Ток при конечной температуре

Ток при конечной температуре к , —к >. Дальнейшие выкладки не представляют труда [c.339]

Ток при конечной температуре Если МЫ проведем вариацию по /к и положим [c.341]

Рис. 3. Минимальное время ускоренного индукционного нагрева стальных заготовок до 1250 С в зависимости от их диаметра и частоты тока при конечном перепаде температуры по сечению заготовки 100° [7]. Частота тока в гц I — 500 2 — 1000 3 — 2500 4 — 8000 5 — радиочастоты

На фиг. 7 показаны характеристики стартерной аккумуляторной батареи, разряжаемой большим током при различной температуре. Из кривых видно, что при низких температурах напряжение при разрядке и емкость батареи сильно снижаются. Поэтому при низкой температуре конечное напряжение разрядки обычно принимают меньшим, чем при нормальной температуре. [c.19]

Рассмотрим теперь характеристику туннельного контакта из двух разных сверхпроводников. Легко понять, что при 7 = 0 она будет иметь вид, подобный кривой 3 на рис. 22.3 со скачком тока при 1/ = (Д,+ Д )/е. Более интересна характеристика при конечной температуре. Будем считать и T Tgi. Вместо [c.455]

Марка батареи Q0 О S g 1 11 Разряд- ный ток, а Емкость при средней температуре электролита -1-30°С. Конечное разрядное напряжение, в М О н >s Я S ч о, п Емкость (в а ч) при начальной температуре электролита, °С Минимальная длительность разряда (мин) при начальной температуре электролита, С Конечное разрядное напряжение (в) при конечной температуре электролита, С [c.115]

Пусть —IV — потенциал свободных электронов в металле, а химический потенциал Хо при 0° К меньше —и на величину ф (фиг. 91). При конечных температурах электроны, обладающие большой энергией (т. е. находящиеся в верхней части распределения Ферми), могут вылететь из металла наружу. Используя данный металл в качестве катода и создавая определенную разность потенциалов между ним и каким-либо анодом, можно собрать все электроны, покинувшие металл. Показать, что возникающий при этом термоэлектронный ток / через единицу поверхности металла определяется формулой Ричардсона [c.275]

Ток через контакт нормальный металл — сверхпроводник при конечной температуре. [c.329]

При рабочей температуре Т, немного меньшей Ткр, вентильная проволока (и тем более обмотка) находится в сверхпроводящем состоянии и не оказывает сопротивления прохождению через нее тока /вент- При пропускании через управляющую обмотку определенного тока /уцр происходит разрушение сверхпроводящего состояния вентильной проволоки и перевод ее в нормальное состояние с конечным сопротивлением R. Такое устройство аналогично реле, разомкнутому состоянию которого соответствует нормальное состояние вентильного провода, замкнутому — сверхпроводящее состояние вентиля. Управляющая обмотка, имеющая Т"р > всегда находится в сверхпроводящем состоянии. [c.206]

Практический интерес имеют две задачи 1) нагревание установившимся током, проходящим по сердечнику, и 2) нагревание током короткого замыкания, при котором температура сердечника внезапно возрастает на конечную величину в последнем случае [c.338]

В случае постоянного электрического поля левые части уравнений (7.1.78) равны нулю, и, следовательно, из этих уравнений можно найти стационарную скорость дрейфа и электронную температуру = 1/ как функции электрического поля Е при заданной температуре решетки Т = 1//5, а затем вычислить стационарный ток в системе. Для этого нужно, конечно, иметь явные выражения для кинетических коэффициентов. Если рассматривать подсистемы электронов и фононов как квантовые газы, то кинетические коэффициенты легко вычисляются (см. [167]). Однако даже в этом простейшем приближении зависимость кинетических коэффициентов от Е и Т оказывается весьма сложной, и уравнения баланса приходится решать численными методами. Результаты таких расчетов, приведенные в работах [115, 118, 167], хорошо согласуются с экспериментальными данными. [c.104]

Реле служат для включения или выключения других аппаратов при нажиме на конечный выключатель, при изменении напряжения или силы тока в цепи они могут также срабатывать при изменении давления в гидравлических системах или при изменении температуры. Есть реле, отсчитывающие время, через которое нужно включить или выключить тот или другой аппарат. [c.75]

Перед определением продолжительности стартерного разряда батарею заряжают так же, как при испытании на определение емкости. Разряд проводят непрерывно токами, указанными в табл. 3.2, при начальной температуре электролита (25 2)°С до конечного напряжения на выводах 9 В. [c.62]

В теплообменных аппаратах поверхностного типа, работающих без изменения агрегатного состояния теплоносителей, противоток имеет большее распространение, чем параллельный ток, так как при противотоке конечная температура нагреваемого теплоносителя может быть выше конечной температуры охлаждающегося, причем при той же производительности теплообменный аппарат с противотоком имеет меньшую поверхность нагрева (фиг. 2-4 и 2-5). В частности, конечная температура нагреваемой среды в аппаратах с параллельным током (прямотоком) ti = t [ — А/, а в аппаратах с противотоком = t — Д/, где AI > 5 -ь 10° С. [c.68]

Рекомендации, которые следует соблюдать при электрической градуировке калориметра, подробно изложены ранее (I, стр. 218—224). Здесь следует сделать только одно замечание. В этой методике при градуировке калориметра электрическим током калориметрическая система остается постоянной. В то же время при проведении опыта по сожжению газов это положение не соблюдается. В реакционной камере постепенно накапливается вода. Кроме того, в камеру входят и выходят из нее реагирующие газы. Поэтому, пользуясь определенным в градуировочных опытах тепловым значением, нельзя, как это было рекомендовано ранее (I, стр. 254), вычислить величину теплового эффекта изучаемого процесса, протекающего изотермически при начальной или конечной температуре калориметра. Однако, если прибавить к тепловому значению калориметра теплоемкость половины образовавшейся в опыте воды, можно приближенно считать, что количество теплоты, вычисленное по формуле [c.89]

Опыт, как обычно, состоит из начального, главного и конечного периодов. В начале главного периода переключают источник тока с балластного сопротивления на нагреватель калориметра и одновременно открывают клапан 3. Мощность тока определяют при помощи потенциометра. Медный блок 14 поддерживают при постоянной температуре (согласно показаниям термометра сопротивления). Регулируя скорость выхода пара клапаном 3 и пользуясь показаниями термопар, поддерживают температуру верхней части калориметра постоянной и равной температуре кольца 14 (нижняя часть калориметра, где расположен нагреватель, при этом немного перегрета). Для вычисления поправки на теплообмен через интервалы в 1 мин отмечают показания дифференциальных термопар. [c.366]

ЭТО было ранее возможно. Однако это их преимущество несколько снижалось тем, что между платиновой проволокой и внешней поверхностью защитной оболочки существовала заметная разность температур. Конечно, сопротивление при некоторой температуре можно привести к сопротивлению при нулевом измерительном токе, однако точность такого приведения зависит от приводимой величины. [c.115]

Разрядная емкость — количество электричества, которое может быть получено от аккумулятора при заданных температуре, разрядном токе и конечном разрядном напряжении [c.23]

Емкостью аккумулятора называют количество электри. чества, которое может отдать полностью заряженный аккумулятор при определенных условиях разряда (разрядном токе, времени разряда, температуре и конечном напряжении). [c.28]

Емкость аккумулятора — количество электричества, отдаваемое аккумулятором при его разряде до достижения конечного напряжения. С увеличением тока разряда емкость аккумуляторов уменьшается, при этом у кислотных аккумуляторов в большей степени, чем у щелочных. С повышением температуры электролита емкость аккумуляторов растет, но при высоких температурах снижается срок их службы. Емкость аккумуляторов пе остается постоянной в течение всего срока их службы. На первых циклах емкость возрастает, так как происходит разработка активной массы пластин. Б процессе эксплуатации емкость некоторое время держится стабильной, а затем начинает постепенно уменьшаться вследствие старения активной массы пластин. [c.5]

Нормирование характеристик стартер-ных батарей. Для стартерной батареи характерными являются два режима а) питание постоянно работающих потребителей (освещение, приборы) при остановленном двигателе и б) питание стартера при запуске в подавляющем большинстве случаев главным режимом, определяющим выбор аккумуляторной батареи, является второй режим, и, следовательно, основное внимание должно уделяться нормированию характеристик батареи — напряжения и ёмкости — при разряде большим током при низкой температуре. Отечественный стандарт ГОСТ 959-41 нормирует только ёмкость, хотя было бы весьма желательным и важным нормировать также и напряжение, развиваемое батареей при разряде большим током при низкой температуре. Номинальная ёмкость (Эдг определяется ГОСТ 959-41 при 20-часовом разряде до конечного напряжения 1,75 в при = 30° стартерной xapaKTepii TH-кой является ёмкость, отданная при разряде током 5-минутного режима (/р = 2,62 при t = —18° С до конечного напряжения 1 в. В табл. 3 даны величины ёмкости и конечного напряжения разряда для отечественных аккумуляторов согласно ГОСТ 959-41. [c.292]

Карбид кремния (51С) представляет собой хрупкий материал псли-кристаллического строения с ярко выраженной нелинейной зависимостью между током и напряжением (см. рис. 53). Карбид кремния образуется в результате химического соединения кремния и углерода. Исходными материалами для получения карбида кремния являются чистый кварцевый песок (5102) и каменный уголь. Чтобы получить примесную электропроводность того или другого типа, в исходный состав (шихту) вводят примеси фосфор, сурьму, висмут или кальций, магний, алюминий и др. Реакция образования карбида кремния ведется при конечной температуре приблизительно 2000° С. [c.98]

В (15.1) отмечалось, что глубина проникновения б неограничено возрастает при Т —> Это же будет получено ниже. Но отсюда вытекает, что даже если при Т = 0 6(0)то при Т— Т б(Т) рано или поздно превзойдет 1о- При этом возникает лондоновская ситуация, т. е. фурье-компонента ядра Q q) может быть заменена на Q 0). Итак, вычисление Q 0) при конечной температуре дает возможность установить связь между током и полем при всех температурах для лондоновских сверхпроюдников, у которых б(0) в. и при температуре в окрестности для пиппардовских сверхпроводников, у которых б(0)< 1о (и. конечно, для промежуточных, у которых б (0) 1о). [c.315]

Можно, как и раньше, найти Е 4 по теории возмущений, а затем, проварьировав по А, вычислить ток. Однако искомый результат можно получить гораздо проще. При конечных температурах часть куперовских пар разрывается и появляются квазичастицы. Последние взаимодействуют с примесями и фононами, а поэтому не вносят вклад в сверхпроводящий ток. Следовательно, эффективное число электронов, входящее в формулу (15.43) или совпадающую с ней (16.74), должно начать уменьшаться, т. е. это число заменяется на некоторую функцию п Т), которая до появления микроскопической теории называлась числом сверхпроводящих электронов . Замена на п Т) в лондоновской теории давала возможность качественно объяснить температурную зависимость глубины проникновения. Мы определим эту величину количественно. [c.315]

Итак, согласно тому, что было сказано, создается впечатление, что до достижения критического тока сопротивление равно нулю, а затем оно возникает скачком. Легко, однако, понять, что это имеет место лишь при Т = 0. В действительности центры пиннинга создают для вихревой решетки потенциальный рельеф, состоящий из долин , разделенных хребтами — потенциальными барьерами. При конечной температуре возможен переход из одной долины в другую благодаря тепловым флуктуациям. Это приводит к тому, что еще до достижения истинной критической плотности тока возникает крип (от английского слова reep—ползти) флуктуационное скачкообразное перемещение вихревой решетки. При этом появляется сопротивление. Следует подчеркнуть, что так обстоит дело при любой конечной температуре, и поэтому в строгом смысле слова критический ток в смешанном состоянии при Г > О равен нулю. [c.399]

В случае 5— -контакта при конечной температуре в сверхпроводнике имеется некоторое число разорванных куперовских пар. Поэтому отдельные электроны могут проходить через барьер в нормальный металл без добавочной энергии Д. С другой стороны, электроны нормального металла могут проходить в сверхпроводник, и там для них имеются партнеры, с которыми они могут образовать пары. Отсюда видно, что электрический ток возникает при сколь угодно малой разности потенциалов и увеличивается с увеличением V. Если температура не близка к Т , то ток особенно заметно увеличивается при еУ = А Т), так как здесь вступает в действие механизм разрыва пар. Ввиду этого можно находить из эксперимента непосредственно Д (Т) по максимуму производной йЦйУ. Еще лучше использовать для этой цели контакт двух одинаковых сверхпроводников, у которого увеличение тока в окрестности У = 2Д (Т) е происходит более резко. [c.455]

Конечное значение р криопроводника при его рабочей температуре ограничивает допустимую плотность тока в нем, хотя эта плотность может быть намного выше, чем в обычных проводниках при нормальной или повышенной температуре. Криопровощшки, у которых при изменении температуры в широких пределах значение р изменяется плавно (без скачков), нельзя использовать в ряде устройств, основанных на триггерном эффекте появления и нарушения сверхпроводимости. Однако применение криопроводников в электрических машинах, аппаратах, кабелях и т. п. имеет существенные преимущества. Так, если в сверхпроводниковых устройствах в качестве охлаждающего агента применяют жидкий гелий, рабочая температура криопроводаиков достигается за счет более высококипящих и дешевых хладагентов — жидкого водорода или даже жидкого азота. Это значительно упрощает и удешевляет выполнение и эксплуатацию устройства. [c.26]

Зависимость удельной мощности нагрева от глубины закаленного слоя при стандартных значениях частоты, а также отметки времени нагрева, вычисленные для плоской стенки бесконечных размеров, представлена на рис. 10. Вычисления произведены но методу проф. А, Е. Слухоцкого [5]. Конечная температура поверхности принята 900 °С, температура начала аустищзацин — округленно 750°С. Теплопроаодность, температуропроводность и плотность выбраны средними в области температур О—900 °С для стали 45. Цифровые индексы, обведенные прямоугольником, обозначают частоту тока в кГц. [c.16]

Явление сверхпроводимости связано с тем, что электрический ток, однажды наведенный в сверхпроводящем контуре, будет длительно (годами) циркулировать по этому контуру без заметного уменьшения своей силы, и притом без всякого подвода энергии извне (конечно, если не учитывать,неизбежного расхода энергии на работу охлаждающего устройства, которое должно поддер живать температуру сверхпроводящего контура ниже значения Т , характерного для данного сверхпроводникового материала) такой сверхпроводящий контур создает в окружающем пространстве магнитное поле, подобно постоянному магниту. Поэтому обтекаемый электрическим током сверхпроводящий соленоид должен представлять собой сверхпроводниковый электромагнит, не требующий питания от источника тока. Однако первоначальные попытки изготовить практически пригодный сверхпроводниковый электромагнит, создающий в окружающем пространстве магнитное поле с достаточно высокими напряженностью Я и магнитной индукцией В, закончились неудачей. Оказалось, что сверхпроводимость нарушается не только при повышении температуры до значений, превышающих Т , но и при возникновении на поверхности сверхпроводника магнитного поля с магнитной индукцией, превьш1ающей индукцию перехода (в первом приблил<ении, по крайней мере для чистых сверхпроводни-ковых металлов, безразлично, создается ли индукция током, идущим по самому сверхпроводнику, или же сторонним источником магнитного поля). Это поясняется диаграммой состояния сверхпроводника, изображенной на рис. 47 Каждому значению температуры Т данного материала, находящегося в сверхпроводящем состоянии, соответствует свое значение индукции) перехода В . Наибольшая возможная температура перехода Гсо (критическая температура) данного сверхпроводникового материала достигается [c.206]

Программное устройство (рис. 2) предусматривает выполнение этих этапов в необходимой последовательности в автоматическом режиме с записью кривой растяжения. Срабатывание контактов реле времени (РВ1 и РВ2) определяет этапы моделирования ТМО. Нагрев образца производится непосредственно пропусканием электрического тока. Включение цепи нагрева образца осуществляется контактором К1. При достижении заданной температуры аустенитизации конечный выключатель ВК1 замыкает цепь реле времени РВ1. После определенной выдержки при заданной температуре аустенитизации контакты РВ11 замыкаются, цепь управления электромагнитной муфтой (ЭММ) ока- [c.51]

При исследовании по схеме ВТМИЗО после предварительной деформации замыкаются РВИ, К5 и Кб под током, контакты Кб разомкнуты. Нагрев образца прекращается. Ламели подводятся к образцу, и происходит его охлаждение. При достижении необходимой температуры изотермической выдержки конечный выключатель ВК2 размыкает К5 и ламели отводятся от образца. При этом замыкается цепь К1 (выдержка при низкой температуре). После заданной выдержки срабатывают РВИ (включение ЭММ) и РВ21 (растяжение). Нагружение образца с записью кривой растяжения при заданной температуре производится до его разрушения. [c.52]

Существуют и другие направления экономии энергии в конечном энергоиспользовании. В Великобритании с 1954 г. работает Национальное бюро по эффективности использования топлива в промыщленности. Тщательные исследования этого бюро, проведенные еще в 1965 г., во времена дещевой энергии, показали, что 2,5 млн, ф. ст. капитальных затрат на замену и модернизацию оборудования на промышленном предприятии позволят сэкономить 300 тыс. т у. т. ежегодно, срок окупаемости капитальных вложений в рассмотренном случае был всего два года. В рассмотренной ранее работе по изучению централизации указывается на возможность годовой экономии топлива в Великобритании 10 млн. т у. т. за счет замены стандартных электродвигателей переменного тока с постоянной скоростью вращения электроприводом с переменными скоростями вращения 4,5—5 млн. т у. т. — за счет утилизации бытового мусора и промышленных отходов, примерно 12 млн. т у. т. — за счет применения регенерации тепла на дизельных генераторах и паровых турбинах с противодавлением. Финский национальный фонд исследования и развития разработал проект экспериментальной установки для использования вторичного тепла от НПЗ в целях опреснения морской воды путем вакуумного испарения. В этом проекте привлекает также сокращение загрязнения среды при уменьшении температуры сбросных вод НПЗ, используемых для охлаждения. [c.277]

ИХ ходах имеет место параллельный ток, а в других ходах — противоток (рис. 82). Если при смешанном токе -в по1Следних ходах будет иметь место противоток, то конечная температура нагреваемой жидкости может быть более высокой, чем конечная температура греющей жидкости. [c.242]

В производстве газоразрядных ламп катодный слой карбонатов в большинстве случаев должен быть превращен в оксидный слой, состоящий из твердого раствора окислов этих металлов, в котором уже при откачке должна быть получена некоторая начальная концентрация свободного бария, т. е. катод должен быть частично активирован. Для осуществления этой операции к катоду подводят электрический ток и накаляют катод до заданной температуры (конечная температура полного разложения карбонатов примерно 1050°С). При этом происходит бурное выделет ие газов, главным образом углекислого газа и окиси углерода — продуктов разложения карбонатов и нитроклетчатки, входящих в состав покрытия катода. [c.462]

Другую теорию гашения дуги в выключателях выдвинул А. М. Кэсси [Л. 1-27]. Споры по поводу этих двух теорий продолжаются до настоящего времени. Майр считает, что мощность, выделяющаяся в дуге, постоянна и не зависит от изменения тока, а с током изменяется температура дуги. Кэсси же утверждает, что температура в стволе дуги постоянна по сечению и не зависит от тока, а мощность, выделяющаяся в дуге, изменяется с током. При этом постоянным является градиент в стволе дуги. Строго говоря, оба допущения далеко не точны, но они позволяют получить некоторые важные выводы, которые, конечно, требуют корректировки данными опыта. [c.11]

Выше указывалось, что в момент переключения транзистора в закрытое состояние потенциал эмиттера ниже потенциала базы и, следовательно, к переходу эмиттер — база приложено обратное напряжение. Если бы потенциалы эмиттера и базы просто выравнивались (что является вполне достаточным для прекращения тока в цепи базы), сказалось бы вредное влияние неуправляемых токов транзистора. Освобождение собственных носителей заряда в переходе база — коллектор создает неуправляемый обратный коллекторный ток /к.о. Диффузия носителей зарядов из эмиттера в базу создает неуправляемый начальный коллекторный ток /к.ш проходящий через оба перехода. Отсутствие тока в цепи базы не препятствует возникновению неуправляемых токов. Если транзистор не нагрет, неуправляемые токи настолько малы, что не оказывают существенного влияния на его работоспособность. Однако при повышении температуры неуправляемые токи быстро возрастают, увеличивая нагрев транзистора. Повышение температуры, в свою очередь, вызывает увеличение неуправляемых токов, и таким образом этот процесс развивается лавинообразно, приводя в конечном результате к тепловому пробою транзистора. Обратное напряжение, приложенное к переходу эмиттер — база, создает электрическое поле, препятствующее возникновению неуправляемых токов, и обеспечивает работоспособность германиевого транзистора при повышении температуры в условиях эксплуатации. Способ защиты приложением обратного напряжения называется активным запиранием транзистора. Активное запирание применяется как в реле-регуляторе РР362, так и в транзисторных регуляторах напряжения других типов, а также в схеме контактно-транзисторного зажигания, В последнем случае активное запирание транзистора осуществляется импульсом обратного напряжения, создаваемого вспомогательным трансформатором в момент размыкания контактов. [c.154]

При перекрестном токе начальные температуры теплоносите.г1ей и 4 постоянны (одинаковые по поперечному сечению потока), конечные же температуры не одинаковы по поперечному сечению потока, что видно на фиг. 16, д в данном случае средние конечные температуры по-прежнему будем обозначать и 1. [c.53]

Задание. Требуется рассчитать установку контактного нагрева, обеспечиваюш,ую нагрев цилиндрических заготовок под штамповку. Материал заготовок — сталь с содержанием 0,45% С. Конечная температура нагрева 1200° С. Размер заготовок диаметр 35—Ш мм, длина 400—700 жи. Производительность — 90 заготовок в час. Допустимое время науз 12 сек. Для питания з становки используется переменный ток промышленной частоты с напряжением 380 в. Определить продолжительность пагрева заготовок производительность установки, которая может быть обеспечена при нагреве заготовок различного диаметра и длины к. п. д. установки при различных режимах нагрева исходнгле данные для подбора силового трансформатора (продолжительность включения, максимальная и минимальная мощности, пределы регулирования вторичного напряжения, значение вторичного напряжения в режиме наибольшей мощности). [c.429]

Эти наиболее характерные особенности полупроводников легко объясняются с помощью широко известной вильсоновской модели энергетических зон. Для простоты рассмотрим эту модель на примере элементарного полупроводника, такого, как германий или кремний. В таком веществе имеется четыре валентных электрона на атом, и этого числа как раз достаточно для того, чтобы заполнить все возможные уровни в разрешенной зоне энергетических состояний электронов. Эта заполненная валентная зона отделена от более высоко расположенной пустой зоны разрешенных состояний ( зоны проводимости ) областью запрещенных энергий шириной АЕ —0,7 эв для германия), как показано на фиг. 2, а. До тех пор пока все электроны остаются в валентной зоне, вещество ведет себя как изолятор, так как по принципу Паули нет свободных уровней, на которые электроны могли бы быть переведены приложенным электрическим полем. Однако при некоторой конечной температуре отдельные электроны могут в результате возбуждния их тепловым движением перейти в зону проводимости, где они получат доступ к многочисленным свободным уровням и, таки.м образом, смогут участвовать в электропроводности. Аналогично и дырки, образующиеся при этом в валентной зоне, также смогут участвовать в электропроводности в качестве носителей тока. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...