Баланс импульса, момента импульса и энергии

Баланс импульса, момента импульса и энергии [c.35]

Эти уравнения можно разделить на две различные группы. В первую группу мы включаем те уравнения, которые представляют физические закономерности, выполняющиеся для любого материала. Эти уравнения называются уравнениями баланса, так как они представляют математическую формулировку принципов сохранения. Имеются в основном четыре уравнения баланса, выражающих принципы сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии. [c.11]

Скорость изменения свойств тела. Чтобы применить законы баланса массы, импульса и энергии для тела конечных размеров, нам нужно выражение для скорости изменения свойств этого тела. Пусть V — объем области пространства, занятой движущимся телом в текущий момент времени t, а F (t, xj, х , Хз)— некоторая материальная характеристика, отнесенная к единице объема. Тогда величина [c.20]

Уравнения движения сжимаемой жидкости выводятся из законов сохранения массы, количества движения (импульса) и энергии в любом выделенном объеме жидкости. В каждом из этих законов вводятся своп собственные переменные, описывающие баланс. Для описания потока массы требуются две величины плотность р (х, ) и вектор скорости и (х, Ь) в точке х в момент времени I. В закон сохранения количества движения входят дополнительные величины, описывающие действующие на жидкость силы. Это может быть массовая сила, обычно сила тяжести, действующая на всю жидкость по всему объему. Такая сила, отнесенная к единице массы, обозначается вектором Р (х, г) соответствующая сила тяжести равна ускорению свободного падения g, умноженному на единичный вектор, направленный по вертикали. [c.144]

К первой группе относятся уравнения, отражающие физические закономерности поведения изучаемых жидкостей и обладающие универсальностью, так как пригодны для любых жидкостей (уравнения баланса энергии, массы, импульса, момента импульса). Их легко получить на основании известных законов механики. [c.4]

Вопрос о законах сохранения имеет здесь два аспекта. Первый связан с дискретизацией по времени. Пиже мы покажем, что алгоритм (13)-(18) при g = О является полностью консервативным, т.е. обеспечивает точное выполнение законов сохранения энергии, импульса и момента импульса для конечных т. При g О имеет место точный баланс полной энергии и импульса. [c.152]

Изменение импульса и момента импульса определяются лишь внешними силами а вот баланс кинетической энергии содержит мощность и внутренних сил [c.32]

Эти фундаментальные законы баланса можно связать со свойствами пространства и времени [47]. Сохранение импульса в изолированной системе можно вывести из однородности пространства. Сохранение момента импульса — следствие изотропии пространства. Энергия же изолированной системы сохраняется, так как время однородно. Ниже мы дадим простые комментарии этим положениям. [c.35]

При рассмотрении сплошной среды вводятся понятия полей поля плотности, поля скоростей, напряжений и т. д. Эти поля должны удовлетворять основным законам сохранения, или уравнениям баланса массы, импульса, момента количества движения и энергии. Основные уравнения баланса выполняются в любой среде. Кроме того, имеются некоторые специальные соотношения, характеризующие конкретные свойства той или иной среды они устанавливают связь между механическими напряжениями и другими параметрами, определяют поток немеханической энергии, связывают друг с другом различные термодинамические перемен- [c.13]

Метод, принятый в термодинамике неравновесных процессов, состоит прежде всего в том, что устанавливают различные законы сохранения микроскопической физики законы сохранения материи, импульса, момента импульса и энергии. В 2 этой статьи мы дадим формулы этих законов применительно к изотропным жидкостям, в которых имеют место тепло- и массоперенос и вязкое течение. В 4 и 5 рассмотрены эффекты, вызванные химическими реакциями, релаксационными процессами и действием внещних сил. С помощью законов сохранения описан закон энтропии Гиббса и введено уравнение баланса, которое содержит в себе как основной термин величину прироста энтропии. Выражение для прироста энтропии в этом случае является суммой членов, обусловливаемых теплопроводностью, диффузией, вязким течением и химическими реакциями ( 3—5). Каждый из этих членов состоит из произведения потока (например, потока тепла или диффузионного потока) и термодинамической силы (например, градиента температуры или градиента концентрации). Можно установить линейную зависимость (называемую феноменологическими уравнениями) между этими потоками и термодинамическими силами ( 6). Коэффициенты, появляющиеся в этих уравнениях, суть коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии и тому подобные. Между ними существует определенная зависимость как результат временной инвариантности (соотношение Онзагера) и возможности пространственной симметрии (принцип Кюри). Окончательно включением феноменологических уравнений в законы сохранения и законы энтропии а также с помощью приведенных ниже уравнений состояния ( 7) получают полную систему дифференциальных уравнений, описывающих поведение объекта. [c.5]

К одному плечу рычага / прикреплен камень покоя 5 и к другому (спусковая) золотая пружина 7. Ролька 9 имеет импульсный камень 70, которому спусковое колесо 6 передает импульс. Винт регулирует глубину проникновения камня покоя 5 во внешнюю окружность спускового колеса 6. При колебании баланс ударит спусковым камнем 11, укрепленным в своей рольке, по концу золотой пружины 7 и заставит рычаг покоя / отойти, при этом спусковое колесо в, находящееся под воздействием постоянного момента, освободится и совермиг поворот. Спусковое колесо 6, двигаясь ускоренно под действием заводной пружины, догонит импульсный камень 10 и передаст импульс балансу для восполнения потерянной им кинетической энергии. После сообщения импульса пружины принимают начальное положение и следующий зуб с спускового колеса 6 приходит в соприкосновение с камнем покоя 5. Механизм применяется в карманных хронометрах. [c.93]

При включении механизма зуб ходового колеса через входную палетту а сообщает анкеру и балансу импульс энергии, который поворачивает их. При этом ходовое колесо поворачивается на половину шага до встречи выходной палетты Ь анкера с зубом колеса. Импульс энергии, полученный анкером и балансом через входную палетту а, передается через выходную палетту Ь и зуб ходовому колесу в направлении противоположном вращению колеса. При этом колесо, поглощая энергию импульса, замедляет или приостанавливает свое вращение. Затем под действием момента М заводной пружины колесо, продолжая свое вращение, через зуб 2а и выходную палетту Ь сообщает анкеру и балансу возвращающий импульс. [c.513]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...