Ядерное вещество

Из формулы R = следует очень важный вывод о том, что плотность ядерного вещества для всех ядер примерно одинакова. Оценим значение плотности ядерного вещества [c.91]

Плотность ядерного вещества чрезвычайно велика, подобных плотностей для макроскопических тел в природе не встречается (макроскопические плотности примерно в 10 раз меньше ядерной плотности). Наиболее плотными макроскопическими образованиями считаются звезды белые карлики. Полагают, что их вещество находится в несколько необычном (вырожденном) состоянии. Однако их плотности [c.91]

Остановимся на основных положениях капельной модели ядра. Ядерное вещество по своим свойствам напоминает жидкость. Основанием для такого заключения являются следующие факты. [c.172]

Имеются ли какие-либо физические основания для того, чтобы сильно конденсированное ядерное вещество можно было уподобить разреженному газу Или, иначе говоря, может ли ядерное взаимодействие нуклонов ослабнуть настолько, что ядро будет похожим на разреженный газ [c.178]

Значения и определяются свойствами ядерного вещества. [c.195]

В оптической модели ядерного взаимодействия прохождение нуклона через ядерное вещество исследуется также с помощью введения комплексного преломления, точнее, комплексного потенциала. Под комплексным потенциалом понимается такая комплексная функция V- - iW переменных, характеризующих нуклон, действительная часть которой V описывает рассеяние нуклонов пучка, а мнимая часть W — их поглощение. [c.198]

Таким образом, задача многих тел о взаимодействии налетающего нуклона с А нуклонами ядра в оптической модели заменяется более простой задачей о движении нуклона в среде ядерного вещества с некоторым комплексным потенциалом — V (г) — iW (г). Экспериментальные и теоретические исследования, опубликованные В 1958—1961 гг., по упругому рассеянию на атомных ядрах [c.199]

Принимая во внимание, что ядерное вещество несжимаемо, выписанный объем должен быть равен — тг/ . Это возможно в том слу- [c.300]

Атомная бомба может также рассматриваться как реактор на быстрых нейтронах, но только в таком реакторе протекает неуправляемый цепной процесс деления взрывного типа. В качестве взрывного ядерного вещества в ней используются изотопы Pu или Под действием быстрых нейтронов ядра изотопов [c.319]

Закон сохранения ядерного заряда (барионного числа). Совокупность известных экспериментальных фактов (см. табл. 21) показывает, что ядерное вещество (нуклоны), а вообще разность между [c.354]

То, что плотность ядерного вещества всех ядер постоянна, говорит о его несжимаемости. Это свойство сближает ядерное вещество с жидкостью. О такой аналогии свидетельствует также отмеченная пропорциональность энергии связи AW массовому числу А, которую можно сравнить с линейной зависимостью энергии испарения жидкости от ее массы. [c.44]

Вместе с тем эта модель не дает количественного представления о возбужденных состояниях ядра. Попытка согласовать частоту поверхностных волн жидкой капли из ядерного вещества с [c.183]

Информацию о радиусе распределения ядерного вещества можно получить, зная полное сечение рассеяния нейтронов на ядре, т. е. сумму сечений всех процессов взаимодействия нейтронов с ядрами, в результате которых нейтроны выбывают из пучка. В самом деле, из совокупности опытных данных (см. гл. V, 2) следует, что эти ядерные силы являются силами притяжения, обладают очень высокой интенсивностью и имеют очень малый (порядка 10 см) радиус [c.59]

Более детальную информацию о распределении ядерного вещества можно получить из анализа упругого рассеяния нуклонов с энергией ГэВ на ядрах. Очевидно, что необходимым условием этого является существование теоретической формулы, связывающей дифференциальное сечение рассеяния с плотностью распределения ядерной материи. Несмотря на большие неопределенности теоретического анализа частиц, взаимодействующих посредством ядер-ных сил, за последнее десятилетие правдоподобная формула такого рода была получена и апробирована на опыте. Общая картина распределения ядерной материи, найденная из упругого рассеяния ядрами нуклонов с энергией 1 ГэВ, приведена на рис. 2.17. Количественное изучение кривых этого рисунка приводит к заключению, что в целом распределения протонов и нейтронов в атомных ядрах являются одинаковыми. Ядерное вещество характеризуется приблизительно постоянной плотностью внутри ядра, равной 0,17 нуклон/ферми 2,7-10 г/см , и быстрым спаданием плотности на границе ядра в пределах поверхностного слоя толщиной 2,5 ферми. [c.61]

Рис. 2.17. Распределение плотности (/ ) ядерного вещества в атомных ядрах.

В заключение попробуем, воспользовавшись модельными представлениями, ответить на вопрос, на что же похоже ядро, с каким из знакомых состояний вещества более всего сходно ядерное вещество. [c.112]

Представления Н. а. м. оказались полезными и для описания процесса фрагментации нуклонов в ядерных реакциях под воздействием тяжёлых ионов высоких энергий. В этих ядерных реакциях образуется составная ядерная система в виде нагретого и сжатого сгустка ядерного вещества (ф а й р б о л), к-рый, остывая, расширяется до плотности, примерно вдвое меньшей нормальной ядерной плотности. Ожидается, что при такой плотности увеличивается вероятность образования [c.367]

В первом приближении атомные ядра можно считать сферическими и ввести понятие радиуса R ядра как радиуса той сферы, которая ограничивает ядерное вещество. Правда, у некоторв1х ядер имеется незначительное отклонение от сферической симметрии в распределении электрического заряда. Но в первом приближении мы не будем это учитывать. [c.87]

Свойство насыщения ядерных сил приводит к тому, что энергия связи в ядре в первом приближении пропорциональна числу нуклонов. Оно проявляется также и в том, что плотность ядерного вещества примерно одинакова для различных ядер, так как объем ядра V оказывается пропорциональным А. Таким образом, можно было бы рассматривать ядра состоящими из некоторого ядерного вещества или высококонденсирован)юй нуклопной жидкости , заполняющей объем ядра с постоянной плотностью. Это дает основание уподобить атомное ядро капле нуклонной жидкости (см. 29). [c.135]

Заменим правую часть уравнения (IV.64) с той целью, чтобы получить неоднородное релятивнстскн-инварнантное уравнение, поскольку плотность ядерного вещества р не является инвариантом. Для этого поступим так. Пусть движение ядерного веш,ества ха- [c.164]

Плотность ядерного вещества б — 2 10 г/сж == onst (П1.14, 14) постоянна для всех ядер, так как объем ядра пропорционален числу А частиц в ядре. Плотность жидкости тоже постоянна и не зависит (почти) от ее размеров. 2) Энергия взаимодействия молекулы, жидкости с окружающими соседними молекулами имеет постоянное значение и не зависит от объема капли. Аналогично, средняя энергия ядерного взаимодействия, приходящаяся на один нуклон имеет также постоянное значение для всех ядер, [c.172]

Сильным аргументом против альфа-частичной модели ядра является то, что она находится в противоречии с опытным материалом но а — а-рассеянию. Экспериментальные данные по а — а-рассеянию показывают, что а-частицы не сохраняют своей индивидуальности даже в случае столкновений при энергиях в несколько мегаэлектрон-вольт. Надо полагать, что они будут очень быстро распадаться и в сильно концентрированном ядерном веществе. [c.177]

Здесь Zj e = kZe и Zo = (1 — k) Ze — заряды осколков, г., — их радиусы. Так как плотность ядерного вещества осколков такова же, как и плотность в исходном ядре ( 13, см. III. 14), то имеем и /"г = о (l — k ") Л ". Соотношение (VIII.2) [c.295]

Следующим, более точным приближением является обобщенная модель ядра (О. Бор и Моттельсон, Хилл и Уиллер), в которой учитывается влияние коллективного движения нуклонов на параметры среднего поля. Согласно этой модели, коллективное движение нуклонов, находящихся впе заполненных оболочек, приводит к изменению формы ядра (без изменения объема) и ориентации его в пространстве. Первое соответствует объемным и поверхностным колебаниям ядерного вещества, второе — вращению ядра (для несферических ядер). [c.199]

Все перечисленные факты говорят о том, что я-мезоны — это ядерноактивные частицы, чрезвычайно интенсивно взаимодей ствующие с ядерным веществом. [c.574]

Самосогласованный ядерный потенциал вследствие короткодей-ствия ядерных сил должен приближенно иметь ту же радиальную зависимость, что и плотность ядерного вещества (см. гл. II, 6, п. 9). Для средних и тяжелых ядер он примерно постоянен внутри ядра, а в области ядерной границы довольно быстро (но все же не скачкообразно, а плавно) спадает практически до нуля. Для легких ядер самосогласованный потенциал внутри ядра по форме близок к осцилляторному. Кроме того, ядерный гамильтониан, оказывается, зависит еще от взаимной ориентации спинового и орбиталь- [c.91]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

Параметры деформации ядра определяются по величине (>0 и зависят от распределения плотности ядерного вещества. В простейшем случае предполагается, что ядро — равномерно ааряжеиньга эллипсоид вращсиия с полуосями а >Ъ. Плотность распределения нейтронов и протонов постоянна внутри эллипсоида и равна О вне ого (модель ядра с резким краем). Размер ядра определяется среднеквадратичным радиусом Ло= = Ферми, а ого форма выражением [c.600]

Характеристики К. Для практич. применения концепции К. необходима информация о пределах её приме имости, о неличинах, характеризующих К., п т. п. В микроскопия, подходе эту информацию дают хорошо разработанные квантово-полевые методы теории мн, тел (см. Грина функция). В феноменологич. теориях, для к-рых концепция К. служит исходным пунктом, напр, в теории сверхтекучести, ферми-жидкости (применительно к электронам металла и нуклонам ядерного вещества), эта информация заимствуется из опыта. [c.263]

Феноменологич- теория колебанн11 формы ядра была создана О. Бором (А. Bohr) в 1952. Если в нормальном состоянии плотность ядерного вещества в точке с пространств, координатой г равна р г), то при К. в. я. возникает периодически зависящее от времени t отклонение бр(г, t) плотности от равновесной. Любое колебание можно представить комбинацией нормаль-]1ЫХ колебат, мод. Для нормальных мод сферич. ядра Йр(г, () = Йр (г)У >1(0, (f) os где бр/, описывает [c.407]

Из-за несжимаемости ядерного вещества измеиепия плотности при колебаниях формы сосредоточены в осковном па поверхности ядра. Равновесную плотность р(г) экспериментально можно определить по сечению упругого рассеяния электронов или протонов ядром. Сечение неупругого рассеяния с потерей частицей энергии, равной энергии фоноеа Д< —даёт вероятность возбуждения в ядре данной моды. Измерение угл. распределения неупруго рассеянных частиц позволяет определить амплитуду бр/.(г) (рис. 3). [c.408]

Спектры К. в. я. Т. к. монопольные моды связаны со сжатием ядерного вещества, а дипольыая изоскалярная мода не осуществляется, при малых энергиях [c.408]

Э. с. в. электрон-ядерного типа. В общем случае с ростом давления электрон-ядерное вещество сначала претерпевает кристаллизацию, далее испытывает серию структурных фазовых переходов, в результате к-рых его кристаллич. решётка, становясь всё более плотно упакованной, приобретает в конце концов универсальную объёмиоцентриров. кубич. структуру (см. Браве решётки). Одноврем. происходит уменьшение атомного объёма вещества и сглаживание его пилообразной зависимости от ат. номера элемента—сближение значений объёма атома элемента нулевой группы и следующего по ат. номеру атома щелочного металла. Происходит и ряд др. перестроек электронных оболочек исчезают аномалии в заполнении уровней напр., для атомов переходных металлов) становятся свободными электроны внеш. оболочек, определяющие хим. индивидуальность атома, и, т. о., в конечном счёте все вещества становятся металлами наконец, освобождаются и остальные электроны. Все вещества при этом превращаются в идеальный металл—практически свободный электронный газ-I-составленная из голых ядер кристаллич. решётка. [c.506]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...