Энергия кинетическая среды

Ниже, говоря об энергии, будем иметь в виду различные конкретные виды энергии — кинетическую, потенциальную, энергию электромагнитного поля и др. Будем предполагать, что суш,ествуют признаки, по которым можно отличать один вид энергии от другого можно измерять приток энергии к системе от окружающ,ей среды существуют и могут быть измерены переходы одного вида энергии в другой. [c.26]

Теорема об изменении кинетической энергии сплошной среды. Теоремы Бернулли и Борда— Карно. Общее дифференциальное уравнение кинетической энергии. [c.245]

Жидкостно-реактивный двигатель, схема которого приведена на рис. 14.6, состоит из камеры сгорания 1 с соплом 2, системы подачи топлива 3, в которую входят баки, насосы, агрегаты управления. Рабочие компоненты топлива — горючее и окислитель — подаются в камеру сгорания через форсунки 4, перемешиваются там и сгорают. Продукты сгорания расширяются в сопловом канале. При этом часть теплоты, которой они обладают, превращается в кинетическую энергию вытекающей среды. Скорость истечения га- [c.173]

Запишем закон сохранения энергии для сплошной среды. Полная энергия равна сумме внутренней и кинетической энергий. Изменение полной энергии объема среды за единицу времени равно мощности массовых и поверхностных сил (при условии, что отсутствует подвод тепла). [c.11]

Эжектором называется устройство для сжатия и перемещения газа, пара и жидкости. Эжектор — это струйный компрессор. Принцип действия его основан на передаче энергии от одной среды, движущейся с большой скоростью (рабочая среда), другой среде (подсасываемая среда). Сжатие и перемещение подсасываемой среды достигается за счет передачи ей кинетической энергии рабочей среды в процессе их смешения. Устройство и принцип действия эжектора схематически показаны на рис. 1.80. Подлежащий сжатию газ или пар давлением Pi всасывается через патрубок I. Из сопла 2 в камеру смешения 3 истекает газ или пар более высокого давления р . Полученная в камере смешения 3 смесь двух потоков направляется в диффузор 4, в котором происходит трансформация кинетической энергии струи потока в энергию давления. Эта смесь, пройдя диффузор, выходит из эжектора с давлением р2, причем рг < Pi < Pi- [c.104]

Необратимый процесс смешения потоков в эжекторе - это расход части кинетической энергии рабочей среды на гидравлические потери. Эта особенность работы эжектора и определяет его низкую экономичность, которая часто окупается чрезвычайной простотой устройства эжектора. Принципиальное различие процессов в эжекторе и в компрессоре состоит в том, что сжатие в эжекторе осуществляется не внешним источником механической работы, а рабочей средой, которая смешивается с подсасываемой средой. [c.104]

В паровоздушных форсунках (рис. 3.5, г, d) для распыливания мазута используется кинетическая энергия струи пара (или воздуха). Тонкость распыливания связана со скоростью паровой струи. В комбинированных форсунках (рис. 3.5, е) мазут распыливается за счет совместного действия давления струи топлива и энергии распыливающей среды. Паровые форсунки просты по конструкции, но расходуют много пара и поэтому применяются лишь в качестве растопочных устройств. [c.245]

В реальных гладких лабиринтах эффективность уплотнения снижается тем, что часть кинетической энергии переносится средой из камеры в камеру. Чтобы уменьшить этот эффект переноса, между камерами добавляют канавки или уступы, которые отклоняют вытекающую через зазор рабочую среду в пространство между ножами (фиг. 2). [c.48]

В термодинамике к устанавливает соотношение между двумя элементарными работами работой, затрачиваемой на изменение кинетической энергии элемента среды (-vdp), и работой расширения этого элемента (pdv) в изоэнтропном процессе [c.52]

Воспользуемся общей теоремой об изменении кинетической энергии сплошной среды [50 индивидуальная производная по времени от кинетической энергии жидкого объема равна сумме мощностей внешних и внутренних сил, приложенных к выделенному объему. Запишем эту теорему применительно к объему V [c.57]

В термодинамике показателем адиабаты (изоэнтропы) называют соотношение двух элементарных работ работы, затраченной на изменение кинетической энергии элемента среды (—vdp), и работы расширения этого элемента pdv) [см. 1-45)] [c.73]

К наиболее важным теплоэнергетическим объектам с распределенными параметрами [39—45] относятся теплообменники с однофазным и двухфазным теплоносителем. При аналитическом исследовании динамических свойств распределенных теплообменников обычно поток рабочей среды считается одномерным, т. е. физические параметры среды по сечению трубы предполагаются постоянными. При рассмотрении обычно также пренебрегают изменением кинетической и потенциальной энергии движущейся среды, поскольку эти величины малы по сравнению с изменениями тепловой энергии, имеющими место в период переходных процессов. С учетом этих замечаний основные уравнения для рабочей среды, которые принимают исходными при аналитическом исследовании распределен-ных теплообменников, записывают в следующем виде [c.820]

Здесь первый член представляет теплоту, полученную паром и жидкостью при изменении температуры, второй член выражает теплоту, выделившуюся при конденсации некоторой доли пара, а последний член равен приращению кинетической энергии двухфазной среды. Введем обозначение для средней теплоемкости двухфазной среды [c.211]

Практически энергия устойчивого состояния горных пород может быть определена методом акустического каротажа либо методом разгрузки. Энергия сжатия пород в период горного удара может быть определена на основе обработки результатов имевших место горных ударов в предположении, что вся потенциальная энергия сжатой среды перешла в кинетическую энергию выброса [c.215]

В докторской диссертации Умов разбирает один из самых основных вопросов современной физики —о природе потенциальной энергии вещества и о взаимоотношениях между энергиями кинетической и потенциальной. По мысли Умова природа потенциальной энергии не может считаться постижимой, и доступными исследованию должны быть только ее проявления. Последние для своего выражения нуждаются в допущении некоторой скрытой среды типа светового эфира . Потенциальная энергия —есть не что иное, как живая сила движений некоторых сред, неощутимых для нас . [c.74]

Первое слагаемое - мощность, расходуемая на преодоление сил вязкого трения в зазоре между ротором и статором, второе - мощность, связанная с преодолением сил сопротивления в подводящем и выходном патрубках аппарата третье - мощность, соответствующая кинетической энергии обрабатываемой среды. [c.350]

Кинетическая энергия частиц среды (первое слагаемое в энергетическом балансе), перемещающихся при распространении трещины, дана в трактовке Мотта [346. [c.249]

Кинетическая энергия системы будет такая же, как и при отсутствии упругой среды, а потенциальная энергия составится из двух частей из энергии изгиба стержня и из энергии деформации средах. Таким образом, будем иметь [c.347]

Наземный атомный взрыв отличается от обычного взрыва прежде всего существенно большей концентрацией энергии (кинетической и тепловой) при очень малой массе бросаемого вверх газа. При таких взрывах образование вихревого облака происходит за счет выталкивающей силы, которая появляется из-за того, что масса горячего воздуха, образующаяся при взрыве, легче окружающей среды. Выталкивающая сила играет существенную роль и при дальнейшем движении вихревого облака. Точно так же, как при движении чернильного вихря в воде, действие этой силы приводит к росту радиуса вихревого облака и уменьшению скорости. Явление осложняется тем, что плотность воздуха меняется с высотой. Схема приближенного расчета этого явления имеется в работе [8]. [c.356]

Выражение Ь, стоящее в скобках справа, представляет разность приведенных к единице массы кинетической энергии движущейся среды и суммы потенциальных энергий силовых полей объемного действия сил давления и внешних объемных сил. Это выражение может быть названо приведенной к единице массы лагранжевой функцией или кинетическим потенциалом, а интеграл этой величины за некоторый интервал времени (4, () [c.128]

Представим себе, что тело движется поступательно со скоростью V в покоящейся (на бесконечности) среде. Перемещаясь, тело приводит в движение частицы жидкости и они приобретают кинетическую энергию. Обозначим кинетическую энергию всей среды, возникающую при движении в ней тела, через Т, а ее изменение за время dt—через ёТ. Силу сопротивления среды движению тела обозначим через 12 на жидкость будет действовать при движении тела сила, равная—И (реакция тела). [c.310]

Вопрос об определении лобового сопротивления сводится, таким образом, к вопросу о вычислении кинетической энергии жидкой среды. Займемся поэтому более подробно вычислением кинетической энергии среды при движении в ней тела и установим некоторые важные понятия, связанные с этим вычислением. [c.310]

Соответственно этой работе изменяются давление и кинетическая энергия движущейся среды в единичном объеме [c.91]

В вариационной постановке гибкая дужка принимает форму, которая обеспечивает минимум кинетической энергии потока среди всех дужек постоянной длины 2 ). [c.190]

Закон изменения энергии. Кинетическая энергия элемента сплошной среды У (Рис. 2.49) определяется как энергия движения центра масс и вычисляется по формуле Кроме этого [c.174]

Таким образом, на единицу объема рассмотренной частицы со стороны окружающей среды действует сила 5р ,/(в криволинейных координатах р. ). Эта сила является объемной и внешней по отношению к частице, но внутренней для среды в том смысле, что такие силы действуют внутри объема сплошной среды между отдельными ее внутренними частицами. Кроме того, в основе происхождения этих сил лежит поверхностное, внутреннее взаимодействие между частицами среды. Эти силы участвуют в изменении кинетической энергии сплошной среды (см. задачу 13.2). [c.301]

Ракетные двигатели работают на топливе И окислителе, которые транспортируются вместе с двигателем, поэтому его работа не зависит от внешней среды. Жидкостные ракетные двигатели работают на химическом жидком топливе, состоящем из топлива и окислителя. Жидкие компоненты топлива непрерывно подаются под давлением из баков в камеру сгорания насосами (при турбонасосной подаче) или давлением сжатого газа (при вытеснительной или баллонной подаче). В камере сгорания в результате химического взаимодействия топлива и окислителя образуются продукты сгорания с высокими параметрами, при истечении которых через сопло образуется кинетическая энергия истекаюшей среды, в результате чего создается реактивная тяга. Таким образом, химическое топливо служит как источником энергии, так и рабочим телом. [c.259]

К сожалению, в настоящее время теория радиационного повреждения осколками деления развита недостаточно. Схематично модель радиационного повреждения а-урана осколками деления имеет следующий вид. Для описания пространственного распределения дефектов, образующихся на пути пробега осколками деления (или первично выбитого атома решетки, обладающего достаточно высокой начальной энергией), Бринкманом [31] было введено понятие пика смещения. Бринкман делит траекторию быстрой частицы на две части на первом, высокоэнергетичном участке, остаются только точечные дефекты, тогда как на втором точечные дефекты уже не могут образовываться. С уменьшением скорости тяжелой частицы длина пробега между последующими столкновениями резко сокращается и становится сравнимой с межатомным расстоянием, вследствие чего создаются условия для быстрой передачи остатка кинетической энергии атомам среды. В этой области соударения перестают быть независимыми, они образуют пик или зону смещения. [c.199]

Струйный насос состоит из следующих основных частей (рис. 85) сопла, к которому подводится рабочая среда (водяной пар или вода) камеры смешения, к патрубку которой подводится паро-воздуш-ная смесь из конденсатора, и диффузора, в котором происходит сжатие паро-воздушной смеси и рабочей среды до требуемого давления. Действие струйных насосов основано на обмене энергией между взаимодействующими средами. Частицы вышедшей из сопла г большой скоростью рабочей среды захватывают в свой поток частицы паро-воздушной смеси и увлекают их в своем движении в диффузор, где происходит преобразование кинетической энергии в потенциальную. При этом паро-воздушная смесь, обладающая малым количеством энергии, приобретает определенное ее количество за счет энергии рабочей среды. [c.132]

ЭНЕРГИЯ [(скалярная единая физическая величина различных форм движения и взаимодействия всех видов материи, измеряемая в единицах работы) активации—избыточная энергии частицы среды для преодоления потенциального барьера, разделяющего исходное и конечное состояния ее внутренняя включает в себя энергию всевозможных видов движения и взаимодействия всех частиц, образующих систему ноннзацнн—равна работе удаления одного электрона (внешнего) из атома, находящегося в основном состоянии кинетическая — мера механического движения, равная для материальной точки половине произведения массы материальной точки на квадрат ее скорости кристаллической решетки — работа, которую необходимо затратить, чтобы удалить друг от друга на бесконечное расстояние частицы, образующие кристалл] [c.298]

При работе циклона на выход непосредственно в большой объем или окружающую среду потерянной для данного циклона является и вся кинетическая энергия вращающейся среды, выходящей из циклона в большой объем. Эта энергия больше энергии, теряемой в прямом выходном участке при раскручивании струи, примерно на величину кинетической энергии, взятой по средней скорости Wjijx в сечении выходного патрубка. [c.566]

Энергия звуковой волны состоит из кинетической и потенциальной, энергий. В этом разделе будет рассматриваться среда без вяакости и теплопроводности, в которой, как уже отмечалось, звук распространяется изэнтропи-чески. Энергия — аддитивная функция состояния среды, и обычно пользуются удельными значениями энергии. Плотность энергии, или энергия единицы объема, в эйлеровых координатах дается формулой (1.17). Это, однако, полная энергия единицы объема, включающая также энергию невозмущенной среды. Для определения плотности звуковой энергии в эйлеровых координатах нужно из [c.30]

Уравнение колебаний сферы может быть получено следующим образом [Лурье, 1980]. Введем переменную A(t) -R -r = (3/4я) V, где V - изменение объема полости. Ввиду несжимаемости A(t) не зависит от г - смещения частиц таковы, что объем изменяется одинаково на любом радиусе. Скорость движения тастиц v=R =A 3R , а общая кинетическая энергия тастиц среды [c.24]

Выше мы исследовали процесс формирования одиночной лавины. Перейдем теперь к рассмотрению самоподобного ансамбля лавин, характеризуемого распределением (1.71). Следуя методу, изложенному в п. 2.2, мы будем учитывать шумы всех степеней свободы, а также дробную обратную связь, введенную в п. 2.3. Основой нашего рассмотрения является система Лоренца, однако теперь синергетические параметры характеризуют не сыпучую среду, а ансамбль лавин, который в рамках подхода Эдвардса [40, 41], обобщенного на неадцитивную систему, представляется по аналогии с термодинамической системой. Это позволяет описать изменение размера лавины, неаддитивной сложности ( omplexity) и кинетической энергии сыпучей среды. В рамках синергетического подхода указанные степени свободы играют роль параметра порядка, сопряженного поля и управляющего параметра соответственно. [c.65]

Соображения, на основании которых приходят к такому заключению, следующие. Пусть тело движется равномерно в покойной среде и за ним образуются вихри, как говорят, вихревой след. Жидкость в следе получает после прохода тела определенное враща тельное движение, определенною кинетическую энергию. Где источ ник этой энергии Им может быть только сила, приложенная к телу которая необходима в данном случае для равномерного движения По закону сохранения энергии кинетическая энергия вихревого движения в следе должна равняться работе силы лобового сопротивления. [c.386]

Можно судить о статической устойчивости движения, пользуясь формулой (31). Рассмотрпм, напрпмер, движение тела вдоль того из главных направлений, для которого кинетическая энерги.ч среды минимальна (а = а.). Ес.т1н направленне движения тела получит под действием какой-либо внешней причины отклонение на угол йа от главного направления, то производная будет иметь тот же знак, что и отклонение йи, ибо, вообще, знак производной в окрестности минимума функции совпадает со знаком приращения независимого переменного (фиг. 132). В силу формулы (31) тот же знак, что и отклонение, будет иметь момент пары сил, которая возникает при отклонении. Этот момент будет, следовательно, стремиться увеличить отклонение. Движение поэтому будет неустойчивым. Совершенно аналогично рассмотрим случай, когда тело движется вдоль того из главных направлений, для которого кинетическая энергия максимальна (х=а ) здесь при отклоненни от положения равновесия [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...