Движение по окружности

По второму способу, т. е. при неподвижной детали, отверстия шлифуют на горизонтальных или вертикальных станках с планетарным движением шпинделя. На рис. 94, а показана схема движения шпинделя при шлифовании отверстия у неподвижной детали шпиндель с шлифовальным кругом I имеет четыре движения I — вращение вокруг своей оси, // — планетарное движение по окружности внутренней поверхности детали 2, III — возвратно-поступательное движение вдоль оси детали п IV — поперечное перемещение, т. е. поперечную подачу. На такого рода станках можно шлифовать и наружные цилиндрические поверхности деталей, которые нельзя шлифовать на обыкновенных круглошлифовальных станках. [c.224]

Точка совершает равномерное движение по окружности со скоростью V = 0,2 м/с, делая полный оборот за время Т = А с. Найти импульс 5 сил, действующих на точку, за время одного полупериода, если масса точки т — Ъ кг. Определить среднее значение силы Р. [c.216]

При движении по окружности путь / частиц между двумя соударениями в среднем такой же, как и при отсутствии магнитного поля. Но свободный пробег к измеряется по прямой, т. е. по хорде, стягивающей дугу окружности радиусом г. Значит, пробег К уменьшается, что равносильно увеличению давления газа Др. Отношение Др/р пропорционально квадрату напряженности поля Я , но для обычных сварочных режимов невелико. [c.84]

Если точка совершает вращательное движение по окружно- [c.319]

Если движение тела является только вращательным, то точка А совершает движение по окружности с центром в полюсе О со скоростью [c.254]

Из формулы (1.91) скорость равномерного движения по окружности [c.92]

Абсолютное движение пера самописца М является движением по окружности радиуса г с постоянной по величине скоростью v. Разложим это движение на два составных движения переносное поступательное прямолинейное движение вместе с лентой и относительное движение пера по отношению к ленте. Обозначим относительные координаты пера через х , и абсолютные координаты через х, у. Координаты начала относительной системы координат точки Oi назовем Хд, Уд. Согласно уравнениям (8 ) зависимость между этими координатами имеет вид [c.308]

Формулы (7.19) позволяют по заданному окружному усилию определить силы натяжения ветвей ленты. Эти формулы получены для малых скоростей ленты. Если скорости ленты значительны, необходимо учитывать дополнительные слагаемые, учитывающие влияние сил инерции ленты при ее движении по окружностям шкивов. Формулы (7.19) применяются и при расчетах канатных передач, передач клиновыми ремнями и лентопротяжных механизмов. В этих случаях проскальзывание ленты может происходить по части дуги обхвата из-за неравномерности растяжения ленты, на которую влияет и скорость движения. [c.80]

Решение. Движение точки будем рассматривать как составное, состоящее из относительного равномерного движения по окружности и переносного равномерного вращения самой окружности. [c.207]

Мы имеем здесь пару угловых скоростей и гайка вместе с ключом совершает поступательное движение по окружности. Радиусы круговых траекторий, описываемых точками гайки при ее круговом поступательном движении, равны расстоянию от оси болта до оси колеса. [c.213]

При вращении твердого тела вокруг неподвижной оси каждая его точка описывает окружность в плоскости, перпендикулярной к оси вращения. Радиус окружности равен расстоянию от точки до оси вращения. Положение некоторой точки М тела в пространстве можно однозначно охарактеризовать двугранным углом а между двумя плоскостями, проходящими через ось вращения. Одна из плоскостей неподвижна, а вторая содержит точку М и вращается. Величина скорости точки М при движении по окружности есть [c.120]

Направляющий угол вектора принимает разные значения в зависимости от параметров. Например, линия действия вектора скорости точки при ее движении по окружности перпендикулярна радиусу, но направление вектора по линии его действия зависит от знака угловой скорости звена, на котором расположена точка. Алгоритм определения направляющего угла вектора для подобных случаев реализуется операторной функцией [c.48]

РАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ПО ОКРУЖНОСТИ [c.12]

Центростремительное ускорение. При равномерном движении по окружности значение скорости остается постоянным, а направление вектора скорости v изменяется в процессе движения. Определим ускорение тела, движущегося равномерно по окружности радиусом Д. За интервал времени At тело проходит путь As vAt. [c.12]

При изменении положения тела на окружности меняется направление на центр окружности. Следовательно, при равномерном движении тела по окружности модуль ускорения имеет постоянное значение, но направление вектора ускорения изменяется со временем. Ускорение при равномерном движении по окружности называется центростремительным ускорением. [c.13]

Равномерное движение по окружности [c.54]

При равномерном движении по окружности (рис. 1.139) численное значение скорости удобно определять по формуле [c.101]

Пример 162. Тяжелая материальная точка весом С = 25 н совершает равномерное движение по окружности в горизонтальной плоскости со скоростью t) = 20 м сек, делая в секунду п=10 [c.268]

Решение. При равномерном движении по окружности точка будет иметь ускорение [c.362]

Найдем величину нормального ускорения в наиболее простом случае равномерного движения по окружности. Пусть точка за некоторое время kt переместилась из А в В (рис. 11). Скорости точки в А W В представляют собой равные по величине [c.45]

Такую же величину имеет нормальное ускорение и в случае неравномерного движения по окружности. В этом случае вектор будет по величине отличаться от ,. Однако это изменение величины вектора V связано с наличием тангенциального ускорения / . Нормальное же ускорение связано только с изменением направления вектора v и по-прежнему выражается формулой (2.16). [c.46]

Соотношения (2.17) и (2.18), полученные нами для частного случая движения по окружности, справедливы для всякого плоского движения. Всякий достаточно малый участок криволинейной траектории мы можем заменить дугой окружности. Эта окружность называется кругом кривизны для данной точки кривой. Рассматривая отдельные элементы плоской криволинейной траектории как элементы окружностей, мы получим для них те же результаты, что и для движения по окружности 1). Только вместо радиуса окружности г мы должны подставить радиус круга кривизны р, т. е. радиус кривизны траектории-, следовательно, для всякого плоского криволинейного движения [c.48]

Изменение деформаций тела прекратится только тогда, когда возникшие внутри тела упругие силы достигнут величины, нужной для того, чтобы всем частям тела сообщить ускорения, необ.ходимые для движения по окружности. Далее равномерное вращение будет происходить при неизменной деформации пружины и тела. Но величины деформаций пружины и тела и характер распределения этих деформаций будут различны. Если массой пружины по сравнению Puf. с массой тела можно пренебречь, дефор- [c.166]

Применяя это рассмотрение, мы легко объясним, почему в некоторых случаях происходит разрушение быстро вращающихся тел, например разрыв маховиков. Внутренние части маховика (спицы) должны сообщать внешним частям ускорения, необходимые для движения по окружности. Для этого они должны развивать достаточные силы. Если даже при наибольших допустимых деформациях внутренние части маховика все еще не развивают сил, необходимых для движения внешних частей по окружности, то эти внешние части будут двигаться по раскручивающимся спиралям, деформации внутренних частей будут нарастать, превзойдут наибольший допустимый предел и маховик разлетится на части (дальше части маховика будут двигаться с той скоростью, которую они имели при отделении от спиц и друг от друга, т. е. по касательным к окружности маховика). Таким образом, причиной разрыва маховика являются не силы, а, наоборот, отсутствие сил, достаточных для того, чтобы сообщить внешним частям маховика нужные ускорения. Силы необходимы для того, чтобы маховик вращался как целое, и маховик разрывается, если величина этих сил оказывается недостаточной. [c.167]

Рассмотрим подробнее общий случай, когда не перпендикулярно к Н. Результаты, полученные для частного случая Vi = О, остаются справедливыми для что же касается Vi, то, как следует из (8.13), она остается постоянной. В этом случае движение частицы можно себе представить как движение по окружности, которая сама движется поступательно в направлении, перпендикулярном к своей плоскости. При этом остается постоянной только по величине, а vi — постоянной по величине и направлению. Это — уже рассмотренное нами в 11 движение по винтовой линии с постоянной по величине скоростью (рис. 107), причем радиус цилиндра, на котором лежит винтовая линия, определяется уравнением (8.16), а время обращения —уравнением [c.214]

Это выражение справедливо и для случая, когда движение происходит не по окружности и для любых неподвижных осей, но мы пока его получили и будем им пользоваться только для движения по окружности и для оси, проходящей через центр вращения. Опять [c.302]

Движение по окружности. Рассмотрим поучительное для дальнейшего движение точки но окружности радиуса р с неподвижным центром О, заданное законом движения [c.29]

Движение Х2, уг, Za представляет собой движение по окружности радиуса А в плоскости ху с круговой частотой со. Движение Xi, г/i, Z, есть движение но параболе, лежащей в плоскости х = [c.103]

На схеме лазерной термообработки дана технологическая система (ТС) станок — АЛТК-Т, приспособление — специальное зажимное, инструмент — лазер на СО , заготовка — головка блока цилиндров. После механической обработки деталь 1 автоматически подается на рабочий стол лазерной технологической установки, которая совершает поступательное движение. Лазерная головка 4, совершая движение по окружности, проходит по контуру 6 обрабатываемой поверхности. Обработка происходит в защитной среде аргона, который подается через сопло 5. [c.299]

Ответ 1) В движении по окружности точка М имеет скорость и os ф [c.168]

Показать, что материальная точка массы т под действием центральной силы притяжения F = ar (а— onst, г — расстояние точки до притягивающего центра, п — целое число) может совершать движение по окружности с постоянной скоростью. Найти условие, при котором это движение устойчиво по отношению к координате г. [c.432]

Решение. Движение камня А можно изучать по отношению к двум системам отсчета по отношению к неподвижной системе Оху (абсолютное движение) и по отношению к подвижной системе О х у, связанной с кулисой (относительное движение). Абсолютным движением камня является его движение по окружности с центром в точке О, и, следовательно, абсолютная скорость у направлена иерпендикулярно к кривошипу О А и равна по величине со,/. Относительное движение — это скольжение камня по прорези кулисы, поэтому относительная скорость v, точки А направлена по кулисе. [c.252]

Движение по окружности. Начнем с рассмотрения простейшего примера. Найдем закон центральной силы, под действием которой точка будет двигаться по окружности г = а = onst, где а — радиус окружности. Подставляя это значение г в формулу. Бинэ, получим [c.386]

Среди различных видов криволинейного движения особый интерес предстаиляет равномерное движение тела по окружности. Это самый простой вид криволинейного двилгения. Вместе с тем любое сложное криволинейное движение тела на достаточно малом участке его траектории можно приближенно рассматривать как равномерное движение по окружности. [c.12]

Из рисунка 17 видно, что, чем меньше угол а, тем ближе направление вектора Av к направлению на центр окружности. Так как вектор ускорения а равен отиошг нию вектора Av к интервалу времени At прп условии, что интервал времени Л очень мал, то вектор ускорения при равномерном движении по окружности направлен к ее центру. [c.13]

Период и частота. Промежуток времени, за который тело со-вергаает полный оборот при движении по окружности, называется периодом. Период обраЕцения тела по окружности обозначается буквой Т. Так как длина окруж ности S равна 2лК, период об ращения при равномерном движении тела со скоростью v по окружности радиусом II равняется [c.13]

Как известно, любое ускоренное движение электрических зарядов сопровождается излучением электромагнитных волн. Движение по окружности является ускоренным движением, поэтому электрон в атоме должен излучать электромагнитные волны с частотой, равной частоте его обращения вокруг ядра. Это должно приводить к уменьшению энергии электрона, постепенному его приближению к атомному ядру и, наконец, падению на ядро. Таким образом, атом, состоящий из атомного ядра и обращающихся вокруг него электронов, согласно законам классической физики неустойчив. Он может существовать лишь короткое время, за которое электроны израсходуют всю свою эиоргию па излучение и упадут 1 . дро. Но в действитвль-UO TIi атомы устойчивы. [c.310]

Рис. 6.22, Масса М совершает круговое движение по окружности радиусом г со скоростью о . Эта масса соединена с иитью, проходящей через трубку. Расстояние Го может быть уменьшено, если потянуть за конец нити Р.

Рис. 13.5. Частица со скоростью V, перпендикулярной к однородному магнитному полю, совершает движение по окружности радиусом р = p lQB.

Величины N п F найдем, применяя теорему о движении центра инерции (п. 80). Вертикальное ускорение центра тяжестл равно нулю, Н0 п 0му N = mg сила же вымывает нормальное ускорение центра тяжести при его движении по окружности радпусом QG [c.175]

Но в отличие от движения по окружности р меняется от точки к точке. Если тангенциальное ускорение отсутствует, то полное ускорение направлено по нормали и движение происходит со скоростью, постоянной по величине, но переменной по направлению, — это криволинейное равномерное движение. Когда движение происходит по окружности, для равномерного движения необходимо, чтобы полное ускорение было всегда направлено по нормали к окружности, т. е. по радиусу. При этом ускорение всегда направлено в одну и ту же точку — к центру. Если же при движении по любой другой криволинейной траектории ускорение всегда направлено в одну и ту же точку, то оно уже не может везде оставаться нормальным к траектории (так как только для окружности нормаль все время направлена в одну и ту же точку). В некоторых частях траектории непременно будет существовать тангенциальная составляюп ая ускорения, и скорость не может оставаться постоянной по величине. Отсюда, например, видно, что движение планет по эллиптическим орбитам должно происходить с переменной по величине скоростью, так как ускорение планет всегда направлено к Солнцу. [c.48]

Движение точки М будем мыслить как сложное движение, состоящее из переносного движения вместе с лучом ОМ, вращающимся вокруг неподвижного полюса О с угловой скоростью dQ/dt, и относительного движения точкп М вдоль луча ОМ (рис. 35). Пусть относительное ускорение jr — d r/dt направлено но радиусу в сторону возрастающих значений г. В переносном движении по окружности радиуса г с центром в О нормальная составляющая ускорения [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...