Состояние однородное

Однако при отсутствии силовых полей (гравитационного, электромагнитного и др.) состояние однородного тела может быть однозначно определено тремя параметрами, в качестве которых в технической термодинамике принимают удельный объем, абсолютную температуру и давление. [c.12]

В качестве второго примера, иллюстрирующего состояние однородного чистого сдвига, можно рассмотреть тонкостенную цилиндрическую трубку, нагруженную моментами, приложенными в торцовых-плоскостях (рис. 71). Здесь и далее внешний момент в отличие от внутреннего обозначается через [c.78]

Если деформированное состояние однородно, то в результате замера определяется точное значение искомой деформации, как это имеет место, например, в случае растянутого стержня (рис. 566, а). В случае, если деформация вдоль базы изменяется, то замеренное среднее значение деформации будет [c.507]

Мы видели, что равновесное состояние однородных тел определяется заданием трех макроскопических параметров. Например, числом частиц, объемом и внутренней энергией, или числом частиц, объемом и температурой, или какой-нибудь другой их тройкой из-за наличия функциональных связей между различными макроскопическими величинами одни из них можно выражать через другие. Если же ограничиться рассмотрением систем с постоянным числом частиц, то их равновесные состояния будут вполне определяться только парой макроскопических параметров. Поэтому для таких систем равновесные состояния удобно изображать точками плоскости, откладывая по декартовым осям значения соответствующих величин. При этом квазистатические процессы будут изображаться линиями, представляющими геометрическое место точек, через которые проходит система. [c.104]

Теперь важно заметить, что эти неустойчивые состояния, о которых сейчас идет речь, являются, конечно, состояниями однородной системы. Потому что в теории Ван-дер-Ваальса мы с самого начала предполагаем, что все молекулы находятся в одинаковых условиях. [c.139]

Полученные таким образом результаты для т = 0,25 представлены на рис.б.17д, а на рис.б.17б еще раз показана соответствующая изотерма на плоскости тио. Одинаковыми буквами на этих рисунках обозначены одинаковые состояния, а пунктиром показаны те части кривых, которые соответствуют абсолютно неустойчивым состояниям однородной системы и никогда не реализуются. [c.141]

Так, уравнение состояния однородной смеси идеальных газов можно записать в следующих формах [c.32]

Выше уже упоминалось о том, что в некоторых частных случаях встречается однородное, т. е. одинаковое во всех точках тела (бруса), напряженное состояние. Однородным (или, точнее, почти однородным) будет напряженное состояние работающей на кручение тонкостенной трубы (рис. 2.71). Во всех точках трубы возникает чистый сдвиг. При экспериментальном исследовании чистого сдвига использую тонкостенные трубчатые образцы, подвергаемые кручению. [c.228]

Обменная энергия. Она определяется выражением (10.45). Минимуму обменной энергии в ферромагнетике соответствует состояние однородной намагниченности. [c.346]

При отсутствии внешних полей близкие к равновесию стационарные состояния однородны в пространстве. Из устойчивости этих состояний следует, что спонтанное возникновение упорядоченности в виде пространственных или временных распределений, качественно отличных от равновесных, невозможно. Как будет показано в гл. III, положение может резко измениться для систем, далеких от равновесия. [c.21]

Сложив неравенства (6.12) и (6.13), получим следующее соотношение между разностями различных параметров двух близких устойчивых состояний однородной системы [c.127]

В некотором состоянии однородной системы dp/dV)s = 0. Каковы условия устойчивости этого состояния [c.135]

На основании этих экспериментальных исследований Дж. В. Гиббс (1876) и независимо от него А. Г. Столетов (1879) сформулировали основные положения классической термодинамической теории критических явлений. По Гиббсу — Столетову, критическая фаза представляет собой предельный случай двухфазного равновесия, когда обе равновесно сосуществующие фазы становятся тождественными. Иначе говоря, это устойчивое состояние однородной системы, лежащее на границе устойчивости по отношению к виртуальным изменениям каждой ее координаты при постоянстве других термодинамических сил. [c.243]

Так как критическое состояние представляет, с одной стороны, предельное равновесие двухфазной системы, а с другой — предельное устойчивое состояние однородной системы, то, как видно из соотношений (12.23) — (12.25), определяющих критическое состояние, система обладает как свойствами двухфазной системы [c.245]

Найти дифференциальную форму динамического уравнения состояния однородной системы и, пользуясь им, определить выражения для релаксации объема, температуры и давления. [c.279]

Это означает, что в устойчивом равновесном состоянии однородной системы для любых небольших изменений каждой ее координаты при постоянстве термодинамических сил, сопряженных другим координатам, выполняются, как достаточные условия устойчивости, термодинамические неравенства [c.106]

Так как состояние однородной системы определяется двумя независимыми переменными, то, выбрав переменные Т н V, получим [c.28]

Уравнение состояния однородного тела имеет вид [c.14]

Равновесное состояние однородного тела определяется, как известно, двумя независимыми термическими параметрами. Поэтому в состоянии равновесия внутренняя энергия однородного тела будет являться функцией любых двух термических параметров р, Т, V. Функцией двух параметров (но не р н Т) является также внутренняя энергия двухфазной системы. [c.33]

Для того чтобы тело производило работу, его состояние должно изменяться. Однако процесс изменения состояния однородного тела, находящегося во внешней среде с постоянными р и Т, может происходить только в том случае, если его давление и температура не равны р, Т, т. е. если тело не находится в равновесии с окружающей средой. (В более сложных системах с химическими реакциями или фазовыми превращениями состояние системы может изменяться и при неизменных р и Т, равных р и Т. ) Таким образом, в общем случае следует исходить из того, что равновесия между телом и окружающей средой может и не быть, т. е. температура и давление тела не равны температуре и давлению среды Т Т, р ф р, г энтальпия и энтропия тела в начальном и конечном состояниях имеют вполне определенные значения. [c.81]

Зная одну из этих функций, т. е. аналитическое выражение ее через соответствующие независимые переменные, всегда можно определить в явной форме все другие термодинамические величины, характеризующие рассматриваемую систему (в том числе термодинамические потенциалы), а также теплоемкости Ср и Су. Для этого достаточно продифференцировать характеристическую функцию по соответствующим переменным в частности, второе и третье, шестое и седьмое из уравнений (3.20), определяющие р как функцию Т VI У или У как функцию р и Т, представляют собой уравнение состояния однородного тела в разных переменных. [c.102]

Особое состояние однородного тела. Полученные выше условия устойчивости термодинамического равновесия относятся к любым системам, а следовательно, справедливы и для однородных тел. [c.117]

Границы однородного состояния вещества. Из условий (3.44) устойчивого равновесия следует, что в однородной системе не всем значениям двух независимых параметров, например Т я V, соответствуют физически возможные состояния однородной системы. [c.123]

Состояние однородной системы, неустойчивое относительно флуктуаций, называется лабильным. Состояния однородной системы, устойчивые по отношению к непрерывным изменениям параметров (7.64), могут быть или стабильными, или метастабильны-мн. Стабильные состояния однородной системы устойчивы по отношению ко всем другим фазам независимо от того, отличаются ли они от нее по своим свойствам на бесконечно малую или конечную величину. Метастабильные состояния однородной системы устойчивы по отношению к непрерывным изменениям состояния [c.160]

Здесь индекс О внизу относится к невозмущенному состоянию. Ниже рассмотрен случай, когда невозмущенное состояние однородно по координате х, т. е. [c.319]

В теории скольжения эта сложная картина не воспроизводится, трудности обходятся введением некоторых упрощающих предположений. Зафиксируем по произволу два взаимно перпендикулярных направления п и р, определяющих предположительную систему скольжения. Если число зерен в объеме тела велико, то всегда найдется некоторое число зерен, для которых нормаль к плоскости возможного скольжения — по предположению единственная — будет находиться внутри конуса с осью п и телесным углом при вершине dQ (рис. 16.9.2). Материал предполагается Рис. 16.9.2 статистически изотропным, поэтому число таких зерен пропорционально dQ и не зависит от п. Будем называть их зернами с плоскостью скольжения п. Если число зерен с плоскостью скольжения п достаточно велико, то среди них существуют такие, для которых направление скольжения лежит внутри угла с биссектрисой р. Будем называть такие зерна зернами с системой скольжения nfi. Для статистически изотропного материала относительный объем зерен с системой скольжения Р пропорционален d 2 d . В системе скольжения действует касательное напряжение т р, соответствующие зерна претерпевают деформацию чистого сдвига 7пр =(Тпз) Здесь была сделана гипотеза о том, что напряженное состояние однородно и не меняется от зерна к зерну. Вторая гипотеза состоит в том, что деформация зерен с системой скольжения nfi вызывает такую же общую деформацию тела, пропорциональную относительному объему соответствующих зерен, а именно [c.560]

При этом использована первая гипотеза, заключающаяся в том, что напряженное состояние однородно и, следовательно, т р в любом зерне выражается через компоненты тензора Оу по обычным формулам. Если эта гипотеза с известной натяжкой и может быть принята, то предположение о возможности суммирования деформаций, приводящее к формулам (16.9.1), представляет собою далеко идущую идеализацию. [c.561]

Следует заметить что предел выносливости а ]р при центральном растяжении-сжатии образца составляет примерно 0,7...0,9 предела выносливости о 5 при симметричном цикле изгиба. Это объясняется тем, что при изгибе внутренние точки поперечного сечения напряжены слабее, чем наружные, а при центральном растяжении-сжатии напряженное состояние однородно. Поэтому при изгибе развитие усталостных трещин происходит менее интенсивно. [c.551]

Уравнение состояния однородного тела допускает простое графическое истолкование. Выполнив соответствующие [c.14]

Если докритическое напряженное состояние однородно, т. е. напряжения а , Гху не зависят от координат срединной плоскости пластины, то уравнение совместности деформаций удовлетворяется тождественно, а второе уравнение (6.21) запишется в следующем виде [c.130]

Принцип работы механического тензометра основан на замере расстояния между какими-либо двумя точками образца до и после нагружения. Первоначальное расстояние между двумя точками носит название базы тензометра I. Отношение приращения базы А/ к I дает значение среднего удлинения -ПО направлению установки тензометра. Если деформированное состояние однородно, то в результате замера определяется точное значение искомой деформации, как это имеет место, например, в случае растянутого стержня (рис. 467, а). В случае, если деформация вдоль базы изменяется, то замеренное среднее значение деформации будет тем ближе к местному истинному, чем меньше база тензометра (см. случай изгиба бруса, рис. 467, б). [c.464]

Существуют различные типы жидких кристаллов. Категорию нематических жидких кристаллов (или, как говорят для краткости, нематиков) составляют среды, которые в своем недеформирован-ном состоянии однородны не только макро-, но и микроскопически анизотропия среды связана только с анизотропной ориентацией молекул в пространстве (см. V, 139, 140). Подавляющее большинство известных нематиков относится к простейшему их типу, в котором анизотропия полностью определяется заданием в каждой точке среды единичного вектора п, выделяющего B efo одно избранное направление вектор п называют директором. При этом значения п и —п, различающиеся лишь знаком, физически эквивалентны, так что выделенной является лишь определенная ось, а два противоположных направления вдоль нее эквивалентны. Наконец, свойства этого типа нематиков (в каждом элементе их объема) инвариантны относительно инверсии — изменения знака всех трех координат ). Ниже мы рассматриваем только этот тип нематических жидких кристаллов. [c.190]

Показать, что если в некотором устойчивом состоянии однородной системы (8р1дУ)т = й, то в этом состоянии (d pjdV W = Q а (д р/дУ )т<0. [c.135]

На рис. 46 и 47 пунктирными линиями изображены графики уравнений состояния систем твердых дисков и сфер соответственно, полученные методом молекулярной динамики. Сплошными линиями аЬ изображены уравнения состояния однородной фазы, найденные по уравнению (15.23) с учетом шести вириальных коэффициентов для системы твердых диоков и семи вириальных коэффициентов для системы твердых сфер. Как виднО, согласие вычислений по (15.23) с машинным экспериментом хорошее. [c.272]

Теоретический анализ состояния вещества в области критической точки основан на условиях термодинамического равновесия, причем к зитическая точка рассматривается как предельное состояние однородной и двухфазной систем. Существенным моментом анализа является выбор независимых переменных. В случае переменных р и Т при разложении в окрестности критической точки некоторых термодинамических функций, в частности энергии Гиббса, по степеням р — и Т — Т возникают осложнения из-за того, что при р — и д ( 1др )т бесконечно большие. Аналогичная трудность возникает и при переменных v и Т. Поэтому в дальнейшем в качестве независимых переменных ршбраны и и s. [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...