимодействия между дислокациями, а также между дислокациями и препятствиями сильно повышается число вакансий и смещений. Если в отожженном металле содержится порядка 10 вакансий в 1 см , то в наклепанном — до в 1 см . [c.23]

На начальной стадии пластическая деформация монокристалла осуществляется движением дислокаций по одной системе плоскостей — стадия легкого скольжения (рис. 52). Дислокации на этой стадии перемещаются сравнительно беспрепятственно на большие расстояния, обеспечивая прогрессивную деформацию без значительного роста действующих напряжений (стадия / деформационного упрочнения). После этого начинается стадия множественного скольжения—движение дислокации в двух и более системах. На этой стадии после значительной деформации дислокационная структура металла сильно усложняется и плотность дислокаций ( лес дислокаций) возрастает по сравнению с исходным состоянием на четыре — шесть порядков, достигая 10 — 10 см . Вследствие упругого взаимодействия между дислокациями сопротивление их движению сильно возрастает (см. рис. 52) и для их продвижения внешнее напряжение должно резко возрасти (стадия II деформационного упрочнения). Под влиянием все возрастающего напряжения развивается поперечное скольжение винтовых дислокаций, т. е. скольжение с переходом из одной разрешенной плоскости скольжения в другую. Это приводит к частичной релаксации напряжений, аннигиляции отдельных дислокаций разного знака и группировке дислокаций в объемные ячейки, внутри которых плотность дислокаций меньше, чем в стенках ячеек. Наступает III стадия деформации, когда происходит так называемый динами- [c.72]

Рост напряжений по мере увеличения деформации, т. е. упрочнение, удовлетворительно объясняется упругим взаимодействием между дислокациями. Рост напряжений в первом приближении пропорционален корню квадратному из плотности дислокаций. [c.294]

Стадия II — крутой подъем кривой упрочнения множественное скольжение, так как при увеличении деформации дислокации перемещаются по многим, в том числе и пересекающимся системам скольжения , сильное взаимодействие между дислокациями таким образом, для совершения следующего этапа деформации необходимо прилагать более высокое напряжение сильное деформационное упрочнение. [c.95]

Гликман E. Э. — Доклады III Всесоюзного совещания по взаимодействию между дислокациями и атомами примесей. Тула ТПИ, 1976, с. 83—91, [c.160]

Гликман E. 5.//Доклады И Всесоюзного совещания по взаимодействию между дислокациями я атомами примесей. Тула, 976. С. 83—9 . [c.133]

Предположить далее, что из-за упругого взаимодействия между дислокациями и растворенными атомами у материала в ядре дислокации температура плавления ниже, чем у матрицы. При каких условиях можно ожидать, что материал в ядре дислокации будет плавиться [c.42]

Таким образом, циклическое макроскопическое разупрочнение отожженных ОЦК-металлов и сплавов при напряжениях, меньших предела текучести, связывают с размножением дислокации на фронте пластической деформации Людерса-Чернова, а также с особенностями взаимодействия дислокации с атомами внедрения. По-видимому, наличие разупрочнения свидетельствует о сильном взаимодействии между дислокациями и атомами внедрения, приводящим к почти полному закреплению дислокации в отожженных материалах. По этой причине плотность подвижных дислокаций на начальной стадии циклического нагружения очень мала. Аналогичная картина наблюдается в титане, у которого подобно ОЦК-металлам наблюдается сильное взаимо- [c.79]

Величина неизвестна, но должна быть существенно меньше энергии активации дивакансий в объеме, составляющей 0,6 эв. Это действительно так, потому что вакансия стремится переместиться в положение с меньшей энергией (вакансии стремятся в сжатую область дислокационного ядра, за исключением случая высоких температур). Если мы возьмем = 0,2 эв, то Ткр будет равно приблизительно 100° К.. Поэтому можно ожидать, что перерезание дивакансий — процесс не обязательный, но тогда будет происходить поворот их при температурах выше температуры жидкого азота. На основании рассуждений, аналогичных приведенным при рассмотрении упрочнения в результате взаимодействия между дислокациями и скоплениями вакансий, можно" показать, что вклад скоплений, состоящих из большого числа вакансий, незначителен. [c.237]

Торможение за счет упругого взаимодействия между дислокациями является, по-видимому, основным меха- [c.114]

На подвижность дислокаций может оказывать влияние ряд факторов. Одцдм из существенных факторов, влияющих на упрочнение, ЯЕЛяется упругое взаимодействие между дислокациями, на что указывает быстрый рост упрочнения с увеличением плотности дислокаций. Так, плотность дислокаций с ростом деформации изменяется от 10 °—10 2 м-2 в недеформированных металлах, до lO s—10 м 2 —в сильно уирочнеиных деформацией металлах. [c.135]

Энергия взаимодействия между двзгмя дислокациями не равна нулю подобно энергии взаимодействия между дислокацией и полем напряжений от внешних сил. По-прежнему эта энергия может быть вычислена путем суммирования работ, произведенных в элементарных объемах, [c.475]

Известно несколько основных физических процессов, обусловливающих взаимодействие между точечными дефектами и дислокациями. Так, упругое взаимодействие обусловливает миграцию атомов примеси в областях ядра дислокаций и приводит к образованию сегрегаций (облака Коттрелла). Энергия взаимодействия дислокаций с примесями внедрения о. ц. к. решетки высокая ( 0,55 эВ для углерода и азота в а-же-лезе), а в г. ц. к. решетке низкая (Я = 0,08 эВ для водорода в никеле). Вакансии в металлах с кубической решеткой не вызывают заметных объемных искажений и не создают дальнодейству-ющих полей сдвиговых напряжений. Поэтому обычно взаимодействие между дислокациями и вакансиями в этих металлах слабое (f =0,02 эВ). [c.222]

Микроскопическое рассмотрение поверхности, ее энергетического состояния следует дополнить некоторыми данными дислокационной теории о дефектах кристаллов, поскольку они оказывают существенное влияние на поверхностную энергию и свойства поверхностного слоя. Взаимодействие между дислокациями и поверхностью влияет на пластические свойства металла. Дислокации могут удаляться из кристалла через 1Юверхност1> и этим сокраш,ат1. длину кристалла, могут [c.53]

Исследования влияния азота, по-видимому, указывают на то, что азот может бить наиболее вредной примесью [76, 881 его критическое содержание равно 0,002—0,003% и даже ниже (рис. 7) [76]. Азот, находящийся в твердом растворе, оказывает более вредное влияние на пластичность, чем тогда, когда он выделяется в виде нитрида хрома. При быстром охлаждении наблюдается тенденция к сохранению азота в твердом -растворе и к повышению температуры перехода, в то время как медленное охлаждение позволяет получить более полное выделение нитрида. Например, при испытаниях на изгиб температура перехода хрома, содержавшего 0,029 о азота, найдена равной 150—200° после закалки в воду с 1200° и около 50° после охлаждения с печью от тон же температуры [76 . Кроме того, наблюдения показывают, чго минимальное содержание азота, вызывающее хрупкость, значительно ниже для рекристаллизованного материала, чем для холоднодеформированных образцов [44 . Сделаны попытки объяснить это влияние азога на основании представления о блокировании дислокаций [44]. Эта теория учитывает взаимодействие между дислокациями и определенными растворенными в металле атомами, которое, как было показано, влияет на предел текучести и деформационное старение. [c.883]

Связь между дислокациями и примесными атомами можно оцепить методом внутреннего трения. В ряде работ (Саррак, Суворова, Энтии [164]) исследовалось взаимодействие между дислокациями и примесными атомами внедрения в железе. Показана зависимость взаимодействия от состава сплава. Отмечено [165], что увеличения содержания углерода в л<елезе от 10 до 10 " % (по массе) достаточно для блокирования дислокаций. В сильно деформированном железе (р = 10 сж" ) для этой цели потребуется 6 10 2% (ат.) С. Равновесная концентрация углерода в твердом растворе железа нри комнатной температуре значительно меньше 7 10 % (ат.), но скорость достижения равновесия при этой температуре очень мала. [c.198]

В зависимости от состава, чистоты расплава и скорости теплоотвода рост столбчатых кристаллов происходит по механизмам, описанным выше для моно- и поликристаллов. Предпочтительно следует выделить дислокационный механизм. По Франку, на границе раздела фаз на поверхности граней возникают вакансионные диски, а при их захлопывании образуются петли винтовых дислокаций, вершины которых неустойчивы. Вследствие упругого взаимодействия между дислокациями они переползают, стремясь образовать параллельные ряды. В процессе образования рядов дислокаций, как считает Тиллер, свободная энергия понижается, что и способствует росту столбчатых кристаллов. [c.80]

При обсуждении сегрегации примесей на дислокациях в связи с проблемой деформационного старения Коттрелл и Билби [22] указывали, что потенциал ф взаимодействия между дислокацией и атомом примеси вызовет результирующий дрейфовый поток, в котором этот атом имеет среднюю скорость дрейфа, в DIkT) раз превышающую градиент потенциала ф. Авторы I [c.264]

В настоящее время существует несколько кинетических моделей, описывающих взаимодействие между дислокациями и примесными атомами, однако все они срдержат много упрощений. Точного аналитического решения задачи для диффузионного и дрейфового потока примесных атомов к дислокациям в реальных граничных условиях до сих пор не получено не только для динамического деформационного старения, но и для более простых случаев-термического и статического деформационного старения. Наиболее вероятной моделью применительно к динамическому деформационному старению является, по-видимому, дрейфовая модель Коттрелла — Харпера. Согласно этой модели [10], доля растворенных атомов, сегрегирующих на краевой дислокации, пропорциональна времени в степени Располагая экспериментальными данными о температуре динамического деформационного старения, по уравнению Коттрелла — Харпера при прочих равных условиях можно оценить или плотность дислокаций, или коэффициенты диффузии примесных атомов, или время протекания процесса [111 следующим образом [c.6]

Определим условие равновесия. Для этого предположим, что во всех случаях мы имеем твердый раствор. Усложненная задача, в которой учитывается выпадение дисперсной фазы (выделений) будет рассмотрена ниже. Как показали Люкке 82] и Томсон [83], энергия взаимодействия между дислокацией и растворенным атомом не зависит от других источников деформационной энергии (энергии искажений). Это обусловлено тем, что в элементарной теории упругости напряжение является линейной функцией деформации. Следовательно, можно применить принцип суперпозиции. Несмотря на существование других источников искажений, энергия взаимодействия дислокации с растворенным атомом всегда определяется уравнением (86). Это справедливо и для образования выделения на ядре дислокации. Поэтому дислокация не насыщается в результате накопления искажений вблизи дислокационного ядра, как это предполагали в некоторых более ранних литературных обзорах. [c.310]

Смотреть страницы где упоминается термин Взаимодействие между дислокациями : [c.208] [c.260] [c.175] [c.94] [c.95] [c.94] [c.59] [c.118] [c.141] [c.136] [c.222] [c.246] [c.145] [c.323] [c.475] [c.150] [c.175] [c.175] [c.58] [c.494]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...