Баланс импульса и момента импульса

Баланс импульса и момента импульса [c.55]

Эти уравнения баланса импульса и момента импульса (в линейном приближении) содержат три инерционных параметра плотность р (масса на единицу объема), вектор эксцентриситета е и тензор инерции /. В изотропной среде, очевидно, е = О, / = /Я. [c.99]

Соотношения (3.1) легко обобщить на динамику — тогда они выразят баланс импульса и момент импульса. Но сначала следует ввести инерционные характеристики элемент ds обладает массой p(s)i s.эксцентриситетом e(s) и тензором инерции Ids. Согласно (2.2.5) и (2.2.6) статические нагрузки в (3.1) следует заменить на [c.142]

Вопрос о законах сохранения имеет здесь два аспекта. Первый связан с дискретизацией по времени. Пиже мы покажем, что алгоритм (13)-(18) при g = О является полностью консервативным, т.е. обеспечивает точное выполнение законов сохранения энергии, импульса и момента импульса для конечных т. При g О имеет место точный баланс полной энергии и импульса. [c.152]

Изменение импульса и момента импульса определяются лишь внешними силами а вот баланс кинетической энергии содержит мощность и внутренних сил [c.32]

Эти уравнения можно разделить на две различные группы. В первую группу мы включаем те уравнения, которые представляют физические закономерности, выполняющиеся для любого материала. Эти уравнения называются уравнениями баланса, так как они представляют математическую формулировку принципов сохранения. Имеются в основном четыре уравнения баланса, выражающих принципы сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии. [c.11]

Баланс импульса, момента импульса и энергии [c.35]

Эти фундаментальные законы баланса можно связать со свойствами пространства и времени [47]. Сохранение импульса в изолированной системе можно вывести из однородности пространства. Сохранение момента импульса — следствие изотропии пространства. Энергия же изолированной системы сохраняется, так как время однородно. Ниже мы дадим простые комментарии этим положениям. [c.35]

Уравнения баланса и сил моментов (импульса и момента импульса) не изменятся от введения связи (5.1). Но локальное вариационное соотношение (4.3) станет короче [c.144]

Найти уравнение баланса внешнего М = [rv] и внутреннего М = Jш моментов количества движения для элемента объема среды, используя баланс импульса (1.4) и баланс полного момента количества движения (1.4а). [c.21]

Основные уравнения механики сплошных сред — это так называемые первое и второе уравнения движения Эйлера — Коши. Первое уравнение выражает баланс импульса, а второе — момент импульса. Поля Ф, и О, соответствующие этим уравнениям, приведены в следующей таблице. [c.102]

Скорость изменения свойств тела. Чтобы применить законы баланса массы, импульса и энергии для тела конечных размеров, нам нужно выражение для скорости изменения свойств этого тела. Пусть V — объем области пространства, занятой движущимся телом в текущий момент времени t, а F (t, xj, х , Хз)— некоторая материальная характеристика, отнесенная к единице объема. Тогда величина [c.20]

Уравнения движения сжимаемой жидкости выводятся из законов сохранения массы, количества движения (импульса) и энергии в любом выделенном объеме жидкости. В каждом из этих законов вводятся своп собственные переменные, описывающие баланс. Для описания потока массы требуются две величины плотность р (х, ) и вектор скорости и (х, Ь) в точке х в момент времени I. В закон сохранения количества движения входят дополнительные величины, описывающие действующие на жидкость силы. Это может быть массовая сила, обычно сила тяжести, действующая на всю жидкость по всему объему. Такая сила, отнесенная к единице массы, обозначается вектором Р (х, г) соответствующая сила тяжести равна ускорению свободного падения g, умноженному на единичный вектор, направленный по вертикали. [c.144]

К первой группе относятся уравнения, отражающие физические закономерности поведения изучаемых жидкостей и обладающие универсальностью, так как пригодны для любых жидкостей (уравнения баланса энергии, массы, импульса, момента импульса). Их легко получить на основании известных законов механики. [c.4]

Уже из этих качественных соображений можно заключить, что применительно к пузырьку в жидкости едва ли корректно использовать заимствованное из механики твердого (недеформируемого) тела понятие силы, приложенной к центру масс. К тому же баланс сил согласно классическому принципу Даламбера справедлив в любой момент эволюции пузырька и не может служить условием отрыва. Другими словами, баланс сил — это уравнение сохранения импульса в проекции на одно из направлений в системе отсчета с началом в центре масс пузырька оно выполняется, пока пузырек существует. Несмотря на непрекращающиеся попытки уточнять (и усложнять) со- [c.273]

К ходовому колесу 1 со стороны триба 2 приложен вращающий момент, действующий в направлении, указанном стрелкой. Баланс 3 совершает колебательное движение, период которого в некоторых пределах может регулироваться рычагом 4, действующим на спиральную пружину 5. При каждом колебании баланса 3 импульсный штифт а, запрессованный в спицу баланса, входит в вырез вилки 6 якоря и перемещает ее из одного крайнего положения в другое. При этом штифты Ь якоря 6 пропускают ходовое колесо ] на половину шага. При повороте ходового колеса 1 на половину шага зуб колеса толкает штифт Ь, который сообщает балансу 3 импульс. Эти импульсы поддерживают колебания баланса 3, [c.375]

В общем случае, когда скоростью роста паровых пузырьков пренебречь нельзя (числа Якоба Ja> 10), задача об их отрыве решается на основе приближенных (полуэмпирических или эмпирических) подходов. Часто используемый как условие отрыва пузырька баланс сил, приложенных к его центру масс, может рассматриваться в лучшем случае как разновидность анализа размерностей [105]. Действительно, полный баланс сил (как уравнение сохранения импульса в проекции на нормаль к твердой поверхности) справедлив в любой момент эволюции пузырька и не может служить условием его отрыва. Кроме того, механика материальной точки, на которой такой баланс основан, едва ли применима к пузырьку с непрерывно изменяющейся формой поверхности. [c.94]

В момент, когда левая стенка паза вилки догоняет эллипс, усилие от заводной пружины через зуб спускового колеса и анкерную вилку передается эллипсу и, следовательно, балансу. Баланс получает ускорение, компенсирующее потери на трение. Импульс продолжается сначала по импульсной плоскости палеты, затем по импульсной поверхности зуба спускового колеса. Баланс продолжает свое движение, при этом спиральная пружина закручивается или раскручивается. [c.74]

Принцип импульсного метода (иногда его называют также методом добавочного тока) заключается в следующем. Исследуемый образец, находящийся в вакууме, например проволочку, нагревают электрическим током постоянной силы при этом устанавливается стационарный режим, т. е. начиная с определенного момента времени теплопотери становятся равными количеству получаемой теплоты и те.мпературу можно считать постоянной. Эта температура зависит от мощности тока и может быть весьма высокой. Затем на проволочку, не меняя силы основного тока, подают дополнительный импульс известной мощности/ V. Теплоемкость материала проволочки Ср можно найти по уравнению, отвечающему условию баланса энергетических мощностей, [c.331]

При кристаллизации ванны скорость роста твердой фазы не изменяется монотонно. В результате ряда причин, в том числе и в связи с импульсами изменения теплового баланса на границе раздела фаз, скорость роста кристаллов отклоняется от закономерности, выраженной формулой (V. 31). Сохраняя такой общий характер изменения в отдельных участках вдоль оси растущих кристаллов происходят снижения или даже остановки в их росте, сменяемые затем периодами ускорения роста [64]. В момент остановок в росте кристаллов характер перераспределения ликвирующих примесей оказывается таким же, как у границы сплавления. Поэтому в таких зонах концентрация ликвирующих примесей является также переменной. Слоистость расположения ликвирующих примесей в наибольшей степени проявляется вблизи границы сплавления, причем расстояние между слоями по мере перемещения фронта кристаллизации к цен- [c.135]

При рассмотрении сплошной среды вводятся понятия полей поля плотности, поля скоростей, напряжений и т. д. Эти поля должны удовлетворять основным законам сохранения, или уравнениям баланса массы, импульса, момента количества движения и энергии. Основные уравнения баланса выполняются в любой среде. Кроме того, имеются некоторые специальные соотношения, характеризующие конкретные свойства той или иной среды они устанавливают связь между механическими напряжениями и другими параметрами, определяют поток немеханической энергии, связывают друг с другом различные термодинамические перемен- [c.13]

Установив (4.2) и полагая в (4.1) сначала 6г = 5г (трансляция), а затем 6г = бохг (поворот), получим законы баланса импульса и момента импульса (1,3) и (1.4). [c.36]

К ходовому колесу 1, жестко связанному с осью А, со стороны триба 2 приложен вращающий момент направление его указано стрелкой. Баланс 3 совершает колебательное движение, период которого устанавливается рычагом 4 и двумя штифтами а между этими штифтами пропущен наружный виток спиральной пружины 5. В цилиндрической оси 6 баланса 3 сделан вырез, края которого образуют входную и выходную палетты. При каждом колебании баланса 3 зу5 ходового колеса J, скользя по срезу палетты, сообщаег балансу импульс, поддерживающий колебательный режим баланса. [c.374]

Метод, принятый в термодинамике неравновесных процессов, состоит прежде всего в том, что устанавливают различные законы сохранения микроскопической физики законы сохранения материи, импульса, момента импульса и энергии. В 2 этой статьи мы дадим формулы этих законов применительно к изотропным жидкостям, в которых имеют место тепло- и массоперенос и вязкое течение. В 4 и 5 рассмотрены эффекты, вызванные химическими реакциями, релаксационными процессами и действием внещних сил. С помощью законов сохранения описан закон энтропии Гиббса и введено уравнение баланса, которое содержит в себе как основной термин величину прироста энтропии. Выражение для прироста энтропии в этом случае является суммой членов, обусловливаемых теплопроводностью, диффузией, вязким течением и химическими реакциями ( 3—5). Каждый из этих членов состоит из произведения потока (например, потока тепла или диффузионного потока) и термодинамической силы (например, градиента температуры или градиента концентрации). Можно установить линейную зависимость (называемую феноменологическими уравнениями) между этими потоками и термодинамическими силами ( 6). Коэффициенты, появляющиеся в этих уравнениях, суть коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии и тому подобные. Между ними существует определенная зависимость как результат временной инвариантности (соотношение Онзагера) и возможности пространственной симметрии (принцип Кюри). Окончательно включением феноменологических уравнений в законы сохранения и законы энтропии а также с помощью приведенных ниже уравнений состояния ( 7) получают полную систему дифференциальных уравнений, описывающих поведение объекта. [c.5]

К одному плечу рычага / прикреплен камень покоя 5 и к другому (спусковая) золотая пружина 7. Ролька 9 имеет импульсный камень 70, которому спусковое колесо 6 передает импульс. Винт регулирует глубину проникновения камня покоя 5 во внешнюю окружность спускового колеса 6. При колебании баланс ударит спусковым камнем 11, укрепленным в своей рольке, по концу золотой пружины 7 и заставит рычаг покоя / отойти, при этом спусковое колесо в, находящееся под воздействием постоянного момента, освободится и совермиг поворот. Спусковое колесо 6, двигаясь ускоренно под действием заводной пружины, догонит импульсный камень 10 и передаст импульс балансу для восполнения потерянной им кинетической энергии. После сообщения импульса пружины принимают начальное положение и следующий зуб с спускового колеса 6 приходит в соприкосновение с камнем покоя 5. Механизм применяется в карманных хронометрах. [c.93]

При включении механизма зуб ходового колеса через входную палетту а сообщает анкеру и балансу импульс энергии, который поворачивает их. При этом ходовое колесо поворачивается на половину шага до встречи выходной палетты Ь анкера с зубом колеса. Импульс энергии, полученный анкером и балансом через входную палетту а, передается через выходную палетту Ь и зуб ходовому колесу в направлении противоположном вращению колеса. При этом колесо, поглощая энергию импульса, замедляет или приостанавливает свое вращение. Затем под действием момента М заводной пружины колесо, продолжая свое вращение, через зуб 2а и выходную палетту Ь сообщает анкеру и балансу возвращающий импульс. [c.513]

К законам баланса импульса, момента импульса и термодинамики необходимо добавить определяюшие уравнения, выражающ,ие [c.115]

Заметим, что офаничителем выступает и закон баланса момента импульса — причина симметрии т. Ясно также, что в любом разделе механи1ш континуума офаничителем может быть любой закон без внешних воздействий. [c.115]

Часы с электрическим заводом прямого действия. В отличие от часов с заводом косвенного действия маятник или баланс этих часов приводится в действие непосредственно электромагнитным механизмом, минуя колесную систему. Эти конструкции обусловливают наибольщую свободу регулятора, к-рый может качаться без всякой механич. связи с остальными органами механизма. Представителем этого вида Ч. э. служат часы Сименса, изготовляемые 2-м Госчасовым з-дом в Москве, и часы Шорта, к-рые являются сочетанием двух маятников с электрич. связью между ними (см. Часы). Один из них производит всю подготовительную работу для другого совершенно свободного маятника, качающегося при постоянной t° в вакууме. В моменты получения импульса свободным маятником первый маятник получает корректировку, которая определяется моментом конца импульса свободного маятника. Импульсы передаются через каждые 30 ск. Постоянство хода часов Шорта столь велико, что они позволяют обнаружить неравномерность звездного времени из-за присутствия в нем членов, зависящих от нутации, а также дают возможность уловить действие на силу тяжести лунно-солнечного притяжения. Кроме указанных типов Ч. э. непосредственного действия существует еще много подобных 1сонструкций с применением свободного электрич. хода, в основном сходных с указанными. [c.432]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...