Кинетика фазового перехода

Граничное условие на межфазной поверхности с учетом кинетики фазовых переходов (5.5.25) приводит к алгебраическому уравнению относительно Т , [c.277]

Реальные значения коэффициента аккомодации воды и водяного пара, задающего кинетику фазовых переходов, р 0,04, так как при мепьших значениях р согласование расчета с экспериментом ухудшается. [c.295]

Несмотря на малость р =0,04, в экспериментах 1501 процесс практически идет по квазиравновесной схеме (запаздывание из-за кинетики фазовых переходов не происходит), поэтому использование любых р 0,04 для воды и водяного пара практически не влияет на результаты соответствующих расчетов. Чтобы проявилось запаздывание кинетики, необходимы большие скорости стенок пузырька. [c.295]

Как видно из системы безразмерных уравнений (5.9.2), в число определяющих параметров этой системы, кроме г , не входит начальный радиус капли а . В силу этого, безразмерное решение при заданном г , автомодельно, т. е. одинаково для всех размеров частиц. Это связано с отсутствием движения жидкости и с использованием квазиравновесной кинетики фазовых переходов, а в случае их отсутствия с использованием условий (5.9.4). [c.313]

Кинетика фазовых переходов 46, 207, 271 [c.334]

Следует подчеркнуть, что не все задачи рассмотрены автором с необходимой полнотой. Так, например, вопросам кинетики фазовых переходов уделено недостаточное внимание. Схематично изложены вопросы, связанные с обтеканием деформируемой частицы, ее дроблением, а для множества частиц — с коагуляцией. Не уделено достаточного внимания сверхзвуковым двухфазным течениям и соответственно спонтанной (скачковой) конденсации, влиянию дискретной фазы на волновую структуру потока. [c.7]

В Советском Союзе успешно развиваются практически все. многочисленные направления механики многофазных систем, затрагиваемые в книге oy. Особенно интенсивно разрабатываются проблемы газодинамики двухфазных сред при наличии тепло- и массообмена. После выхода в свет основополагающего исследования Я. И. Френкеля по кинетике фазовых переходов работы этого направления приобрели необходимую четкость в постановке и в решениях различных теоретических и прикладных задач. [c.8]

Так как в процессе создания и эксплуатации конструкционных материалов дефекты кристаллической структуры возникают неизбежно как результат диссипации вносимой в материал энергии (см. п. 4.2), то границы представляют собой не фиксированную, а постоянно изменяющуюся фазу, в которой происходят процессы постоянного накопления дефектов и перестройки дефектной структуры материала. Это осуществляется посредством структурных фазовых переходов второго рода. Барьер энергии активации фазовых переходов преодолевается при нагружении материала в процессе эксплуатации. Кинетика фазовых переходов из одного состояния в другое и определяет свойства границ и всего материала в целом. [c.126]

Кинетика фазовых переходов. Интенсивность фазовых переходов J,2 представим в впде [c.149]

При i = О вдали от пузырька давление меняется скачком от Ро ДО Ре. Рассматривались варианты с различными размерами пузырька (Zo, повышениями давления ре и различными значениями параметров Р , или К , характеризующих кинетику фазовых переходов. Имеются более частные постановки этой задачи, когда температура внутри пузырька принимается однородной. [c.192]

Разгрузка продолжается на волне М К, которая движется со скоростью и на которой происходит фазовый переход г- а. Толщина этой волны определяется кинетикой фазового перехода, и если Lf -voo, то указанная волна будет скачком разрежения. [c.279]

Рис. 3.4.7 иллюстрирует влияние предела текучести на ип-тенсивность затухания возмущения в мишени из железа. Здесь кривые о (г) характеризуют максимальные напряжения, достигаемые на глубине г при различных скоростях удара. При этом использовались уравнения кинетики фазовых переходов в виде [c.281]

Лз 12, Да в уравнениях кинетики фазового перехода Fe -> Fe показывают, что глубина б зоны, где фазовые переходы произошли полностью (KF на рис. 3.4.6), при прочих равных условиях существенно зависит от принятых значений этих коэффициентов. [c.282]

Радиационно-стимулированные фазовые переходы радиационная кинетика фазовых переходов [c.12]

Кинетика фазовых переходов, так же как и кинетика любых иных явлений, выходит за рамки собственно квази-стационарной термодинамики. В вопросах изменения агрегатных состояний термодинамика ограничивается рассмотрением равновесных систем, которые включают в себя уже сформировавшуюся новую фазу. Сам же ход формирования как микро-, так и макроскопических частиц вновь образующейся фазы, их роста и накопления остается за пределами анализа. В границах термодинамических представлений, как указывает Я- И. Френкель [Л. 50], под температурой агрегатного перехода (при заданном давлении) понимается не та температура, при которой фактически начинаются фазовые превращения, а та, при которой микроструктурные изменения, приводящие к возникновению новой фазы, прекращаются и система приходит в стабильное состояние. Очевидно, что и в стабильной системе изменение количественного соотношения между газообразной и конденсированной фазами возможно лишь при некотором нарушении взаимного равновесия элементов системы. Квазистационарная термодинамика допускает такие отклонения, однако каждое из них должно быть исчезающе мало. Это означает, что изменения макроскопического масштаба могут происходить лишь на протяжении бесконечно больших отрезков времени, во всяком случае по сравнению со временем восстановления нарушенного равновесия. В действительности же, как это отмечалось ранее, в быстротекущих процессах (например, при движении в условиях больших продольных градиентов давления) скорость изменения состояний среды, вызываемая внешними воздействиями, оказывается вполне сопоставимой со скоростью развития внутренних процессов, ведущих к восстановлению равновесия системы. Следует отметить, что особенно значительные нарушения равновесного состояния происходят в период зарождения новой фазы и начала ее развития. Мы здесь рассмотрим некоторые элементы процесса формирования конденсированной фазы, во-первых, ввиду его большого практического значения, во-вторых, для того, чтобы несколько осветить физическую картину явлений, приводящих в конечном счете к термодинамически устойчивому двухфазному состоянию. [c.121]

Ударные явления, возникающие в сверхзвуковом потоке влажного пара, обтекающем твердое тело, были рассмотрены еще Стодолой [Л. 78]. Однако и по настоящее время задача определения параметров парожидкостного потока за фронтом скачка уплотнения решена далеко не полностью. Вызвано это главным образом недостаточной изученностью кинетики фазовых переходов и вопросов сепарации влаги в зоне скачка. [c.235]

Процесс испарения жидкости или льда в вакууме происходит с достаточно большой скоростью. Поэтому скорость испарения определяется не только скоростью диффузии массы (в случае молекулярно-вязкостного режима) или скоростью эффузии (молекулярный режим испарения), но и скоростью кинетики фазового перехода. [c.380]

На рис. 5.7.5 проиллюстрировано влияние кинетики фазового перехода на смыкание пузырька Aq = 0,01 мм при р<, = 1 бар. Ре = 1,2 бар. При р = О имеем случай чисто газового пузырька без фазовых переходов, когда он совершает затухающие из-за тепловой и вязкой диссипации колебания, стремясь к равновесному состоянию, определяемому внешним давлением рд. Чем больше р, тем меньше заметна затухающая осциллирующая рябь на фоне угасающего пузырька. При р — оо имеем предельную кривую, соответствующую квазиравповесной схеме. [c.291]

Рис. 5.7.8. Изменение радиуса первоначально равновесного парового пузырька в водС , схлопьтающегося из-за быстрого повышения давления Роо жидкости от до р = 1 бар. Сплошные линии 1 (.а = 3,74 мм, = 0,64 бар) и 2 (а = 3,4 ли , = 0,73 бар) — результаты расчетов [28] по рассмотренной выше теории с квазиравновесной кинетикой фазовых переходов (Р = оо) штриховая линия — расчет [44] для режима 1 по упрощенной теории точки — экспериментальные данные 150].

Кинетика фазового перехода. При сверхироводяш,ем переходе часто наблюдаются задержки в достижении равновесия. Они особенно длительны в тех случаях, когда образец находится в промежуточном состоянии индукция обра." ца может меняться в течение иолучаса после изменения величины внешнего поля (см. п. 8). Эти наблюдения трудно анализировать ввиду сложности картины распределения фаз. Недавно Фабер [38, 39] измерил скорость распространения границы фазы в длинном цилиндрическом стержне, помещенном в продольное магнитное поле, В этом случае промежуточное состояние отсутствует, благодаря чему удалось исследовать особенности переходного процесса. [c.659]

Кинетика фазовых переходов большие частоты. Так же как в большинстве фазовых переходов, переход между нормальной и сверхпроводящей фазами происходит с образованием зародышей и их ростом [99]. Ввиду значительных поверхностных энергий только довольно большой зародыш может быть стабильным и расти. Различные аспекты проблемы образования зародышей п их роста изучались в ряде лабораторий, этим же вопросам было посвящено несколько теоретических работ. Имеется прекрасный обзор по этим вопросам Фабера и Пиинарда ([100], гл. IX, стр. 159), в котором приведена полная библиография. Наблюдаются как переохлаждение, так и перегрев. На практике более удобно изменять магнитное поле, чем температуру, так что переохлаждение относится к металлу, остающемуся в нормальном состоянии, когда магнитное поле уменьшено до величины ниже Якр., а перегрев —к металлу, остающемуся в сверхпроводящем состоянии при поле, превышающем значение Я р.. Обычно переохлаждение более заметно, чем перегрев. Это вызвано тем, что, как правило, существуют локализованные области, где иоле достигает гораздо больших значений, чем те, при которых может начаться нормальное образование зародышей. Подтверждением правильности такого вывода служат опыты Гарфункела и Сери-на [101] со стержнем в продольном иоле. Вблизи центра стержня помещалась дополнительная катушка, с помощью которой ноле можно было локально увеличивать от значений, меньших Якр., до значений, больших Я р. При такой геометрии, когда удается избежать больших местных полей около концов стержня, наблюдался заметный перегрев. [c.750]

Большое количество экспериментальных и теоретических работ было посвящено изучению сверхпроводников в полях высокой частоты. Некоторые из них выполнены с нолями, малыми по амплитуде поверхностный импеданс измерялся на микроволновых частотах. Обзорная статья Пин-парда [50] подводит итог этим работам и содержит ссылки на литературу. Другим вопросом является изучение кинетики фазового перехода в этом случае интерес представляют поля с большой амплитудой во всех областях спектра. Теория разрушения сверхпроводимости переменными полями большой амплитуды обсуждалась Лифшицем [10G, 107], Мы подведем здес1, только итог теоретической стороне работ по поверхностному импедансу. [c.751]

Эти соотношения определяют обобщ,енные законы Навье — Стокса (для вязких напряжений обобш енные законы Фурье (для потоков тепла gf) в фазах, составляющих двухфазную смесь, законы для межфазной силы Fia, межфазного теплообмена Qi2 п кинетики фазовых переходов для Ла. При этом в Fu, [c.39]

И при заданной кинетике фазовых переходов для /21 величины Wia и d a/dt определяются однозначпо. [c.62]

Кинетика фазовых переходов. Анализ процессов уноса ц осаждения молекул пара на межфазиой границе приводит к формуле Герца — Кпудсена — Ленгмюра (см. также 4 гл. 2) для розультирующет интенсивности фазовых превраш енпп [c.88]

Учитывая (1.10.26), (1.10.27) и условие (1.10.24), получим линейные уравнения кинетики фазовых переходов, определяющие их интенсивность в зависимости от отклонения давления (не-ресжатия или перерасширения) от давления насыщения рз Т) или от отклонения температуры (перегрева или переохлаждения) от температуры насыщения Тд р). В частности, когда вторая [c.150]

На рис. 2.6.4 проиллюстрировано влияние кинетики фазового перехода на смыкание пузырька, определяемой коэффициентом Кц, пропорциональным При = О имеем случай чисто газового пузырька без фазовых переходов, когда он совершает затухающие из-за тепловой и вязкой диссипации колебания, стремясь к равновесному состоянию, определяемому внешним давлением Ре. Чем больше т, тем меньше заметна затухающая осциллирующая рябь на фоне угасающего иузырька. При Kg, °° имеем предельную кривую, соответствующую равновесной схеме. Штриховой линией на рис. 2.6.4 отмечены те участки кривых, где решение дает физически нереализуемые скорости фазовых переходов (см. (1.3.90)), большие чем [c.194]

Рпс. 3.5.4. Зависимости от скорости соударения (ударник — железная пластина толщиной 3 мм, 0 90 мм и 130 мм) расчетной глубины б зоны полного фазового перехода (кривые i и 2) в мишени из армко-железа, экснеримен-тальной глубины бя зоны постоянного упрочнения (прямоугольники) и лаг-ранжевой глубины 6hl последней зоны (крестики). Размеры прямоугольников и крестиков соответствуют возможной погрешности измерений. Кружочком отмечен результат эксперимента с меньшим диаметром мишени (90 мм), когда при скорости удара Vq — 2,8 км/с проявляется влияние боковой раз-гру.зки па процесс фазового перехода а->-е в центре образца (см. рис. 3.5.5). Линия 1 соответствует расчету с кинетикой фазового перехода сс 8 в виде (3,1.19) с коэффициентами (3.5,1) и значением предела текучести по закону линейного упрочнения (1.10.21) с параметрами т о = 0,36 ГПа, М = 0,014, а штриховая линия 2 — расчету с линейной кинетикой (1.10.28) с = 6,5 с/м" и фиксированным значением сдвигового предела текучести т = 0,36 ГПа [c.287]

На рис. 3.5.4 представлены результаты экспериментальных измерений глубин зон постоянного упрочнения бя и 8нь, а также вычисленных глубин б зон, где фазовые переходы а е и е а происходят полностью. Линня 1 соответствует кинетике фазовых переходов ъ или 1 2) ъ виде (3.1.19) с коэффициентами, равными [c.288]

Необходимо также подчеркнуть, что введение ОДА существенно влияет на кинетику фазовых переходов, что в свою очередь приводит к изменению газодинамических характеристик решеток Б области спонтанной конденсации в зоне Вильсона. Положительные эффекты при введении ОДА в поток парокапельной структуры обусловлены физически различными факторами. Гидрофобизирую-щее вещество приводит к уменьшению размеров капель, влияет на их траектории и деформацию в конфузорном течении в криволинейном канале, коэффициенты сопротивления, процессы коагуляции,, дробления и взаимодействия с пленками. Широко распространенное мнение, согласно которому уменьшение размеров капель обусловливает более значительные затраты кинетической энергии несущей фазы на их ускорение, не учитывает влияния сопутствующих процессов деформации, дробления и коагуляции капель, протекающих различно в потоке с добавками ОДА и без гидрофобизатора. Учитывая явления на границе раздела фаз (менее интенсивные волновые процессы на поверхности пленок, затрудненный срыв капель с пленок и значительное количество влаги, выпадающей в пленки), можно утверждать, что уменьшение диаметров капель не приводит к увеличению затрат кинетической энергии на ускорение дискретной фазы. [c.310]

В итоге все же можно оценить в целом возможности моделирования влажнопаровых ступеней как благоприятные. Порядок возможных погрешностей для конкретных условий моделирования может обсуждаться с обш,их позиций. Для этого целесообразно широко развивать расчеты кинетики фазовых переходов и другие. Накопление такого материала столь же ценно, как и экспериментального. [c.151]

Если испарение происходит внутри капиллярно-пористого тела, то сопротивление массопереносу 1/К состоит из сопротивления, определяемого кинетикой фазового перехода 1/Вй, сопротивления диффузионного пограничного слоз 1/р и сопротивления диффузионно-фильтрационному движению пара через капилляры тела 1/Кс, т. е. [c.380]

КИНЕТИКА ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДОВ — раздел кинетики физической, в к-рои исследуют процессы воз-пикновения новой фазы при фазовых превращениях. Эти процессы различны для фазовых переходов (ФП) [c.352]

К. ф. включает в себя кинетическую теорию газов из нейтральных атомов пли молекул, статистич, теорию неравновесных процессов в плазме, теорию явлений переноса в твёрдых телах (диэлектриках, металлах и полупроводниках) и жидкостях, кинетику магн. процессов и теорию кинетич. явлений, связанных с прохождением быстрых частиц через вещество. К ней же относятся теория процессов переноса в квантовых жидкостях и снерхпроводниках и кинетика фазовых переходов. [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...