Закон сохранения момента импульса слабый

Как отмечалось, законы сохранения энергии, импульса, момента обладают всеобщностью. Это связано с тем, что соответствующие симметрии можно рассматривать как симметрии пространства-времени (мира), в к-ром движутся матер, тела. Так, сохранение энергии связано с однородностью времени, т. е. с инвариантностью физ. законов относительно изменения начала отсчёта времени. Сохранение импульса и момента кол-ва движения связано Соотв. с однородностью пр-ва (инвариантность относительно пространств, сдвигов) и изотропностью ир-ва (инвариантность относительно вращений пр-ва). Поэтому проверка механич. С. з. есть проверка соответствующих фундам. св-в пространства-времени. Долгое время считалось, что, кроме перечисленных элементов симметрии, пространство-время обладает зеркальной симметрией, т. е. инвариантно относительно пространственной инверсии. Тогда должна была бы сохраняться пространств. чётность. Однако в 1957 было экспериментально обнаружено несохранение чётности в слабом вз-ствии, поставившее вопрос о пересмотре взглядов на глубокие св-ва геометрии мира. [c.702]

Операция Т (не путать с изотопическим спином, который также принято обозначать через Т), называемая временным отражением, состоит в изменении знаков всех импульсов и моментов количества движения. Кроме того, под действием Т вектор состояния переходит в комплексно сопряженный. Симметрия относительно отражения Т не ведет к закону сохранения некоторой четности (из-за содержащейся в Т операции комплексного сопряжения). Однако симметрия относительно Т проявляется в соблюдении принципа детального равновесия (см. выше, гл. IV, 3, п. 6). В сильных и электромагнитных взаимодействиях принцип детального равновесия выполняется с точностью, не меньшей 1%. В слабых взаимодействиях по причинам, излагаемым ниже, следует ожидать отдельных нарушений принципа детального равновесия. [c.295]

Симметрия такого рода часто связана с законами сохранения импульса, момента импульса, числа частиц и т. д. Может так случиться, что равновесное состояние системы неустойчиво относительно сколь угодно слабого возмущения, нарушающего симметрию (2.3.95). Чтобы пояснить этот момент, предположим, что гамильтониан системы Я заменяется на = Я + /Ях, где и — малый параметр, причем дополнительный член Н не коммутирует с U. Равновесное состояние системы называется неустойчивым относительно возмущения Ях, если квазисреднее определяемое формулой [c.122]

Книга содержит систематическое изложение теоретической механики и основ механики сплошных сред. Большое внимание уделено фундаментальным понятиям и законам механики Ньютона — Галилея, законам изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии, уравнениям Лагранжа, Гамильтона и Гамильтона — Якоби для класса обобщенно-потенциальных сил, а также законам механики сплошных сред, на единой основе которых рассматриваются идеальная и вязкая жидкости, упругое тело. В книге подробно излагаются-, задача двух тел и классическая теория рассеяния, законы изменения импульса, кинетического момента и энергии относительно неинерциальных систем отсчета, теория линейных колебаний систем под действием потенциальных, гироскопических и диссипативных сил, метод Крылова — Боголюбова для слабо нелинейных систем, методы усреднения уравнений движения. Книга содержит большое количество примеров интересных для физиков, в частности рассматриваются примеры на движения зарядов в заданных электромагнитных полях, задачи на рассеяние частиц, колебания молекул, нелинейные колебания, колебания систем с медленно меняющимися параметрами, примеры из магнитогидродинамики. Книга рассчитана на студентов и аспирантов физических специальностей. [c.2]

По = 16 щ = 4 б о = = 0,2). Если радиус окружности р (на которой в на-чшпзный момент времени располагались центры вихрей, моделирующих возмущения поля завихренности) мал, то эти вихри быстро перемешиваются и слабо воздействуют на основной вихрь. В случае расположения их вблизи стенок трубы (р > 0,7) значительного смещения основного вихря от центра не может быть в силу действия закона сохранения момента импульса - вихрям с отрицательными циркуляциями некуда далее смещаться. [c.382]

В физике элем, ч-ц, кроме общих законов сохранения энергии, импульса, момента импульса, имеются дополнит. законы сохранения, связанные с симметриями фундам. вз-ствий ч-ц — сильного, эл.-магн. и слабого. Процессы превращений элем, ч-ц подчиняются строгим законам сохранения электрич. заряда Q, барионногозаряда В и лептонного заряда Ь, к-рым соответствуют строгие О. п. Д< = = АВ— АЬ=0 (это означает, что при достигнутой точности измерений нарушения этих О. п. не обнаружены). Существуют также приближённые О. п. Из изотопической инвариантности сильного вз-ствия следует О. п. по полному изотопич. спину /, А/=0 это О. п. нарушается эл.-магн. и слабым вз-ствиями. Для сильного и эл.-магн. вз-ствий справедливо О. п. по странности 1.9(Д5=0), мчарованиюь С(ДС—0), ( красоте- Ь (ДЬ=0). Слабое взаимодействие протекает с нарушением этих О. п. Имеются и др. О. п. (см. Элементарные частицы). [c.506]

Поскольку спин мюонного нейтрино vn, возникающего вместе с р+, ориентирован против направления импульса V i, а спин мюонного антинейтрино Тц, возникающего вместе с р , — в направлении импульса тц, М., образующиеся от двухчастичных распадов я —> pv, К —> pv, имеют вынужденное направление спина, определяемое законами сохранения импульса и угл. момента спин р" от распада покоящйхся пионов и као-вов по каналу л+ -> p+Vn, К+—> p Vp, Направлен против импульса р" , а спин р" — в наиравлейии его импульса. Этот факт проверен прямыми экспериментами. В др. реакциях (напр., К" —> n p+Vp, K я p Vp) ориентация спина М. противоположна вынужденной в соответствии с тем, что в слабом взаимодействии с заряженными токами р" входит С отрицательной, а р" с положительной спиральностями. [c.231]

Проявление фононной подсистемы рассматривалось выше только как фактор, определяющий уширение спектральных полос электронных переходов, или как источник линий фононных повторений электронных переходов, сопровождаемых поглощением или рождением оптич. фононов. Если при возбуждении фононов наводится дипольный момент, то эти колебания проявляются в спектрах ИК-поглощеняя (оптич. ветви). Колебания, меняющие поляризуемость, проявляются в спектрах комбинац. рассеяния. В кристаллах, обладающих центром инверсии, существует т. н. альтернативный запрет — одно и то же колебание может проявиться либо в ИК-спектре, либо в спектре комбинац. рассеяния света. По законам сохранения энергии и импульса в спектре поглощения проявляется не вся ветвь оптич. колебаний решётки, а узкий интервал вблизи критич. частоты. Если при поглощении света рождается один оптич. фонон, то частоты ИК-полос лежат в далёкой ИК-области. В молекулярных кристаллах частоты колебаний соответствуют внутримолекулярным колебаниям и имеют частоты от - 3500 см и ниже, т. е. полосы поглощения расположены в области от 2,7 мкм я ниже. Кроме того, имеются более слабые полосы, соответствующие возбуждению двух или более фононов или возбуждению неск. фононов одной частоты, полосы поглощения к-рых лежат в ближней ИК-области. [c.628]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...