Виртуальное состояние

Зависимость их от спина из существования связанного и виртуального состояний в п — р)-взаимодействии, из результатов опытов с пара- и ортоводородом], [c.536]

Рис. 10,г носит условный характер. Виртуальное состояние не следует интерпретировать как действительный уровень с положительной энергией. Подробнее см. Л. Д Ландау, Е. М. Лившиц. Квантовая ме.ханика. М., Физмат гиз, 1963, 131. [c.25]

Этим значениям соответствует виртуальное состояние с [c.52]

Отметим еще раз, что входящие в (10.2.16) и (10.2.17) суммы т k и k соответствуют суммированию по промежуточным виртуальным состояниям микросистемы. [c.250]

Непрямой переход происходит через промежуточные (виртуальные) состояния. При этом возможны две физически неразличимые альтернативы. [c.286]

Напомним еще раз, что переход через виртуальное состояние не допускает разделения во времени на отдельные этапы, а должен рассматриваться как единый процесс. [c.286]

Виртуальное состояние—состояние квантовой системы, используемое в качестве одного из промежуточных при рассмотрении реакции методами теории возмущений. [c.265]

Теоретическое исследование я — я-рассеяния основано на допущении малости вкладов от диаграмм с большими изменениями масс в виртуальных состояниях, а также на некоторых математических допущениях о характере поведения амплитуд рассеяния при комплексных значениях энергии и передаваемого (от одного пиона к другому) импульса. В результате громоздких расчетов здесь удается получить результаты, качественно согласующиеся с экспериментальными. [c.386]

Мы знакомы уже с одним из вариационных принципов механики — принципом Даламбера. Этот принцип исходит из произвольно выбранного мгновенного состояния системы, которое сравнивается со смежным ее состоянием, возникающим из предыдущего в результате виртуального перемещения (ср. 7). Напротив, те вариационные принципы механики, к изучению которых мы сейчас перейдем, являются интегральными принципами они позволяют рассматривать ряд последовательных состояний системы за конечный промежуток времени или, что то же самое, на конечном отрезке траектории и сравнивать их с соседними виртуальными состояниями, находящимися с ними в определенном соответствии. [c.242]

В рамках квантовомеханич. теории воз.мущений многофотонный переход из нач. состояния 1) в конечное (2) трактуется как результат последовательности однофотонных квантовых переходов через промежуточные виртуальные состояния (см. Возмущений теория). При М. п. населённость промежуточных уровней энергии не меняется, в отличие от ступенчатых (каскадных) нро-цессов, при к-рых переход в состояние 12) совершается в ре.зультате двух или более элементарных актов взаимодействия. [c.167]

Электромагнитные свойства Н. Взаимодействие Н. с эл.-магн. полем обусловлено либо радиационными, поправками (Н. переходит в виртуальное состояние, содержащее заряж. частицы, напр. I + W ), либо возможной составной структурой самих Н. Т. о., у Н. возникает маги, момент (р. ) и распределение электрич. заряда, характеризуемое эл.-магн. радиусом (га ). [c.265]

Дополнительные ограничения на виртуальное состояние. Принцип виртуальных скоростей и напряжений (XIV.36) не является конструктивным для решения краевой задачи теории пластичности, сформулированной в гл. XI. Необходимо сконструировать вариационное уравнение, решение которого эквивалентно краевой задаче. С этой целью введем ряд дополнительных ограничений на виртуальное состояние. [c.310]

Вариационное уравнение принципа виртуальных скоростей и напряжений. Оно выводится на основании (XIV.36) с учетом рассмотренных выше дополнительных ограничений на виртуальное состояние, уравнений состояния (XIV.38), (XIV.40) и условий трения (XIV.41), (XIV.42). [c.312]

Абсолютная минимальность функционала I на действительном напряженно-деформированном состоянии. Покажем, что содержимое первых квадратных скобок в (XIV.54) положительно на любом виртуальном состоянии. На рис. 139 точка А соответствует действительному состоянию, точка В соответствует вариации eif, а точка С соответствует вариации Площадь фигуры, на которой есть [c.317]

Совершенно аналогично можно показать, что величины, заключенные во вторые и третьи квадратные скобки в (XIV.54), также положительны на любом виртуальном состоянии. Нужно только иметь в виду, что если Рх — возрастающая функция Oj, а — возрастающая функция р (рис. 137), то и — возрастающая функция а Ojj — возрастающая функция р . [c.317]

Поскольку в (XIV.54) интегрируются существенно положительные величины, функционал I на любом виртуальном состоянии положителен, а на действительном напряженно-деформированном состоянии функционал / имеет равный нулю абсолютный минимум. [c.317]

На участке кривой а виртуальные состояния отсутствуют, на участие кривой Ь виртуальные состояния возможны. [c.121]

Рассмотрим сначала точку Е . Поскольку виртуальные состояния локализованы вблизи примесного атома, энергия обменного [c.128]

Виртуальное состояние 13 Вращательный магнитный гистерезис 297—301 Время релаксации 106 [c.322]

Соотношение (1.3) связывает неопределенность AEi значения, принимаемое энергией виртуального состояния Е1 + Кйш, с интервалом времени [c.15]

В случае многофотонных переходов время жизни электрона в виртуальных состояниях с энергией Е1+КНш определяется величиной неопределенности AEi, равной т.н. дефекту энергии, т.е. разностью энергии Е + КШх) и энергией Е какого-либо связанного состояния в атомном спектре. Исходя из спектров связанных состояний атомов, величина дефекта энергии AEi лежит в интервале от 20 эВ до значения порядка естественной ширины уровня г 10 эВ. Соответственно времена жизни электрона в виртуальных состояниях лежат в пределах от 10 с (это атомное время) до 10 с. [c.15]

Вариационный метод. Автор использовал приближенный метод (см. п. 35), который несколько отличался от метода Фрелиха (был более эмпирическх1м), но давал большей частью те же конечные результаты. Предполагалось, что состояния отдельных электронов в нормальной фазе включают эффекты слабо11 связи с виртуальными состояниями высокой энергии и что большая часть разности энергий между сверхпроводящей и нормаль- [c.771]

Виртуальное состояние может отличаться от начального и конечного энергиеп или числом частиц. [c.265]

ВИРТУАЛЬНЫЕ СОСТОЯНИЯ в квантовой теории — короткоживущие промежуточные состояния микросистемы, в к-рых нарушается обычная связь между эпергией, импульсом и массой системы (см. Виртуальные частицы). Обычно возникают при столк-новеииях микрочастиц,. Напр., при столкновении электрона с позитроном пара е+с аннигилирует в адроны через виртуальный у-квант. г. я. Мякишев, [c.282]

Кинематическая теорема. Пусть Vi, Iri—действительные поля напряжений, скоростей перемещений и скоростей деформаций. Рассмотрим кинематически возможное поле скоростей v e, которое удовлетворяет условию несжимаемости divo = =0, а на поверхности тела — кинематическим (XI.9) и смешанным (XI. 11) граничным условиям. Здесь и далее знак означает виртуальное состояние. Соответствующие кинематические возможные скорости деформации равны %i/ — (Viv Ч- V/v ). Они не удовлетворяют уравнениям состояния (XIV.6), так как определенные через них напряжения в общем случае не удовлетворяют дифференциальному уравнению равновесия div = 0. Но кинематически возможные поля скоростей удовлетворяют соотношению (XIV.2) [c.296]

Равенство нулю на действительном напряженно-деформированном состоянии функционала I. Рассмотрим виртуальное состояние, которое сильно отличается от действительного. Тогда в формулах (XIV.37) символы вариации 6 необходимо заменить на символы конечных приращений Д. Например, <т = о -j- Да. Запишем для этого состояния уравнение (XIV.36). Интеграл по объему V представим в виде суммы двух интегралов по пластически деформируемому объему V p и жесткому объему Vg. Интеграл по поверхности 2 представим в виде суммы трех интегралов по поверхностям 2 , S и 2,. Учтем, что на 2 р = р , а на 2 v l = Подынтегральное выражение в интеграле по 2 представиы согласно (X1V.48) в виде [c.315]

В отлидие от протонов и нейтронов мезоны и нейтрино находятся в ядре в так называемых виртуальных состояниях. Подробнее об этом см., например, Бете Г., Моррисон Ф., Элементарная теория ядра, ИЛ, 1958. — Прим. перев. [c.13]

Работа Клогстона и сотр. [49], посвященная вопросу о происхождении локализованных магнитных моментов, в некоторой степени подтверждает идею о том, что обменная энергия обусловлена электронами зоны проводимости. Модель свободных электронов, использованная в разд. 8.3 для описания виртуальных состояний, оказывается уже непригодной для описания примесных уровней в переходных металлах. Однако такой расчет можно. провести, применяя волновые функции, более подходящие для этих состояний (волновые функции Слэтера — Костера) при этом для фазового сдвига получается та же кривая, что и раньше. На фиг. 51 изображена функция I Е), характеризующая степень возмущения волновой функции ). Когда I (Е) = 1/F, где V — потенциал возмущения, в данном случае создаваемый положительно заряженным примесным центром, то, как можно показать, фазовый сдвиг равен у (Е) = п/2 ж, как и в случае модели свободных электронов, можно ожидать образования виртуальных состояний, энергии которых лежат вокруг значения, определяемого условием / (Е) = 1/F. Однако в отличие от случая свободных электронов на фиг. 51 мы видим две такие точки Ео и Ei. Выясним, как влияет спин на вырождение в этих точках. [c.128]

На первый взгляд, кажется, что имеется еще одно противоречие между фактом существования многофотонных процессов и вторым постулатом Бора. Действительно, согласно второму постулату Бора электрон в атоме может находиться лишь в так называемых реальных (по Бору — стационарных) состояниях г, т (рис. 1.2), составляющих атомный спектр, носящий ангармонический характер. Между тем, спектр состояний электрона, который поглощает ряд монохроматических фотонов, носит гармонический характер. Что же представляют собой состояния электрона х (рис. 1.2) этого гармонического спектра, имеющие энергии Е1 + Кйш1 Ответ на этот вопрос дает квантовая механика таких реальных состояний в атоме нет, это так называемые виртуальные состояния. Время жизни электрона в реальных состояниях определяется вероятностью их спонтанного распада в другие реальные состояния с меньшей энергией. Это — естественное (или радиационное) время жизни реальных состояний, которые на самом деле не стационарны, а лишь квазистационарны. Время жизни электрона в виртуальных состояниях определяется соотношением неопределенности [c.14]

Смотреть страницы где упоминается термин Виртуальное состояние : [c.46] [c.222] [c.275] [c.772] [c.56] [c.283] [c.496] [c.285] [c.420] [c.319] [c.340] [c.309] [c.310] [c.318] [c.170] [c.122] [c.122] [c.129] [c.130] [c.30] [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...