Линия насыщения

Тракт воды и пара (см. рис. 18.2, 18.1) включает в себя линию подачи питательной воды, водяной экономайзер, барабан котла, опускные и испарительные (кипятильные) трубы, линию насыщенного пара, пароперегреватель и линию отвода перегретого пара. [c.216]

Физические свойства водяного пара на линии насыщения [2 и 13] [c.265]

Таблица XI Физические параметры воды на линии насыщения

Вдоль линии насыщения справедливо дифференциальное уравнение Клапейрона — Клаузиуса [3, 38] [c.247]

Для обычно применяемой на практике холодильной машины сухого сжатия изображение цикла работы на диаграмме Молье совпадает с описанным выше с тем отличием, что начальная точка а лежит на линии насыщенного пара, а конец сжатия изображается точкой с, расположенной на изобаре р вертикально над точкой а. Величину холодильного коэффициента можно [c.28]

Теплоемкость сжиженных углеводородных газов вблизи линии насыщения (кДж/кг К) [c.95]

Связь между удельными объемами жидкости и пара на линии насыщения V и и", давлением насыщенного пара р , температурой и скрытой теплотой парообразования может быть получена следующим образом. При превращении жидкости в пар давление насыщенного пара от объема системы не зависит, следовательно, в выраже- [c.114]

Из этого также видно, что на Т— -диаграмме правая ветвь пограничной кривой, т. е. линия насыщенного пара, с удалением от критической точки проходит более круто чем левая ее ветвь. [c.270]

Таблица 15. 5. Теплопроводности жидкостей на линии насыщения [6, 14

Рассматривая безнапорное движение грунтовых вод, французский ученый Ж. Дюпюи на базе закона Дарси получил уравнение кривой свободной поверхности, разделяющей зоны грунта,— насыщенную водой и обезвоженную (кривая депрессии, или линия насыщения) (рис. 8.1) [c.86]

Рис. 10.7. Схемы колодцев а — совершенный колодец на напорном водоносном горизонте б — несовершенный колодец на безнапорном водоносном горизонте / — водопроницаемые пласты 2 — водоносный пласт 3 — динамический уровень 4 — статический (пьезометрический) уровень 5 —линия насыщения (депрессии)

На рис. 6.8 показаны значения температур и давлений в перегретой жидкости и паре в некоторый произвольный момент роста пузырька в условиях одновременного влияния энергетических и инерционных эффектов. Вдали от пузырька ( на бесконечности ) жидкость существенно перегрета по отношению к температуре насыш,е-ния при актуальном давлении жидкости р . Однако в условиях больших чисел Якоба этот перегрев оо Т (роо), используемый как параметр в энергетической схеме роста, выступает лишь как предельная расчетная величина, не достигаемая при экспериментальном исследовании процесса. Действительный перегрев ДГ, = Гоо - Т", который следует теперь использовать в граничных условиях для уравнения энергии (6.25), всегда меньше А.Т . Температура Т" и давление р" в пузырьке связаны как параметры на линии насыщения (кривая 1 на рис. 6.8). Эти параметры, в отличие от тех, что принимаются в предельных схемах роста, непрерывно изменяются (уменьшаются) по мере увеличения объема пузырька. Давление пара р" всегда меньше, чем его предельное расчетное значение р (Тао), но на начальной стадии роста пузырька (практически при г < 1 мс для условий Ja > 500) это различие еще не слишком велико, тогда как на этой стадии АГ, АТ . Это означает, что ранняя стадия роста пузырька управляется главным образом динамически- [c.258]

Число Рейнольдса при этом рассчитывается по свойствам жидкости на линии насыщения. При сделанных предположениях критическая плотность теплового потока рассчитывается как [c.364]

В состояниях, близких к линии равновесия двух фаз ps T) пли Тв р), учитывая (1.3.71) для производных от Zi p, Т) и используя приращения термодинамического потенциала от линии насыщения вдоль изотермы или изобары, имеем [c.150]

Введем величины, определяющие разницу удельных объемов, энтропий и энтальпий фаз на линии насыщения [c.150]

Тепло 512, идущее в пар, изменяет его состояние вдоль линии насыщения и поэтому оиределяет ж однозначно изменением давления в соответствии с (2.6.9). [c.143]

Это значит, например, что температура кипения жидкости зависит от давления. Из рис. 1.10 видно, что линия сублимации и линия насыщения имеют положительный наклон. Это означает, что с ростом давления температура фазового перехода здесь повышается. Эта зависимость справедлива для всех чистых веществ. Линия плавления для различных веществ может иметь как положительный, так и отрицательный наклон. [c.19]

По виду хладагентов и их агрегатному состоянию в цикле холодильные машины подразделяют на две группы газовые холодильные машины, в которых хладагент, например воздух, находится в состоянии, далеком от линии насыщения паровые холодильные машины, в которых хладагентом являются пары различных веществ, а хладагент в цикле холодильной машины может быть в жидкой фазе, в виде влажного насыщенного пара, сухого или перегретого пара. [c.176]

Физические параметры воды на линии насыщения [c.72]

Так как теплоемкость ji>0, то в любой точке однофазной области должно выполняться условие (di/dT)p>0. Следовательно, изобары i=i T) представляют собой восходящие кривые. С учетом конфигурации линии насыщения в координатах i—Т (гл. 4) график изобар имеет вид, показанный на рис. 3-16. Докритические изобары на участках фазового перехода представляют собой прямолинейные отрезки. Критическая изобара в критической точке имеет перегиб и вертикальную касательную, общую с кривой насыщения (читателю предлагается показать это самостоятельно). Пои р>ркр изобары имеют точку перегиба при более высоких температурах (7 > [c.65]

Так как в однофазной области, за исключением редких аномалий, (dv/dT) р>0, то ds/dp) т<0. Следовательно, изотермы s=s(p) представляют собой ниспадающие кривые. Из уравнения (3-55) следует, что при р- 5->оо. в критической точке (дз др)т=—оо, что следует из (3-53). График изотерм s=s p) с учетом конфигурации линии насыщения показан на рис. 3-17. [c.66]

Как известно, критическая точка характеризует предельное состояние двухфазной системы, в котором отсутствует различие между равновесно сосуществующими фазами. Она является конечной точкой кривой парообразования в р. Г-диаграмме и характеризуется максимальными значениями давления и температуры насыщения. Поэтому в Т, V-, Т, S-, Т, I-, р, и-диаграммах критическая точка лежит в вершине линии насыщения, являясь точкой максимума. [c.95]

Зависимость (5-7) показывает, что вблизи критической точки линия насыщения в р, 7-диаграмме является симметричной параболой. При этом показатель р для различных веществ по экспериментальным данным составляет примерно 0,33—0,35. Критическая изоте рма в р, р-координатах вблизи критической точки описывается уравнением [c.97]

Обычно для образования системы безразмерных параметров, в которой изучают термодинамическое подобие веществ, в качестве опорной точки принимают критическую. Это объясняется исключительным положением критической точки на термодинамической поверхности состояния. Действительно, для всех веществ критические точки занимают на термодинамической поверхности одно и то же геометрическое положение, находясь в вершине линии насыщения системы жидкость — пар. Кроме того, они являются физически идентичными, характеризуя предельный случай сосуществования жидкой и газовой фаз. И, наконец, немаловажным фактором является то обстоятельство, что критические параметры Ркр, 7 кр и ркр, как правило, имеют известные значения даже в тех случаях, когда отсутствуют подробные р, v, Г-измерения. [c.127]

Решение. Коэффициент теплоотдачи определим по формуле (31.13). Значения физических констант бензола на линии насыщения при / = 1,32 бар на- [c.320]

Состояние перегретой жидкости является, как мы уже знаем из 4.1, метастабильным. 14нтересно отметить, что экспериментальное изучение перегретых жидкостей показало, что свойства перегретой жидкости близки к свойствам жидкости, находящейся при той же температуре в равновесии со своим насыщенным газом так, например, теплоемкость с , перегретой жидкости отличается от значения теплоемкости я идкости на линий насыщения не более, чем на 10%. [c.229]

Возможные процессы изменения состояния вла> <ного воздуха при непосредственно . контакте с водой на диаграмме d—i ограничены криволинейным треугольником AB (рис. 15.7). Стороны ЛВ и АС являются касательными к кривой насыщения ф == 1, ироведенными из точки А, соответствующей первоначальным параметрам воздуха. Дуга СВ — часть линии насыщения. Изменение параметров воздуха характеризуется уравнением, являющимся уравнением прямой линии, [c.60]

Зависимость 1 Т) может быть вычислена, если известны уравнения состояния фаз (3.1.12) для давления и линия насыщения Ps T). Если продифференщ1ровать условие равенства термодинамических потенциалов фаз на линии равновесия двух фаз Ps(T), то, учитывая (1.10.26) и (1.10.27), получим известное уравнение Клапейрона — Клаузиуса (1.3.76) [c.250]

Применительно к фазовому переходу жидкость — пар (испарение) в уравнениях (1.129—1.131), v" — удельный объем пара на линии сухого насыщенного пара, а v — удельный объем жидкости на линии насыщения. Поскольку удельный объем пара v" всегда бодь-ше удельного объема жидкости v (v" > v ), из уравнения (1.129) следует, что для фазового перехода жидкость — пар всегда dp/dT > 0. Это значит, что с увеличением давления температура насыщения повышается, и наоборот. [c.72]

Из р — диаграммы хорошо видно, как изменяется состояние вещества в процессе нагрева, например, при постоянном давлении. При переходе по изобаре (p = idem) из области твердого состояния вещества в область газообразного состояния пересекаются линия плавления в точке С, область жидкого состояния II, линия насыщения АК в точке D. Одновременно на р — /-диаграмме, прослеживая путь перехода из явно жидкого состояния (точка /) в явно газообразное, путь 1—1 — 2 —2 через закритическую область, приходим к выводу, что этот переход можно осуществить путем непрерывных изменений вещества, т. е. минуя фазовые энергетические барьеры (в данном случае линию насыщения по пути I—2). Это значит, что между жидкостью и газом нет принципиальных различий и для них может быть сформулировано единое уравнение состояния вещества [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...