Изменение импульса и момента импульса системы

Основными равенствами теории удара являются выражения для изменения импульса и момента импульса системы за время т [c.140]

Изменение импульса и момента импульса системы 49 [c.49]

В отличие от изменения импульса и момента импульса системы при изменении энергии играют роль как внутренние, так и внешние силы — работают внешние силы и внутренние, в общем случае как активные, так и неидеальные реакции связей. [c.138]

В ТОМ случае, когда момент внешних сил, действующих на систему материальных точек, не равен нулю, момент импульса системы изменяется и эти изменения определяются уравнением моментов (10.16). Однако связь между изменениями момента импульса и изменениями скоростей различных точек системы в общем случае сложна. Поэтому здесь мы ограничимся рассмотрением только простейшего случая, когда все точки системы движутся с одинаковой угловой скоростью по кругам, центры которых лежат на одной прямой, перпендикулярной к плоскости кругов эта прямая представляет собой ось вращения (в этом случае взаимное расположение точек при вращении не изменяется). Приняв ось вращения за ось моментов, можно выразить момент импульса всей системы следующим образом [c.307]

Далее, из второго закона Ньютона вытекает, что изменение полной энергии системы тел (в отсутствие сил трения) равно работе внешних сил, действующих на тела системы. Это также остается справедливым для неинерциальных систем отсчета, но должна б[)1ть учтена работа всех сил инерции. Наконец, то же самое можно сказать и о моменте импульса системы тел производная от момента импульса системы тел раина сумме моментов внешних сил, в то.м числе и моментов всех сил инерции. [c.379]

Из опыта известно, что, когда машина трогается с места или набирает скорость, она как бы оседает на задние колеса. Когда же машина останавливается, она оседает на передние колеса. Оседание машины связано с проявлением закона сохранения момента импульса системы. В то мгновение, когда происходит изменение угловой скорости колес ведущей пары, г,, е. появляется дополнительный момент импульса ведуш,ей пары, возникает такой же по модулю, но противоположный по направлению момент импульса кузова относительно оси пары. Кузов поворачивается около этой оси, что и приводит к его оседанию. Резкое торможение на переднюю пару колес может привести к перевертыванию машины вверх колесами . [c.244]

Заметим, что к свободному твердому телу как системе материальных точек применимы законы изменения импульса и кинетического момента, причем эти законы в силу жесткой связи точек тела друг с другом) будут полностью описывать движение тела, т. е. будут являться уравнениями движения . В последнем можно [c.338]

Законы изменения импульса и кинетического момента в применении к произвольной системе материальных точек не дают возможности получить полную информацию о движении системы. [c.338]

Система импульсно-фазового управления тиристорами (см. блок-схему на рис. 9) состоит из двух основных элементов фазосдвигающего устройства (ФУ), обеспечивающего изменение момента подачи управляющего импульса, и генератора импульсов (ГИ), формирующего импульсы управления, необходимые для надежного включения тиристоров. В гл. I приведены примеры выполнения этих элементов на полупроводниковых приборах. В конкретных тепловозных тиристорных системах и аппаратах, рассматриваемых в последующих параграфах, используется импульсно-фазовая система управления, построенная на магнитно-полупровод- [c.74]

Теорема об изменении момента импульса системы. Закон сохранения момента импульса. Теорему об изменении момента импульса для одной материальной точки мы получили в 10 и кратко выразили уравнением (10.4). В правой части уравнения стоит сумма моментов сил, или момент равнодействующей силы, приложенной к материальной точке. [c.136]

В правых частях уравнений (20) стоят функции только гамильтоновых переменных. Поэтому система уравнений (20) замкнута относительно этих переменных и представляет собой систему 2п дифференциальных уравнений первого порядка, которые полностью определяют изменение во времени координат q и обобщенных импульсов р, если заданы начальные условия, т. е. значения координат и импульсов в момент = 0. Если заданы начальные значения лагранжевых переменных, то, используя формулы (9), можно подсчитать начальные значения обобщенных импульсов, получить таким образом начальные данные для уравнений (20), и, проинтегрировав эту систему уравнений, полностью определить движение в гамильтоновых переменных. Зная, как изменяются во времени координаты и обобщенные импульсы, можно затем, если это необходимо, по формулам (12) подсчитать, как изменяются во времени скорости q. [c.263]

При этом моменты имиульса отдельных частей или частиц замкнутой системы могут изменяться со временем, что и подчеркнуто в последнем выражении. Однако эти изменения всегда происходят так, что приращение момента импульса одной части системы равно убыли момента имиульса ее другой части (конечно, относительно одной и той же точки системы отсчета). [c.140]

Тем не менее все получающиеся при этом соотношения между ударными импульсами и изменением динамических характеристик системы (количества движения, кинетического момента) используются и при изучении явления удара в конкретных задачах, так как эти соотношения остаются верными независимо от источника возникновения ударных импульсов. [c.805]

Если в отсутствие моментов внешних сил момент инерции системы изменяется, то происходит и соответствующее изменение угловой скорости, так как момент импульса /ш остается неизменным но если /со остается неизменным, то уже не может оставаться неизменным [c.308]

Действительно, если бы передних колес не было, то под действием сил трения со стороны задних колес на тормозную колодку передний (на рис. 215 — левый) конец экипажа стал бы опускаться вниз. Аналогично тому, как это происходит при трогании с места, изменение внешних давлений на колеса приводит к появлению результирующего момента внешних сил относительно какой-либо горизонтальной оси, параллельной оси колес. Этот внешний момент и обусловливает уменьшение момента импульса всей системы в целом. [c.434]

Если состояние системы в каждый момент времени (или в некоторых из них) не является состоянием равновесия, то такой процесс изменения состояния называется неравновесным. Неравновесный процесс характеризуется возникновением в системе потоков теплоты, вещества, импульсов и т. п. при равновесном процессе эти потоки равны нулю. В неравновесном состоянии внутренние пара- [c.19]

Поскольку же пространство и время являются формами существования материи, из их свойств могут быть, выведены законы сохранения, управляющие движением материи. Так, из однородности, или симметричности, вре----м Н И вытекает закон сохранения энергии, поскольку течение времени не может само по себе вызвать изменение состояния замкнутой системы —для достижения этого надо затратить энергию. Аналогично из однородности пространства следует закон сохранения импульса количества движения, ибо при перемещении замкнутой системы ее состояние само по себе не изменяется изменение происходит в результате взаимодействия с другими системами. Из изотропности пространства вытекает закон сохранен ия момента количества движение. [c.179]

Если момент импульса вначале был равен нулю, то он и останется равным нулю, даже если внутри системы и возможны относительные перемещения. Из этого, однако, еще не следует, что ориентация системы должна оставаться неизменной. Напротив, она может претерпевать произвольные изменения под воздействием одних только внутренних сил, без какого-либо отталкивания от внешнего тела. [c.101]

Фундаментальные взаимодействия. До сих пор рассматривались так называемые свободные материальные точки и мирочастицы. Они были свободны от действия на них других точек и частиц, т. е. уединены или изолированы от них. Если несколько материальных частиц или точек находятся на конечных расстояниях друг от друга, то между ними происходит взаимодействие. Взаимодействие приводит прежде всего к изменению энергии, импульса и момента импульса взаимодействуюш,их точек, т. е. к изменению состояния системы точек. Взаимодействовать между собой могут макроскопические тела, тела и поля, а также микрочастицы. [c.17]

Выясним, какая величина определяет изменение момента импульса системы. Для этого продифференцируем (5.11) по времени dL/d/=2iLi/d/. В предыдущем параграфе было показано, что производная dLi/dt равна моменту всех сил, действующих на i-ю частицу. Представим этот момент в виде суммы моментов внутренних и внешних сил, т. е. М/ + М . Тогда [c.139]

Положение тела определяется местонахождением его центра масс S и ориентацией главных центральных (т. е. построенных в центре масс) осей инерции тела е , е/, е/ относительно осей инерциальной системы отсчета Oxyz. Из общих теорем об изменении импульса и кинетического момента вытекает, что [c.70]

Уравнения (21) и (22) выражают соответственно законы изменения импульса и кинетического момента шара, уравнение (23) — условие постоянства вектора у в инерциальпой системе отсчета, а уравнение (24) — условие отсутствия скольжения шара. Здесь К — реакция опорной плоскости, 0 = с11а ( 1, 1, Лз) — центральный тензор инерции шара и р = (—г71, — Г72, —г73 + а) — радиус-вектор точки касания шара с горизонтальной плоскостью по отношению к его центру масс. [c.437]

Законы изменения импульса, кинетического момента и энергии системы при наличии связей могут быть получены из уравнений Лагранжа (5.18) так же, как аналогичные законы для свободных систем были получены из уравнений движения Ньюто- [c.209]

Если бы на шары в момент столкновения ие действовала сила притяжения со стороны магнита, то система была бы замкнутой, и по закону сохранения импульса шары обменялись бы скоростями, т. е. движение каждого шара стало бы Описываться параболой, соответствующей другому шару. Так как на шары действует внешняя сила, то закон сохранения импульса, строго говоря, не выполняется (система, состоящая из сталкивающихся шаров, не замкнута). Однако поскольку время столкновений мало и в течение этого времени внешняя сила не изменяет существенно скорОсти-шаров, можно пренебречь изменением импульса и считать, что шары обмениваются скоростями. В результате на графике шары поменяются параболами, т. е. первый шар посЛе столкновения со вторым начнет двигаться по параболе второго шара, а второй—по параболе первого. А-налогичний обмен произойдет и в результате остальных столкновений второго и третьего шаров и вторичного столкновения первого и второго шаров. Следовательно, третий шар вернется в исходную точку тогда, когда вернулся бы первый шар, не будь столкновений, т. е. через время 2t — 2v mlF, второй шар вернется через 3t=3Vgm/F и первый—через 3,5/ = 3,5uo /F. [c.129]

HOI, H02, НОЗ. Они вырабатывают импульсы в моменты перехода через нулевое значение линейных напряжений. Ячейка ИЛИ — НЕ из трех последовательных импульсов нуль-органов образует одну последовательность импульсов частотой 300 гц, которые поступают через ячейку И на счетный триггер ГС роль ячейки Я пояснена ниже. Триггер производит деление частоты на два. Интервал между соседними импульсами на каждом его выходе фиксирован и равен 120°. Этот интервал соответствует наибольшему диапазону регулирования угла задержки выпрямителя (при активной нагрузке). С выходов триггера импульсы поступают на фазосдвигающие устройства ФСУ1 и ФСУ2, которые под воздействием напряжения управления (Уупр осуществляют изменение угла задержки. Затем с помощью ячейки ИЛИ снова образуется одна последовательность импульсов частотой 300 гц, но она уже по сравнению с последовательностью после ячейки ИЛИ — НЕ будет сдвинута по фазе в пределах О—120°. С помощью распределителя импульсов РИ производится деление частоты на шесть и распределение по шести выходам последовательности импульсов частотой 50 гц, сдвинутых между собой по фазе на фиксированный угол 60°. На каждом выходе РИ установлены усилители-формирователи УФ1 — УФ6 импульсов отпирания тиристоров. На входе усилителей-формирователей включены диоды Д1—Д12, с помощью которых на выпрямитель подается система узких двойных (через 60°) импульсов отпирания тиристоров. Это необходимо для обеспечения пуска выпрямителя и его работоспособности в режиме прерывистых токов. [c.30]

Для иллюстрации векторного характера закона сохранения моментов импульса могут служить опыты с вращающимся массивным колесом на скамье Жуковского, т. е, на подставке, которая может свободно вращаться вокруг вертикальной оси (рис. 206). Человек с колесом в руках, находящийся на скамье Жуковского, представляет собой систему, на которую не действуют никакие моменты сил относительно вертикальной оси. Поэтому общий момент импульса системы относительно вертикальной оси должен оставаться постоянным. И действительно, если находящийся на скамье человек раскручивасг колесо, то он сам со скамьей начинает вращаться в обратную сторону во всех случаях, когда ось колеса не лежит в горизонтальной плоскости. Если же ось колеса горизонтальна, то, раскручивая его, человек остается в покое (рис. 206, а). Можно видоизменить опыт, передав в руки человека на невращающейся скамье уже раскрученное колесо в определенном положении, т. е. сообщив системе определенный момент импульса JV (рис. 206, б). Тогда при всяком изменении положения колеса, связанном с изменением величины проекции пектора JV n i вертикальную ось, человек со скамьей начинает вращаться так, что сумма момента импульса человека со скамьей и проекции момента импульса колеса на вертикальную ось остается постоянной. Например, если опустить ось колеса книзу, то скамья начинает вращаться в сторону, противоположную вращению колеса (рис. 206, а) при этом момент импульса человека со скамьей равен 2N, так что общий момент [c.423]

Рассмотрим естественное движение консервативной системы в пределах между двумя конфигурациями О и О, которые система принимает соответственно в моменты времени / и и пусть t — / = т. Пусть в момент прохождения системы через положение О к ней приложен небольшой импульс причем соответствующее изменение координаты по истечении промежутка времени т пусть будет bq. Наряду с этим рассмотрим обращенное движение системы, при котором система, при отсутствии возмущения переходила бы из О в О за этот же промежуток времени х. Пусть в момент прохождения через положение О к системе приложен небольшой импульс Ьр и пусть последующее изменение координаты q п истечении времени т будет 8 ,. Первая тзорема Гельмгольца утверждает, что [c.279]

ВЕРОЯТНОСТЬ термодинамическая характеризуется чис-ло 1 способов, которыми может быть реализовано данное состояние системы ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ [—воздействие тел или частиц друг на друга, приводящее к изменению их движения ближнего порядка — взаимодействие между соседними частицами, составляющими вещество гравитационное — взаимодействие между любыми телами, выражающееся в их взаимном притяжении с силой, зависящей от масс тел и расстояния между ними дальнего порядка — взаимодействие между далекими частицами, составляющими вещество звеньями полимерной молекулы при случайном сближении их в процессе теплового движения) обменное — специфическое взаимное влияние одинаковых частиц, входящих в состав квантовой системы, связанное со свойствами симметрии волновой функции системы относительно перестановки координат частиц, а также приводящих к согласованному движению частиц и изменению энергии системы пондемоторное токов — механическое взаимодействие электрических токов посредством создаваемых ими магнитных полей снин-орбитальное — взаимодействие частиц, входящих в состав квантовой системы, зависящее от велггчины и взаимной ориентации их орбитального и спинового моментов импульса, а также приводящих к тонкой структуре уровней энергии системы сннн-решеточ-ное — взаимодействие орбитального магнитного момента атома с кристаллическим полем спин-спиновое — взаимодействие частиц, входящих в состав квантовой системы, обусловленное наличием у частиц собственных магнитных моментов, а также приводящих к сверхтонкой структуре уровней энергии системы электромагнитное — взаимодействие частиц, обладающих электрическим зарядом или магнитным моментом, осуществляемое посредством электромагнитного поля] [c.226]

Теория турбулентного переноса скалярной субстанции. Знание по возможности более точной картины турбулентного переноса импульса является особенно актуальным при исследовании вопросов переноса тепла и массы в турбулентных пристенных течениях. При этом жела1ельно использовать преимущества динамической теории, использующей уравнения одноточечных моментов пульсаций скорости, для усовершенствования полуэмпирической теории переноса скалярной субстанции (теплоты и массы) в турбулентных потоках со сдвигом, основанной лишь на предположении о некоторой аналогии между переносом скалярной субстанции и переносом импульса. Осредненное уравнение переноса скалярной субстанции, содержащее компоненты пульсационных тепловых потоков tiJT, дополняется системой уравнений, описывающих изменения этих потоков в пространстве. Эти уравнения выводятся из уравнения переноса (1-8-6) и осред-ненных уравнений переноса и имеют вид i [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...