Линейный масштаб,

Линейный масштаб для определения размеров условных обозначений при их вычерчивании в натуральную величину [c.318]

На генеральном плане помещают экспликацию объектов с указанием порядкового номера объекта и его наименования (номера объектов идут сверху вниз), а также линейный масштаб. [c.279]

Отношения однородных физических величин, постоянные во всех сходственных точках подобных потоков, называют коэффициентами (масштабами) подобия. Соответственно принятым в Международной системе единиц основ-ны.м физическим величинам (длина Ь, время Т и масса М) выделяют три основных коэффициента подобия линейный масштаб масштаб времени kJ = Т /Т и мас- [c.103]

Насос в натуре откачивает Q = 140 л/с нефти (v = = 0,75 Ст) по трубе диаметром d = 250 мм. Испытания проводятся на геометрически подобной модели, линейный масштаб которой принят равным 1 5 от натуры. [c.115]

Пусть пролет АВ — 6 м, нагрузка = 200 даН и 500 даН, Л С = м, ВВ 2 м. Используя линейные масштабы длин и сил, находим АК = 3,3 м, Я — 370 даП Яд — = 330 даН. [c.52]

Величина максимального изгибающего момента, принимая во внимание приведенные на рисунке линейные масштабы длин и сил [c.55]

Изотропность турбулентного течения означает, что пульса-ционные компоненты скорости течения не зависят от направления. Хотя в трубах это условие выполняется лишь вдали от поверхностей стенок, соотношение (4. 3. 8) может быть использовано для турбулентных вихрей в жидкости, размер которых, с одной стороны, много меньше диаметра трубы, а с другой — больше характерного линейного масштаба диссипации энергии Г [47] [c.140]

Радиальные волновые функции для данного квантового состояния геометрически подобны для различных атомных номеров. Приняв некоторую характеристическую длину Ь за определенный линейный масштаб, можно с ее помощью связать радиальные волновые функции двух атомов, имеющих различный атомный номер. [c.57]

Опыт показывает, что, пока скорости тел малы по сравнению со скоростью света, линейные масштабы и промежутки времени остаются неизменными при переходе от одной системы отсчета к другой, т. е. не зависят от выбора системы отсчета. Это нашло свое выражение в ньютоновской концепции абсолютности пространства и времени. Механику, изучающую движения тел именно в этих случаях, называют ньютоновской. [c.8]

При переходе же к скоростям, сравнимым со скоростью света, обнаруживается, что характер движения тел радикально меняется. При этом линейные масштабы и промежутки времени уже зависят от выбора системы отсчета и в разных системах отсчета будут разными. Механику, основанную на этих представлениях, называют релятивистской. Естественно, что релятивистская механика является более общей и в частном случае малых скоростей переходит в классическую. [c.8]

Предположим, что траекторией точки является кривая АВ (рис. 19). Будем называть фиксированную точку О начальной. Условимся полагать одно направление от начальной точки О вдоль траектории положительным, а противоположное — отрицательным. Наконец, изберем определенный линейный масштаб. Тогда положение точки М на ее траектории можно определить дуговой координатой s,=OM. Дуговую координату мы будем иногда называть [c.73]

Уравнение (И.9) определяет закон движения точки по траектории, но не закон движения точки в пространстве. Закон движения точки в пространстве определяется совокупностью всех данных, перечисленных выше, а именно траекторией движения (ее формой и положением в пространстве), положением начальной точки на траектории, фиксированным положительным направлением, линейным масштабом и, наконец, уравнением (II.9), связывающим дуговую координату с временем. [c.74]

Выберем линейный масштаб сил и построим замкнутый треугольник сил, приложенных к левой части арки (рис. 126, б). На этом рисунке — реакция в точке А, вызванная действием силы Р, — реакция в шарнире В, вызванная действием силы Р и приложенная к левой части арки. Реакция Я рр приложена к правой части арки. Вновь рассматривая уел ° вие равновесия правой части арки, мы найдем реакцию Очевидно, Р р = Рдр- Аналогично можно найти реакции, вызванные активной силой О. Это построение показано на рис. 126, а и на рис. 126, в. [c.259]

Выберем некоторый линейный масштаб сил и построим в этом масштабе многоугольник сил Р (рис. 130, б). [c.266]

Теперь перейдем к построению диаграммы Максвелла — Кремоны. Прежде всего в линейном масштабе сил строим многоугольник внешних сил ]234 (рис. 138, б). [c.281]

Схематическое изображение спектральной картины приведено на рис. 31.2, причем высота линий показывает в линейном масштабе интенсивность спектральных линий. [c.623]

Таким образом, скорости на мо/,ели уменьшаются прямо пропорционально корню квадратному из линейного масштаба модели. [c.313]

Связи между константами подобия, выражаемые уравнениями типа (1.42), (1.44), (1.46) и (1.47), определяют возможное число степеней свободы при моделировании технического устройства. Например, если при однородном поле массовых сил выбран вид жидкости в соответствии с равенством (1.42) (следовательно, известно Су и другие константы подобия физических параметров) и линейный масштаб , то константа определяется равенством (1.44). При этом константа подобия по времени также не может быть выбрана произвольно, так как она определится равенством (1.46). [c.26]

Пусть имеется натурный объект (поток) (рис. 5.10), подлежащий гидродинамическому исследованию, и его модель. Все параметры натурного потока будем отмечать индексом 1, а модельного — индексом 2. Чтобы получить область течения, геометрически подобную натурному потоку, разделим все линейные размеры последнего на некоторое число nti — линейный масштаб и полученные результаты примем за соответствующие линейные размеры модельного потока. Число mi выбирают из практических соображений, которые диктуются, например, производственными возможностями лаборатории. [c.118]

При постановке любой гидродинамической задачи должны быть заданы граничные, а для нестационарных задач и начальные условия в виде функциональных связей или значений констант, которым должны удовлетворять некоторые параметры процесса на граничных поверхностях (в том числе и на свободных). Параметры внутри области течения, а также не заданные на границах необходимо определить. Например, при исследовании установившегося движения жидкости в некотором канале заранее известно, что скорости на стенках канала равны нулю, а распределение скоростей во входном поперечном сечении может быть задано. Скорости внутри потока, а также давления внутри канала и на его стенках следует определить. Поэтому при построении модели можно произвольно выбрать линейный масштаб, а критерии подобия определить лишь те, которые составлены из заданных величин, относящихся к границам. [c.124]

Следовательно, масштаб скоростей должен быть связан с линейным масштабом соотношением [c.124]

Поскольку линейные масштабы единиц измерения основных величин , а и а , произвольны, то, в частности, их можно выбрать так, чтобы [c.137]

При числах Бонда, существенно больших единицы (Во 1), силы тяжести значительно превосходят силы поверхностного натяжения, а при Во < 1, напротив, преобладающими являются силы поверхностного натяжения, или, как нередко говорят, капиллярные силы. Условие Во = 1 определяет линейный масштаб области, в которой силы поверхностного натяжения и тяжести соизмеримы. Этот масштаб получил название капиллярной постоянной (постоянной Лапласа) [c.91]

Таким образом ясно, что вопрос об устойчивости зависит от знака величины g Ар = g(p -р"), ибо все остальные величины под корнем существенно положительны. Далее проанализируем случай, когда gAp > О, т.е. р" < р (легкая фаза находится над тяжелой). Очевидно, что при этом условии при любых положительных к (к > О, X > 0) величина О) вещественна. Этот случай соответствует распространению на поверхности прогрессивных волн, система находится в нейтральном равновесии. С ростом волновых чисел к круговая частота со увеличивается. Интересны предельные по к соотношения, соответствующие случаям длинных (гравитационных) и коротких (капиллярных) волн. Линейным масштабом, придающим смысл такой классификации волн по их длине, служит капиллярная постоянная [c.136]

Отиошение двух сходственных размеров подобных русел назовем линейным масштабом и обозначим через ki,. Эта величина одинакова (idem) дли подобных русел I и И, т. е. [c.58]

При выполненнп условий подобия. масштаб времени кг для процессов течения в натуре и модели определяется принятым линейным масштабом и масштабо.ч скоростей, равным по формуле (V—8) = [c.106]

Задача V—13. Истечение воды из-под сегментного затвора изучается па модели, линейный масштаб которой отпосптслыю натуры принят равным 1 10. [c.116]

Характерные значения сдвиговых напряжений Т24. р.( 2У2о/ , где V.20 и L — характерная скорость второй фазы и линейный масштаб ее изменения. Тогда отношение сдвиговых напряжений к нормальным во второй фазе определяется величиной [c.215]

Из предположения, что число Рейнольдса, рассчитанное по диаметру трубы и максимальной окружной скорости, составляет 10 -10 , следует что интенсивность пристенной турбулентности равна 5,1-7%, т. е. она почти на порядок меньше свободной. Кроме того, линейные масштабы свободной турбулентности, по крайней мере, на порядок больше линейных масштабов пристенной турбулентности. По этой причине коэффициент диссипации для пристенной турбулентности значительно выше, чем для свободной. В результате существенно более слабая пристенная турбулентность диссипирует намного быстрее свободной. Именно по этой причине ее роль в процессе энергоразделения несущественна. Вычисляя оптимальный радиус вихревой трубы, можно анализировать лишь свободную турбулентность, трактуемую как результат взаимодействия вращающихся с различной скоростью закрученных струек газа в плоскости, перпендикулярной оси трубы. По существу, рассматривается течение в плоскости, хотя в действительности в любом сечении камеры энергоразделения вихревой трубы имеются осевые компоненты скорости. Они важны при анализе физической картины течения, обусловливая взаимодействие вихревых потоков в осевом направлении. Это взаимодействие является дополнительной причиной генерации свободной турбулентности, роль которой возрастает по мере увеличения уровня осевых скоростей в трубе, т. е. с ростом относительной доли охлахаенно-го потока ц. По этой причине эффективность энергоразделения в противоточной вихревой трубе выше, чем в прямоточной, а в про-тивоточной трубе с дополнительным потоком выше, чем в обычной противоточной разделительной вихревой трубе. [c.177]

Представим графически зависп.мость (1.21) для числа частиц радиусом до а, используя линейный. масштаб величины (а — йд)/]/ 2Аа по осп ординат, и величины а — по оси абсцисс. Если результаты. мончно аппроксимировать линейной зависимостью, то пересечение пря.мой с осью абсцисс дает величину Дд, а ее наклон равен 1/Аа (фиг. 1.5). [c.24]

В случае больших нерасчетностей (Л > 100) характерные линейные масштабы и конфигурации границы струи и контура висячего скачка уплотнения недорасширенной осесимметричной сверхзвуковой струи могут быть определены при помощи соотношений, предложепных в работе Н. Н. Шелухина ). Для расстояния от среза сопла до максимального сечения струи Хт и для максимального радиуса струи в этой работе получены следующие выражения [c.426]

Для пересчета основных параметров N одели на условия натуры удобно пользоваться масштабными коэффициентами, которые принято выражать в зависимости от геометрического масштаба модели. Связь масштабных коэффициентов для различных параметров с линейным масштабом зависит от условия моделирования. Масштабные коэофициенты для основных величин приведены в табл. XVII.1. [c.315]

В рассматриваемой задаче могут быть два характерных линейных масштаба изменения скоростей фаз вдоль оси х. Первый — это La — линейный масштаб изменения угла х) — dijjdx. Если Ра = onst, то La = Второй — длина релаксации L ,, связанная с взаимодействием газа с частицами. При отсутствии частиц характерное значение может быть оценено в виде [c.380]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...