Состояние среды конечное

Наличие большого объема информации о технологическом процессе, о состоянии среды, об относительном расположении в пространстве объектов манипулирования открывает широкие возможности автоматизации разнообразных операций, включая такие тонкие, как сварка элементов сложной формы, сборка узлов с компактным расположением деталей. При этом робототехническая система выбирает нужные детали из полного комплекта, поступающего на рабочую позицию, регулирует транспортные потоки, В конечном счете именно такие робототехнические системы окажутся элементами, связываюш,ими отдельные технологические операции в единую цепь полностью автоматизированного производства. Здесь, говоря об автоматизации производства, мы имеем в виду не те узкоспециализированные машины-автоматы, которые создаются для выпуска определенного вида продукции. Речь идет о широком использовании универсального оборудования с числовым программным управлением, переналадка которого сводится, по сути дела, к смене программы работы. [c.11]

Рассмотрим состояние преграды конечной толщины при ударе. Преградой конечной толщины называется область, заполненная средой с известными физико-механическими свойствами и ограниченная двумя поверхностями бесконечной протяженности, которые расположены друг от друга на расстоянии й, принятом за ее толщину. [c.137]

Неравновесный термодинамический процесс представляет собой последовательность состояний, среди которых не все являются равновесными. (Реальные процессы неравновесны, они протекают с конечными скоростями и равновесное состояние не успевает устанавливаться.) [c.9]

При необратимом процессе система не может быть возвращена в исходное состояние без дополнительного внешнего воздействия. Следовательно, мерой необратимости процесса может служить величина дополнительного внешнего f воздействия, которое необходимо для возврата тела в начальное состояние, или, другими словами, величина остающихся во внешней среде конечных изменений после возвращения тела в начальное состояние. [c.26]

Значения величин, входящих в уравнение относительной интенсивности тепло- и массообмена, могут отклоняться от закономерности, представленной формулой (2-39), из-за погрешности измерений при проведении экспериментальных исследований. Ввиду тождественности полей потенциалов переноса массы и энергии способ вычисления средней за весь процесс движущей силы теплообмена и массообмена не должен оказывать влияния на соблюдение равенства (2-39). Более того, всегда найдется такое направление в объеме реактивного пространства, относительно которого распределение потенциалов переноса будет линейным, так как уравнение (2-39) содержит только начальные и конечные параметры состояния сред и ничем не связано с факторами, определяющими это направление, Тогда движущие силы можно вычислять как средние арифметические напоры [c.65]

Кинетика фазовых переходов, так же как и кинетика любых иных явлений, выходит за рамки собственно квази-стационарной термодинамики. В вопросах изменения агрегатных состояний термодинамика ограничивается рассмотрением равновесных систем, которые включают в себя уже сформировавшуюся новую фазу. Сам же ход формирования как микро-, так и макроскопических частиц вновь образующейся фазы, их роста и накопления остается за пределами анализа. В границах термодинамических представлений, как указывает Я- И. Френкель [Л. 50], под температурой агрегатного перехода (при заданном давлении) понимается не та температура, при которой фактически начинаются фазовые превращения, а та, при которой микроструктурные изменения, приводящие к возникновению новой фазы, прекращаются и система приходит в стабильное состояние. Очевидно, что и в стабильной системе изменение количественного соотношения между газообразной и конденсированной фазами возможно лишь при некотором нарушении взаимного равновесия элементов системы. Квазистационарная термодинамика допускает такие отклонения, однако каждое из них должно быть исчезающе мало. Это означает, что изменения макроскопического масштаба могут происходить лишь на протяжении бесконечно больших отрезков времени, во всяком случае по сравнению со временем восстановления нарушенного равновесия. В действительности же, как это отмечалось ранее, в быстротекущих процессах (например, при движении в условиях больших продольных градиентов давления) скорость изменения состояний среды, вызываемая внешними воздействиями, оказывается вполне сопоставимой со скоростью развития внутренних процессов, ведущих к восстановлению равновесия системы. Следует отметить, что особенно значительные нарушения равновесного состояния происходят в период зарождения новой фазы и начала ее развития. Мы здесь рассмотрим некоторые элементы процесса формирования конденсированной фазы, во-первых, ввиду его большого практического значения, во-вторых, для того, чтобы несколько осветить физическую картину явлений, приводящих в конечном счете к термодинамически устойчивому двухфазному состоянию. [c.121]

В 7-4 отмечалось, что средства термодинамики недостаточны для описания необратимых изменений состояния, и решение подобных задач может быть получено лишь путем привлечения дополнительных величин, характеризующих проявления необратимости. Между тем система уравнений, необходимых и достаточных для определения параметров потока за прямым скачком уплотнения, не содержит каких-либо специфических величин, отражающих отклонения от обратимого протекания процесса, хотя состояние среды при ее прохождении через фронт скачка изменяется необратимо. Между этими положениями нет противоречия. Дополнительные величины требуется вводить в аппарат термодинамики для описания хода процесса, как совокупности последовательных состояний, проходимых термодинамическим телом. При расчете же скачка уплотнения ход явлений, развивающихся в пределах фронта, не рассматривается. Определению подлежат лишь конечные [c.239]

Учитывая, что единственным располагаемым источником тепла в данной системе является окружающая среда, обратимый переход рабочего тела из начального состояния в конечное возможен лишь при том условии, что любое изменение температуры осуществляется адиабат-но, а какой бы то ни было теплообмен происходит только изотермически при температуре Tq. [c.146]

При рассмотрении возмущений хотя и малой, но конечной интенсивности одной из важных характеристик является амплитуда возмущения. В случае двухфазных сред влияние амплитуды уже нельзя свести к изменению только одного параметра состояния — температуры, как в случае гомогенных сред влияние амплитуды на двухфазную систему много шире. Амплитуда влияет на состояние среды и интенсивность происходящих в ней процессов. В условиях термодинамического равновесия амплитуда оказывает воздействие на температуру и степень влажности, интенсивность фазовых переходов и величину рассогласования скоростей движения фаз. Особым образом влияние амплитуды сказывается на скорости распространения возмущений, если состояние среды близко к пограничной кривой. Амплитуда волны может иметь такую величину, что параметры состояния будут пересекать пограничную кривую и какая-то часть волны будет перемещаться в области однофазного состояния вещества. [c.80]

В качестве теоретического уровня может быть выбрано, вообще говоря, любое значение кинетической энергии (или разности энтальпий, эквивалентной этой энергии). Наиболее правильным следует считать изоэнтропийную разность энтальпий влажного пара при условии предельно равновесного процесса изменения его состояния Яод. Действительно, при адиабатическом изменении состояния двухфазной среды Яод является максимальной из возможных (сопоставление проводится при неизменных значениях начальных параметров ро и Уо и конечного давления). Кроме того, состояние среды в любой точке процесса является устойчивым лишь при равновесном процессе. Во всех остальных процессах конечное состояние переходит в равновесное через определенный промежуток времени, определяемый скоростью релаксации движения, тепло-и массообмена и пр. [c.124]

Заметим, что если физико-химических процессов, происходящих в среде, несколько и они имеют резко отличающиеся временные масштабы (например, при быстром сжатии среды время установления теплового равновесия много меньше времени установления химического равновесия, которое, в свою очередь, может быть много меньше, к примеру, времени последующего охлаждения среды вследствие высвечивания и Т.Н.), то структура волны может состоять из нескольких областей, отделенных зонами почти однородного состояния. Этим обстоятельством пользуются при фактическом изучении экзотермических волн разной природы. Применение законов сохранения массы, импульса и энергии позволяет при известных начальном состоянии среды и уравнениях состояния прореагировавшей среды определить конечное состояние среды для разных значений скорости волны. [c.118]

Для поликристаллических материалов сферическая форма является статистически средней по различным формам зерен и ее целесообразно принять в качестве первого приближения. Радиус сферы можно не конкретизировать, хотя для заполнения определенного объема поликристалла радиус сферических зерен должен меняться от некоторого конечного до исчезающе малого значения. Каждое зерно считаем однородным монокристаллом, обладающим в общем случае анизотропией теплопроводности, температурной деформации и упругих характеристик (см. 2.2). При хаотической ориентации анизотропные зерна образуют поликристалл с изотропными свойствами. Поэтому в первом приближении вместо взаимодействия анизотропных зерен между собой будем рассматривать взаимодействие отдельно взятого однородного анизотропного сферического включения с изотропной окружающей средой. Влияние такого включения на температурное и напряженно-деформированное состояния среды быстро уменьшается с увеличением расстояния от включения. Поэтому при малых размерах зерен объем окружающей среды в таком случае можно считать неограниченным. [c.70]

Принимается, что под влиянием внешних воздействий ранее находившаяся в равновесии сплошная среда в объеме о, ограниченном поверхностью о, пришла в новое состояние равновесия, в котором объем станет равным V ограничивающую этот объем поверхность назовем О. Первое состояние среды назовем начальным (у-объем), второе — конечным (У-объем). В дальнейшем будет иметь значение рассмотрение также натурального состояния среды. Это — то состояние, в котором среда не напряжена оно, пока не оговорено противное, не отождествляется с начальным состоянием. [c.13]

Декартовы координаты as точки среды в ее начальном состоянии можно рассматривать как переменные, сопоставляемые этой точке и поэтому сохраняемые за нею в конечном состоянии среды в этом состоянии им приписывается роль криволинейных координат например, точки среды, располагавшиеся в у-объеме [c.14]

Уравнение (5) характеризует реологическое состояние среды, в которой при постоянной деформации напряжение релаксирует до нуля по экспоненциальному закону. Уравнение (6) описывает деформацию среды с последействием. В этой среде при мгновенном снятии напряжений деформация экспоненциально убывает до нуля. Уравнение (7) соответствует деформации сложной среды с релаксацией напряжения и последействием. Следует отметить, что в литературе деформацию упругого последействия часто называют эластической. Если она достигает очень высоких значений, ее общепринято именовать высокоэластической. Аналогично уравнениям (5)—(7) можно составить уравнение модели вязко-упругого тела с любым (конечным или бесконечным) набором времен релаксации и последействия. Естественным обобщением модельной теории вязко-упругой среды является интегральная теория вязко-упру-гости, в которой спектры времен релаксации и последействия могут быть как дискретными (тогда реологическое поведение тела можно описать соответствующей моделью), так и непрерывными. Изложение этой теории описано, например, в монографии Д. Бленда Теория линейной вязкоупругости (Издательство Мир , М. 1965). [c.16]

Анализ напряженного состояния среды с включениями в виде произвольно ориентированных тонких пластинок выполнен в [145]. Конечные аналитические выражения для модулей получены с привлечением определенных упрощающих предположений о свойствах среды. Самым сильным ограничением является предположение о малой объемной доле включений. Получены следующие формулы для объемных К и сдвиговых С модулей упругости [c.167]

Исследование динамических задач теории упругости в нелинейной постановке относится к одной из сложных и мало разработанных областей механики твердого деформируемого тела. В то же время существует целый класс задач, в которых на некоторое конечное напряженное статическое состояние накладываются малые динамические возмущения. Это позволяет в строгой постановке строить решение статической задачи, а динамику явлений, основываясь на малости динамических возмущений, исследовать на базе линеаризованных относительно некоторой малой окрестности напряженного состояния соотношений. При этом в полном объеме сохраняется присущая нелинейным задачам специфика постановки краевых задач в зависимости от используемой системы координат и используемых в процессе решения тензорных и векторных величин, описывающих напряженное состояние среды. [c.34]

Тем не менее, для занимающей нас главной задачи обоснования статистики мы вынуждены отвергнуть рассматриваемую точку зрения, связанную с представлением о возмущающем действии внешней среды. Дело в том, что при заданном состоянии среды, точнее говоря, при заданном законе изменения внешних сил со временем и при данном начальном микроскопическом состоянии системы мы получим траекторию, которая будет полностью определена. Следовательно, для того чтобы получить согласный с законами статистической механики вероятностный закон распределения конечных состояний (например, закон, описывающий состояние релаксации системы), необходимо предположить наличие соответствующего вероятностного закона распределения для состояний, или, говоря иначе, для действий внешней среды (в классической теории действие однозначно определяется начальным состоянием среды). В частности, только при этом условии будет происходить упомянутое размазывание паутинообразной области (ДГо) по всей покрываемой ею части поверхности заданной энергии при заданном законе изменения внешних сил со временем потоки в фазовом пространстве подчиняются теореме Лиувилля. С точки зрения теории влияния внешней среды , можно было бы даже предположить, что начальные микросостояния рассматриваемой системы вообще не подчиняются определенным вероятностным законам распределения в заданной области ДГ , а могут быть любыми. Тогда понятие вероятности для распределения начальных микросостояний вообще может быть не определено. Например, начальные микросостояния могут всегда совпадать с одной и той же точкой фазового пространства. Но зато необходимо предположить, что существует соответствующий (может быть, зависящий от этой точки фазового пространства), гарантирующий выполнение законов статистики закон распределения состояний (иначе говоря, действий) внешней среды. Лишь ценой этого нового, также нуждающегося в обосновании, предположения возможно удастся объяснить наличие законов статистической механики при многократном повторении опытов над данной системой. [c.127]

При распространении волны конечной амплитуды в жидкости происходит искажение формы волны вследствие нелинейного характера уравнения состояния среды и уравнения движения [15, 31—34]. Характер искажений детально изучен для случая синусоидальных волн конечной амплитуды. Теоретически [31—33] и экспериментально [15, 34] установлено, что волна конечной амплитуды, имеющая у излучателя синусоидальную форму, становится пилообразной на некотором расстоянии от него. Это отчетливо иллюстрируется осциллограммой, приведенной на рис. 47. Расстояние от излучателя, на котором плоская волна конечной амплитуды и синусоидальной формы становится пилообразной, определяется соотношением [c.361]

Наиболее трудно бороться с развитием сульфатных бактерий. Эти организмы широко распространены в природе. Они уменьшают концентрацию сульфатных ионов, превращая их в конечном счете в сероводород, наличие которого в присутствии воды вызывает коррозию оборудования. Сульфатные бактерии не требуют кислорода и очень хорошо переносят резкие изменения состояния среды. Их нельзя убить аэрацией они стойки и против многих бактерицидов. Часто водораспределительная система настолько сильно засоряется сульфатными бактериями, что приходится прибегать к дорогостоящей чистке. [c.9]

Из этого следует, что мерой необратимости процесса может служить величина дополнительного внешнего воздействия (например, работы), которое необходимо для того, чтобы возвратить тело в начальное состояние, или,,что то же самое, величина остающихся во внешней среде конечных изменений после возвращения тела в начальное состояние. [c.20]

Поглощаемая мощность Р при увеличении интенсивности растет сначала линейно, затем этот рост замедляется и Р(Г) п 1и /- -оо стремится к конечному значению P sк = f I A/2 = h(DN/ (2х). Таким образом, при насыщении поглощаемая мощность определяется временем жизни т атома в возбужденном состоянии среда поглощает столько энергии из падающего света, сколько ее могут спонтанно излучить возбуждаемые атомы. О [c.481]

И. Простой сдвиг в пластичной среде. В этом параграфе пока еще не рассматривались конечные пластические деформации с поворотом главных осей напряжения и деформации. Чтобы найти геометрическое представление путей деформирования и для таких пластических состояний деформации, рассмотрим в качестве примера случай последовательности простых сдвигов, когда направления главных напряжений и деформаций поворачиваются относительно материальных элементов пластичной среды и относительно друг друга. Простой сдвиг отвечает случаю плоской деформации с поворотом. В несжимаемом материале это состояние однородной конечной плоской деформации характеризуется двумя равными по величине и противоположными по знаку [c.114]

В различных приложениях, описанных в предыдущих параграфах и посвященных пластичным средам, мы рассматривали в качестве простейших случаев, поддающихся изучению, только состояния однородной конечной деформации и ставили вопрос о том, в каком из конкурирующих состояний потребляется наименьшая работа. Полагают, что принцип минимальной работы пластического деформирования может иметь большое значение в области неоднородных состояний конечной деформации для определения конкретных последовательностей неоднородного деформирования тела, завершающихся напряженными и деформированными состояниями, для которых заданы либо окончательная деформация, либо результирующие силы — проблема, которая из-за связанных с ней математических трудностей лишь слабо затронута исследованиями краевых задач этого типа. [c.140]

Функция п х, t) описывает распределение температуры в случае, когда движение волны горения определяется процессом передачи тепла, либо концентрацию, когда движение волны определяется диффузией конечного продукта, ускоряющего химическую реакцию. Не ограничивая общности, можно считать, что п х, ) изменяется в интервале 0<ге<1, я = О соответствует исходному состоянию среды, а /г = 1 — конечному состоянию, когда химическая реакция полностью закончилась. Функция q (п), описывающая источник, пропорциональна скорости химической реакции, причем д (0) = (1) = О, а при значениях п между нулем и единицей q п) > 0. [c.286]

Следует подчеркнуть, что на гидродинамическое движение расходуется лишь часть всей работы, которая при этом совершается. Действительно, в конечном состоянии среда оказывается, вообще говоря, деформированной по сравнению с ее исходным состоянием, поэтому, помимо увеличения тепловой. [c.293]

Таким образом, хотя вид этих двух пространственных систем выбирается произвольно и они не связаны с деформируемой средой, т. е. не являются материальными, тем не менее, поскольку Г Го ни отражают начальное и конечное состояние среды при ее деформировании. [c.60]

При этом векторы базиса лагранжевой системы координат в исходном ( и конечном (е.) состояниях среды, как известно, имеют выражение [c.65]

При необратимом процессе систелш не может быть возвращена в исходное состояние ни по тому же пути, по которому она пришла в конечное состояние, ни по какому-либо обходному пути вообще без дополнительного внешнего воздействия (т. е. без принуждения ). Из этого следует, что мерой необратимости процесса может служить величина дополнительного внешнего воздействия, которое необходимо для того, чтобы возвратить тело в начальное состояние, или, что то же самое, величина остающихся во внешней среде конечных изменений после возвращения тела в начальное состояние. [c.24]

В момент времени 1р начинается процесс разгрузки, порождающий волну разгрузки, которая распространяется с конечной скоростью Ь. Внутри области возмущений нагрузки образуется область возмущений разгрузки, ограниченная внешней поверхностью пограничного слоя, частью свободной поверхности преграды и поверхностью переднего фронта волны разгрузки (рис. 68). Напряженное состояние среды в этой области характеризуется тензором напряжений (а)р р, движение — скоростью частиц Мразгр и плотностью Рразгр- м соответст-вует тензор кинетических напряжений (Лравгр. который можно представить в виде [c.206]

Изолированная система при обратимом проце ссе может вери]ться в начальное состояние самопроизвольно. Обратимый гороцесс, в частности, хара1ктвризуется тем, что произведеиной в течение этого процесса работы достаточно для того, чтобы возвратить систему npv тех же самых внешних условиях в исходное состояние. Из этого следует, что мерой необратимости процесса может служить величина дополнительного внешнего воздействия (например, работы), которое необ соди-мо для того, чтобы возвратить тело в начальное состояние, или, ч о то же, величина остающихся во внешней среде конечных изменений после возвращения тела в начальное состояние. [c.26]

По своей сущности коэффициент Кша аналогичен коэффициенту Ка, ибо знаменатели у них одинаковые, а числитель в Кт представляет собой разность между температурой жидкости на входе в аппарат и температурой газа на выходе из аппарата (локальный температурный напор). Но в отличие от Ка коэффициент Кгпа позволяет сразу определить конечную температуру газа по начальным температурам сред г 2 = ж. н + (/i — г ж. н) Кт , так как в него входит не четыре, а три переменных. Это существенно облегчает расчеты процессов теплообмена. Применение Кша в качестве определяемого числа подобия имеет свои преимущества в него не входит характерный геометрический размер, но в то же время мы оперируем реальными, а не условными поверхностью контакта и коэффициентом теплообмена, не прибегая, однако, к непосредственному определению их значений. Расчет ведется сразу по параметрам состояния сред и режима работы теплооб- [c.56]

Во многих случаях для предсказания существования то-10 или иного типа дефекта в образце конденсированной среды достаточно исследовать связность пространства вырождения D — множества всех равновесных состояний образца при фиксиров. темп-ре Т. Согласно теории Ландау фамвых переходов 2-го рода, равновесное состояние образца определяется минимизацией функционала свободной знергии по множеству состояний, характеризуемых конечным числом параметров, называемых параметрами порядка теории. Рассматривая параметры порядка ф(лг) как непрерывные отображения, определённые в области занимаемой образцом, и принимающие значения в пространстве вырождения D [c.136]

Состояние среды в начале процесса расширения в третьей стуиени, представленного на рис. 7.18, совпадает с состоянием среды за второй ступенью в точке 2 (рис. 7.18). Конечная влажность нара y.j = 1 — за второй ступенью является начальной для третьей ступени. Сепарация влаги за второй ступенью практически отсутствует, так как влага мелкодисперсная, независимо от того, возникла она в скачке конденсации или на обводах лопаток рабочего колеса. Таким образом, в расчетах третьей ступени необходимо учитывать начальную влагу У2 = i — и прирост влажности Ау = у2 — у в процессе расширения (г/з = 1 — а з)- [c.290]

В последнее десятилетие ввиду интенсивного развития многих существующих отраслей техники и возникновения новых, рабочие процессы в которых сопровождаются образованием иарожлдкостных систем и систсхм с твердыми включениями, наблюдается повышенный интерес к проблемам двухфазных сред. Особенно остро vГ poблeмы влажного пара стали, прр вляться в атомной энергетике, развитие которой во многих странах, в том числе и в СССР, идет в настоящее время на базе водо-водяных и кипящих реакторов. Процессы расширения пара в турбинах такого типа электростанций, как правило, начинаются с линии насыщения и при отсутствии промежуточного перегрева целиком лежат в двухфазной области состояний. Высокая конечная влажность пара приводит к необходимости использования выносных сепараторов, развитой системы сепарации внутри проточной части турбины и специальных мер защиты проточной части от эрозии. Рост единичных мощностей турбин, увеличение длин рабочих лопаток и их окружных скоростей приводит к дополнительным трудностям при ре- [c.3]

Можно себе представить и процесс (рис. 1.3, в), при котором за счет подвода тепла q и уменьшения Фуза т совершается работа, а температура газа не изменяется (при этом, конечно, будут изменяться давление и удельный объем). Такой процесс называют изотермическим. Изотермические процессы характерны для изменения фазового состояния среды, например, испарения или конденсации воды. [c.17]

Первые две главы (ч. I) посвяш ены основным определениям механики сплошной среды — тензорам напряжений (гл. I) и деформаций (гл. II). Необходимость различения в нелинейной теории начального и конечного состояний среды не позволяет довольствоваться рассмотрением одной лишь меры (или тен зора) деформации, а в связи с этим и в описание напряженного состояния оказывается целесообразным ввести отличные друг от друга тензоры. Эти вопросы рассмотрены в 3 гл. I, изучению которого должно предшествовать изучение 3—5 гл. II. Усвоение содержания этих параграфов может быть без ущ,ерба отложено до изучения нелинейной теории (в гл. VIII, IX). [c.11]

В общем случае протекание процесса сопровождается взаимодействием между системой и ее окружением. Существует, однако, важный класс процессов, когда состояние системы может изменяться даже при полном отсутствии взаимодействия с окружающей средой. К этому классу относятся процессы перехода изолированной системы из неравновесного состояния в конечное неизменяющееся состояние устойчивого термодинамического равновесия, которое для краткости мы будем называть просто устойчивым состоянием. В качестве простейщего примера можно привести случай перемешиваемой жидкости, на которую в определенный момент времени все внешние воздействия уже не оказывают влияния. Вследствие того что жидкость характеризуется вязкостью, созданные в процессе перемешивания вихри разрушаются за счет вязкой диссипации и в конечном итоге в жидкости устанавливается неизменяющееся устойчивое макроскопическое состояние, хотя случайные перемещения отдельных молекул продолжаются. [c.26]

В случаях значительных изменений теплоемкости одной из сред (пара при высоком давлении, см. п. 7-61), а также изменения, агрегатного состояния среды в пределах рассчитываемой поверхности нагрева (переход от подогрева к испарению и от испарения к ее-регреву) непосредственное определение температурного напора для всей поверхности нагрева по конечным температурам приводит к значительной погрешности. Общим в этом случае является расчет температурных напоров для отдельных участков, на которых суммарная теплоемкость принимается постоянной с последующим усреднением этих напоров по формуле [c.52]

В дальнейшем мы исследуем упругие и термоупругие состояния как ограниченных, так и неограниченных сред. Более того, при исследовании задач определения упругого (термокупругого) состояния среды О часто приходится вводить в рассмотрение вспомогательную задачу для среды, дополняющей О до всего пространства. В связи с этим, удобно ввести следующие обозначения конечную область, ограниченную кусочно-гладтой поверхностью 5, будем обозначать через а дополнение множества до всего пространства обозначим через 0 . Таким образом, [c.54]

В связи с определением выражений для механической работы, упругой или пластической, во второй главе проводится подробный анализ общих состояний деформации конечной величины. При рассмотрении влияния скоростей пластических деформаций на протяжении всей книги большое внимание уделяется исследованию применимости фундаментального закона гиперболического синуса для скоростей, охватывающего большой интервал относительного изменения скоростей деформаций пластических сред (от I до 10 ) и область изменения гомологической температуры от абсолютного нуля до точки плавления. Этот закон, открытый Прандтлем в Геттингене еще в 1913 г., был блестяще подтвержден обширной серией экспериментальных исследований, выполненных бывшими сотрудниками автора Дэвисом и Менджойном в Вестингаузовских исследовательских лабораториях в Питтсбурге (Пенсильвания) эксперименты проводились на различных металлах, испытывавшихся при одноосном и двухосном напряженных состояниях в широком диапазоне скоростей и температур. По-видимому, некоторые из этих интересных исследований не привлекли того внимания специалистов, которого они безусловно заслуживают. Вероятно, то же можно сказать и о классической теории Мора равновесия идеально сыпучего весомого материала, предложенной более полувека тому назад. [c.9]

Закон сохранения энергии имеет первостепенное значение для движения среды при взрыве. Однако, поскольку в процессе рапространения взрывной волны термодинамическое состояние среды изменяется, не менее важным являвтся вопрос о качестве энергии, связанной со вторым законом термодинамики. Взрывная волна представляет существенно неравновесное состояние среды, поэтому распространение волны сопровождается увеличением энтропии 5. Среда, охваченная гидродинамическим движением, постепенно утрачивает способность к совершению механической работы. При iоо макроскопическое движение затухает и вся энергия о, выделившаяся при взрыве, затрачивается на переход среды в новое состояние равновесия. Однако для каждого конечного момента времени i величина утраченной необратимым образом энергии Q составляет некоторую часть от Энеригию волны Е составляет кинетическая энергия среды и часть внутренней энергии, равной максимальной работе, которая может быть использована на со.здание гидродинамических возмущений при переходе из данного неравновесного состояния в состояние механического равновесия. Производимая работа максимальна, если процесс перехода происходит при постоянной энтропии. Величины Q и Е подчиняются условию баланса [c.293]

Лагранжево описание деформации. Несмотря на наглядность и простоту, эйлерово описание деформации сплошной среды не всегда удобно. Так случается, когда анализ деформаций необходимо вести, опираясь на конечное состояние среды, которое, однако, можно определить только после решения задачи. Например, при рассмотрении виртуальных состояний деформированного тела, при силах, суш ественно зависящих от величины деформаций, и др. Такие ситуации всегда возникают, когда необходимо учитывать эффект конечности деформации и отличие начального положения среды от деформированного. В этих случаях прибегают к лагранжевому описанию деформаций, вводя систему координат, жестко связанную с деформирующейся средой. Эта система является системой лагранжевых координат, о которой мы уже говорили в предыдущем параграфе. В ней координаты каждой частицы не меняются при деформации, а сама система, будучи связанной со средой (ее потому и называют иногда вмороженной ), изменяется, следуя деформации среды меняется ее базис, метрика, определяемая метрическим тензором, изменяются координатные линии и др. Эти изменения происходят вследствие различия вектора смещений в частицах среды, так что, скажем, прямая координатная линия может стать кривой (см. рис. 6). [c.63]

Пусть (Ср 62,63)—начальное положение базиса такой жестнгосвл-занной с деформируемым телом лагранжевой системы координат ( 1 2 з) — базис системы лагранжевых координат в конечном состоянии среды, т, е. после деформации (рис. 11). Тройки чисел 1 определяют каждую частицу в среде. Хотя они каждый ра обозначают одну и ту же материальную частицу в обеих системах ксэрдинат, но если она находится в начальной недеформированной об- [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...