Точка фиксированная

Мы пользовались все время произвольно выбранной единицей силы принимали за единицу силы ту силу, с которой действует какая-то произвольно выбранная пружина при каком-то фиксированном растяжении. Но закон Ньютона устанавливает связь между единицей силы и единицей массы, так как массой, равной единице, в абсолютной системе единиц обладает такое тело, которому сила, равная единице, сообщает ускорение, также равное единице. Поэтому если единица силы выбрана, то единица массы будет тем самым определена. Однако в физике поступили наоборот выбрали единицу массы и тем самым определили единицу силы. Такой путь предпочли потому, что хранить эталон массы удобнее, чем эталон силы. [c.99]

Возьмем n из этих соотношений, соответствующих какому-то фиксированному значению г, и запишем их в виде [c.369]

Здесь ф1 представляет собой ж-составляющую ускорения точки, фиксированной в подвижной системе осей. Таким образом, мы приходим к следующему результату ускорение движущейся частицы равно векторной сумме трех слагаемых 1) ускорения той точки подвижного пространства, где находится [c.189]

Важно отметить, что связи, упоминаемые в замечании 3 к теореме Кельвина, не вполне произвольны они должны согласовываться с заданными скоростями соответствующих точек. Фиксирование одной из таких точек может служить простым примером запрещенных связей. [c.254]

Модель ротора, состоящего из п дискретных масс и сосредоточенных в наперед заданных точках, фиксированных на роторе, в некоторых случаях может оказаться более удобной для рассмотрения задач динамики по сравнению с самим ротором, имеющим распределенную переменную массу. Важной особенностью модели ротора является тот факт, что скорости и ускорения дискретных точек определяются очень просто как точек твердого тела, вращающегося вокруг оси. [c.95]

Описанные выше факты частично можно попытаться объяснить действием микронапряжений, которые развиваются при охлаждении заготовок после графитации. В литературе их часто называют замороженными напряжениями. При каких-то фиксированных условиях облучения измеренное на опыте формоизменение образца А/// можно представить как [c.161]

Если все три стержня находятся в одной плоскости, как это показано на фиг. 39,6, то фиксирование их взаимного положения может быть осуществлено с помощью двух промежуточных элементов, выполненных в виде роликов 4 н 6, находящихся в общей обойме из двух пластин 5. Отверстия в пластинах 5 для оси ниж-дего ролика сделаны овальными, а сама обойма прикреплена к корпусу механизма в вертикальных направляющих. [c.59]

Принцип наложения температурного и частотного факторов. Если учитывать влияние на демпфирующие свойства материала как частоты колебаний, так и температуры, то наиболее удобным способом представления экспериментальных данных является использование принципа температурно-частотной эквивалентности (приведенной частоты) для линейных вязкоупругих материалов [3.2, 3.3]. Согласно этому способу, по одной оси координат откладываются параметры (7 оро/Тр) и т), а по другой— так называемый параметр приведенной частоты шаг, где (О — действительная частота, ат — функция абсолютной температуры Т, То — фиксированное значение абсолютной температуры. Обычно отношения То/Т и ро/р считаются равными единице для широкого диапазона изменения температур и поэтому во внимание не принимаются. Построение генеральных кривых зависимости модуля упругости Е и коэффициента потерь ц от параметра аат исключительно полезно при экстраполяции результатов экспериментов, получаемых при сильно различающихся условиях. Например, в серии экспериментов можно получить данные для диапазона частот от 100 до 1000 Гц и диапазона температур от О до 100 °С, а требуется определить свойства при 50°С и 2 Гц. Для этого сначала используются имеющиеся результаты для построения системы наиболее достоверных генеральных кривых. Эту процедуру наиболее удобно выполнять эмпирически путем задания значений коэффициента ат на основе смещений, необходимых для построения кривой, описывающей зависимость модуля упругости Е от частоты в логарифмических координатах (см. рис. 3.4) при температуре Ti (i = 1, 2,. ..), с тем чтобы кривая была как можно ближе к кривой для зависимости модуля упругости Е от частоты при температуре То. Тем же способом подбираются кривые для зависимостей коэффициента потерь т) от частоты колебаний при температурах Т и То, причем получаются графики, аналогичные показанным на рис. 3.10. Таким образом удается по крайней мере частично компенсировать ограниченные возможности измерительной техники. Типичные графики зависимости ат от температуры показаны на рис. 3.11. [c.117]

Сам процесс плавления в потоке высокотемпературного газа существенно зависит от того, является ли данное вещество кристаллическим или аморфным. На практике широко используются стеклообразные материалы, относящиеся к классу аморфных веществ. Они не имеют четко выраженной точки (температуры) плавления, а размягчаются постепенно, причем вязкость расплава экспоненциально убывает с ростом температуры. Это обстоятельство приводит к тому, что аморфные вещества могут значительно перегреться относительно температуры размягчения, при этом значительная часть расплава перейдет в пар (испарится). Иными словами, при аэродинамическом нагреве аморфных веществ вообще и стекол, в частности, в поверхностном слое имеют место сразу два фазовых превращения, причем каждое не связано с какой-то фиксированной температурой, а может протекать в широком температурном интервале в зависимости от заданных уровней динамической и тепловой нагрузок. [c.121]

Особенность уравнения сплошности, написанного в такой форме, заключается в том, что в нем средняя плотность и средняя скорость связаны друг с другом зависимостью, обычной для одномерного изоэнтропного потока, так как эти величины зависят от неравномерности поля скоростей поперек канала. Другими словами, и Яср принадлежат некоторым точкам фиксированного поперечного сечения канала, вообще говоря, не совпадающим одна с другой. В первом приближении можно брать как среднее арифметическое на границах канала. Приняв, однако, что указанные выше точки совпадают, можно считать, что величины Q p и Яср связаны известной гидродинамической зависимостью и их произведение можно заменить через средний приведенный расход 9ор = ср- Тогда окончательно получим [c.225]

Технические возможности роботов определяются типом используемого поворотного блока. Блок Б имеет диапазон перемещений 0 — 90° (исполнение I) или 0—180° (исполнение II) блоки В и Г — ( — 90°) ч- 180°. Точки фиксированного положения для блока Б — 0° 90° (исполнение I) 0° 180° (исполнение II) для блока В —90° 0° ( — 90°) 180° для блока Г — через каждые 1,5°. В зависимости от блока, которым комплектуется ПР, деталь можно обрабатывать с двух установок без кантования или с промежуточными кантованием заготовки между двумя установками. ПР комплектуются захватными устройствами (рис. 6, табл. 5) различной грузоподъемности и с двумя диапазонами перемещения захвата. При [c.494]

Рассмотренные выше алгоритмы построения ПТ базируются на том или ином методе решения обратной задачи о положении, т. е. на решении уравнения кинематики (2.1), поэтому эти алгоритмы можно назвать позиционными. В отличие от них скоростные алгоритмы программирования движений основываются на управлении скоростью движений некоторых точек, фиксированных на отдельных звеньях механизма. [c.50]

Здесь То — фиксированное значение температуры. [c.89]

До сих пор мы рас- J J сматривали волны в какой-то фиксированный Рис. 15 момент времени. Теперь [c.59]

О — произвольная точка, фиксированная в частице р — локальное давление [c.12]

Пусть А — произвольная точка, фиксированная в пространстве. [c.356]

Итак, решив систему (8.27) для какого-то фиксированного значения величины зоны контакта р, по формуле (8.25) найдем функцию г/ и по формуле (8.13) реакцию штампа q. Постоянная А в формуле (8.13) определяется по формуле (8.17), константа В — по формуле (8.29). Таким образом, если задана величина зоны контакта, решение задачи вполне однозначно. Связь между величиной зоны контакта р и силой, приложенной к штампам, будет получена, если подставить реакцию q в формулу (8.12). При этом интеграл можно вычислить по квадратурной формуле типа (7.70). [c.332]

Вводя понятие условной ширины следа 26 х) как удвоенной ординаты такой точки, в которой отношение продольной скорости к скорости набегающего потока и иоо будет на какую-то фиксированную малую величину отличаться от единицы, получим по первому равенству (169) [c.499]

Выделив составляющую с какой-то фиксированной пространственной частотой х = Тх и измерив ее амплитуду, мы с помощью выражения (38) можем определить длину волны излучения. Поочередно перебирая различные пространственные частоты, можно построить полный спектр. Такая идея реализуется в схеме, предложенной Горским и Зверевым [15] (рис. 54).. [c.62]

Возьмем некоторую точку Р внутри жидкости и будем считать эту точку фиксированной. Скорость в точке Р будем обозначать через qp, а скорость в точке С (где С—любая другая точка в жидкости) — через Яд. [c.513]

Если фиксирование значений постоянных размерных параметров выделяет частный случай течения жидкости, то фиксирование значений безразмерных комплексов выделяет уже бесчисленную группу частных случаев, называемую обобщенным индивидуальным случаем. Обобщенный индивидуальный случай охватывает группу родственных, подобных между собой явлений, поэтому безразмерные комплексы называют критериями подобия. Динамические критерии подобия выражают соотношение сил, под действием которых протекает рассматриваемый процесс. Эти критерии могут быть получены путем подобного преобразования дифференциальных уравнений движения (41]. [c.57]

Первый способ нашел приложение при расчетах линейной резонаторной полости. Можно выбрать какую-то фиксированную систему прямоугольных координат, ось 1 которой параллельна оси резонатора, представить все частные операторы в этой системе, используя соотношение (7.12), и затем перемножить их. При этом изменение направления распространения волны в резонаторе влечет за собой переориентацию векторных характеристик волны относительно выбранной фиксированной системы координат. Поэтому в рамках этого метода не нужно учитывать оператор зеркального отражения и зеркальное изменение ориентации собственных осей линейных элементов при обратном ходе волны. Оператор, описывающий действие полярного циклического элемента, оказывается одинаковым для прямого и обратного хода волны, а оператор одного и того же неполярного циклического элемента имеет различный вид в зависимости от направления распространения волны. [c.150]

Возможно, однако, что общего второго интеграла не существует, но может существовать частный интеграл при каком-то фиксированном значении постоянной энергии h. Ниже мы покажем, что в общем случае этого также быть не может не существует частного интеграла, аналитического по каноническим переменным и по малому параметру, который введен в общей задаче. Мы воспользуемся редукцией канонической автономной системы с двумя степенями свободы [c.25]

Молекулы, величина скорости которых лежит между с и - -de и, кроме того, направление скорости которых образует с какой-то фиксированной прямой (например, с осью абсцисс) угол, лежащий между и тож- [c.74]

Традиционный нестатистический план исследования сводится к постановке опытов в такой последовательности, чтобы при переходе от одного опыта к другому изменялось значение только одной независимой переменной, а все остальные переменные оставались бы на каком-то фиксированном уровне. Если между независимыми, переменными существует простое математическое соотношение, то можно определить зависимость Пц от изменяемой переменной Затем все переменные, кроме следующей устанавливаются на постоянных уровнях с помощью изменения находится зависимость П от Во всех опытах требуется знать значения зафиксированных [c.35]

Мгновенный центр вращения и и, е н т р о п д ы. Выше было показано, что скорости точек плоской фигуры распределены в каждый момент времени так, как если бы движение этой фигуры представляло собой вращение вокруг центра Я. По этой причине точку неподвижной плоскости, совпадающую с мгновенным центром скоростей, которую мы также будем обозначать буквой Я, называют мгновенным центром вращения, а ось Pz, перпендикулярную сечению S тела (см. рис. 141) и проходящую через точку Я,— мгновенной осью вращения тела, совершающего плоскопараллельиое движение. От неподвижной, оси (или центра) вращения мгновенная ось (или центр) отличаются тем, что они все время меняют свое положение. В 52 было установлено, что плоскопараллельное дви- сенне можно рассматривать как слагающееся из поступательного движения вместе с каким-то фиксированным полюсом и вращательного движения вокруг этого полюса. Полученный результат позволяет дать другую геометрическую картину плоского движения, а именно плоскопараллельное движение слагается из серии последовательных элементарных Поворотов вокруг непрерывно меняющих свое положение мгновенных осей (или центров) вращения. [c.135]

Центр масс совпадает с некоторой точкой, фиксированной в твердом теле и имеющей радиус-вектор г . с началом в точке А. Поэтому для вычисления абсолютного ускорения центра масс можно воспользоваться теоремой 2.16.3 Ривгиаьса [c.454]

Рассмотрим уравнения состояния фаз в случае смеси газовой и кондепсированпой (твердой или жидкой) фаз. Для обозначения параметров газовой и конденсированной фаз вместо цифровых перейдем к буквенным индексам, соответственно g и I. Уравнения состояния будем рассматривать в конечной окрестности некоторого фиксированного состояния ро, То, фиксированные параметры в котором будут снабжаться дополнительным нижним индексом 0. Для газовой фазы, которую будем считать калори- [c.84]

Уравнения (III.1.3)—(111.1.41) служат для определения положений звеньев и точек, фиксированных о-гносительно ведомого зве-80 [c.80]

Поскольку механизмы являются многозвенными системами, то фиксированным положениям каких-либо звеньев могут соответствовать при определенных условиях два или несколько положений других звеньев. Эта особенность отображается многозначностью функции положения. Поскольку в механике машин изучают реальные механизмы и машины, звенья которых имеют массу и конечные размеры, то на их истинное движение влияют силы инерции, реакции связей и другие силы, под действием которых звенья механизмов и машин движутся однозначно. Счедсвательно, каковы бы ни были функции положений звеньев, передаточные функции должны быть однозначными в каждое данное мгновение, или, что то же, при любом значении обобщенных (независимых) переменных величин. [c.45]

Получение этих формул равносильно полному интегрированию динамической задачи, потому что все механические переменные записаны в виде явных функций времени t и 2п постоянных Qi,. .., Q , Pi,..., Рп, которые могут быть выбраны в соответствии с произвольными начальными условиями. В действительности эти постоянные являются координатами той фиксированной точки Q,-, Р,-, которая преобразуется в двин<ущуюся точку qi, pi движение последней обусловлено тем, что наше преобразование зависит от времени. В результате оказывается, что в явной форме описано все движение фазовой жидкости. При этом координаты QiPi играют роль произвольных постоянных интегрирования. [c.256]

Если тело перемещается из первоначального положения, при котором оси OYi, 0Y2, 0Y3 совпадают с осями OXi, ОХ2, ОХ3, то точка, фиксированная в теле и находившаяся ранее в положении у, переходит в положение х по отношению, конечно, к неподвюкной систедю ОХ1Х2Х3. [c.106]

Для обработки данных подготавливается исходная информация в соответствии со следующими идентификаторами программы W — число выполненных экспериментальных режимов валковой переработки N — назначаемое число циклов интегрирования вдоль зазора VI, V2 — соответственно линейные скорости первого и второго валков, образующих рабочий зазор МН, DM, МК — соответственно наименьшее значение, шаг изменения и наибольшее значение индекса течения т в интервале поиска этого параметра ВП, DB, ВК — то же самое для параметра Ь температурной зависимости вязкости материала (2.16) KMIN, КМАХ — соответственно нижняя и верхняя границы интервала поиска относительной толщины слоя материала Hi/Hq в сечении выхода из зазора между валками ТО — фиксированное значение температуры Tq в уравнении (2.16) E[1 W,1 4] — массив значений координат точек эксперимента, включающих последовательно минимальный зазор Hq между валками, толщину слоя резиновой смеси Н2 в сечении входа в рабочий зазор, температуру изотермического процесса Г и функцию отклика — измеренное распорное усилие между валками, деленное на рабочую длину валка, PjL. [c.223]

Средняя плотность и средняя скорость, входящие в это уравнение, не связаны зависимостью, обычной для одномерного изоэнтропий-ного потока, так как они зависят от неравномерности поля скоростей поперек канала. Другими словами, эти величины выражают плотность и скорость в некоторых, вообще говоря, различных точках фиксированного поперечного сечения. [c.99]

На рис. 4 изображена плоская гармоническая волна в два последовательных промежутка времени I и с + А1. Для наглядности можно представить, что это волна на поверхности воды, а Ф характеризует отклонение частиц поверхности воды от горизонтальной плоскости. Конечно, при такой интерпретации с является не скоростью света, а скоростью распространения волны относительно воды. Положительные значения Ф соответствуют горбам на поверхности воды, а отрицательные — впадинам . На рисунке изображена небольшая часть волны, включающая в себя два горба и одну ивпадину . Если следить за какой-то фиксированной точкой среды, то будем наблюдать ее колебание по гармоническому закону с течением времени. Например, в точке г=0 этот закон описывается функцией [c.21]

Рассмотрим теперь разность двух векторов скоростей. Возможны два подхода к определению этой разности. При первом подходе рассматриваются два вектора скорости в дву.х точках фиксированного объёма осреднения и в два момента времени внутри фиксированного интервала времени осреднения, но при этом центр фиксированного объёма осреднения остается одним и тем же (координаты х, у и г — одни н те же для двух векторов скоростей) и центр фиксированного интервала времени осреднения остаётся тем же самым (момент 1 берётся одним и тем же). Если в качестве первой точки четырёхмерного пространства мы возьмём центр фиксированного четырёхмерного объёма осреднения, а вторую точку в этом же фиксированном объёме возьмём с относительными четырёхмерными координатами х, у. г и , то разность векторов скоростей представится в виде [c.447]

Таким образом, осреднённое строго в смысле (2.25) значение разности скоростей в двух точках фиксированного четырёхмерного объёма осреднения представляет собой с обратным знаком вектор скорости пульсаций в центре объёма осреднения. [c.447]

Рассматривая возможные типы взаимной упорядоченности областей, следует иметь в виду, что не каждому типу их строения имеет реальный смысл приписывать в качестве возможного любой тип их взаимного упорядочения. Здесь нужно иметь в виду одно простое соображение — тип взаимной ориентации областей упорядочения не может быть выше но симметрии, чем их собственная симметрия. Нельзя ориентировать некоторые структурные единицы, если они сами не имеют каких-то фиксированных осей, например составить мозаичный полимер из областей с симметрией oolooW xy). [c.105]

Отметим одно сугцественное для дальнейшего обстоятельство. Из условий на рызрывах (1.1), которые целиком можно выразить через р, следует, что перейти с одной интегральной кривой на другую можно либо при р = (Х), либо в точках фиксированного радиуса г = го. Это означает, что для построения замкнутой экстремали из интегральных кривых разных семейств необходимо, чтобы переменная г достигала нулевого значения. Тогда из (1.3), если Л > О, будем иметь < С/Х, С > О, и решение, соответствуюгцее этим неравенствам, может быть построено, если за характерный размер Го принять минимальное значение радиуса. [c.419]

В предыдущих выводах мы следовали общему ходу рассуждений, аналогичному тому, который принят при выводе двух систем уравнений гидр од ина-мики ). Система Эйлера описывает то, что происходит в определенной геометрической точке, фиксированной в пространстве, во время движения жидкости. Такой системе соответствует способ, которым определялся истинный сдвиг первого рода, поскольку это касалось измерения деформации сдвига. Вторая система, система Лаграно са, более удобна для определения действительных траекторий частиц жидкости, скоростей частиц вдоль их траектории р данные люменты времени п т. п. Этой системе соответствует использование условного сдвига 7, который определяет изменение угла меок ду двумя первоначально перпендикулярными материальными линиями или сечениями в теле. [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...