Кольцо вихревое

Определите скорость, индуцированную вихревым кольцом (вихревой линией, имеющей форму окружности), в точке, расположенной в центре кольца. Радиус кольца г = 1 м циркуляция (интенсивность вихревой линии) Г = 100 м /с. [c.43]

Количество движения присоединенное 316 Кольцо вихревое 162 [c.732]

Качество аэродинамическое летательного аппарата 55J Клапейрона уравнение 25 Коллектор 576 Кольцо вихревое 259 Конус Маха 344 [c.619]

Коллапс вихрей 348 Кольцо вихревое 130. 249 [c.501]

Исследования показали, что при кольцевом (периферийном) вводе потока в аппарат движение жидкости значительно сложнее, чем при обычном боковом. Струя, поступая в кольцо и взаимодействуя со стенкой корпуса аппарата, разделяется на две части, обтекает эту стенку и устремляется по инерции в противоположный конец кольца. Отсюда через щели в стенке корпуса аппарата она выходит в его полость. При этом создаются условия для двойного винтового (вихревого) движения (рис. 8.8, а). В результате распределение скоростей по сечению рабочей камеры аппарата получается неравномерным (Ai = 1,8-н2, табл. 8.3). Закручивание потока столь значительное, что сохраняется даже после установки в начале рабочей камеры плоской решетки. Поэтому и за решеткой неравномерность распределения вертикальных составляющих скоростей не устраняется (Л = = 1,5- 2,0). Только после наложения на плоскую решетку спрямляющего устройства в виде ячейковой решетки, устраняющей закручивание потока, достигается практически полное выравнивание скоростей по всему сечению (М — 1,08ч-1,10). Опыты показывают, что установка одного спрямляющего устройства без плоской решетки неэффективна (см. рис. 8.8, б), так как вследствие малого сопротивления это устройство не может выравнять скорости по величине. [c.213]

Сборник объединяет работы, опубликованные автором в научных журналах в 1957-1998 гг. Предложены вариационные принципы газовой динамики без дополнительных ограничений и магнитной гидродинамики при бесконечной проводимости. Выведены полные системы законов сохранения газовой динамики и электромагнитной динамики совершенного газа. Дано аналитическое решение задач оптимизации формы тел, обтекаемых плоскопараллельным и осесимметричным потоками газа, а также формы сверхзвуковых сопел. Построены точные решения уравнений Навье—Стокса для стационарных течений несжимаемой жидкости, воспроизводящие вихревые кольца, пары колец, образования типа разрушения вихря , цепочки таких образований и др. [c.2]

При 6,43 > к> 4,26 (на рис. 4.7 пример приведен при к = 5,3) образуется вихревое кольцо, сечение которого меридиональной плоскостью [c.209]

При к = 4,26 сечение вихревого кольца становится треугольным. Это значение к найдено из того условия, что в точке торможения при 1 = 0 величина V совпадает с V при г = jn. [c.210]

При 4,26 > к > 1,98 (на рис. 4.7 пример приведен при к = 3,22) сечение вихревого кольца отрывается от прямой г = jn и принимает форму петли с точкой излома контура этого сечения, являющейся точкой торможения. Ниже сечения кольца и выше него и > 0. По мере стремления к к значению 1,98 точка торможения приближается к оси х. [c.210]

На рис. 4.9 представлена картина линий тока при М = 0,06 (К = -1,048, N = -0,554, Р = -0,0536) и М = 0,082 (К = -1,336, N = -0,509, Р = -0,0796). В первом случае сечение вихревого кольца имеет две точки торможения, как и на рис. 4.7 при к = 5,3. Во втором случае образуются два вихревых кольца, сечения которых имеют форму петель и по одной точке торможения. Прочие точки торможения в потоке на рис. 4.9 не показаны. При дальнейшем увеличении М петли стягиваются в точки возврата линий тока. Подобное явление в плоскопараллельных потоках уже нашло отражение на рис. 4.5 при к = I. [c.212]

Вихревой шнур или образует замкнутое кольцо, или заканчивается на границах данной массы жидкосги (рис. VII.3). [c.126]

В данном случае применительно к обозначениям, показанным на рис. 6.9 и 6.10, = Si — S . Согласно данным опытов [2, 10] во всей вихревой зоне, примыкающей к поверхности. S кольца, можно принять р = pi + pyi/2. Это равенство можно получить из уравнения Бернулли, если пренебречь потерями между сечением 1-1 п вихревой зоной, а также считать скорости в этой зоне малыми. Тогда Ар = 0,5p i или Еи = 0,5. [c.172]

Колебания тока в сверхпроводящем кольце. Если магнитный поток сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, в результате изменения внешнего магнитного поля равномерно возрастает со временем, то по закону электромагнитной индукции Фарадея в кольце индуцируется сверхпроводящий ток, увеличивающийся со временем. При достижении плотностью тока критического значения сверхпроводимость разрушается и сверхпроводящий ток исчезает. Исчезновение тока создает условия для возникновения сверхпроводящего состояния. Продолжающее возрастать магнитное поле снова индуцирует возрастающий сверх проводящий ток, который при достижении критического значения ликвидирует сверхпроводимость, и т. д. Следует обратить внимание, что физическим содержанием закона электромагнитной индукции Фарадея является возникновение вихревого электрического поля в результате изменения магнитного поля. При росте с постоянной скоростью магнитного потока сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, линии напряженности электрического поля являются окружностями, концентрическими с центром кольца. Напряженность электрического поля вдоль каждой линии постоянна. Поэтому можно сказать, что в рассмотренном выше явлении речь шла о протекании сверхпроводящего тока в постоянном электрическом поле, и окончательный результат сформулировать так [c.374]

Скорость dVs,, вызванная элементом вихревого кольца dS Б точке S], находится на основании уравнения Био и Савара [c.205]

Элемент dS вихревого кольца [c.205]

В теореме (3.17) показано, что вдоль вихревой трубки ее напряжение остается постоянным, т. е. вдоль нее сохраняется постоянство произведения вектора скорости вращения частицы и площади сечения трубки. Вихревая трубка не может заканчиваться острием, так как в этой точке угловая скорость частицы жидкости будет стремиться к бесконечности, поэтому трубка тока либо замыкается сама на себя и образует кольцо (рис. 3.16, а), либо опирается о твердые стенки (рис. 3.16, б). [c.147]

Примерами вихревых движений могут служить кружение опавших листьев при ветре за углом дома, образование вихревых движений позади мостовых опор на реке, дымовые кольца, которые срываются с краев выхлопных труб двигателей внутреннего сгорания. [c.68]

Заключение. — Из предыдущих теорем следует, что жидкие частицы, обладающие вихревым движением, располагаются в вихревые трубки, каждая из которых имеет постоянную напряженность. Если имеется часть жидкости, находящаяся в безвихревом движении, она никогда не смешивается с вихревой частью. Вихревые трубки будут замкнутыми кольцами или будут пересечены поверхностями разрыва. Эти поверхности могут быть стенками сосуда, содержащего жидкость. Они могут находиться также внутри жидкости, но в таком случае это будут поверхности разрыва (по крайней мере для производных скорости), так как значение вихря должно изменяться скачком при переходе через эту поверхность. [c.315]

Внутри вихревого кольца ky имеет порядок е уравнения (29) и (28) [c.227]

Мы можем теперь в общих чертах рассмотреть также, как две кольцеобразные вихревые нити, имеющие одну и ту же ось, будут влиять друг на друга, так как каждая, кроме собственного передвижения, следует еще движению частиц жидкости, вызываемому другой нитью. Если они имеют одинаковое направление вращения, то обе передвигаются в одну и ту же сторону движущаяся впереди нить будет расширяться и замедлять свое движение, следующая же за ней суживается и передвигается быстрее. Если скорости передвижения не слишком различны, то второе кольцо догонит первое и пройдет сквозь него. Затем то же явление повторяется с первым, т. е. кольца будут поочередно проходить одно через другое. [c.228]

Я замечу еще, что движения круглых вихревых колец легко наблюдать в действительности, если быстро продвинуть на небольшое расстояние параллельно поверхности воды на половину погруженный в нее кружок (или имеющей приблизительно форму полукруга кончик ложки) и затем быстро его вынуть тогда в жидкости остаются половины вихревых колец, ось которых лежит на свободной поверхности. Таким образом, свободная поверхность образует плоскость, проходящую через ось и ограничивающую массу воды, что не вызывает никакого существенного изменения в движении. Вихревые кольца передвигаются поступательно, расширяются или суживаются под влиянием других вихревых колец совершенно так же, как мы это вывели теоретически . [c.229]

В качестве индикатора, регистрирующего результаты контроля таких проборов, используются электроннолучевые трубки. Светящаяся точка на экране трубки перемещается под действием сигналов от измерительных катушек дефектоскопа, ток в которых измеряется в зависимости от свойств контролируемого материала. При этом по направлению световой точки можно судить, какой из пороков имеет место. Основанные на принципе вихревых токов дефектоскопы применяются для контроля изделий массового производства. В частности, качество шариков для подщипников (необработанных и шлифованных) проверяется со скоростью до 5 шт. в I с можно проверять пружины весом в несколько миллиграммов, крупные сверла, кольца подшипников и другие изделия. Имеются и другие разновидности дефектоскопов, работающих при использовании вихревых токов. Существуют приборы, позволяющие весь процесс контроля детали осуществить за 0,02 с, т. е. при токе в дефектоскопе частотой 50 Гц в 1 с на контроль одной детали требуется не более одного периода колебаний. [c.261]

Вихревые кольца. Импульс силы, необходимый для образования вихревого кольца, равен PAi=pFT и направлен по нормали к плоскости вихревого кольца (Я — сила, F—площадь вихревого кольца, Г — цир- [c.390]

Вода со стороны С детали А подводится к кольцевому каналу, из которого через тангенциальные каналы поступает в вихревую камеру К, где приобретает вихревое движение. Затем струя воды через центральное отверстие проходит в трубопровод в виде кольца, ограниченного с наружной стороны окружностью отверстия, а с внутренней — наружным диаметром парового вихря, образующегося и находящегося в центре выходящей струи воды. Взаимодействие водяного кольца с паровой вихревой струей на выходе из форсунки приводит к распылению воды. [c.450]

Коэффициенты сопротивления вихревых пылеугольных горелок, учитывающие потерю давления во входном патрубке (кармане) завихрителя с коробом, а также потери на трение и на выход из горелки, отнесенные к скорости в цилиндрической части кольце-пого канала, определяются по рис. VII-29 в зависимости от типа завихрителя и параметра крутки п. Так как коэффициент сопро- [c.47]

Затем на поверхностях моделей I и II устанавливались проволочные кольца, которые вызывали местное возмущение потока, а их влияние на положение перехода наблюдалось посредством хорошо заметных тонких струек белых чернил, непрерывно вытекающих из отверстия, расположенного перед проволочным кольцом. Каждое проволочное кольцо располагалось в ламинарном потоке в плоскости, нормальной к оси модели. Изменения в потоке пограничного слоя перед и за проволокой с увеличением скорости регистрировались поведением тонких струек чернил. При данной скорости их поведение зависело от диаметра и положения проволоки. При малых скоростях струйка чернил плавно обтекает проволоку, не образуя кильватера. С увеличением скорости за проволокой образовывались локальные вихри. Вначале эти вихри были довольно устойчивыми, однако с увеличением скорости они приобретали спиральное движение по периферии проволоки и вливались непрерывно или прерывисто в пограничный слой в виде слабой вторичной тонкой полоски чернил. При более высоких скоростях вращательное движение пропадало, образовавшиеся ранее вихри вытягивались, а их концы переходили в вихревую дорожку. С приближением к зоне перехода на некотором расстоянии за проволокой струйки чернил приобретают незначительное колебание и временно отрываются от поверхности. В пре- [c.130]

Пример 2. Вычислим сь-оресть, которую вызывает вихревое кольцо (вихревая линия—окружность) радиуса г в точке, находящейся в центре кольца. [c.259]

Рассмотрим механизм энергопереноса крупными вихрями более подробно. Вследствие радиального фадиента осевой скорости возникают тороидальные вихри, в которых локализуется энергия осевого движения как приосевого, так и периферийного потоков. Под воздействием гироскопического эффекта эти вихри разворачиваются относительно своей криволинейной оси и взаимодействуют с окружным движением, создавая положительный фадиент избыточного давления, что приводит к смещению их на периферию и к последующей диссипации. Для изменения направления момента импульса элемента вихревого кольца необходима энергия, производимая моментом сил. Очевидно, таким моментом может являться вязкий момент сил трения, возникающий между вращающимися приосевым и периферийным вихря- [c.132]

Видно, что выше значения Ве г 1 аналитическое описание поля течения усложняется. Становятся существенными инерционные силы, и при Ве 10 происходит отрыв пограничного слоя ) линии тока скручиваются и образуют стационарное вихревое кольцо у кормовой части сферы. Дальнейшее возрастание числа Ве приводит к увеличению размеров и интенсивности вихря. При Ве 100 систе.ма вихрен распространяется за сферой на расстояние около одного диаметра [7801. Влияние инерционных сил продол кает расти, п при Ве 1-50 систе.ма вихрей начинает колебаться. В ла.минарнодг потоке при Ве р 500 систе.ма вихрей отделяется от тела и образует след [822]. Это число Рейнольдса называется нгпкним критическим чпс,лоы Рейнольдса. Вихревые тсольца непрерывно образуются и отделяются от сферы, вызывая периодические изменения поля течения и мгновенной величины силы сопротивления. Линия отрыва пограничного слоя на сфере перемещается, что приводит также к флуктуация.м силы трения. [c.32]

Можно сс )ормулировать весьма важную теорему Гельмгольца вихревые нити в жидкости не могут оканчиваться внезапно, они или простираются концами в бесконечность, или замыкаются в кольца, или опираются на границы жидкости, например на твердые тела. [c.40]

Вихревое движение. Прямые и параллельные вихревые нити. Движение нескольких подобных нитей бесконечно малых сечений. Прямые вихревые нити, запол-нчч)и ие г.плтины.ч образом цилиндр эл.тптического сечения. Круговые вихревые нити с общей осью. Движение вихревого кольца и двух вихревых колец бесконечно малого сечения) [c.212]

Менее жёстко определены минимально допустимые значения й. В У. с железным ярмом не должно быть меньше (6—10) 10 Тл, т. к. при меньших полях слишком большой вклад в полную величину магн. индукции начинают вносить остаточные магн. поля, пространственное распределение к-рых обычно бывает неблагоприятным. Отношение следовательно, и отношение импульсов эжектируемых н инжектируемых частиц в У. с обычными магнитами не может поэтому превосходить 200—300. В сверхпроводящих магн. системах этот диапазон оказывается ещё меньше, т. к. при малых полях на пространств, распределении магн. индукщ1и сильно сказываются вихревые токи в сверхпроводящих проводниках. Указанные ограничения—одна из причин, приводящих к тому, что все крупные ускорит, комплексы содержат неск. последовательно работающих У. линейный У.—инжектор, один или неск. промежуточных У.— бустеров, наконец, основной У., доводящий заряж. частицы до предельной энергии, н, возможно, накопительное кольцо. [c.250]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.162 ]

История науки о сопротивлении материалов (1957) -- [ c.321 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.302 , c.305 , c.306 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.77 , c.111 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.259 ]

Введение в теорию концентрированных вихрей (2003) -- [ c.130 , c.249 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...