Волна взрывная

Результаты исследований показали, что пластическая деформация связана с интенсивным движением и увеличением числа дислокаций. Вместе с этим в объеме материала возникают микро- и макротрещины. Если трещина останавливается у какого-либо препятствия, то происходит накопление энергии. Это приводит к образованию упругих волн взрывного типа. Тогда трещина преодолевает препятствие и приходит в движение. В этом случае возникают затухающие упругие сферические волны. Изучали деформирование образца из стали на гидропрессе при давлении до 40 кПа. Образцы (целые стержни и с надрезом) испытывали на растяжение и изгиб. Образцы нагружали, затем снимали нагрузку и снова нагружали до более высоких пределов. При повторном нагружении импульсы АЭ появлялись только после приложения нагрузок, больших, чем в предыдуш,ем цикле. Результаты исследований приведены на рис. 9.32. Значение N становится максимальным при достижении предела текучести. Затем материал начинает ползти , его сопротивление деформации снижается и, естественно, скорость счета убывает. Несколько отличными оказались результаты испытания надрезанных образцов. В этом случае напряжение концентрировалось около надреза и ослабления АЭ не наблюдалось вплоть до разрыва образца. [c.450]

Часто между зарядом и. исследуемым веществом ставят металлическую пластинку, которая разгоняется продуктами детонации и служит поршнем, толкающим ударную волну. Взрывные методы обычно применяют при изучении ударных волн в твердых телах (см. 6) при исследовании газов они применяются реже. [c.222]

Взрывные волны представляют собой движение среды, которое возникает В результате внезапного освобождения энергии, заключенной первоначально в небольшом объеме. Существует довольно широкий круг явлений, сопровождающихся образованием взрывных волн. Взрывные волны образуются, например, при электрических разрядах в газах и жидкостях ц фокусировке лазерного излучения, при падении на поверхность Земли крупных метеоритов и извержениях вулканов, при вспышках новых и сверхновых звезд и хромосферных вспышках на Солнце. Мощными источниками взрывных волн являются ядерные взрывы и взрывы химических взрывчатых веществ. В настоящее время взрывчатые вещества широко используются в научных исследованиях и в промышленности. Взрывные волны служат источником информации о строении атмосферы и внутреннем строении Земли. Благодаря применению взрывчатых веществ достигнуты значительные успехи в изучении свойств газов, жидкостей и твердых тел при высоких давлениях и температурах. Взрывы используются для разведки и вскрытия месторождений полезных ископаемых, при строительстве плотин и водоемов, для штамповки и сваривания металлов. [c.269]

Варикозные колебания волны в термоклине 372, 523 Вентури эффект 493, 565 Взаимная поляра 451, 578 Волна взрывная [c.592]

Эффект деформационного упрочнения повышается при использовании импульсных нагрузок, в частности взрывной волны. При упрочнении взрывом необходимы энергоноситель и среда, передающая давление на упрочняемую деталь. В качестве энергоносителя используют бризантные взрывчатые вещества, обеспечивающие как поверхностные, так и сквозные упрочнения деталей. [c.392]

Процесс взрывной запрессовки трубки в коллектор характеризуется следующими особенностями. По мере распространения прямой волны детонации в моменты времени О т то = //ид область пластической деформации распространяется как по образующей трубки 2, так и в глубь металла коллектора по оси г. При этом поля пластических деформаций на участке О z < [c.349]

С ударной релаксацией запыленного газа приходится иметь дело при расчетах взрывных волн в запыленной атмосфере. [c.297]

Предохранительные затворы. Предохранительные затворы — устройства, предохраняющие ацетиленовые генераторы и газопроводы от попадания в них взрывной волны при обратных ударах пламени из сварочной горелки или резака. [c.94]

Механическая энергия для М-процессов может вводиться сдавливанием, трением, ультразвуковым воздействием, взрывной волной, причем давление в данном случае прикладывается к месту образования соединения во всех случаях без исключения. В связи с этим при классификации в название процессов введена приставка прессовые . [c.135]

Сравнение на рис. 3.5.4 экспериментальных данных по измерению 6hl и теоретических данных по определению б дает убедительное подтверждение предположению о связи сильного упрочнения при взрывной обработке железа с двойной перекристаллизацией при фазовых переходах а е в ударных волнах. [c.288]

О разлете слоев жидкости под действием взрывных волн. Пусть имеется плоский, цилиндрический или сферический заряд взрывчатого веш ества (ВВ) и охватывающий его слой жидкости. Между зарядом ВВ и жидкостью может быть слой инертного газа. После взрыва жидкость придет в движение, раздробится на капли. Требуется найти дальность разлета капель к моменту прекращения движения. Задача детального описания этого процесса сложна. Целесообразнее рассматривать отдельно две стадии и каждую в рамках своих допущений и схематизаций. Первая стадия — деформация и дробление слоя жидкости под действием взрывной волны, в результате чего струи газа прорываются через жидкость, формируя ударную волну впереди жидкости. Вторая стадия — разлет образовавшихся и разогнанных до некоторой скорости капель жидкости, которые взаимодействуют с газовым потоком, инициированным взрывной волной. [c.357]

Как и в предыдущих вариантах, представленных в данном параграфе, в качестве газовой фазы рассматривался воздух с начальными условиями, соответствующими = МПа, То = = 293 К, но, в отличие от предыдущего, в качестве дисперсного вещества рассматривалась вода. Начальное давление на ударной волне во всех приведенных вариантах составляло Р/ = 2 МПа (число Маха ударной волны М/ = 4,17), а начальный размер области, охваченной взрывной волной, составлял х/ = 0,45 м, что соответствует энергии сферического точечного взрыва Ец = = 1,3 10 кг mV или взрыву 260 г гексогена. [c.358]

Некоторые результаты расчетов представлены на рис. 4.5.6— 4.5.8. Естественно, что из-за потерь энергии газа в капли затухание переднего скачка происходит интенсивнее, чем в чистом газе, особенно если в начальный момент капли находятся перед взрывной волной. Дисперсная фаза, попадая в волну, быстро разгоняется до локальной скорости газа за время около 0,3 мс, а затем начинает двигаться быстрее газа (так как последний замедляется из-за волны разрежения), подталкивая газ как некий проницаемый поршень . [c.358]

Рис, 4.5.6. Эволюция плоских (v = 1) и сферических (v = 3) взрывных волн, при / = О охватывающих область О < х эпюры давления в разные моменты времени t (мс) топкие линии — затухание максимального давления в зависимости от расстояния. Буквенные указатели соответствуют а] — схеме, когда слой газовзвеси при t = О находится пород волной 0,5 < X С 0,7 м, t>2j = 0) (Ь)—слой газовзвеси за волной (0,25 < i < [c.359]

Рис. 4.5.7. Расчетные эпюры скоростей фаз при воздействии плоской (v = 1) взрывной волны на дисперсное облако, с самого начала находящееся за ударной волной, причем частицы имеют начальную скорость v a = 340 м/с. Условия те же, что и на рис. 4.5.6 (схема (6)). Штриховые линии показывают изменение скоростей частиц на передней и задней границах облака

Рис. 4.5.8. Распределение приведенной плотности дисперсной фазы (капель воды) при ее разгоне сферической (v = 3) взрывной волной в различные моменты времени t (мс), указанные цифрами на кривых. Условия те же, что и на рис. 4.5.6. Сплошные линии соответствуют случаю, когда облако капель а = = 30 мкм, р2о/рю = 1Д, L = 0,2 м) имеет начальную скорость гго = = 340 м/с и находится за фронтом волны (схема (Ь)). Штриховые ли-нин соответствуют случаю, когда такое же, но неподвижное (Уго = 0) облако капель в исходном состоянии находится перед фронтом ударной волны (схема (а))

В данном учебном пособии излагаются основы численных методов, применяемых при решении задач газовой динамики. В отличие от имеющихся пособий по вычислительной газовой динамике в книге рассмотрены численные методы решения плоских и осесимметричных задач газовой динамики, таких, как обтекание тел при больших скоростях движения газа, движение газа в каналах, струйные течения, задачи о распространении взрывных волн и др. [c.3]

Ударные трубы. Для изучения движения при больших числах М в последние годы широко применяются ударные трубы различных конструкций. Они использовались для изучения процессов возникновения ударных волн, отражения и преломления их, процессов детонации в горючих газах, явлений конденсации и поведения газов при высокой температуре. Ударные трубы могут также применяться для исследования нестационарных явлений в машинах, изучения гашения возмущений при электрических разрядах, распространения взрывных волн в горных разработках, действия взрывных волн на элементы конструкций машин и сооружений. [c.467]

На рис. 4.4 отраженная от тела взрывная ударная волна попадает в турбулентную область, занятую продуктами взрыва. Фронт волны исчезает. [c.85]

Автомодельное решение неприменимо на поздних стадиях распространения взрывной волны, когда давление на фронте становится сравнимым с начальным давлением газа. При этом существенную роль начинает играть собственная энергия газа, вовлекаемого ударной волной в движение. Этот фактор нарушает автомодельность движения, так как нарушается закон энергетического подобия. [c.117]

Рис. 5.12. Распределение скорости потока газа за сферической взрывной ударной волной v = V2(p p ) p
На основании допущения, что вся масса газа, охваченная взрывной волной, собрана в тонкий слой у поверхности фронта, Г. Г. Черным [40] предложен простой приближенный метод определения основных закономерностей процесса сильного взрыва. Плотность газа в слое предполагается постоянной и [c.121]

Огнепреградители служат для предотвращения проникновения пламени и детонационной волны взрывного распада ацетилена из защищенного аппарата или участка газопровода по коммутациям. Размещение огнепреградителей должно соответствовать проекту станции, выполненному специализированной проектной организацией. В линиях низкого и среднего давления используются, как правило, огнепрегради-тельные башни, которые устанавливаются на выходе из генераторного отделения перед газгольдером и на входе в отдельно стоящий газопотреб-ляющнй цех или наполнительное отделение. Выбор типа башни и места ее установки производятся проектной организацией. В линиях высокого давления для локализации возможного очага взрывного распада ацетилена применяют огнепреградители высокого давления трех типов сетевые, баллонные и манометровые (табл. 2.14). [c.36]

Огнепреградители предназначены для предотвращения проникновения пламени и детонационной волны взрывного распада ацетилена из защищаемого аппарата или участка газопровода по коммуникациям. В линиях низкого и среднего давления используют, как правило, огнепреградительные башни, устанавливаемые на выходе из генераторного отделения перед газгольдером и на входе в отдельно стоящий газопотребляющий цех или наполнительное отделение. [c.294]

Скорость распространения 3. при волнах конечной амплитуды, вообще говоря, не является константой среды, она растет при увеличении амплитуды волны. Это возрастание невелико почти для всех встречающихся в технике звуковых волн Фиг. 4. и отчетливо наблюдается только для взрывных волн. Взрывная волна вблизи от источника ее не является периодическим колебанием она состоит из тонкого сгущенного слоя воздуха, находящегося под громадным избыточным давлением, за к-рым непосредственно следует сильно разреженный слой воздуха. Примерное распределение избыточного давления во взрывной волне показано на фиг. 4. Толщина сгущенного слоя при избыточном давлении 10 at — ок. 6,6- 10 см при давлении 3 ООО а1 — ок. 2,9 Ю" см. Измерения скорости распространения взрывны волн (в трубах) дают величину 12—14 КМ1СК. Однако по мере удаления волны от источника 3. избыточное давление распределяется более равномерно, амплитуда его гменьшается, а с нею уменьшается и скорость 3. Так напр., скорость 3. от выстрела орудия делается нормальной уже на расстоянии нескольких м от дула. [c.242]

Взаимооднозначность функций, определяющих закон движения 24 Взрыв точечный 386, 410 Вихрь изолированный 118 Возмущения малые 347 Волна взрывная 386 [c.487]

При решении динамической упругопластической задачи возникает вопрос о пространственно-временной аппроксимации процесса взрывной запрессовки трубки в коллектор. На рис. 6.3 представлена схема расчетного узла ячейки коллектора для расчета собственных напряжений и деформаций. Здесь Явн — внутренний радиус трубки б — толщина трубки, S — толщина стенки коллектора а — ширина перемычки между отверстиями. Выбор величины радиуса Ян проводится посредством численных расчетов из условия инвариантности НДС от Rh при неизменных характере и уровне импульсной нагрузки при взрыве. Расчет НДС проводится в осесимметричной постановке и отражает ряд существенных особенностей процесса запрессовки трубки в коллектор. К ним относятся возможность учета сложного характера распределения во времени и пространстве давления на внутренней поверхности трубки, обусловленного неодновременной детонацией цилиндрического заряда. Кроме того, с помощью специальных КЭ достаточно хорошо моделируется условие контакта трубки с коллектором в процессе прохождения прямых и отраженных волн напряжений при динамическом нагружении. Учет указанных особенностей позволяет рассчитывать неоднородное поле напряжений и деформаций по высоте трубки (толщине коллектора) и, следовательно, достаточно надежно при учете общ.их, остаточных и эксплуатационных напряжений проанализировать НДС в зоне недовальцовки, в которой инициировались имеющиеся разрушения в коллекторе. [c.334]

S = 170 мм, вн = 6,5 мм, Rh = 45 мм, S = 1,5 мм. Нагрузка Pefj x,z) (давление продуктов детонации на внутреннюю поверхность трубки) задавалась по формуле (6.5) с коэффициентом демпфирования Сд = 0,2. Расчет нагрузки проводили при длине заряда /=155 мм, скорости детонации Уд=7000 м/с и плотности заряда ро = 1,0 г/см . При этих значениях параметров максимальное значение давления на фронте волны = = 2,5 ГПа. С целью предотвращения среза трубок при взрывной развальцовке длина заряда I делается меньше толщины стенки коллектора. Такая технология приводит к возникновению так называемой области недовальцовки, где трубка не контактирует с коллектором. [c.347]

Движение воды в грунте, таяние замерзшей воды в мерзлом грунте под воздействием природных факторов и деятельности человека суш,ественно влияют на деформации грунта и должны учитываться при проектировании фундаментов, плотин и других сооружений. Двухфазность насыщенного жидкостью грунта приводит к качественным эффектам при распространении взрывных волн. Ледники, снежные пласты, исследование которых становится все более актуальным, являются гетерогенными объектами. В этих изысканиях все более заметно проявляется проникновение методов механики, последовательный учет неоднофаз-ности и, в частности, различного поведения фаз. [c.12]

Учет неоднофазности среды, в частности, фазовых переходов, требуется при изучении распространения сильных ударных волн в твердых телах, возникающих при взрыве и вызываюш,их ряд физико-химических превращений. Сюда относится изучение взрыва в различных породах (начальной стадии взрывной волны), столкновений тел с большими скоростями (порядка 1—10 км1сек), получение новых веществ методами ударного обжатия, изменение свойств металлов ударно-волновой обработкой и т. д. [c.12]

Весьма быстро изменяющиеся нагрузки возникают при ударе тел, движущихся со скоростями в несколько сотен метров в секунду и выше. С этими нагрузками приходится иметь дело при изучении вопросов бронепробиваемости, при оценке разрушающего действия взрывной волны, при исследовании пробивной способности межпланетной пыли, встречающейся на пути космического корабля. [c.74]

Взрывные способы возбуждения возмущений. Возмущения в деформируемом теле можно вызвать с помощью взрывчатых веществ (В. В.). Как известно, взрывчатым веществом называют вещество, способное под влиянием внешних воздействий (тепла, давления, механического удара) за короткий промежуток времени полностью или частично превращаться в другие, более устойчивые вещества (больщей частью газообразные). Процесс превращения одного вещества в другие называется взрывом, а образующиеся при этом газообразные вещества — продуктами взрыва. Взрывчатые вещества могут быть детонирующими (характеризуются высокой скоростью реакции и высоким давлением) и воспламеняющимися (характеризуются медленным сгоранием и более низким давлением). Больший интерес представляют детонирующие В. В., находящиеся, как правило, в твердом состоянии и обладающие свойствами упругости, вязкости и пластичности. Сравнительная оценка взрывчатых веществ проводится по фугасному и бризантному действиям. Фугасным действием называется способность В. В. производить разрушающее взрывное воздействие, оно зависит от скоростей расширяющихся газов в области взрыва. Бризантность является мерой дробящего воздействия В. В. Возбуждение взрыва во взрывчатом веществе вызывается каким-либо внешним воздействием и может быть реализовано в одной или нескольких точках с помощью различных детонаторов. Детонация — процесс химического превращения В. В., распространяющийся в виде детонационной волны с большой постоянной скоростью В, измеряемой в тыс. м/с и зависящей от ряда факторов [47, 38]. Процесс взрыва сопровождается высокими давлением и температурой, обладает энергией, освободившейся при химическом превращении В. В. и способной соверщить механическую работу при расширении продуктов взрыва со скоростью [c.14]

Режим взрывного дробления, реализующийся при значительных числах Вебера и наблюдавшийся в достаточно силт.пых ударных волнах. В этом случае, случае сильного возде гствня потока на каплю, обдирка практически не наблюдается, исходная капля сразу распадается иа большое число мелких каиелек. [c.167]

Инициирование детонации впереди идущей ударной волной не является единственным механизмом детонации конденсированных ВВ. В частности, в порошковых ВВ воэмоя. ен механизм взрывного горения, которое инициируется струяли горячих газов, проникающих в направлении распространения волны в поры между зернами исходного ВВ из зоны горения ( . i. 4 гл. 5). [c.263]

Третий — взрывной режим перехода горения в детонацию — реализуется, когда в процессе ускорения конвективного горения интенсивность волн сжатия скелета возрастает настолько, что частицы на ее фронте разогреваются до температур . воспламенения. Образовавшийся вторичны очаг горения (точка Е иа линии 1 на рис. 5.4.3) приводит к формировани 0 е де двух фронтов горения возвратной, или регонационной волны, распространяющейся по разогретому, уплотненному веществу, навстречу первоначальному фронту конвективного горения (точка М — точка встречи волн) и нестационарной детонационной волны, распространяющейся направо но невозмущенной среде. Этот режим имеет место np i высоких Qo и Ts. Взрывной переход горения в детонацию во взрывчатых веществах экспериментально зафиксирован в работах А. Ф. Беляева п др. (1973) Н. В. Ащепкова, [c.439]

На рис. 5.4 показана схема перехода горения газовой смеси при поджигании ее у закрытого конца трубы [30]. Физической причиной возникновения детонации является взрыв адиабатически сжатой газовой смеси. На начальном этапе горения (см. рис. 5.4) образуется ламинарное пламя П. В результате расщирения продуктов сгорания перед фронтом пламени возникает волна сжатия 5, за которой происходит ускорение движения фронта пламени и непрореагировавщей газовой смеси. В дальнейшем в связи с турбулизацией потока газа перед пламенем оно превращается в турбулентную область сгорания. В результате увеличивается скорость распространения пламени относительно несгоревщей смеси, что приводит к увеличению давления и температуры в волне сжатия. Прогрессивное увеличение амплитуды волны сжатия происходит до тех пор, пока не создаются условия, необходимые для взрывного воспламенения адиабатически сжатой смеси и перехода процесса в детонационный. [c.98]

Структура потока газа за ударной волной на небольших расстояниях от центра взрыва видна на рис. 5.14, где показаны две последовательные интерферограммы падения взрывной ударной волны на сферическую поверхность, находящуюся на расстоянии 20 о от центра сферического заряда. Ударная волна уже отошла от границы продуктов детонации на заметное расстояние и имеет гладкую сферическую ( )орму. Б области между ударной волной и границей ПД наблюдается большой Градиент плотности. Хорошо заметен скачок плотности на вторичной ударной волне (УВг). В области продуктов детонации поток сильно турбулизован. Граница -ПД — воздух не является гладкой. На снимках видно регулярное (рис. 5.14, а) и махов-ское отражения ударной волны (рис. 5.14,6). В области ПД отраженная ударная волна имеет негладкую форму, и на отдельных участках плотность на фронте не терпит разрыва. В области, где в потоке перед отраженной ударной волной пульсации отсутствуют, фронт волны имеет гладкую форму. Таким образом, отраженные ударные волны можно использовать как зонд для исследования структуры потока. Рис. 5.15 соответствует более позднему моменту (расстояние от центра взрыва равно 357 о). [c.121]

Рис. 5.14. Интерферограммы течения газа за взрывной ударной волной при набегании на сферическую поверхность УВ — ударная волна, УВ —вторичная ударная волка, ПД — граница продуктов ретонации, оо — невозмущенная область

Рис. 5.15. Интерферограмма поля течения газа за взрывной сферической I ударной волной, находящейся на расстоянии 35 Ro УВ — ударная вол на, оо — невозмуженная область
Расширение продуктов взрыва в воде будет происходить более медленно, чем в воздухе, из-за большей сопротивляемости воды на сжатие. Поле течения за взрывной ударной волной в воде также существенно отличается от волны в воздухе, так как из-за малой сжимаемости ее температура увеличивается значительно меньше, что приводит к небольшому росту энтропии. Поэтому энергия ударной волны будет тратиться на перемещение волны, а не на йагрев среды. Распределение параметров за фронтом ударной волны также имеет большое отличие [c.126]

Смотреть страницы где упоминается термин Волна взрывная : [c.565] [c.84] [c.48] [c.241] [c.287] [c.291] [c.291] [c.98] [c.126] [c.8]

Нелинейные волновые процессы в акустике (1990) -- [ c.85 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.368 ]

Волны в жидкостях (0) -- [ c.0 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.386 ]

ПОИСК

Взрывные волны (автомодельные задачи) 2, Сильный точечный взрыв в газе

Взрывные волны 358, VIII

Волна взрывная воздушная

Испытания Ван под действием энергии взрывной волны — Образцы 231 — Применение 231 — Результаты

Нагрузки сейсмические, от температурных воздействий, взрывной волны и ударов буферов (М. М. Гохберг)

Нагрузки сейсмические, от температурных воздействий, от взрывной 4 волны и от ударов буферов (канд. техн. наук А. Г. Ланг)

Нелинейная акустика взрывных волн

О разлете слоев жидкости под действием взрывных волн

О скорости распространения взрывной волны

Теоретические вопросы выбора условий взрывного возбуждения сейсмических волн

Упрочнение поверхности взрывной волной

Шум взрывной

Экспериментальное определение условий взрывного возбуждения сейсмических волн

Экспериментальные зависимости для оценки действия взрывных волн на сооружения

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...