Среда поглощающая

Прокаливаемость оценивается величиной критического диаметра кр— максимальным диаметром сечения образца сквозной закалки в определенной охлаждающей среде. Каждой охлаждающей среде соответствует определенное значение О р, а более эффективной среде — максимальный О р- Идеальным критическим диаметром является максимальный диаметр сечения образца сквозной закалки в идеальной охлаждающей среде, поглощающей тепло с бесконечно большой скоростью Уо . [c.127]

В воздушных конденсаторах охлаждающей средой, поглощающей тепло от конденсирующего пара, является атмосферный воздух. [c.267]

Среды, поглощающие свет 326—330 [c.817]

Непригодность (3) видна уже на примере классических сред, рассмотрением которых далее ограничимся. Потери в протяженной среде, поглощающей все излучение источника, равны произведенной над ней работе ] j E(ix. Используя (1) и опуская [c.215]

Проблема лучистого теплообмена в системе тел является чрезвычайно сложной. Если для собственного излучения поверхностей твердых (жидких) тел безразлично, какая среда — поглощающая или непоглощающая (диатермическая) — окружает их, то при анализе лучистого теплообмена в системе тел, как это было показано выше, объемные свойства среды имеют первостепенное значение и предопределяют сложность расчета. В более общем случае, на процесс лучистого теплообмена в системе тел накладываются процессы гидродинамики, химической кинетики и т. д., происходящие в среде, окружающей обменивающиеся излучением тела, что чрезвычайно усложняет [c.151]

При измерении температуры абсолютно черного тела (или тела, близкого к а. ч. т.), если отсутствует промежуточная среда, поглощающая или излучающая лучи длиной X = 0,65 мк, показания прибора отличаются от истинных не более чем на 1,5%. [c.1621]

Еще большее влияние на результаты измерения оказывает промежуточная среда, поглощающая и излучающая лучи длиной X = 0,65 мк и имеющая температуру, от- [c.1621]

Прежде чем перейти к детальному физико-статистическому анализу основных закономерностей вертикального распределения температуры, влажности воздуха, озона и других газовых примесей, остановимся коротко на общем описании земной атмосферы как объекта дистанционного зондирования и среды, поглощающей электромагнитное излучение оптического диапазона длин волн, которое в дальнейшем будем называть просто оптическим излучением. [c.13]

Формулы Крамерса — Кронига устанавливают универсальную связь между действительной и мнимой частями комплексной диэлектрической проницаемости. Из этих выражений следует, что диспергирующая среда принципиально является средой поглощающей. Формулы (3.14), (3.15) имеют важное практическое значение. Рассмотрим конкретный пример использования этих формул. [c.64]

Решение. Если отражающая среда поглощающая, то скорость звука и коэффициент преломления в ней являются комплексными величинами. Поэтому в формуле Френеля для коэффициента отражения [c.36]

Ричардсон [1728] дал несколько видоизмененный интерферометрический метод измерения коэффициента поглощения звука. При возбуждении стоячей волны в среде, поглощающей звук, квадрат амплитуды смещения на расстоянии х от излучателя пропорционален выражению [c.277]

ПЕРЕНОС ЛУЧИСТОЙ ЭНЕРГИИ В ПОГЛОЩАЮЩЕЙ И ИЗЛУЧАЮЩЕЙ СРЕДЕ [c.95]

В работах [163, 171] была предложена специальная модель для расчета оптических характеристик порошкообразного слоя. В этой модели дисперсная среда рассматривается как набор плоскопараллельных отражающих, пропускающих и поглощающих излучение пластин — стопа. Существенными в этом случае являются характеристики составляющих стопу пластин в зависимости от свойств частиц. Применительно к слою порошка было принято, что каждая из образующих стопу пластин имеет толщину, равную диаметру частиц, а оптические характеристики такие же, как и материал частиц. В дальнейшем было показано, что эту модель наиболее целесообразно использовать в случае частиц с небольшим показателем преломления и без полного внутреннего отражения [172]. [c.147]

Диффузное излучение в неизотермической теплопроводной среде. Очевидно, температура множества частиц в общем случае не будет оставаться постоянной. Однако, чтобы найти распределение температур в поглощающей теплопроводной среде, необходимо пренебречь рассеянием, что и было сделано в работе [851]. В этом случае среду можно рассматривать как изотропную и однородную, а бесконечные пластины — изотермическими и диффузными. При- [c.248]

Уравнение энергии при переносе тепла одновременно проводимостью и излучением в поглощающей среде записывается как [c.248]

Выберем систему координат. Поместив начало координат на лицевой поверхности среды, направим ось /у параллельно этой поверхности, а ось X — вдоль направления распространения света. Выделим в веществе бесконечно тонкий слой толщиной dx. Очевидно, что уменьшение интенсивности света в слое толщиной dx будет пропорционально величине интенсивности падающего на этот слой света и толщине поглощающего слоя, т. е. [c.280]

Выражение (11.34а) справедливо для газов и растворов весьма малой концентрации (если растворитель является практически непоглощающим), где можно пренебречь взаимным влиянием отдельных частиц среды (между атомами газа или между молекулами растворенного вещества). В пределах справедливости выражения (11.34а) можно, пользуясь им, определить концентрацию поглощающего вещества в растворе. [c.281]

Подобно показателю преломления, коэффициент поглощения зависит от длины волны, т. е. поглощение носит селективный характер. Этим объясняется окрашенность в цвета поглощающих сред. Например, стекло, слабо поглощающее красные и оранжевые лучи и сильно поглощающее зеленые, синие и фиолетовые, при осмотре в белом свете будет окрашенным в красный цвет. Очевидно, что если на такое стекло направить зеленый, синий или фиолетовый свет, то из-за сильного поглощения света данной длины стекло покажется черным . Среду, не поглощающую свет всех длин волн в интервале видимого света, будем называть абсолютно прозрачной. [c.281]

Поглощение заряженных частиц может сопровождаться испусканием у-квантов, например тормозное излучение при поглощении (3-частиц. Энергия у-квантов рассеивается главным образом вне тонкого экрана, поглощающего заряженные частицы. Это должно быть учтено как в расчете мощности излучения, поглощаемого в экране, так и в расчете энерговыделения в защите, примыкающей к экрану. Для окружающей среды экран становится плоским источником у-квантов. Такой источник всегда можно представить суммой дисковых плоских источников. Подобная интерпретация является распространенным вариантом. В связи с этим рассмотрим схему расчета тепловыделения в некоторой среде от плоского дискового источника. Обозначим элемент поверхности диска ds. Из спектра у-квантов выделим кванты с энергией, близкой к До. Предположим, что скорость [c.109]

Распределение нерассеянной компоненты в канале является легко вычисляемой функцией углового распределения излучения источника и поглощающих свойств среды. Основная трудность здесь заключается в учете рассеянного в защите излучения. [c.152]

Переход от черного тела к понятию оптически плотного потока, сформулированному Росселендом [658], был исследован в работе [811]. Уравнения пограничного слоя в среде, поглощающей тепловое излучение, были выведены в работах [100, 852]. Из других работ, посвященных пограничному слою излучающей среды (только газ), отметим работы Хоува, исследовавшего химически равновесный ламинарный пограничный слой в области торможе-24-517 [c.369]

Если бы среда внутри оболочки была диатермичной, то в условиях теплового равновесия любой выделенный на оболочке элемент поверхности излучал бы на остальную поверхность ровно столько энергии, сколько он сам поглощает из излучения остальной части оболочки. Совершенно очевидно, что замена диатермичной среды поглощающей средой, имеющей температуру, равную температуре оболочки, не может нарушить установившегося теплового равновесия между рассматриваемыми частями поверхности оболочки. Выделенный элемент поверхности оболочки при наличии внутри оболочки поглощающей среды будет получать такое же количество энергии, какое он получал, когда оболочка была заполнена диатермичной средой. [c.161]

Сорбция — поглощение твердым телом или жидкостью какого-либо вещества из окружающей среды. Поглощающее тело называется сорбентом, поглощаемое — сорбтивом (сорбатом). [c.110]

Подставляя выражение (3.82) в уравнение (3.83), получаем конечно-разностную схему расчета формирования поля резонатора ГЛОН, заполненного средой, поглощающей излучение накачки [c.172]

Сорбция - поглощение твердым телом или жидкостью различных веществ (жидкостей или газов) из окружающей среды. Поглощающее тело называется сорбентом, а поглощаемое - сорбитом, или сорбтивом. Если сорбент поглощает только поверхностным слоем, то такой процесс называется адсорбцией . Если поглощение происходит всем объемом сорбента, то такой процесс называется абсорбцией в случае жидкого сорбента или окклюзией в случае твердого сорбента или расплава. [c.400]

Еще больщее влияние на результаты измерения оказывает промежуточная среда, поглощающая и излучающая лучи длиной [c.1171]

П. п. связан выражением п — У Абс. П. п. среды определяется поляризуемостью составляющих её ч-ц (см. Клаузиуса — Моссотти формула, Лоренц — Лоренца формула. Рефракция молекулярная), а также структурой среды и её агрегатным состоянием. Для сред, обладающих оптической анизотропией (естественной или индуцированной), П. п. зависит от направления распространения излучения и состояния его поляризации (см. Поляризация света). Типичными анизотропными средами являются мн. кристаллы (см. Кристаллооптика). Среды, поглощающие излучение, описывают комплексным П. п. /г=дг(1+гх), где член, содержащий только п, соответствует направленному пропускания, а х = kkjAn харак- [c.584]

Псевдоожиженнцй слой представляет собой разновидность концентрированной гетерогенной среды — рассеивающей, поглощающей и излучающей (диапазон изменения порозности псевдоожиженного слоя 0,4—0,9 [3]). В дальнейшем под концентрированной дисперсной средой понимается система, концентрация частиц в которой соответствует этому диапазону. Явления, которые в принципе могут возникнуть при взаимодействии излучения с подобной системой, рассматриваются в работах [19, 20, 126]. В частности, Забродский предполагает существенность следующих эффектов [19] [c.131]

Адсорбер представляет собой емкость с подсоединительными патрубками, объем которой заполняется поверхностно-активным веществом — адсорбентом. Адсорбенты помимо высокой поглощающей способности должны иметь стабильные характеристики при изменении температуры окружающей среды, эффективную десорбцию (освобождение от накопленных паров) и стабильность при многократном повторении циклов адсорбция-десорбция, невосприимчивость к атмосферной влаге, высокую механическую прочность во избежание их истирания в процессе эксплуатации автомобиля. Из большого числа углеродных и синтетических адсорбентов наиболее приемлемым для использования па автомобиле является активированный уголь ЛГ-3, получаемый из каменного угля и тшлукокса. [c.81]

Перенос тепла излучением может, разумеется, происходить и в противоположном направлении, повышая температуру чувствительного элемента, если на элемент попадает излучение какого-либо внешнего источника. Такая ситуация возникает, например, при измерении температуры прозрачной жидкости в комнате, освещаемой лампами накаливания. Следует помнить, что тепловой эффект измерительного тока в 1 мА эквивалентен выделению на чувствительном элементе мощности в 25 мкВт. Высокотемпературный источник теплового излучения, например лампа накаливания в 150 Вт на расстоянии 3 м от термометра, вполне может создавать в направлении термометра поток излучения до 20 Вт на стерадиан. Если между термометром и источником теплового излучения нет поглощающей среды, на термометр может попадать до 9 мкВт теплового излучения, что для некоторых типов термометров будет эквивалентно нагреванию на 1 мК. Выход из положения в этом случае состоит, например, в помещении термометра в непрозрачную трубку, заполненную легким маслом для улучшения теплового контакта со средой. Необходимо следить за тем, чтобы между применяемыми здесь материалами не [c.213]

Бугера. Она количественно описывает спадание интенсивности излучения по мере его проникновения в поглощающую среду. При записи дифференциального уравнения коэффициент поглощения q считается не зависящим от интенсивности света. Это положение лежит в основе всех обсуждаемых ниже явлений. Справедливость такого линейного приближения доказана множеством самых разных экспериментальных фактов. Лишь при использовании источников света очень бoльuJOЙ мощности (лазеров), появившихся в последнее время, возникла необходимость учета зависимости q от 1, что и послужило одной из причин возникновения нелинейной оптики (см. 4.7, 8.5). [c.101]

Представляет интерес искусственное вращение плоскости поляризации при освещении образца излучением, частота которого близка к частоте поглощения исследуемого вещества, т.е. когда затуханием колебаний нельзя пренебречь. Эта задача осложнена тем, что до сего времени мы не интересовались, что происходит со спектральной линией, если источник света или поглощающая среда помещены в магнитное поле, Как было впервые установлено в 1896 г. Зееманом, при этом линия расш,епляется на несколько компонент (эффект Зеемана). Число таких компонент, взаимное расположение и относительная интенсивность определяются структурой энергетических уровней, при переходах между которыми возникла исследуемая спектральная линия, и существенно зависят от напряженности прилаженного магнитного по ля. Эффект Зеемана — важное для спектроскопии и атомной физики явление, которое до конца объясняется с позиций кван товой механики. [c.165]

Юнговская трактовка дифракционных явлений особенно плодотворна в тех случаях, когда заранее не ясно распределение амплитуд вторичных источников Гюйгенса — Френеля на граничных поверхностях. Это относится, например, к распространению волны вдоль поглощающей поверхности или к огибанию волной выпуклого препятствия. Такова, в частности, постановка вопроса при изучении распространения радиоволн над поверхностью Земли. Эта практически важная задача обстоятельно разобрана с помощью метода Юнга (М. А. Леонтович, В. А. Фок), который именуется в современной литературе диффузионной теорией дифракции. Метод Юнга широко применяется при исследовании распространения волн в неоднородных средах, в нелинейной оптике и в других областях. [c.172]

В связи с обсуждением опытов Вавилова м ы обращали внимание на изменение числа поглощающих частиц под влиянием мощного падающего излучения. Однако это не единственный эффект, имеющий место при больших интенсивностях света. В 156 подчеркивалась тесная связь законов поглощения и дисперсии с представлением об атоме как о гармоническом осцилляторе, заряды которого возвращаются в положение равновесия квазиупругой силой. Если интенсивность света, а следовательно, и амплитуда колебаний зарядов достаточно велика, то возвращающая сила уже не будет иметь квазиупругий характер, и атом можно представить себе как ангармонический осциллятор. Из курса механики известно, что при раскачивании такого осциллятора синусоидальной внешней силой (частота ш) в его движении появляются составляющие, изменяющиеся с частотами, кратными со, — двойными, тройными и т. д. Пусть теперь собственная частота осциллятора соо. подсчитанная в гармоническом приближении, совпадает, например, с частотой 2ш. Энергия колебаний зарядов в этом случае особенно велика, она передается окружающей среде, т. е. возникает селективное поглощение света с частотой, равной со = /2 0o. Таким образом, спектр поглощения вещества, помимо линии с частотой о),,, должен содержать линии с частотами, равными /гСОо, а также /зй)(, и т. д. Коэффициент поглощения для этих линий, как легко понять, будет увеличиваться с ростом интенсивности света. [c.570]

Выше уже отмечались исследования С. И. Вавилова зависимости коэс1х ициента поглощения от интенсивности поглощаемого света (см. гл. ХХУИ1, ХЬ). В книге Микроструктура света , обобщая свои наблюдения, относящиеся к 20 гг., и последующие опыты, Вавилов писал Нелинейность в поглощающей среде должна наблюдаться не только в отношении абсорбции. Последняя связана с дисперсией, поэтому скорость распространения света в среде, вообще говоря, также должна зависеть от световой мощности. По той же причине в общем случае должна наблюдаться зависимость от световой мощности, т. е. нарушение принципа суперпозиции, и в других оптических свойствах среды — в двойном лучепреломлении, дихроизме, вращательной способности и т. д. . Последующее развитие нелинейной оптики, об>условленное экспериментальным исследованием распространения лазерного излучения, не только подтвердило общие соображения Вавилова о мно-гообрази И возможных нелинейных явлений, но и привело к обнаружению всех перечисленных им конкретных эффектов. Поэтому Вавилов по праву признан основоположником нелинейной оптики. [c.820]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...